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' •- ^. ■■ V- •/' ' '^ ■ ,■ t }-^ - ■<',-. ■-' t. - !> ■ ■' '" ■"» i. ' ' fi- ' .7 ^ ,•- V ^- (•■: '■\ V ,- ^ -V/ 'P ■■> i ^' 1 <■ ; ■■■ ■ - r > t •t :. ■ - t ■ 1 '^ . ^ ^ ■ j # : 4 1 ü . c- ■.-■ tfzed' by VJjO Digitized by Google Physikalische Zeitschrift Unter ständiger Mitarbeit für den referierenden Teil von Privatdozent Dr. M. Abraham, Professor Dr. L. Ambronn, Professor Dr. H. Boruttau, Professor Dr. A. Coehn, Professor Dr. Th. Des Coudres, Privatdozent Dr. E. Engllsoh, Professor Dr. W. Kaufkuaim, Professor Dr. H. Lorenz, Professor Dr. E. Hey er, Professor Dr. Ii. Bhumbler, Professor Dr. E. Sohaum, Professor Dr. Q. C. Sohmidt, Professor Dr. K. Bohwanisohild, Professor Dr. E. Wieohert, Privatdozent Dr. E. Zermelo. Herausgegeben von Dr. E. RIECKE und Dr. H. TH. SIMON o. ö. Professor an der UniversitSt Göttingen. a. o. Professor ao der UniTersitilt Göttingeo. Redaktion: Privatdozent Dr. E. BÖSE in Göttingen FÜNFTER JAHRGANG. 1904. »5'?«=»- Leipzig, Verlag von S. Hirzel. 1904. Digitized by Google Digitized by Google Autoren- und Sachregister. Abkürzungen: (R.) = Referat, (B.) = Besprechung, (N.) = 76. Naturforschcrversammlung. Seite Abbe, H., Gesammelte Abhandlungen. I. (B.) . . . 532 AbegSTi B. u. W. Hera, Chemisches Praktikum. (B.) 830 Abrahkm, H., Sammlung einfacher physikalischer Demonstrationen, I. (B.) 216 Abraham, M., Zur drahtlosen Telegraphie .... 174 — Die Grundbypothesen der Elektronentheorie . . . 576 — Die Rückwirkung der Strahlung auf ein bewegtes Elektron 605 Absorbierbarkeit: Methode zur Bestimmung der Intensität der Ä-Strahlen, sowie einige Messungen ihrer — , v. W. Seitz 395 Absorption : Die — von Quarz, Kalkspat, Steinsalz, Fluss- spat, Glyzerin und Alkohol im Sussersten Ultraviolett, V. A. Pflflger 215 .\bsorptionsspektra: Die ultravioletten — der Ortho-, Meta- und I'ata-Isomeren, v. R. Magini .... 145 — Einfluss der doppelten chemischen Bindung auf die ultravioletten — , v. R. Magini 147 Adiabatische Reaktionskinetik chemischer Systeme, v. G. Bredig u. F. Epstein. (N.) 698 Akkumulator: Der Edison , v. M. Janet (R.) . . 556 Aktinium: Über das — , v. A. Debierne 732 Erwiderung, v. F. Giesel 822 Aktive Körper: Kathoden- und Röntgenstrahlen sowie die Strahlung — , v. F. Neesen. (B.) 474 Akustik: Lehrbuch der — . I., v. K. Klimpert. (B.) . 559 Akustisch: Verallgemeinernde Weiterentwicklung des elektromagnetischen „Selbstunterbrechers" und ihre Verwendung zu — Demonstrationen, v. J. J. T. Chabot 89 Algebra: Vorlesungen über — , v. G. Bauer. (B.) . . 63 Alkalimetalle: Die Elektrometallurgie der — , v. H. Becker. (B.) 646 Aluminium: Die Gewinnung des — und dessen Bedeutung für Handel und Industrie, v. A. Minet. (B.) ... 62 Amaduszi, Ii., Das Selen. (B.) 647 Analyse: Technisch-chemische — , v. G. Lunge. (B.) . 557 AngStrSm, K., Die Strahlung der Hefaerlampe . . 456 Anomale Dispersion: Quantitative Bestimmung der — des Natriumdampfes, v. R. W. Wood 605 — Eine quantitative Bestimmung der — des N'atrium- dampfes im sichtbaren und ultravioletten Spektral- gebiete, V. R. W. Wood 751 Äquivalentvolumen: Die Beziehungen zwischen — und Atomgewicht, v. W. Borchers, (li.) ...... 643 ArrheniUB, S. A., Lehrbuch der kosmischen Physik. (B.) 308 Astronomie: Poincares Preis-irbeit von 1889/90 und Gyl- d^ns Forschung über das Problem der drei Körper in ihren Ergebnissen für die — , v. H. Buchholr. . 180 — Grundriss der theoretischen — und der Geschichte der Planetentheorien, 2. Aufl., v. J. Frischauf. (H.) 392 — Tafeln zur theoretischen — , v. J. Bauschinger. (B.) 532 — Mathematik, Physik, — an den deutschen Universi- täten in den Jahren 1893 — 1903, v. F. Klein . . 764 Seite Astrophysikalisches Observatorium: Publikationen des — Königstuhl-Heidelberg, v. M. Wolf. (B.) .... 483 Äther: Ober einen Versuch zur Entscheidung der Frage, ob sich der Licht- — mit der Erde bewegt oder nicht, V. W. Wien 585, 604 Bemerkung hierzu, v. A. Schweitzer .... 809 — Über den Einfluss der Bewegung der Körper auf die Fortpflanzung der Wirkungen im — , v. P. Gerber. (B.) 644 Atmosphäre : Ober die radioaktive Substanz, deren Ema- nation in der Bodenluft und der — enthalten ist, v. J. Elster u. H. Geitel 11 — Bemerkungen Über die Abhängigkeit der elektrischen Leitilhigkeit der — von meteorologischen Faktoren, V. A. Gockel 257 — Einige Beobachtungen über das elektrische Ver- halten der — am Meere, v. A. Löwy u. F. Maller 290 — Radioaktive Emanationen in der — , v. A. Gockel 591 — Über die Ionisierung der — , v. A. Schuster . . 607 Atmosphärendruck: Versuche über den Glimmstrom bei — , V. W. Kaufmann 57 Atmosphärisches Potentialgefälle: Über die Ursache des normalen — und der negativen Erdladung, v. H. Kbert 135 Bemerkung hierzu, v. G. C. Simpson . . . . 325 Erwiderung hierauf, v. H. Ebert 499 — Über Messungen des — in Kremsmtinster, v. B. Zölss 260 Atmosphärische Radioaktivität, v. H. A. Bumstead . 504 Atome : Die Dissoziierung und Umwandlung chemischer — , V. J. Stark. (B.) 47S Atomgewicht: Die Beziehungen zwischen .\quivalentvo- lumen und — , v. W. Borchers. (B.) 643 Atomvolumen : Ober eine mögliche Beziehung der Serien- spektren zum — , V. M. Reinganum 302 Atomvolumina: Berechnung des Molekularvolumens von Halogensalzen aus den — der Bestandteile, v. M. Reinganum. (N.) 687 Atomzerfall: Radioaktivität, eine elementarische Abhand- lung V. Standpunkte der Theorie des — , v. F. S o d d y. (B.1 473 Aubel, E. van, Erwiderung auf die Kritik des Herrn Franz Streint/, 303 — über die spezifische Wärme der Metallsulfide und das loule-Neumann-Koppsche Gesetz 636 — über die Zersetzung von Jodoform unter der Ein^ Wirkung von Sauerstoff und Lichtstrahlen .... 637 Berichtigung hierzu S08 I Augenspiegel: Die Theorie des — und die Photo- graphie des Augenhintergrundes, v. W. Thorner. I (B.) 217 i Autoxydation: Kritische Studien tlber die Vorgänge <ler ! — , v. C. Engler u. J. Weissberg. (B.) .... 728 Axmann, H., Ein eigentiimliches Drehmoment im Wechselstrommagnetfelde S54 — Dauernde elektrische Hauchfiguren 555 17G913 Digitized by Google IV Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. Sdte B. Bahn eines Himmelskörpers: Über die Bestimmung der — aus drei Beobachtungen, v. P. A, Hansen. (B.) . 393 Bandenspektren: Über ein die Linien- und — , sowie die Erscheinungen der Radioaktivität veranschau- lichendes dynamisches System, v. H. Nagaoka. . J17 Bamett^ S. J., Elemente der elektromagnetischen Theorie. (B.) 533 Bauer, G., Vorlesungen über Algebra. (B.) .... 63 Bauer, Ii. A., Die totale magnetische Energie der Erde. (B.) 534 Baumhauer, H., Beobachtungen aber das Leuchten des Sidot-Blendeschirmes 289 Banschinger, J., Tafeln zur theoretbchen Astronomie. (B.1 53* Becker, H., Die Elektrometallurgie der Alkalimetalle. (B.) • • . • 646 Becquerel, H., Über die von der Strahlung radioaktiver Körper hervorgerufene sekundäre Strahlung . . . j6l Becquerelstrahlen: Die neueren Strahlungen. Kathoden-, Kanal-, Röntgen-Strahlen und die radioaktive Selbst- strahlung (—), v. H. Mayer. (B.) 474 Bergling, C. E., Stereoskopie für Amatenr-Photo- graphen. (B.) 806 Berkitz, F. u. M. Boloff, Leitfaden ftlr das elektro- technische und elektrochemische Seminar. (B.) . . 560 Berliner, A., Lehrbuch der Experimentalphysik. (B.) 479 Bemdt. Q., Einige Beobachtungen an Selenzellen . . 121 — Die Einwirkung von Selenzellen auf die photographische Platte 289 Bemini, A., Über den Einfluss der Temperatur auf die elektrische Leitföhigkeit des Natriums .... 241 Berichtigung hierzu 440 — Über den Einfluss der Temperatur auf die elektrische Leitfähigkeit des Kaliums 406 BemoulU, A. Ii., Über die Verwendbarkeit der Me- thode von Königsberger zur optischen Untersuchung passiver Metallspiegel 603 Berichtigung hierzu, von W. J. MUller und J. Koenigsberger 797 — Optische Reflexionskonstanten und elektromotorischer Zustand beim Chrom 632 Berichtigung hierzu, von W. J. MUller und J. Koenigsberger 797 Besson, F., Das Radium und die Radioaktivität, Haupteigenschaften und medizinische Anwendungen. (B) 474 Bethmann, H., Die Hebezeuge. (B.) SjS Bigelow, F. H., Meteorologie der Sonnenfinsternisse und verwandte Probleme. (B.) 143 Biologischer Unterricht: Wünsche betreffend den — , v. F. Merkel. (N.) 717 Biecbofif, C. A., Materialien der Stereochemie in Form von Jahresberichten. (B.) 775 Bjerknes, V., Carl Anton Bjerknes. Gedächtnisrede. •B.) 727 Blaas, J. u. F. Czermak, Über auffallende, durch die photographische Platte erkennbare Erscheinungen. 363 Bemerkung hierzu, v. C. Forch. (Brief k.) . . 609 Blitzkamm: Entstehung und Entladung der Gewitter so- wie ihre Zerstreuung durch den — , v. R, Klimpert. (B.) 440 Blondlot, R., X-Strahlen. (B.) 560 Bodenluft: Über die radioaktive Substanz, deren Ema- nation in der — und der Atmosphäre enthalten ist, V. J. Elster u. H. Geitel 11 B5hm-Wendt, C, Über die Ionisation verschiedener Gase und Dämpfe durch Poloniumstrahlen . . . 509 Bologna: Mitteilungen aus dem physikalischen Institute der Universität — 406 Nr. 8.- A. Bernini, über den Einfluss der Temperatur auf die elektrische Leitfähigkeit des Kaliums . . . 406 Boltzmann, Ludwig: Festschrift — gewidmet zum sechzig- sten Geburtstage. (B.) 437 Bonin. H., Über Dampfturbinen 798 Borchers, W., Elektro-Metallnrgie. 1. (B.) .... 62 Seite Borohere, W., Die Beziehungen zwischen Äquivalent- volnmen und Atomgewicht. (B.) 643 Borgmann, J., Über das elektrische Nachleuchten und Über die Wirkung des Radiums auf dasselbe . . . 104 — Elektrisierung eines isolierten metallischen Leiters durch einen ihn umgebenden Metallcylinder, der ge- erdet und von dem zu untersuchenden Leiter durch Luft getrennt ist 542 Bömstein, B., Einige Versuche ttber Elektrizitätszer- '^treuung in Luft 20 Böse, £., Über die chemische Wirkung der Kathoden- strahlen 329 — Kinetbche Theorie und Radioaktivität 356 II 731- Braun, F., Methoden zur Vergrösserung der Sender- energie fSr drahtlose Telegraphie (sogen. Energie- schaltung) 193 — Herstellung doppelt brechender Körper aus isotropen Bestandteilen 199 Braunscher Sender: Zur Theorie des — , v. L. Mandel- stam 245 Brechung: Beobachtung der Helligkeitsabnahme durch — , V. A. Schmidt . .' 67 Bemerkung hierzu — , v. H. Seeliger .... 237 Bredig, O. u. F. Epstein, Adiabatische Reaktions- kinetik chemischer Systeme. (N.) 698 Brillouin, M., Ausbreitung der Elektrizität. (B.) . . 485 Britische Naturforscherversammlung: 74. — . (R.) . . 604 Bruns, H., Gnindlinien des wissenschaftlichen Rechnens. (B.) 641 Bryan, Q. H., Allgemeine Grundlegung der IHiermo- dynamik. (B.) 470 Buoherer, A. H., Zur Thermodynamik der radioaktiven Vorgänge 730 BuchllolB, H., Poincar^ Preisarbeit von 1889/90 und Gyld^ns Forschung über das Problem der drei Körper in ihren Ergebnissen für die Astronomie . 180 Bumstead, H. A., Atmosphärische Radioaktivität . . 504 Bunsengesellschaft: XI. Hauptversammlung der Deutschen — nlr angewandte physikalische Chemie. (R.) . . 305 Bnnseniana. (6.) 87 Burton, E. F., Über die Natur der Strahlung gewöhn- licher Metalle 444 — Über ein ans Rohpetroleum gewonnenes radioaktives Gas jii Oantor, M., Über das mechanische Ä<|uivalent che- mischer Reaktionen und die Arbeitsleistung von Wärmemotoren 379 Carpini, C, über die Widerstandsänderung des Wis- muts durch kleine magnetische Kräfte 819 Oaesuto, Ii., Über die Löslichkeit von Gasen in Flüssig- keiten. I 233 — Der Lichtbogen zwischen Quecksilber und Kohle . 263 — n. J. Stark, Der Lichtbogen zwischen gekühlten Elektroden 264 Chabot, J. J. T., Verallgemeinernde Weiterentwicklung des elektromagnetischen „Selbstunterbrechers" und ihre Verwendung zu akustischen Demonstrationen 89 — Neue Strahlen oder eine neue Emanation .... 103 Berichtigung hierzu 168 Bemerkung hierzu, von G. Bemdt 2S9 — Eine neue Radiation oder eine neue Emanation II . 517 Berichtigung hierzu 5'<4 — Versuch eines Modells und ein Seitenstfick zur Radio- aktivität 594 Berichtigung hierzu 744 — Reflexion und Refraktion mittels einer natürlich ge- krümmten Fläche zwecks Demonstration geometrisch- optischer Grunderscheinungen. II 823 ' Chemie: Jahrbuch der — , XII, v. R. Meyer. (B.) . 120 I XIII, V. R. Meyer. (Ii.) 776 — Theoretische — vom Standpunkte der Avogadroschea I Regel und der Thermodynamik, v. W. N ernst. (B-) 278 Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. Seite Chemie: Lehrbuch der physikalischen — . I., v. H. V. Jüptner. (B.) «78 — Joanwl ftr phjrakalische — , Elektro — , Thermo-—, Radio — , chemische Mechanik, Stdchiometrie, t. P. A. Guye. (B.) 279 — Vorlesungen Qber theoretische und physikalische — , III., V. J. H. van't Hoff. (B.) a8o — XI. Hauptversammlung der Deutschen Bunsengesell- schaft fiir angewandte physikalische — . (R.) . . . 30; — Grundlinien der anorganischen — , v. W. Ostwald. (B.) 477 — Einführung in die physikalische — , t. J. Walker. ^B.) 478 — Grundriss der physikalischen — , v. J. Traube. (B.) 559 Chemisch: Über die — Wirkung der Kathodenstrahlen, V. E. Böse 329 Chemische Bindung: Einfluss der doppelten — auf die ultravioletten Absorptionsspektra, t. R. Magini . 147 Chemisches Experimentierbuch fBr Knaben, v. K. Scheid. (B.) 557 Chemische Gleichgefwichte : Beitrag zur Kenntnis — bei hohen Temperaturen, v. W. Kernst (N.) . . . 677 Chemisches Praktikum, v. R. Abegg u. W. Herz. (B.) 830 Chemisch - physikalische Gleichgewichts • Bedingungen : Über die thermodynamische Herleitung der — , ▼. K. T. Wesendonk 521 Cbipart, H., Die gyrostatische Theorie des Lichtes. (ß.) 533 Christen, T., Das Gesetz der Translation des Wassers in regelmässigen Kanälen, FItlssen und Röhren. (B.) 87 CbristiaiiBeii, C. u. J. J. C. Uüller, Elemente der theoretischen Physik. (B.) 217 Chrom : Die Darstellung des — und seiner Verbindungen mit Hilfe des elektrischen Stromes, t. M. Le Blanc. (B.) • • • •. . . 62 — Optische Reflexionskonstanten und elektromotorischer Znstand beim — , v. A. L. Bernoulli 632 ObwoUon, O. D., Lehrbuch der Physik. IL (B.) . . 535 Clelland, J. A. Me., Über die von Radium ausge- sandte Emanation 538 Clung, B. K. Mo., Der Einfluss der Temperatur auf die Ionisierung, welche in Gasen durch die Wirkung von Röntgenstrahlen hervorgebracht wird .... 368 Coblentz, W. W. u. E. Ii. Niohols, Ober Methoden zur Messung strahlender Energie 149 Conrad, V. u. M. Topolansky, Elektaische Leit- nhigkeit und Ozongehalt der Luft 749 Cooper-Hewittsche Quecksilberbogenlampe: Ober die — als Funkenstrecke, v. G. W Pierce . . . . 426 Ciurle, F., Neuere Untersnchungen Über Radioaktivit&t 281, 3'3. 345 Curie, S., Untersuchungen über die radioaktiven Sub- stanzen. (B.) 473 Czennak, P. u. J. Blaas, Über auffallende, durch die photographische Platte erkennbare Erscheinungen 363 Bemerkung hierzu, v. C. Forch. (Briefk.) . . 609 CsudnoohowBki, W. B. v.. Über den elektrischen Lichtbogen zwischen Leitern zweiter Klasse ... 99 — Das Verhalten beweglicher cylindrischer Eisenkerne in Doppelspulen, ein Beitrag zur Theorie der Diffe- rentialbogenlampe 205 D. Daltonsches Gesetz: Über die Gültigkeit des — resp. Henryschen Gesetzes bei der Absorption der Ema- nation des Freiburger Leitungswassers und der Radiumemanation durch verschiedene Flüssigkeiten, V. H. R. V. Traubenberg 130 Dampfer: Die Untersuchung der Vibrationserscheinungen von — , V. O. Schlick. (B.) 143 Dampfturbinen: Über — , v. H. Bonin 798 Danne, J., Das Radium. (B.) 474 Danneel, H., Spezielle Elektrochemie, l u. 2. (B.) . 62 Debieme, A., über das Aktinium 732 Erwiderung, v. F. Giesel 822 Sempwolff, 0., lonenwanderung im Methylalkohol als Lösungsmittel 637 Seite BeBsauer, F. u. B. Wlesner, Versuche aber die störenden Wirkungen der S-Strahlen bei der Radio- graphie 5^ — Rückblick auf die Entwicklung der Röntgentechnik. (B.) 609 Detektor: Ein neuer messender — fttr elektrische WeUen, v. L. H. Walter 269 — Einige Beobachtungen am Schlömilch-Wellen- — für drahtlose Telegraphie, v. M. Reich 338 — Über den Schlömilch-Wellen- — , v. M. Dieck- mann 529 Diamagnetismus: Elektrisches Analogon zum — , v. L. Puccianti 92 Diapodtive: Die Herstellung von — , v. P. Hanneke. (B.) 646 Dieckmann, M., Über den Schlömilch-Wdlendetektor 529 Dielektrika: Darstellung des Verlaufes elektrischer Kraft- linien, und insbesondere ihrer Richtuugsänderungen durch — , V. M. Seddig 403 Dielektrikum: Ober die ponderomotorischen Kräfte, welchen ein homogenes — in einem veränderlichen elektromagnetkchen Felde unterworfen ist, v. F. KoUfiek 45 Bemerkung hierzu, v. R. Gans 162 Nachtrag hierzu, v. R. Gans 192 Antwort hierauf, v. F. Kolä6ek 455 Entgegnung hierauf, v. R. Gans 627 Bieteriol, C., Über die Energie des Wassers und seines Dampfes bei hohen Temperaturen. (N.) .... 660 DifTerentialbogenlampe: Das Verhalten beweglicher cy- lindrischer Eisenkerne in Doppelspulen; ein Beitiag zur Theorie der — , v. W. B. v. Czudnochowski 205 DiflTerentialgleichungen: Die partiellen — der mathe- matischen Physik, II, V. H. Weber. (B.) ... 476 Difierential-Thermoskop : Anleitung zu 30 der wichtig- sten Schulversuche mit dem — und Doppelthermo- skop, V. B. Kolbe. (B.) 479 Dimensionssysteme: Eine Bemerkimg zu den — der Physik, V. K. R. Johnson 635 (Dispersion, anomale: siehe unter Anomale Disperüion.) Dissoziierung: Die — und Umwandlung chemischer Atome, V. J. Stark. (B.) 475 Dönlts, J., Der Wellenmesser und seine Anwendung. (R.) 1 18 Doppelbrechung: Lamellare — , v. O. Wiener . . . 332 Doppelt brechend: Herstellung — Körper aus isotropen Bestandteilen, v. F. Braun 199 Doppelthermoskop: Anleitung zu 30 der wichtigsten Schulversuche mit dem Differential- und — , v. B. Kolbe. (B.) 479 Dom, E. u. F. Wallstabe, Physiologische Wirkungen der Radium-Emanation 568 Doubt, Tb. £., Die Wirkung der Lichtintensitit auf die Lichtgeschwindigkeit 457 Drahtlose Telegraphie:' Zur — , v. M. Abraham . . 174 — Methoden zur Vergrösserung der Senderenergie fUr — (sogen. EnergieschaltuDg), v. F. Braun . . . 193 — Einige Beobachtungen am Schlömilch-Wellendetektor für —, V. M. Reich 338 — Über den Zusammenhang zwischen dem direkt und dem induktiv gekoppelten Sendersystem fllr — , v. G. Seibt 452 Bemerkung hierzu, v. J. Zenneck 575 Erwiderung hierauf, v. G. Seibt 627 Entgegnung, v. J. Zenneck 811 — Theorie und Praxis in der — , v. J. Zenneck . . 586 Bemerkung hierzu, v. E. F. Huth 748 — Elektrische Wellen längs Drabtspulen und eine An- wendung derselben zur Messung der bei der — be- nutzten Wellenlängen, v. J. A. Fleming .... 609 — Theorie und Praxis in der — , v. P. Drude . . . 745 Drehmoment: Ein eigentümliches — im Wechselstrom- magnetfelde, v. H. Axmann 554 Dreifarbenphotographie, v. A. Miethe. (B.) .... 557 Dmde, F., llieorie und Praxis in der drahtlosen Telegraphie 1' 745 Dynamisches System : Über ein die Linien- und Banden- spektren, sowie die Erscheinungen der Radioaktivi- tät veranschaulichendes — , v. H. Nagaoka . . . 517 Digitized by Google VI Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. Seite E. Sbert, H., Über die Ursache des Dormaien atmosphä- rischen PotentialgefSUes und der negativen Erdladnng 135 Bemerkung hierzu, v. G. C. Simpson . . . . 325 Erwiderung hierauf, v. H. Ebert 499 Edelmann, H. Th., Zeitbestimmung für kleine Fall- räume nach der Methode von Radacovic .... 461 — Über die Schvringungsform des Stieles der sehen Stimmgabeln, v, P. Üstmann 82J Eder, J. M. u. E. Valenta, Beiträge zur Photo- chemie und Spektralanalyse. (R.) 804 EdisoD-Akkumulator : Der — , v. M. Janet. (R.) . . 556 Ehrenhaft, F., Zur optischen Resonanz 3S7 Entgegnung, v. F. Pockels 460 Eisen: Über das Re6exionsvermögen von passivem — , V. W. J. Moller u. J. Koenigsberger .... 413 — Über das Reflexionsvermögen von aktivem und pas- sivem— , V. W. J. Müller u. J. Koenigsberger 797 Eisenkerne: Das Verhalten beweglicher cylindrischer — in Doppelspulen; ein Beitrag zur Theorie der Differentialbogenlampe, v. W. B. v. Czudnocho wski 205 Elektrisch: — Analogen zum Diamagnetismus, v. L. Puccianti 93 — Einige Beobachtungen über das — Verhalten der Atmosphäre am Meere, v, A. Löwy u. "F. Müller 290 — Eigenschaften heisser Körper, v. O. W. Richardson 609 — Beobachtungen zu Batavia und an der WestkOste von Sumatra während der totalen Sonnenfinsternis am 18. Mai 1901, V. S. Figee. (R.) 803 Elektrische Bleiche: Hypochlorite und — , v. V. Engel- hardt. (B.) 645 Elektrisches Feld: Der experimentelle Nachweis des — im Innern von in Elektrolyte tauchenden Isolatoren ; kon- tinuierliche Rotation des Isolators in vorgeschriebenem Sinne, v. W. v. Nicolajew 203 — Über das normale — der Erde, v. H. Ebert. . . 499 — — Antwort hierauf, v. G. C. Simpson 734 Elektrische FemUbertragung: Über Gelie- und Empfangs- apparate zur — von Photographien, v. A. Korn. . 113 Elektrische Hauchfiguren: Dauernde — , v. H. Axmann 555 Elektrische Kraftlinien: Darstellung des Verlaufes — , und insbesondere ihrer ' Richtungsänderungen durch Dielektrika, v. M. Seddig 403 Elektrische Leitfähigkeit : Die Beziehung zwischen Leuchten und — in Flammen, v. F. L. Tufts 157 Erwiderung auf die Bemerkungen von E. van Anbei zu meinen Untersuchungen Ober die — gepresster Pulver, V. F. Streintz 159 — über die wichtige Rolle der — auf dem Gebiete der Elektrostatik, v. W. v. Nicolajew .... 169 — Über den Einfluss der Temperatur auf die — des Natriums, v. A. Bernini 241 — Bemerkungen Aber die Abhängigkeit der — der Atmo- sphäre von meteorologischen Faktoren, v. A. Gockel 257 — über'den Einlluss der Temperatu'' auf die — des Kaliums, v. A. Bernini . . . • 406 — von Flammen, v. H. A. Wilson 608 — und Ozongehalt der Luft, v. V. Conrad u. M. To- polansky .... 749 Elektrischer Lichtbogen: Über den — zwischen Leitern zweiter Klasse, v. W. B. v. Czudno chowski . . 99 Elektrische Messtechnik: Die Normalelemente und ihre Anwendungen in der — , v, W. Jäger. (B.) ... 62 Elektrisches Nachleuchten: über das — und Ober die Wirkimg des Radiums .luf dasselbe, v. J. Borgmann 104 Elektrische Spitzenentladung; Kin einfacher Apparat zur Untersuchung der Nebelbildung und Ober Anordnung der Nebelkeme bei der -- , v. H. Rebenstorff . 571 Elektrischer Strom: Die Darstellung des Chroms und seiner Verbindungen mit Hilfe des — , v. M. Le Bl'anc. (B.) 62 Elektrische Strom- und Widerstandsmessung: FOnf Ab- handlungen Ober absolute — , v. W. Weber u. R. * Kohlrausch. (B.) 477 Elektrische Strömung: Die — in Flammen zwischen nahen Elektroden, v. F. L. Tufts u. J. Stark . . 248 Seite Elektrische Verschiebung: Magnetische Wirkung — , v. J. B. Whitehead . ^ 300 Elektrische Verstärkungsfiasche: Die Erfindung der — durch Ewald Jürgen von Kleist, v. F. M. Feldhaus. (B.) 483 Elektrische Wellen: Ein neuer messender Detektor ftlr — , V.L.H. Walter 269 — l&ngs Drahtspulen und eine Anwendung derselben zur Messung der bei der drahtlosen Telegn^hie be- nutzten Wellenlängen, v. J. A. Fleming . . . . 609 — Kurzer Bericht über Versuche zur Übertragung von Tönen mittels — , v. O. Nnssbaumer 796 Elektrisierung eines isolierten metallischen Leiters durch einen ihn umgebenden Metallcylinder^ der geerdet und von dem zu untersuchenden Leiter durch Luft getrennt ist, v. J. Borgmann 542 Elektrizität: Einige Versuche über — Zerstreuung in Luft, v. R. Börnstein 20 — Über eine Vorrichtung zur exakten Eichung von Elektrometern für mengen und ihre Anwendung auf die absolute Messung äusserst geringer Strom- stärken, v. F. Harms 47 — Über — Zerstreuung in der freien Luft, v. B. Zölss 106 — Luft- — und Sonnenstrahlung, t. H. Rudolph. (B.) 278 — Experimentaluntersuchungenüber — . XX bis XXIII, v. M. Faraday. (B.) 440 — Ausbreitung der — , v. M. Brillouin. (B.) . . . 485 — Einführung in die — lehre. I, v. B. Kolbe. (B.) . 643 Elektrochemie: Einführung in die — , v. P. Gerdes. (B.) 61 — Gnindrissder reinen und angewandten — , v. P, Ferch- land. (B.) 61 — Jahrbuch der — , 1901, v. H. Danneel. (B.) . . 62 1902. (B.) 560 — Spezielle — , v. H. Danneel. (B.) 62 — Monographien über angewandte — , v. V. Engel- hardt. (B.) 62 — Lehrbuch der — , v. M. Le Blanc. (B.) .... 440 Elektrochemische Gesellschaft: XI. Hauptversammlnng der Deutschen Bunseogesellschart für angewandte physikalische Chemie, früher Deutsche — . (R.) . . 305 Elektrochemische Industrie: Die — Deutschlands, v. P. Ferchland. (B.) 646 Elektrochemisches Seminar: Leitfaden für das elektrotech- nische und—, V. M. Roloff u. P. Berkitz. (B.) . 560 Elektroden : Der Glimmstrom zwischen nahen — in freier Luft, V. J. Stark 96 — Die elektrische Strömung in Flammen zwischen nahen — , v. F. L. Tufts u. J. Stark 248 — Der Lichtbogen zwischen gekühlten — , v. J. Stark u. L. Cassuto 264 Elektrodenlose Ringströme: Über — , v. J. Härd^n . 74 — über den — , v. E. Lecher 159 Elektrogravüre: Die Herstellung von Metallgegenständen auf elektrolytischem Wege und die — , v. W. Pfan- hauser. (B.) 63 Elektrolyse: Die — des Wassers, ihre Durchführung und Anwendung, v. V. Engelhardt. (B.) 62 Elektrolytisch: Die Herstellung von MetallgegenstSnden auf — Wege und die Elektrogravüre, v. W. Pfan- hauser. (B.) 63 Elektrolytische Dissoziation: Die Theorie der • — , v. M. Roloff. (B.) 62 Elektrolytische Raffination: Die — des Kupfers, v. T. Ulke. (B.) 646 Elektromagnetisch : Verallgemeinernde Weiterentwicklung des — „Selbstunterbrechers" und ihre Verwendung zu akustischen Demonstrationen, v. J. J. T. Chabot 89 — Bezeichnung und Benennung der — Grössen in der Enzyklopädie der mathematischen Wissenschaften V, V. .\. Sommerfeld 467 — MaxwcUs — Theorie, v. H. A. I.orentz. (B.) . . 470 — Elemente der — Theorie, v. S. J. Barnett. (B.) . 533 — Die — Rotation und die unipolare Induktion in historisch-kritischer Behandlung, v. S. V al e n t i n e r. (B.) 644 Elektromagnetisches Feld : über die ponderomotorischen Kräfte, welchen ein homogenes Dielektrikum in einem veränderlichen — unterworfen ist, v. F. Koläcek 45 — — Hemerkung hierzu, v. R. Gans 162 Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. VII Seite Klektromagnetisches Feld: — - — Nachtrag, v. R. Gans 192 Antwort hierauf, v. F. KoHcek 45J Entgegnnng hierauf, t. R, Gans 627 Elektro-Metallnrgie. I, v. W. Borchers. (B.) ... 62 — Die — der Alkalimetallo, v. H. Becker. (B.) . . 646 Elektrometer: Über eine Vorrichtung zur exakten Eichung von — f&r Elektrizitätsmengen und ihre Anwendung auf die absolute Messung äusserst geringer Strom- stärken, V. F. Harms 47 — Ober eine automatisch wirkende Vorrichtung zur Erweiterung des Messgebietes der Registrier . — Nebst einer Bemerkung Ober die automatische Auf- zeichnung der luftelektrischen Zerstreuiug, v. A. Sprung 326 Elektromotorisch: Optische Reflexionskonstanten und — Zustand beim Chrom, v. A. L. Bernonlli . . . 632 Elektronen : Die neueren Forschungen über Ionen und — V. G. Mie. (B.) 88 — Kann sich ein — mit Lichtgeschwindigkeit bewegen?, V. P. Hertz 109 — Die Rückwirkung der Strahlung auf ein bewegtes — , V. M. Abraham 605 Elektronentheorie: Znr — , v. W. Wien 393 — V. H. A. Lorentz. (B.) 470 — Die Gmndhypothesen der — , v. M. Abraham . . 576 Elektronik: Jahrbuch der Radioaktivität und — , v. J. Stark. (B.) 474 Elektropositive Metalle: Ober die Wirkung einiger — auf Jodkalinm, v. F. Streintz 736 Elektroskop: Divergenz von blSttchen im Vakuum infolge von Belichtung, v. S. Guggenheimer u. A. Korn 95 Bemerkung hierzu, v. F. Paschen 161 Elektrostatik: Über die wichtige Rolle der elektrischen Leitfähigkeit auf dem Gebiete der — , v. W. v. Nicolajew 169 Elektrostatisches Feld: Ober Spitzenwirkung im ho- mogenen — , V. K.- V. Wesendonk 399 Elektrotechnisches Seminar: Leitfaden fUr das — und elektrochemische Seminar, v. M. Roloff u. P. Berkitz. (B.) 560 Elementargesetze: Die — , v. R. Reiff u. A. Sommer- feld. (B.) i . . . 470 Elemente : Beiträge zur Kenntnis der ultraroten Emissions- spektra der — , V. H. Lehmann 823 Elliptische Bahn: Ober die Bestimmung einer — aus drei vollständigen Beobachtungen, v. J. F. Encke. (B.) 392 Ulster, J. u. H. Qeitel, Über die radioaktive Substanz, deren Emanation in der Bodenluft und der Atmosphäre enthalten ist II — Notiz über den Anschluss von Rezipienteu aus Quarz- glas an die Quecksilberluftpnmpe 33 — Über eine verbesserte Form des Zinkkugelphoto- meters zur Bestimmung der ultravioletten Sonnen- strahlung 238 — Über Radioaktivität von Erdarten und Quellsedi- menten 321 — Über die Aufnahme von Radiumemanation durch den menschlichen Körper 729 Emanation: Über die radioaktive Substanz, deren — in der Bodenlnft und der Atmosphäre enthalten ist, v. J. Elster n. H. Geitel il — Neue Strahlen oder eine neue — , v. J. J. T. Chabot 103 Bemerkung hierzu, v, G. Berndt 289 — Ober die Gültigkeit des Daltonschen resp. Henryschen Gesetzes bei der Absorption der — des Freiburger Leitungswassers und der Radium durch ver- schiedene Flüssigkeiten, v. H. k. v. Traubenberg 130 — Über die radioaktive — der Wasser- und Ölquellen, V. F. Himstedt 210 — Über das Spektrum der — , v. Th. Indrikson . . 214 — Über die im Gasteiner Wasser enthaltene radioaktive — , V. H. Mache 44t — Über die — des Phosphors, v. G. C. Schmidt . . 445 — Eine neue Radiation oder eine neue — . 11, v. J. J. T. Chabot 517 — über die von Radium ausgesandte — , v. J. A. Mc. Clelland 538 Seite Emanation: Physiologische Wirkungen der Radium- — , V. E. Dorn u. F. Wallstabe 568 — Radioaktive — in der Atmosphäre, v. A. Gockel . 591 — über die in Thermalquellen enthaltene radioaktive — , V. A. Gockel 594 — Versuche zur Gewichtsbestimmung der — des Giesel- schen — -körpers, v. L. Grunmach u. E. Meyer. (N.) .„ 677 Emanmm: über Aktinium — , v. F. Giesel . . . . 822 Emaniumlicht: Über das Spektrum des — , v. J. Hart- mann 570 Emissionsspektra: Beiträge zur Kenntnis der ultraroten — der Elemente, v, H. Lehmann ....*. 823 Encke, J. F., Über die Bestimmung einer elliptischen Bahn aus drei vollständigen Beobachtungen. (B.) . 392 Energie: Über die — der Röntgenstrahlen, v. W. Wien 128 — Über Methoden zur Messung strahlender — , v. E. L. Nichols u. W. W. Coblentz 149 — Die totale magnetische — der Erde, v. L. A. Bauer. (B.) : 534 I — über die — des Wassers und seines Dampfes bei I hohen Temperaturen, v. C. Dieterici. (N.) . . . 660 . Energieschaltnng: Methoden zur Veigrösserung der Sen- I derenergie für drahtlose Telegraphie (sogen. — ), v. { F. Braun 193 Ener^everteilung: Die — in den Funkenspektren der ' Metalle, v. A. Pflüger 34 Engelhardt, V., Die Elektrolyse des Wassers, ihre I Durchfflhrung und Anwendung. (H.) 62 I — Hypochlorite und elektrische Bleiche. (B.) .... 645 ISsgler, C. u. J. Weissberg, Kritische Studien über die Vorgänge der Autoxydation. (B.) 728 Entladepoteutial : Über die Abhängigkeit der Strom- stärke, Leistung sowie des Wirkungsgrades der In- fluenzmaschinen von dem — , V. H. Wommelsdorf 792 Enzyklopädie der mathematischen Wissenschaften: Be- zeichnung und Benennung der elektromagnetischen Grössen in der — V, v. A. Sommerfeld . . . 467 — mit Einschluss ihrer Anwendungen. V. Physik, v. A. Sommerfeld. (B.) 470 Epstein, F. u. O. Bredig, Adiabatische Reaktions- kinetik chemischer Systeme. (N.) 698 Erdarten: Über Radioaktivität von — und Quellsedi- menten, V. J. Elster u. H. Geitel 321 Erde : Über das normale elektrische Feld der — , v. H. E b e r t 499 — Die totale magnetische Energie der — , v. L. A. Bauer. (B.) 534 — über einen Versuch zur Entscheidung der Frage, ob sich der Lichtäther mit der — bewegt oder nicht, V. W. Wien 585, 604 — — Bemerkung hierzu, v. A. Schweitzer .... 809 Erdladung: Über die Ursache des normalen atmosphä- rischen Potentialgefälles und der negativen — , v. H. Ebert 135 Bemerkung hierzu, v. G. C. Simpson . . . . 325 — — Erwiderung hierauf, v. H. Ebert 499 Explosionsmotoren mit Wa.ssereinspritzung , v. K. Schreber. (N.) 696 Fallräume: Zeitbestimmung für kleine — nach der Me- thode von Radacovic, v. M. Th. Edelmann . . 461 Fango : Einige Beobachtupgen über die radioaktive Sub- stanz im — , V. F. Müller 357 Faraday, M., Experimentalnntersuchungen über Elek- trizität. XX— XXIII. (B.) 440 Farbenphotographie: Die — , v. E. König. (B.) . . . 727 Feldbaus, F. M., Die Erfindung der elektrischen Ver- stärkungsfiasche durch Ewald Jürgen v. Kleist. (B.) 483 Fercbland, F., Grundriss der reinen und angewandten Elektrochemie. (B.) 61 — Die elektrochemische Industrie Deutschlands. (H.) . 646 Femsprechwesen : Das — , v. L. Rellstab. (B.) . . . 63 Fernübertragung: Übrr (>ebe- und Empfangsapparate zur elektrischen — von Photographien, v. A. Korn. . 113 Digitized by Google vm Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. Seite FernUbertriguDg: Empfaogsapparate flir Telautograpbie und — von HalbtongraTSren, v. A. Korn . . . . 164 Ferromagnetische Metalle: Über die Magnetisierung und die magnetischen Längenveränderungen — und Legierungen bei der Temperatur 7on fittssiger Lufl, V. K. Honda u. S. Sbimizu . 40 — Ober die Magnetisierung und die magnetiscbe LSogen- Snderung in — und Legierungen bei Temperaturen zwischen — 186O und I200« C, Vi K. Honda u. S. Sbimizu 816 Festigkeitslehre: Abriss der — fttr den Maschinenbau, V. F. Reuleaux. (B.) 559 Festschrift, Ludwig Boltzmann gewidmet zum sechzigsten Geburtstage. (B.) 437 Figee, 8., Elektrische Beobachtungen zu Batavia und an der Westküste von Sumatra während der totalen Sonnenfinsternis am 18. Mai 1901. (R.) . . 803 Films: Das Arbeiten mit Roll , v. H. Müller. (B.) . 485 — Das Photographieren mit — , v. E. Holm. (B.) . .. 806 Flsehor, O., Der Gang des Menschen. V u. VL (B.) 830 Flammen: Die Erscheinung der Ionisation in — , v. F. L. Tnfts 76 — Theoretische Bemerkungen zur Ionisation in — , v. J. Stark 83 Bemerkung hierzu, T. E. Marx 298 — Die Beziehung zwischen leuchten und elektrischer Leiträhigkeit in — , v. F. L. Tufts 157 — Bemerkung über den EinBoss glühender Körper in — auf die Ionisation, v. F. L. Tufts 158 — Die elektrische Strömung in — zwischen nahen Elek- troden, V. F. L. Tufts u. J. Stark 248 — Elektrische Leitfähigkeit in — , v. H. A. Wilson . 608 Fleming, J. A., Elektrische Wellen längs Drahtspulen und eine Anwendung derselben zur Messung der bei der drahtlosen Telegraphie benutzten Wellenlängen 609 Flimmerphotometrie : Das Problem der — , T. H. Krttss 65 Florio, F., Neue Quecksilber-Luftpumpen 463 Flüssigkeit: Ober die Funkenentladung in — , v. K. Przibram S74 FSppl, A., Ober einen KreiseWersuch zur Messung der Umdrehungsgeschwindigkeit der Erde 416 Foroh, C, Eine Methode zur Bestimmung der Reibung in Röhren bei sehr geringer Geschwindigkeit . . 60: — Bemerkung zu der Arbeit von Blaas und Czermak, über auffallende, durch die photographische Platte erkennbare Erscheinungen. (Briefk.) 609 Foerater, W., Lebensfragen und Lebensbilder. (B.) . 830 FrankenhäUBsr, F., Die Wärmestrahlung, ihre Gesetze und ihre Wirkungen. (B.) 832 Frequenzzeiger: Ober eine einfache Methode zur Er. Zeugung synchroner Rotationen an zwei entfernten Stationen unter Verwendung des — von R. Hart- mapn-Kempf, v. A. Korn 25 Frick, J., Physikalische Technik. 1 1. (B.) . ' . . . 830 Frioke, K., Über die heutige Lage des naturwissen- schaftlich-mathematischen Unterrichts an den höheren Schulen. (N.) 708 Frischauf, J., Grundriss der theoretischen Astronomie und der Geschichte der Planetentheorien. (B.) . . 39* Funkenentladung: Ober die — in Flüssigkeiten, v. K. Przibram 574 Funkeninduktoren : Konstruktion, Bau und Betrieb von — und deren Anwendung mit besonderer Berücksichtig- ung der Röntgenstrahlen-Technik, v. E. R uh m e r. (B.) 647 Funkenspektren: Die Energieverteilung in den — der Metalle, v. A. Pflüger 34 Oajdeozka, J., Maturitätsprüfungsiragen aus der Physik. (B.) 558 Galvanoplastik: Die — , tv. W. Pfanhauser. (B.) . . 046 Gang: Der — des Menschen. V. VI, v. O. Fischer. (B.) 830 QanB, B., Die ponderomotorischen Kräfte, welchen ein homogenes Dielektrikum in einem elektromagnetischen Felde unterworfen ist 162 Nachtrag hierzu 192 Seite Gans, It., — Antwort hierauf, v. F. KoH£ek . . . 455 Entgegntmg, v. R. Gans 627 — Bemerkung zu den Arbeiten von F. Koläcek, A. Heydweiller und — über Magnetostriktion, v, S. Sano ; 812 Gase: Ober die Löslichkeit von — in Flüssigkeiten. I, T. L. Cassnto 233 — Ein Verfahren zur Messung der Strömungsgeschwin- digkeit von — mit besonderer Berücksichtigung Inftelektrischer Apparate, v. H. Gerdien u. H. Schering ' 297 — Der Einfluss der Temperatur auf die lonisienmg, welche in — durch die Wirkung von Röntgenstrahlen hervorgebracht wird, v. R. K. Mc. Clung . , . 368 — Über die Ionisation verschiedener — und Dämpfe durch Foloniumstrahlen, v. C.Böhm-Wendt . . 509 — Über ein aus Rohpetroleum gewonnenes radioaktives — , V. E. F. Burton 511 — Beitrag zur Strahlung der — , v. W. Kernst. (N.)-. 777 Gasentladungen und Lichtbögen mit glühenden Leitern zweiter Klasse als Strombasis, v. E. Rasch , . . 375 Gasgemische: Wärmeleitung in — , v. A. Wassiljewa 737 — — Berichtigung hierzu 808 Gasstrahl: Ober die stationären Wellen in einem — , v. L. Prandtl 599 Gasteiner Wasser: Über die im — enthaltene radioaktive Emanation, v. H. Mache 441 Geissler, K., Die Grundsätze und das Wesen des Un- endlichen in der Mathematik und Philosophie. (B.) . 475 Oeitel, H. u. J. Slater, Ober die radioaktive Substanz, deren Emanation in der Bodenlnft und der Atmo- sphäre enthalten ist II — Notiz über den Anschlnss von Rezipienten aus Quarz- glas an die Quecksilberluftpumpe 33 — über eine verbesserte Form des Zinkkugelphoto- meters zur Bestimmung der ultravioletten Sonnen- strahlung 238 — Ober Radioaktivität von Erdarten und Quellsedi- menten 321 — Ober die Aufnahme von Radiumemanation durch den menschlichen Körper 729 Geometrische Optik: Die Bilderzeugung in optischen Instrumenten v. Standpunkt der — , v. M. v. Rohr. (B.) 487 Geometrisch-optisch: Reflexion und Refraktion mittels einer natürlich gekrümmten Fläche zwecks Demon- stration — Grunderscheinungen II, v. J. J. T. Chabot 823 Gtorber, F., Ober den Einfluss der Bewegung der Körper auf die Fortpflanzung der Wirkungen im Äther. (B.) 644 Gerdes, F., Einführung in die Elektrochemie. (B.) . . 61 Qerdien, H., Die Messung kleiner Kapazitäten mittels einer messbar veränderlichen Normalkapazität . . 394 — u. H. Bohering, Ein Verfahren zur Messung der Strömungsgeschwindigkeit von Gasen mit besonderer Berücksichtigimg luftelektrischer Apparate .... 397 Gewicht: Kraft, — , Masse, Stoff, Substanz, v. K. Schreber. (N.) : ; • ''^T Gewitter: Entstehung und Entladung der — sowie ihre Zerstreuung durch den Blitzkamm, v. R. Klimpert. (B.) 440 Giesel, F., Ober Aktinium-Emaniura 822 Gieselscher Emanationskörper: Versuche zur Gewichts- bestimmung der Emanation des — , v.E, Meyer u. L. G runmach. (N.) 677 Gleichgewichts-Bedinguttgen: Ober die thermodynamische Herleitung der physikalisch-chemischen — , v. K. v. Wesendonk 5^1 Gletscher: Die — , v, H. Hess. (B.) . 559 Glimmstrom: Versuche über den — bei Atmosphären- druck, V. W. Kaufmann 57 — Der — zwischen nahen Elektroden in freier Luft, v. J. Stark : • • ■ 96 — Wanderung von Metallionen im — in freier Luft; Demonstrationsversuche, v. E. Riecke u. J. Stark 537 Glühende Fäden: über die Wärmeabgabe — durch Leitimg imd Konvektion, v. L. W. Hartmann . . 579 Glühlampe: Die elektrische — im Dienste des physi- kalischen Unterrichtes, v. E. Grimsehl. (B.) . . . 279 Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. IX Seite Qookel, A., Bemerkangen Aber die Abhängigkeit der elektrischen Leitfähigkeit der AtmosphSre tod meteo- rologischen Faktoren 357 — RadioaktiTC Emanationen in der AtmosphSre . . . 591 Berichtigang 648 — Ober die in Thermalquellen enthaltene radioaktive Emanation 594 QraetB, Ii., über die strahlungsartigen Erscheinungen des Wasserstoffsuperoxyds. (N.) 688 Gravitation, v. J. Zenneck. (B.) 470 Gray, A., Lehrbuch der Physik. I. (B.) 536 Orimaehl, SS., Die elektrische Glühlampe im Dienste des physikalischen Unterrichtes. (B.) 279 — Demonstration eines Pendels mit direkt messbarer PendeUInge. (N.) 780 Oranmaoh, Ii., Experimentelle Bestimmung der Ober- flSchenspannung und des Molekulargewichts von ver- flüssigtem Stickstoffoxydul. (N.) . . . . ' . . . 677 — n. X!. Meyer, Versuche zur Gewichtsbestimmung der EmanationdesGieselschenEmanationskörpers.(N.J 677 Oiigsenheliner, 8., Ober die Ionisation bei der Ozon- büdung 397 Berichtigung 536 — u. A. Korn , Divergenz von Elektroskopblättchen im Vakuum infolge von Belichtung 95 Bemerkung hierzu, v. W. C. Röntgen . . . 168 Gummidruck: Der — , v. W. Kösters. (B.) .... 805 Gyld^n: Poincarfe Preisarbeit von 1889/90 und — s Forschung über das Problem der drei Körper in ihren Ergebnissen fUr die Astronomie, v. H. Buch- holz 180 — Über die horistische Methode — , v. H. Poincar^ 385 Gyrostatische Theorie: Die — des Lichtes, v, H. Chi- part- (B) 533 H. Halbtongravüren: Empfangsapparate fUr Telautograp hie und Femübertragung von — , v. A. Korn .... 164 Htillwaeha, W., Lichtelektrische Ermüdung und Pho- tometrie 489 Halogensalze: Berechnung des Molekularvolumens von — aus den Atomvolumina der Bestandteile, v. M. Reingauum. (N.) 687 Hanneke, P., Die Herstellung von Diapositiven. (B.) 646 Hansen, F. A., über die Bestimmung der Bahn eines Himmelskörpers aus drei Beobachtungen. (B.) . . 392 Bürden, J., Übn elektrodenlose Ringströme .... 74 — Induktion im Vakuum 75 — Beitrag zur Kenntnis der Wirkungsweise des Ko- hSrers 626 Hanns, F., Ober eine Vorrichtung zur exakten Eichung von Elektrometern fiir Elektrizitätsmengen und ihre Anwendung auf die absolute Messung äusserst ge- ringer Stromstärken 47 — Über die Ursache der Leitfähigkeit von Phosphor- luft 93 Hartgummi- Isolatoren: Eine Verbesserung der — fttr luftelektrische Messungen, v. H. Schering , . . 451 Hartl, H, Über neue physikalische Vorlesungsapparate. (N.) ■ . • ., 655 Hartmann, J., Über das Spektrum des Emanium- lichtes 570 Hartmann, I>. W., Die Lichtstrahlung der Nemstschen GlUhkörper bei veränderlicher Stromdichte .... I — Über die Wärmeabgabe glühender Fäden durch Leitung und Konvektion 579 Hartmann & Braun A.-G., Stöpselmessbrttcke mit ver- tauschbaren Vergleichswiderständen. Mitteilung aus der Werkstätte von — 50 Hartmann-Kempf: Über eine einfache Methode zur Erzeug- ung synchroner Rotationen an zwei entfernten Stationen unter Verwendung des Frequenzzeigers von R. — , V. A. Korn 25 Harvard-Universität: Beiträge des Jefferson Physik-Ijibo- ratoriums der — I. (B.) 807 Hauchfiguren: Dnuemde elektrische — , v. H. Axmann 555 Seite Haupt, E., F. Heusler u. W. Stark, Ober die ferromagnetischen Eigenschaften von Legierungen nnm^netischer Metalle. (R.) 190 Hebezeuge: Die — , v. H. Bethmann. (B.)o .... 558 Hefnerlampe: Die Strahlung der — , v. K. Angström 456 — Zur Strahlung der — , v. E. Hertzsprung . . . 634 Helium: Weitere Versuche über die Entwickelung von — aus Ridium, v. W. Ramsay u. F. Soddy . . . 349 Helligkeitsabnahme: Beobachtung der — durch Brechung, V. A. Schmidt 67 Bemerkung hierzu, v. H. Seeliger 237 Helligkeitsgesetz : Beschränkung und Erweiterung meines — , V. A. Schmidt . 528 Helmholta, H. v., Einleitung zu den Vorlesungen über theoretische Physik. (B.) 140 — Vorlesungen über theoretisdie Physik. II. (B.) . 475 Henrysches Gesetz: Ober die Gültigkeit des Daltonschen resp. — bei der Absorption der Emanation des Frei- burigeV Leitungswassers und der Radiumemanation durch verschiedene Flttssigkeiten, v. H. R. v. Tran- benberg - 130 HertB, F., Kann sich ein Elektron mit Lichtgeschwindig- keit bewegen ? •. 109 Hertaaprang, X., Vergleich einiger spektralphoto- metrischen Resultate 34 Bemerkung hierzu, v. O. Tumlirz 156 — Zur Strahlung der Hefnerlampe 634 Hen, W. u. B. Abegg, Chemisches Praktikum. (B.) 830 Hess, H., Die Gletscher. (B.) 559 Heusler, F., W. Btark n. E. Haupt, Ober die ferromagnetischen Eigenschaften von Legierungen unroagnetischer Metalle. (R.) 190 HeydweUIer , A , Über Villaris kritischen Punkt beim Nickel. (Entgegnung an die Herren Honda und Shimizu) sjj Erwiderung hierauf, v. K. Honda u. S. Shimizu 631 — Bemerkung zu den Arbeiten von F. Kolicek, — und R. Gans über Magnetostriktion, v. S. Sano . . . 812 Himmelskörper: über die Bestimmung der Bahn eines — aus drei Beobachtungen, v. P. A. Hansen. (B.) 392 Himstedt, F., Über die radioaktive Emanation der Wasser- und Ölquellen 210 Hoff, J. H. van't, Vorlesungen Ober theoretische und physikalische Chemie. III. (B.) 280 Hoftnann, K., Die radioaktiven Stoffe nach dem neu- esten Stande der wissenschaftlichen Erkenntnis. (B.) 474 Holm, H., Das Photographieren mit Films. (6.) . . 806 Honda, K. u. B. Bhünisu, Über die Magnetisierung und die magnetischen Längenveränderungen ferro- magnetischer Metalle und Legierungen bei der Temperatur von flüssiger Luft 40 — Über das Vorhandensein von Villaris kritischem Punkt bei Nickel 254 — — Entgegnung hierauf, v. A. Heydweiller . . . 255 — — Erwiderung, v. K- Honda u. S. Shimizu . . 631 — Über die Magnetisierung und die magnetische Längen- änderang in ferromagnetischen Metallen und Legierun- gen bei Temperaturen zwischen — iSö" und 12000 c. 816 Hoppe, JB., Zur Konstitution der Magaete. (N.) . . 650 Horistisch: Ober die — Methode Gyld£ns, v. H. Poin- carö 385 Hutb, B. F., Bemerkung zu der Arbeit des Herrn J. Zenneck: Theorie und Praxis in der drahttosen Tel^fraphie 748 Hydraulischer Wirkungsgrad: Ober den — von Turbinen bei ihrer Verwendung als Kraftmaschinen und Pumpen, v. R. Proell. (B.) 312 Hypochlorite und elektrische Bleiche, v. V. Engel - hardt. (B.) 645 Hypothese: Wissenschaft und — , v. H. Poincar^. (B.) 829 I. Ikle, M., Über das ultrarote Absorptionsspektrum einiger organischer Flüssigkeiten 271 Indrilüon, Th., Otter das Spektrum der Emanation . 214 Induktion im Vakuum, v. J. Härd^n 75 Digitized by Google X Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. Seite iDflueozmaüGhineii: Ober die Abhängigkeit der Strom- stärke, Leistung sowie des Wirkungsgrades der — von dem Entladepot^ntial, y. H. Wommelsdorf . 792 Intensität: Methode zur Bestimmung der — der ß- Strahlen, sowie einige Messungen zur Absorbierbar- keit, r. W. Seitz 395 Ionen : Die neueren Forschungen über — und Elektronen, T. G. Mie. (B.) 88 — Wanderung von Metall im Glimmstrom in" freier Luft; Demonstrationsversuche, v. E. Riecke u. J. Stark S37 — Über den Austritt negativer — aus glühenden Metall- oxyden und damit zusammenhängende Erscheinungen, V. A. Wehnelt. (N.) 68o looenwanderung im Methylalkohol als Lösungsmittel, v. C. Dempwolff 637 Ionisation: Die Erscheinung der — in Flammen, v. F. L. Tufts 76 — Theoretische Bemerkungen zur — in Flammen, v. J. Stark 83 Bemerkung hierzu, v. E. Marx 298 — Bemerkung über den Einfluss glühender Körper in Flammen auf die — , v. F. L. Tufts 158 — Über die — bei der Ozonbildung, v. S. Guggen- heimer. ... 397 — Über die — verschiedener Gase und Dämpfe durch Poloniumstrahlen, v. C. Böhm-Wendt .... 509 Ionisierung durch den Stoss negativer Ionen von glühen- der Kohle, v. J. Stark 51 Berichtigung hierzu 280 — Der Einfluss der Temperatur auf die — , welche in Gasen durch die Wirkung von Röntgenstrahlen her- — vorgebracht wird, v. R. K. Mc. Clung 368 — über die — der Atmosphäre, v. A. Schuster . . 607 Isolatoren: Der experimentelle Nachweis des elektrischen Feldes im Innern von in Elektrolyte tauchenden — ; kontinuierliche Rotation des — in vorgeschriebenem Sinne, v. W. v. Nicolajew 203 — Eine Verbesserung der Hartgummi- — flir laftelek- trische Messungen, v. H. Schering 451 Isomeren: Die ultravioletten Absorptionsspektra der Ortho-, Meta- und Para , v. R. Magini . . . I45 Isotrop: Herstellung doppfit brechender Körper aus — Bestandteilen, v. F. Braun I99 J- Jäger, W., Die Normalelemente und ihre Anwendungen in der elektrischen Messtechnik. (B.) 62 Jahrbuch der Chemie. XII, v. R. Meyer. (B.) . . . 120 — — Xin. (B.) 776 — der Elektrochemie. 1901, v. H. Danneel (B.) . . 62 — — 1902. (B.) 560 — der Naturwissenschaften. 1903 — 1904, v. M. Wilder- mann. (B.) 728 — für Photographie und Reproduktionstechnik. XVIII, v. J. M. Eder. (B.) 806 — der Radioaktivität und Elektronik, v. J. Stark. (B.) 474 Janet, M., Der Edison-Akkumulator. (R.) .... 5J6 Jentsch, O., Unter dem Zeichen des Verkehrs. (6.) . 482 Jodkalium: Über die Wirkung einiger elektropositiver Metalle auf — , v. F. Streintz 736 Jodoform: Über die Zersetzung von — unter der Ein- wirkung von Sauerstoff und von Lichtstrahlen, v, E. v. Aubel 637 Berichtigung hierzu 808 JohanneBson, F., Physikalische Grundbegriffe. (B.) 120 Johnson, K. B., Eine Bemerkung zu den Dimensions- systemen der Physik 635 — Einige Beob.ichtungen über die Wirkung des Loch- unterbrechers . 742 Joule: Über die spezifische Wärme der Metallsullide und das — -Neumann-Koppsche Gesetz, v. E. v. Aubel 636 Journal für physikalische Chemie, Elektrochemie, Thermochemie, Radiochemie, chemische Mechanik, Stöchiometne, v. Ph. A. Guye. (B.) 279 Seite Jüptner, H. V., Lehrbuch der physikalischen Chemie. I. (B.) 278 K. Kahlboum, O. W. A., Kurze Bemerkung über Queck- silberpumpen nach dem Sprengeischen System . . 82S Kaläbne, A., Über das Woodsche Lichtfilter für ultra- violette Strahlen 415 Kalium: Ober den Einfluss der Temperatur auf die elektrische Leitfähigkeit des — , v. A. Bernini. . 406 Kanalstrahlen: Die neueren Strahlungen. Kathoden- strahlen, — , Röntgenstrahlen und die radioaktive Selbststrahlung (Becquerelstrahlen), v. H. Mayer. (B.) 474 Kapazität: Die Messung kleiner — mittels einer messbar veränderlichen Normal , v. H. Gerdien . . . 294 Kathodenstrahlen: Über die chemische Wirkung der — , V. E. Böse 329 — Die neueren Strahlungen. — , Kanal-, Röntgen- strahlen und die radioaktive Selbststrahlung (Becque- relstrahlen), V. H. Mayer. (B.) 474 — und Röntgenstrahlen, sowie die Strahlung aktiver Körper, v. F. Neesen, (B.) 474 — Über eine von den — des Radiums in Metallen er- zengte SeknndSrstrahlung, v. F. Paschen . . . 502 — Das Wesen der — und Röntgenstrahlen, v. J. Stark. (B.) 832 Kathodisch: Quecksilber als — Basis des Lichtbogens, V. J. Stark 750 Kau£nann, "W., Versuche über den Glimmstrom bei Atmosphärendruck 57 Kayser, H., Normalen der Wellenlängen 606 Kelvin, Iiord, Über eine Kombination von Atomen, die die Eigenschaften von Polonium und Radium zeigen wUrde 608 Kimmtiefe: Über einen Apparat zur Messung der — , v. C. Pulfrich. (.N.) 656 Kinetische Theorie und Radioaktivität, v. E. Böse . . 356 — II, V. E. Böse 731 Klein, F., Über die Anffraben und die Zukunft der philosophischen Fakultät 186 — Bemerkungen zum mathematischen und physikalischen Unterricht. (N.) 710 — Mathematik, Physik, Astronomie an den deutschen Universitäten in den Jahren 1893 — 1903 .... 764 Kleist: Die Erfindung der elektrischen Verstärkungs- flasche durch Ewald Jürgen von — , v. F. M. Feld- haus. (B.) 483 Klimpert, B., EDt<:tehung und Entladung der (Gewitter sowie ihre Zerstreuung durch den Blitzkamm. (B.) 440 — Lehrbuch der Akustik. I. (B.) 559 Kohärer: Beitrag zur Kenntnis der Wirkungsweise des — , V. J. Härdfn 626 Kohle : Ionisierung durch den Stoss negativer Ionen von glühender — , v. J. Stark 51 — — Berichtigung hierzu 280 — Der Lichtbogen zwischen Quecksilber und — , v. L. Cassuto 26;', Köhler. A., Eine mikrophotographische Einrichtung für ultraviolettes Licht (X = 275 fifi) und damit an- gestellte Untersuchungen organischer Gewebe. (N.) 666 , Kohlrausch, B. u. W. Weber, Fünf Abhandlungen über absolute elektrische Strom- und Widerstands- messung. (B.) 477 Kol&cek, F., Über die ponderomotorischen Knäfte, welchen ein homogenes Dielektrikum in eimem ver- änderlichen elektromagnetischen Felde unterworfen ist 45 Bemerkung hierzu, v. R. Gans 162 — Nachtrag hierzu, v. R. Gans 192 Antwort hierauf, v. F. Koläcek 455 Entgegnung, v. R. Gans 627 — Bemerkung zu den Arbeiten von — , A. Heydweiller und R. Gans über Magnetostriktion, v. S. Sano . 812 Kolbe, B., Anleitung zu 30 der wichtigsten Schulver- suche mit dem Differential- u. Doppelthermoskop. (U.) 479 — Einführung in die Elektrizitätslebre. I. (B.) . . . 64;? Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. XI Seite Kollektor: Ein rasch wirkender Wasser- — , v. D. Smirnow 597 Kollert, J., Katechismus der Physik. (6.) .... 482 Kompass: Zur Frage der — -anfstellung in eisernen Ruderh&osem, ▼. H. Meldau 42 — Ober einen Fhasenmesser und seine Verwendung zur Femübertragung der — Stellung, v. H. Th. S i m o n. (N.) 686 König, S., Die Farbenphotographie. (B.) .... 727 Koenigsberger, J. n. W. J. Müller, Ober das Re- flexionsTermögen von passivem Eisen 413 — Ober das Keflexionsvermögen von aktivem imd passivem Eisen 797 Koenigsberger: Über die Verwendbarkeit der Methode von — zur optischen Untersuchung passiver Metall- spiegel, V. A. L. Bernonlli 603 Kopp : Über die spezifische Wärme der Metallsulfide und das Jonle-Neumann- — Gesetz, v. E. v. Anbei. . 636 Korn, A., über eine einfache Methode zur Erzeugung synchroner Rotationen an zwei entfernten Stationen unter Verwendung des Frequenzzeigers von R. Hart- mann-Kempf 25 — Über Gebe- und Empfangsapparate zur elektrischen Femäbertragnng von Photographien II3 — Empfangsapparate fiir Telautographie und FemUber- traguDg von Halbtongiavttren 164 — u. 8. Ouggenhelmer, Divergenz von Elektroskop- blättchen im Vakuum infolge von Belichtung ... 95 Bemerkung hierzu, v. W. C. Röntgen . . . 168 Kosmische Physik: Lehrbuch der — , v. S. A. Arrhe- nius. (6.) 308 KossonogoflT, J., Optische Resonanz. Rerichtigung, V. N. J. Kusnezow. (Briefk.) 64 — — Antwort auf diese Berichtigung. (Briefk.) . . . 192 Kösters, W., Der Gummidruck. ^B.) 805 Kraft, Gewicht, Masse, Stoff, Substanz, v. K. Schreber. (N.) 697 Kraftlinien: Darstellung des Verlaufes elektrischer — , und insbesondere ihrer Richtungsünderungen durch Dielektrika, v. M. Seddig 403 Kraftmaschinen: Die — , v. K. Schreber. (B.) . . . 277 — Ober den hydraulischen Wirkungsgrad von Turbinen bei ihrer Verwendung als — und Pumpen, v. R. Proell. (B.) 312 — Die neueren — , ihre Kosten und ihre Verwendung, V. O. Marr. (B.) 534 — Die Bedeutung der Verbrennungs- — fiir die Er- zeugung motorischer Kraft, v. E. Meyer. (N.) . . 699 Kreisel: Die Wirkung eines — auf die Rollbewegung von Schiffen, v. H. Lorenz 27 Kreiselversuch: Ober einen — zur Messung der Um- drehungsgeschwindigkeit der Erde, v. A. Föppl . 416 Kritischer Punkt: Ober das Vorhandensein von Villaris — bei Nickel, v. K. Honda u. S. Shimizu . . 254 — — Eutgegnung, v. A. Heydweiller 255 Erwiderung hierauf, v. K. Honda u. S. Shimizu 631 KrÜ88, H., Das Problem der Flimmerphotometrie . . 65 Krystallisieren und Schmelzen, v. G. Tammann. (B.) 645 Kuhn, M., „Apparat für den Torricellischen Grund- versuch" und „Pneumatischer Universalapparat." (B.) 479 Kupfer: Die elektrolytische Raffination des — , v. T. Ulke. (B.) 646 Ktunesow, N. J., Berichtigung zu dem Artikel von J, Kossonogoff über optische Resonanz. (Briefk.) . 64 Antwort, v. J. Kossonogoff. (Briefk.) . . . 192 KfiBter, F. W., Logarithmische Rechentafeln für Che- miker. (B.) 256 L. Ladenburg, E., Ober die spektrale Energieverteilung der „Quecksilber-Lampe aus Quarzglas" .... 52$ Nachtrag 556 Lamellare Doppelbrechung, v. O. Wiener 332 Lebensfragen und Lebensbilder, v. W. Foerster. (B.) 830 Iie Blano, HL, Die Darstellung des Chroms und seiner Verbindungen mit Hilfe des elektrischen Stromes. (B.) 62 — Lehrbuch der Elektrochemie. Iß.) 440 Seite IiOOher, E., Über den elektrodenlosen Ringstrom . . 179 Legierungen: Über die ferromagnetischen Eigenschaften von — unmagnetischer Metalle, v, F. Heusler, W. Stark u. E. Haupt. (R.) 190 — Ober die Magnetisierung und die magnetische Längen- änderung in ferromagnetischen Metallen und — bei Temperaturen in 6ässiger Luft und zwischen — 1860 und 1200" C, V. K. Honda u. S. Shimizu. . 40, S16 Iiehmann, H., Beiträge zur Kenntnis der ultraroten Emissionsspektra der Elemente 823 Leiter: Gasentladungen und Lichtbögen mit glühenden — zweiter Klasse als Strombasis, v. E. Rasch . . 375 — Elektrisierung eines isolierten metallischen — durch einen ihn umgebenden Metall-Cylinder, der geerdet und von dem zu untersuchenden — durch Luft ge- trennt ist, V. J. Borgmann 542 Leitfähigkeit: Über die einem Vakuum durch erhitzte Leiter erteilte — , v. O. W. Richardson .... 6 — über die Ursache der — von Phosphorluft, v. F. Harms 93 (Leitfähigkeit, elektrische siehe unter Elektrische Leit- fähigkeit.) IieubuBOher, Q., Schulhygienische Erwägungen. (N.) 720 Leuchten: Die Beziehung zwischen — und elektrischer I^ittähigkeit in Flammen, v. F. L. Tufts. . . . 157 — Beobachtungen Ober das — des Sidot-Blendeschirmes, V. H. Baumhauer 289 Ijewis, F., Das Nachleuchten von Metalldämpfen in Stickstoff 546 Licht: Die gyrostatische Theorie des — , v. H. Chi- Part. (B.) 533 — Über die Tangentialkraft, die durch den schiefen Auf- fall von — auf eine Fläche hervorgerufen wird, v. J. H. Poynting 605 Lichtäther: Über einen Versuch zur Entscheidung der Frage, ob sich der — mit der Erde bewegt oder nicht, V. W. Wien 585, 604 Bemerkung hierzu, v. A. Schweitzer .... 809 Lichtbogen : Zündung des — an Metalloxyden, v. J.Stark 81 — Ober den elektrischen — zwischen Leitern zweiter Klasse, v. W. B. v. Czudnochowski .... 99 — Der — zwischeaQuecksilberundKohle, V. L.Cassuto 263 — Der — zwischen gekühlten Elektroden, v. J. Stark u. L. Cassuto 264 — Gasentladungen und — mit glühenden Leitern zweiter Klasse als Strombasis, v. E. Rasch 375 — Untersuchungen über den musikalischen — ,v. S.Maisel J50 — Quecksilber als kathodische Basis des — , v. J. Stark 750 Lichtelektrische Ermüdung und Photometrie, v. W. Hall- wachs 489 Lichtfilter: Über das Woodsche — für ultraviolette Strahlen, v. A. Kalähne 41$ Lichtgeschwindigkeit: Kann sich ein Elektron mit — be- wegen?, V. P. Hertz 109 — Die Wirkung der Lichtintensität auf die — , v. Th. E. Doubt 457 Lichtquelle: Die Quecksilberlampe als ultraviolette — , V. A. Pflüger 414 Lichtstrahlen : Ober die DurchLissigkeit von Nebel für — von verschiedener Wellenlänge, v. A. Rudolph . 36 — Über die Zersetzung von Jodoform unter der Ein- wirkung von Sauerstoff und von — , v. E. v. Aubel 637 Berichtigung hierzu 808 Lichtstrahlung: Die — der Nemstschen Glühkörper bei veränderlicher Stromdichte, v. L. W. Hart mann . i Lichtwellen und ihre Anwendungen, v. A. A. Michel- son. (B.) 191 Iiieben, B. v., Bemerkungen zur „Polarisation der Röntgenstrahlung" 72 Iiiebenow, C, Notiz über die Radiummenge der Erde 625 Iiinders, O., Die für Technik und Praxis wichtigsten physikalischen Grössen in systematischer Darstellung sowie die algebraische Bezeichnung der Grössen. Physikalische Masssysteme, Nomenklatur der Grössen und Masseinheiten. (B.) 47S Lochunterbrecher : Einige Beobachtungen über dieWirkung des — , V. K. R. Johnson 742 Digitized by Google XII Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. Seite Logarithmische RechenUfeln für Chemiker, v. F. W. Kaster. (B.) 256 LorentB, H. A., Elektronentheorie. (B.) 470 — MaxweUs elektromagnetische Theorie. (B.) . . . 470 IiOreiU, H., Die Wirkung eines Kreisels auf die RoU- bewegung von Schiffen 27 — Die spezifische Wärme des ttberhitzten Wasserdampfes 383 IiÖBoher, F., Leitfaden dei I^ndschafts-Photographie. (B.) 646 Löslichkeit: über die — von Gasen in Flüssigkeiten. I, T. L. Cassuto 233 Iiöwy, A. u. F. Müller, Einige Beobachtungen Über das elektrische Verhalten der AtmosphSre am Meere 290 Iiüdellng, Q., Über eine Vorrichtung zur Registrierung der luftelektrischen Zerstreuung 447 Luft: Über die Magnetisierung und die magnetischen Längenveränderungen ferromagnetischer Metalle und Legierungen bei der Temperatur von flttsiiiger — , V. K. Honda u. S. Shimizu 40 — Der Glimmstrom zwischen nahen Elektroden in freier — , V. J. Stark 96 — Ober Elektrizitätszerstreuung in der freien — , v. B. Zölss 106 — Die Theorie der Apparate zur Herstellung öüssiger — nüt Entspannung, v. R. Bietet (B.) .... 120 — — Berichtigung hierzu 168 Luftelektrisch: Ein Verfahren zur Messung der Strömungs- geschwindigkeit von Gasen mit besonderer Berilck- sichtigung — Apparate, v. H. Gerdien und H. Schering 297 — Über eine automatisch wirkende Vorrichtung zur Er- weiterung des Messgebietes der Registrier-Elektro- meter. — Nebst einer Bemerkung über die auto- matische Aufzeichnung der — Zerstreuung, v. A. Sprung 326 — Ober eine Vorrichtung zur Registrieiung der — Zer- streuung, T. G. Lttdeling 447 — Eine Verbesserung der Hartgummi-Isolatoren fllr — Messungen, v. H. Schering 451 Luftelektrizität und Sonnenstrahlung, v. H. K u d o 1 p h. (B.) 278 Luftpumpen: Neue Quecksilber- — , v. F. Florio . . 462 — Über einige Verbesserungen an Quecksilber- — Sprengelscher Art, y. J. Rosenthal. (N.) . . , 690 Kurze Bemerkung hierzu, v. G. W. A. Kahlbaum 828 IiUmmer, O., Beitrag zur KlSrung der neuesten Ver- suche von R. Blondlot über die »-Strahlen ... 126 — Über die Trennung der feinsten Spektrallinien . . 606 — Auflösung feinster Spektrallinien. (N.) 682 — u. P. Weiaa, N-Strahlen. (N.) 674 liUnge, G., Technisch-chemische Analyse. (B.) . . . 5J7 Iiuther, S. u. W. Oatwald, Hand- und Hfilfsbuch zur Ausführung physiko-chemischer Messungen. (B.) 64J M. Hache, H., Über die im Gasteiner Wasser enthaltene radioaktive Emanation 441 Madelung, E. u. H. Tb. Simon, Über ein neues magnetometriscbes Verfahren zur Messung magneti- scher Momente 410 Magini, R., Die ultravioletten Strahlen und die stereo- chemischen Isomeren 69 — Die ultravioletten Absor^rtionsspektra der Ortho-, Meta- und Para-Isomeren 145 — Einfluss der doppelten chemischen Bindung auf die ultravioletten Absorptionsspektra 147 Magnete; Zur Konstitution der . — , v. E. Hoppe. (N.) . 650 Magnetfeld: Ein eigentümliches Drehmoment im Wechsel- strom , V. H. Axmann 554 Magnetisch: Über die ferro- — Eigenschaften von I^- gierungen un Metalle, v. F. Heusler, W. Stark u. E. Haupt (R.) 190 — Wirkung elektrischer Verschiebung, v. J.B.W hite- head 300 — Ober ein neues magnetometrisches Verfahren zur Messung — Momente, v. H. Th. Simon u. E. Madelung 410 r— Die totale — Energie der Erde, v. T„ A. Bauer. (B.) 534 Sdte Magnetisch: Über die Widerstaodsändenmg des Wismuts durch kleine — Kräfte, v. C. Carpini 819 Magnetisierung: Über die — und ^e magnetischen Längenveränderungen ferromagnetischer Metalle und Legierungen bei der Temperatur von flüssiger Luft, V. K. Honda u. S. Shimizu 40 — Über die — und die magnetische lüngenäoderung in ferromagnetischen Metallen und Legierungen bei Temperaturen zwischen — 186" und izoo" C, v. K. Honda u. S. Shimizu 816 Magnetometrisches Verfahren: Über ein neues — zur Messung magnetischer Momente, v. H. Th. Simon u. E. Madelung 410 Magnetostriktion: Bemerkung zu den Arbeiten von F. KoUcek, A. Heydweiller und R. Gans ttber — , v. S. San© 812 Kahler, O., Physikalische Formelsammlung. (B.) . . 279 MandelBtam, Ij., Zur Theorie des Braunschen Senders 245 Marchis, M. Ij., Thermodynamik. I. (B.) 559 Marr, O-, Die neueren Kraftmaschinen, ihre Kosten und ihre Verwendung. (B.) 534 Martin, K., Zur Richtigstellung von Dr. W. Scheflers Vortrag „Ober die Beziehungen zwischen stereosko- pischen Aufnahme- und Beobachtungsapparaten" . . 808 Marx, £., Üt>er wahre und scheinbare Abweichungen vom Ohmschen Gesetz. (B.) 217 — Über die Flammenleitung 298 Maschinenbau: Abriss der Festigkeitslehre fUr den — , V. F. Reuleaux. (B.) 559 Mass und Messen, v. C. Runge. (B.) 470 — Die fttr die Technik und Praxis wichtigsten physi- kalischen Grössen in systematischer Darstellung so- wie die algebraische Bezeichnung der Grössen. Physikalische Systeme, Nomenklatur der Grössen und einheiten, v. O. L Inders. (B.) 478 Masse: Kraft, Gewicht, — , Stoff, Substanz, y. K. Schreber. (N.) 697 Materie: Die Entwickelung der — enthttllt durch die Radioaktivität, v. F. Soddy. (B.) 473 — Entstehung der — und der Nebularsysteme , v. A. Stentzel. (B.) 485 Mathematik: Die Grundsätze and das Wesen des Unend- lichen in der — und Philosophie, v. K. Geissler. (B.) 47$ — Physik, Astronomie an den deutschen Universitäten in den Jahren 1893 — 1903, v. F. Klein .... 764 Mathematisch: Abgekürzte Titel von Zeitschriften — Inhalts 32 — Bezeichnung und Benennung der elektromagnetischen Grössen in der Enzyklopädie der — Wissenschaften. V, V. A. Sommerfeld 467 — Enzyklopädie der — Wissenschaften mit Einschloss ihrer Anwendungen. V, t. A. Sommerfeld. (B.) 470 — Die partiellen Differentialgleichungen der — Physik. II, V. H. Weber. (B.) 476 — Bemerkungen zum — und physikalischen Unterricht, V. F. Klein. (N.) 710 Maxwells elektromagnetische Theorie, v. H. A. Lorentz, (B) 470 Mayer, H., Die neueren Strahlungen. Kathoden-, Kanal-, Röntgenstrahlen und die radioaktive Selbst- strahlung (Becquerelstrahlen). (B.) 474 Mechanik : Lehrbuch der — in elementarer Darstellaag, mit Anwendungen und Übungen aus den Gebieten der Physik und — . I, v. A. Wernicke. (B.) . . 63 — Lehrbuch der technischen — . I, v. H. Tallqvist (B.) 480 Mechanisches Äquivalent: Ober das — chemischer Reak- tionen und die Arbeitsleistung von Wännemotoren, V. M. Cantor 379 Meldau, H., Zur Frage der Kompassaufstellung in eisernen Ruderhäusern 42 Merkel, F., Wünsche betreffend den biologischen Unterricht. (N.) 717 MessbrUcke : Stöpsel- — mit vertauschbaren Vergleichs- widerständen. Mitteilung aus der Werkstätte von Hartmann & Braun A.-G 50 Messen: Mass und — , v. C. Runge. (B.) 470 Messgebiet: über eine automatisch wirkende Vorrichtung zur Erweiterung des — der Registrier-Elektrometer. Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. XIII Seite — Nebst einer Bemerkung über die automatische Anfzeichnung der Inftelektrischen Zerstreuung, v. A. Sprung 326 Messioethoden: Gnudzage der wichtigsten physikali- schen — , T. K. Pryti. (B.) 478 Messungen : Eine Verbesserung der Har^mmi-Isolatoren für loftdektrische — , v. H. Schering 4JI Metalldämpfe: Das Nachleuchten von — in StickstofT, V. P. Lewis 546 Metalle: Ober die Natur der Strahlung gewöhnlicher — , V. E. F. Burton 444 — Ober eine von den Kathodenstrahlen des Radiums in — erzeugte Seknndärstrahlung, v. F. Faschen . . J02 — Die — , V. B. Nenmann. (B.) 535 — Über die Magnetisierung und die magnetische Längen- änderung in ferromagneüschen — und Legierungen bei Temperaturen von flüssiger Luit und zwischen — x860 und laooO C, v. K. Honda u. S. Shimizu . . 40, 816 Metallionen : Wanderung von — im Glimmstrom in freier Luft; Demonstrationsversuche, v. E. Riecke u. J. Stark 537 Metallisch: Elektrisierung eines isolierten — Leiteis durdi einen ihn umgebenden Metall-CyUnder, der geerdet und von dem zu untersuchenden Leiter durch Luft getrennt ist, v. J. Borgmann J42 Metalloxyde: Z&ndung des Lichtbogens an — , v. J. Stark 81 — Über den Austritt negativer Ionen aus glühenden — und damit zusammenhängende Erscheinungen, v. A. Wehnelt (N.) 680 Metallspiegel: Ober die Verwendbarkeit der Methode von Koenigsberger zur optischen Untersuchung pas- siver — , V. A. L. Bernoulli 603 Metaüstntistik: Tafeln zur — , v. B. Neumann. (B.) . 535 Metallsnifide : Über die spezifische Wärme der — und das Jonle-Neumann-Koppsche Gesetz, v. E. v. Anbei 636 Metallurgie (Zeitschrii^). (6.) 806 Meteorologie der Sonnenfinsternisse und verwandte Pro- bleme, V. F. H. Bigelow. (B.) 143 Meteorelogisch: Bemerkungen über die Abhängigkeit der elektrischen Leitfähigkeit der Atmosphäre von — Faktoren, v. A. Gockel 257 Meteorologische Gesellschaft: X. Allgemeine Versamm- lung der Deutschen — . (R.) 306 Nachtrag und Berichtigung dazu 392 Meteorologische Optik. 11, v. J. M. Pernter. (B.) . . 484 Methylalkohol: lonenwanderung im — als Lösungsmittel, V. C. Dempwolff 637 Meyer, B., Die Bedeutung der Verbrennungskraftma- schinen für die Erzeugung motorischer Kraft. (N.) . 699 — u. Ii. Oroiuaaäh, Versuche zur Gevnchtsbe- stimmuDg der Emanation des Gieselschen Emana- tionskörpers. (N.) 677 Meyer, M. W., Die Naturkiäfte. (B.) 558 Meyer, Bt. u. B. t. Sohweidler, Ober den Ein- flnss von Temperaturänderungen anf radioaktive Sub- stanzen 319 Michelson, A. A., Lichtwellen und ihre Anwendungen. (B.) 19» Mie, Q., Die neueren Forschungen über Ionen und Elektronen. (B.) 88 Mietha, A., Dreifarbenphotographie. (B.) 557 Mikrophotc^Taphische Einrichtung: Eine — für oltia- violettes Licht (X = 275 /t/ij und damit angestellte Untersuchungen organischer Gewebe, v. A. Köhler. (N.) 666 Minet, A., Die Gewinnung des Aluminiums und dessen Bedeutung für Handel und Industrie. (B.) .... 62 Moleknlaigewicht: Zur bestimmung nach dem Siede- verfahren, V. S. Toeche-Mittler. (B.) .... 280 — Experimentelle Bestimmung der Oberflächenspannung und des — von verflüssigtem StickstoiFoxydul, v. L. Grnnmach. (N.) 677 Molekularvolnmen: Berechnung des — von Halogen- salzen aus den Atomvolumina der Bestandteile, v. M. Reingannm. (N.) 687 MfiUer, 7., Einige Beobachtungen über die radioaktive Substanz im „Fango" 357 Seite Müllar, X". u. A. laöwy, Einige Beobachtungen über dos elektrische Verhalten der Atmosphäre am Meere. . 290 Möller, H., Das Arbeiten mit Rollfilms. (B.) . . . . 485 Müller, J. J. C. u. C. Christtanaen, Elemente der theoretischen Physik. (B.) 217 Mfiller, W. 3. u. J. Koenigsberger, Über des Re- flexionsvermögen von passivem Eisen 413 — Über das Reflexionsvermögen von aktivem und passi- vem Eisen 797 Müller-Url, R., Vorführung von Vakuumapparaten. (N.) 659 N. Nachleuchten: Das — von Metalldämpfen in Stickstoff, V. P. Lewis 546 ITagaoka, H., Über ein die Linien- und Bandenspektren, sowie die Erscheinungen der Radioaktivität veran- schaulichendes dynamisches System 517 Natrium: Ober den Einfluss der Temperatur auf die elektrische Leitfähigkeit des — , v. A. Bernini . . 241 Natriumdampf: Eine quantitative Bestimmung der ano- malen Dispersion des — im sichtbaren und ultravio- letten Spektralgebiete, v. R. W. Wood. . . 605, 751 Natur : Das Buch von der — .III, i, v. F. Schoedler. (B.) 644 — und Schule, Zeitschrift für den gesamten naturkund- lichen Unterricht, herausgegeben von Landsberg, Schmeil n. Schmid. L 2, IL (B.) . . . . . 118 Naturforscher: 76. Versammlung deutscher — und Arzte zu Breslau, vom 18. bis 24. September 1904 . . . 649 Naturforscherversammlung: 74. Britische — . (R.). . . 604 Naturkräfte: Die — , v. M. W. Meyer. (B.) .... 558 Naturkunde: Lehrbuch der — . V, v. C. H. Wind. (B.) 280 Naturwissenschaften: Jahrbuch der — 1903 — 1904, v. M. Wildermann. (B.) 728 Naturwissenschaftliches Laboratorium: Das — der Reichs-Universität Lüden 1882— 1904. (B.) . . . 807 Naturwissenschaftlich-mathematischer Unterricht: Ober die heutige Lage des — an den höheren Schulen, V. K. Fricke. (N.) 708 Nebel: Über die Durchlässigkeit von — fVr Lichtstrahlen von verschiedener Wellenlänge, v. A. Rudolph 36 — Ein einfacher Apparat zur Untersuchung der — •bildung und Über Anordnung der — -kerne bei der elektrischen Spitzenentladung, v. H. Reben- storff 571 Nebulanysteme: Entstehung der Materie und der — , V. A. Stentzel. (B.) 485 Neesan, F., Kathoden- und Röntgenstrahlen sowie die Strahlung aktiver Körper. (B.) 474 STemat, W., Theoretische Chemie vom Standpunkte der Avogadroschen Regel und der Thermodynamik. (B.) 278 — Beitrag zur Kenntnis chemischer Gleichgewichte bei hohen Temperaturen. (N.) 677 — Beitrag zur Strahlung der Gase. (X.) 777 Nemstscher Glühkörper: Die Lichtstrahlnog der — bei veränderlicher Stromdichte, v. L. W, Hartmann . i Ifeubaxger, A., Historische Notiz zur Wasserzer- setzung • . . 124 STeumann, B., Die Mätalle. (B.) $35 — Tafeln zur Metallstatistik. (B.) 535 Neumann: Über die spezifische Wärme der Metallsuliide und das Joule Koppsche Gesetz, v. E. v. Anbei 636 mohohs, B. Ii. u. W. W. Coblents, Über Methoden zur Messung strahlender Energie 149 Nickel: Ober das Vorhandensein von Villaiis kritischem Punkt bei — , v. K. Honda u. S. Shimizu. . . 254 Entgegnimg hierauf, v. A. Hey d weiller . . . 255 Erwiderung, v. K. Honda u. S. Shimizu . . 631 Nloolajew, W. v.. Über die wichtige Rolle der elek- trischen Leitfähigkeit auf dem Gebiete der Elektro- statik 169 — Der experimentelle Nachweis des elektrischen Feldes im Innern von in Elektrolyte tauchenden Isolatoren ; kontinuierliche Rotation des Isolators in vorgeschrie- benem Sinne 203 Normalelemente: Die — und ihre Anwendungen in der elektrischen Messtechnik, v. W. Jäger. (B.) . . 62 Digitized by Google XIV Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. Seite NnsBbaumer, O., Kurzer Bericht ttber Versache zur Übertragung tou Tönen mittels elektrischer Wellen 796 o. Oberflächenspannung: Experimentelle Bestimmung der — und des Molekulargewichts von verflüssigtem Stick- stoffoxydul, V. L. Grunmach. (N.) 677 Ohmsches Gesetz : über wahre und scheinbare Abweich- ungen vom — , V. E. Marx. (B.) 217 Onnes, H. K.: Das naturwissenschaftliche Laboratorium der Universität Leiden 1882 — 1904. Gedenkbuch rar — . (B.) 807 Optik: Meteorologische — . 11, v. J. M. Pernter. (B.) 484 — Die Bilderzeugung in optischen Instrumenten vom Standpunkt der geometrischen — , v. M. v. Rohr. (B.) 487 — fiir Photographen, v. F. Stolze. (B.) 535 Optische Eigenschaften: Über Reststrahlen und die — der Metalle, v. H. Rubens 606 Optische Instrumente : Die Bilderzeugung in — vom Stand- j punkt der geometrischen Optik, v. M. v. Rohr. (6.) 487 Optische Resonanz: Berichtigung zu dem Artikel von J. | KossonogofT über — , v. N. J. Kusnezow. (Briefk.) 64 Antwort hierauf, v. J. Kossonogoff. (Briefk.) 192 I — Zur Frage der — fein zerteilter Metalle, v. F. | Pockels '5' I — — Bemerkung hierzu, v. F. Ehrenhaft .... 387 | Antwort hierauf, v. F. Pockels 460 Optische Untersuchung: Über die Verwendbarkeit der , Methode von Koenigsberger zur — passiver Metall- spiegel, V. A. L. Bernoulli 603 Ostmann, F., Über die Schwingungsform des Stieles der Edelmannschen Stimmgabeln 825 Ostwald, W., Grundlinien der anorganischen Chemie. (B.) 477 — u. B. Luther, Hand- und HQlfsbuch zur Ausführung physiko-chemischer Messungen. (B.) 645 Ozonbildung: Über die Ionisation bei der — , v. S. Guggenheimer 397 Ozongehalt: Elektrische Leiträhigkeit und — der Luft, V. V. Conrad u. M. Topolansky 749 P. Pasohen, I*., Apparat zum gleichzeitigen Nachweis der Absorption der a- und yj-Strahlung des Radiums 160 — Divergenz von ElektroskopblSttchen im Vakuum in- folge von Belichtung 161 — Über eine von den Kathodenstrahlen des Radiums in Metallen erzeugte Sekundärstrahlung 502 — Über die y-Strahlen des Radiums 563 Passives Eisen: Über das Reflexionsvermögen von — , V. W. J. Müller u. J. Koenigsberger .... 413 — Über das Reflexionsvermögen von aktivem und — , V. W. ]. Müller u. J. Koenigsberger .... 797 Feiser, J., Tonfiguren 555 Pendel: Demonstration eines — mit direkt messbarer länge, V. E. Grimsehl. (N.) 780 Femter, J. M., Meteorologische Optik. II. (B.) . . 484 Petersburg : Die — Physiko-chemische Gesellschaft . . 32 Petroleum : über ein aus Roh gewonnenes radioak- tives Gas, v. E. F. Burton 511 Ffanhauser, W., Die Herstellung von Metellgegen- ständen auf elektrolytischem Wege und die Elektro- gravüre. (B.) 63 — Die Galvanoplastik. (B.) 646 Ffaundler, Ii., Die Physik des täglichen Lebens. (B.) 481 FfeifTer, B., Physikalisches Praktikum für Anfänger. (15.) 277 Fflüger, A., Die Energieverteilung in den Fnnken- spektren der Metalle 34 — Über den Nachweis Schumannscher ultravioletter Strahlen (Wellenlänge kleiner als 186 /uju) mittels der Thermosäule 71 — Die Absorption von Quarz, Kalkspat, Steinsalz, Fluss- spat, Glyzerin und Alkohol im äussersten Ultra- violett 215 i Seite FflSger, A., Die Quecksilberlampe als ultraviolette Licht- quelle • • •,» •♦'* Phasenmesser: Ober einen — und seine Verwendung zur Femfibertragung der Kompassstellung, v. H. Th. Simon. (N.) 686 Philosophie: Die Grundsätze and das Wesen des Un- endlichen in der Mathematik und — , v. K. Geissler. (B.) 475 Philosophische Fakultät: Über die Aufgaben und die Zukunft der — , v. F. Klein 186 Phosphor: Über die Emanation des — , t.G. C.Schmidt 44$ Phosphorlnft: Über die Ursache der L«tfiihigkeit von — , V. F. Harms 93 Photochemie: Beiträge zur — und Spektralanalyse, v. J. M. Eder n. E. Valenta. (R.) 804 Photographen: Optik fUr — , v. F. Stolze. (B.) . . 535 — Stereoskopie fttr Amateur- — , v. C. E. Bergling. (B.) 806 Photographie: Die Theorie des Augenspiegels und die — des Angenhintergrundes, v. W. Thorner. (B.) 217 — Dreifarben , v. A. Miethe. (B.) 557 — Leitfaden der Landschafts- — , v. F. Löscher. (B.) 646 — Jahrbuch ftlr — und Reproduktionstechnik. XVIII, V. J. M. Eder. (B.) 806 Photographien: Über Gebe- und Empfangsapparate zur elektrischen FemUbertragung von — , v. A. Korn . 113 Photographieren : Das — mit Films, v, E. Holm. (B.) 806 Photographische Platte: Die Einwirlcung von Selenzellen auf die — , v. G. Berndt 289 — Ober auffallende, durch die — erkennbare Er- scheinungen, V. J. Blaas und P, Czermak . . 363 Bemerkung hierzu, v. C. Forch. (Briefk.) . . 609 Photographbche Stemaufnahmen : Ober eine neue Art der Veigleichung — , v. C. Pulfrich. (N.) .... 656 Photometer: Über eine verbesserte Form des Zinkkugel- — zur Bestimmung der ultravioletten Sonnenstrahlung, V. J. Elster u. H. Geitel 238 Photometrie: Das Problem der Flimmer — , v. H. KrUss 65 — Lichtelektrische Ermüdung und — , v. W. Hall- wachs 489 Physik: Elemente der Experimental , v. H. Zwick. (B.) 119 — Einleitung zu den Vorlesungen Aber theoretische — , V. H. V. Helmholtz. (B.) 140 — Elemente der theoretischen — , v. C. Christiansen u. J. J. C. Müller. (B.) 217 — Lehrbuch der kosmischen — , v. S. A. Arrhenius. (B.) 308 — Vorlesungen über theoretische — . II, v. H. v. Helm- holtz. (B.) 475 — Die partiellen Differentialgleichungen der mathema- tischen —. H, v.' H. Weber. (B.) 476 — Lehrbuch der Experimental- — , v. A. Berliner. (B.) 479 — Die — des täglichen Lebens, v. L. Pfaundler. (B.) 481 — Katechismus der — , v. J. Kollert. (B.) .... 482 — Die Fortschritte der technischen — in Deutschland seit dem Regierungsantritt Kaiser Wilhelms IL, v. H. Schütz. (B.) 534 ■— Lehrbuch der — . II, v. O. D. Chwolson ... 535 — Lehrbuch der — . I, v. A. Gray. (B.) 536 — MaturitätsprUfungsfragen aus der — , v. J.Gajdeczka. (B.) 558 — Eine Bemerkung zu den Dimensionssystemen der — , V. K. R.Johnson 635 — Mathematik, — , Astronomie an den deutschen Uni- versitäten in den Jahren 1893— 1903, v. F. Klein . 764 Physik-Laboratorium: Beiträge des Jefferson — der Harvard-Universität I. (b.) 807 Physikalische Chemie : XI. Hauptversammlung der Deut- schen Bnnsengesellschaft für angewandte — . (K.) 305 — Einftthrung in die — , v. J. Walker. (B.) ... 478 — Grundrjss der — , t. J. Traube. (B.) 559 Physikalische Demonstrationen : Sammlung einfacher — . I, V. H. Abraham. (B.) 216 Physikalische Formelsammlung, v. G. Mahler. (B.) . 279 Physikalische Grössen: Die für die Technik und Praxis wichtigsten — in systematischer Darstellung sowie die algebraische Bezeichnung der Grössen. Physikalische Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. XV Masssysteme, Nomenklatar der Grössen und Mass- einheiten, v. O. Linders. (B.) Physikalische Gnindbegriffe, t. P. Johannesson. (B.) Physikalische Messmethoden : Grundzttge der wichtigsten — , V. K. Pryti. (B.) Physikalisches Praktikum f&r Anfanger, v. E. Pfeiffer. (B.) Physikalische Technik. I i„ v. J. Frick. (B.) . . . Physikalischer Unterricht: Die elektrische Glühlampe im Dienste des — , v. E. GrimsehL (B.) . . . — fiemerknngen zum mathematischen und — , v. F. Klein. (N.) Physikalische Vorlesungsapparate: über neue — , v. H. Hartl. (N.) Physikalisch - chemische Gleichgewichts - Bedingungen : Über die thermodynamische Herleitung der — , v. K. V. Wesendonk Physiko-chemische Gesellschaft: Die Petersbui^ger — . Physiko-chemische Messungen: Hand- und Httlfsbuch zur AusfilhruDg — , T. W. Ostwald u. R. Luther. Seite 478 120 478 277 830 279 710 65s 521. 32 (B.) Physiologische Wirkungen der Radium-Emanation, t. E. Dorn u. F. Wallstabe Fictet, B., Die Theorie der Apparate zur Herstellung flassiger Luft mit Entspannung. (B.) Berichtigung Pieroe, Q. W., Über die Cooper-Hewittsche Queck- silberbogenlampe als Funkenstrecke Pisa: Mitteilungen aus dem physikal. Institute der Uni- versität — . Nr. 18: R. Magini, Die ultraTioletten Strahlen und die stereochemischen Isomeren Nr. 19: R. Magini, Die ultravioletten Absorptions- spektra der Ortho-, Meta- und Para-Isomeren . . Nr.20: R. Magini, Eiofluss der doppelten chemischen Bindung auf die ultravioletten Absorptionsspektra . Nr. 21 : L. Cassuto, Über die Löslichkeit von Gasen in Flüssigkeiten. I. Teil: Versuche bis zu lo Atmo- sphären Planeten: Grundriss der theoretischen Astronomie und der Geschichte der theorien, v. }. Frischauf. (B.) Pneumatischer Universalapparat: „Apparat fllr den Torricellischen Grundversuch" und „ — ", v.M. Kuhn. (B.) Pockela, F., Zur Frage der „optischen Resonanz" fein zerteilter Metalle Bemerkung hierzu, v. F. Ehrenhaft .... Entgegnung, v. F. Fockels Poinoar6, H., Über die horistische Methode Gyld^ns — Wissenschaft und Hypothese. (B.) Poincar(!s Preisarbeit von iSSg'go und- Gyldins For- schung über das Problem der drei Körper in ihren Ergebnissen fllr die Astronomie, v. H. Buchholz Polarisation: Bemerkungen zur — der Röntgenstrahlung, V. R. V. Lieben Polonium : Über eine Kombination von Atomen, die die Eigenschaften von — und Radium zeigen würde, v. Lord Kelvin Poloninmstrahlen : Über die Ionisation verschiedener Gase und Dämpfe durch — , v. C. Böhm-Wendt Ponderomotorische Kräfte: Über die — , welchen ein homogenes Dielektrikum in einem elektromagne- tischen Felde unterworfen ist, v. F. Koldiek . . — — Bemerkung hierzu, v. R. Gans — Nachtrag Antwort, v. F. Koldiek Entgegnung, v. R. Gans Potentialgefalle: Über die Ursache des normalen atmo- sphärischen — und der negativen Erdladung, v. H. Eberf Bemerkung hiA-zu, v. G. C. Simpson .... Erwiderung hierauf, v. H. Ebert . ; . . . — über Messungen des atmosphärischen — in Krems- münster, v. B. Zölss Poynting, J. H., Über die Tangentialkraft, die durch den schieren AnfTall von Ucht auf eine Fläche her- vorgerufen wird 645 S68 120 ' 168 I 426 I 69 »45 »47 233 392 479 152 387 460 385 829 180 I ] 72 i 608 Seite Frandtl, Ii., Über die stationären Wellen in einem Gasstrahl 599 Preisaufgaben 256 Proell, B., Über den hydraulischen Wirkungsgrad von Turbinen bei ihrer Verwendung als Kraftmaschinen und Pumpen. (B.) 312 Fryta, K., GrundzOge der wichtigsten physikalischen Messmethoden. (B.) 478 Fnsibram, K., Über die Fnnkenentladung in Flüssig- keiten 574 Fuocianti, Ii., Elektrisches Analogon zum Diamagne- tismus 92 FaUHob, C, l. Über einen Apparat zur Messung der Kimmtiefe, 2. über einen neuen zerlegbaren Theo- doliten und Phototheodoliten, 3. über die stereo- photogrammetrische Küstenvermessung vom Schiff aus und 4. über eine neue Art der Vergleichung photographischer Sternaufnahmen. (N.) 656 Pulver: Erwiderung auf die Bemerkungen von E. van Anbei zu meinen Untersuchungen über die elektrische I.eitßhigkeit gepresster — , v. F. Streintz . . . 159 Pumpen : Über den hydraulischen Wirkungsgrad von Tur- binen bei ihrer Verwendung als Kraftmaschinen und — , V. R. Proell. (B.) 312 Quarzglas: Notiz über den Anschluss von Rezipienten aus — an die Quecksilberluftpumpe, v. J. Elster u. H. Geitel 33 45 162 192 455 627 »35 325 499 260 605 I 509 I — (R-) 391 — Über die spektrale Energieverteilung der „Queck- silber-Lampe aus — ", V. E. Ladenburg .... 525 Nachtrag 556 — Bedienung und Anwendung der Qnecksilberlampe aus — , V. J. Stark. (N.) 673 Quecksilber: Der Lichtbogen zwischen — und Kohle, V. L. Cassuto 263 — als kathodische Basis des Lichtbogens, v. J. Stark 750 Quecksilberbogenlampe: über die Cooper-Hewittsche — als Funkenstrecke, v. G. W. Pierce 426 Quecksilberlampe: Die — als ultraviolette Lichtquelle, V. A. Pflüger 414 — über die spektrale Energieverteilung der „ — aus Quarzglas", v. E. Ladenburg 525 Nachtrag 556 — Bedienung und Anwendung der — aus Quarzglas, v. J. Stark. (N.) . . ._ 673 Quecksilberluftpumpe: Notiz über den Anschluss von Rezipienten aus Quarzglas an die — , v. J. Elster u. H. Geitel 33 — Neue — , v. F. Florio 462 — Über einige Verbesserungen an — Sprengekcher Art, V. J. Kosenthai. (N.) 690 Kurze Bemerkung hierzu, v. G. W. A. Kahl- baum 828 Quellsedimente: über Radioaktivität von Erdarten und — , V. ]. Elster u. H. Geitel 321 Radacovic: Zeitbestimmung (9i kleine Fallräume nach der Methode von — , v. M. Th. Edelmann . . . 461 Radiation: Eine neue — oder eine neue Emanation II, v. J. J. T. Chabot 517 Radioaktive Emanation: Über die — der Wasser- und Ölquellen, v. F. Himstedt 210 — Ober die im Gasteiner Wasser enthaltene — , v. H. Mache 441 — in der Atmosphäre, v. A. Gockel 591 — Über die in Thermalquellen enthaltene — , v. A. Gockel 594 Radioaktives Gas: Ober ein aus Rohpetroleum gewon- nenes — , V. E. F. Burton 511 Radioaktive Körper: Cber die von der Strahlung — hervorgerufene sekund.Hre Strahlung, v. H. B c c q u e r e 1 501 Digitized by Google XVI Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. Seite Radioaktive Selbststrahlung: Die neueren Strahlnngen. Kathoden-, Kanal-, Röntgenstrahlen und die — (Bec- querelstrahlen), v. H. Mayer. (B.) 474 Radioaktive Stoffe: Die — nach dem neuesten Stande der wissenschaftlichen Erkenntnis, ▼. K. Hof mann. (B.) 474 Radioaktive Substanz: Über die — , deren Emanation in der Bodenluft und der AtmosphSre enthalten ist, V. J. Elster n. H. Geitel II — Über den Einfluss von TemperaturSndernngen auf — , V. St. Meyer u. E. v. Schweidler .... 319 — Einige Beobachtungen über die — im „Fango", V. F. Müller 357 — Untersuchungen über die — , v. S. Curie. fB.) . 473 — Radium und andere — , v. E. Ruhmer. (B.) . . 474 Radioaktive Vorgänge: Zur Thermodynamik der — , v. A. H. Bucherer 73° Radio^tiviat: Neuere Untersuchungen aber — , v.P.Curie 281 3«3. 345 — Über — von Erdarten und Quellsedimenten, v. J. Elster u. H. Geitel 321 — Kinetische Theorie und — , r. E. Böse . . 356, 731 — eine elementarische Abhandlung vom Standpunkte der Theorie des Atomzerfalls, v. F. Soddy. (B.) . 473 • — Die Entwickelang der Materie enthüllt durch die — , v. F. Soddy. (h.) 473 — Das Radium und die — , Hanpteigenschaflen und medizinische Anwendungen, v. P. Besson. (B.) . 474 — Jahrbuch der — und Elektronik, v. J. Stark. (B.) 474 — Atmosphärische — , v. H. A. Bumstead .... 504 — Über ein die Linien- und Bandenspektren, sowie die Erscheinungen der — veranschaulichendes dyna- misches System, v. H. Nagaoka $17 — Versuch eines Modells und ein Seitenstück zur — , V. J. J. T. Chabot 594 — gewöhnlicher Materie. Diskussion anf der Britischen Natnrforscherversammlung, v. J. J. Thomson, H. Geitel, A. Schuster, W. Wien, O. Lodge . . 607 — Versuche Aber die zeitliche Abnahme der — und über die Lebensdauer geringer Radiummengen im Zu- stande sehr feiner Verteilung, v. A. Voller. (N.) . 781 Radiographie: Versuche über die störenden Wirkungen der S-Strahlen bei der — , v. F. Dessauer u. B. Wiesner 58 Radium: Über das elektrische Nachleuchten und über die Wirkung des — auf dasselbe, v, J, Borgmann 104 — Über die Gültigkeit des Daltonschen resp. Henryschen Gesetzes bei der Absorption der Emanation des Frei- burger Leitungswassers und der — emanation durch verschiedene Flüssigkeiten, v. H. R. v. Trauben- berg 130 — Apparat zum gleichzeitigen Nachweis der Absorption der a- und ^-Strahlung des — , v. F. Paschen. . 160 — Weitere Versuche über die Entwickelnng von Helium aus — , v. W. Ramsay u. F. Soddy 349 — Das — . Seine Darstellung und seine Eigenschaften, V. J. Danne. (B.) 474 — Das — und die Radioaktivität, Haupteigenschaften und medizinische Anwendungen, v. P. Besson. (B.) 474 — u. andere radioaktive Substanzen, v. E. Ruhmer. (B.) 474 — Über eine von den Kathodenstrahlen des — in Metallen erzeugte Sekundärstrahlung, v. F. Paschen $02 — Über die von — ausgesandte Emanation, v. J. A. Mc. Clelland 538 — Über die j'-Strahlen des ^-, v. F. Paschen . . . 563 — Physiologische Wirkungen der emanation, v. E. Dorn u. F. Wallstabe 568 — Über eine Kombination von Atomen, die die Eigen- schaften von Polonium und — zeigen würde, v, Lord Kelvin 608 — Notiz über die menge der Erde, v. C. Liebenow 625 — Das — , v. A. Righi. (H.) 647 — Über die Aufnahme von — -emanation durch den menschlichen Körper, v. J. Elster n. H. Geitel . 729 — Versuche über die zeitliche Abnahme der Radioak- tivität und über die Lebensdauer geringer ■ — mengen im Zustande sehr feiner Verteilung, v. A. Voller. (N.) 781 Bamsauer, C., Über den Ricochetschuss. (R.). . . 480 Bamsay.W., Änderungen, hervorgerufen durch /^-Strahlen 606 Seite Hamaay, W. u. F. Soddy, Weitere Versuche über die EntWickelung von Helium atis Radinm 349 Kasch, S., Gasentladungen und Lichtbögen mit gltthen- den Leitern zweiter Klasse als Strombasis .... 375 Reaktionskinetik: Adiabatische — chemischer Systeme, V. G. Bredig u. F. Epstein. (N.) 698 Xtebenstorff, H., Ein einfacher Apparat zur Unter- suchung der Nebelbildung und über Anordnung der Nebelkeme bei der elektrischen Spitzenentladung . 571 Rechentafeln: Logarithmische — fUr Chemiker, v. F. W. Küster. (B.T 256 Rechnen: Grundlinien des wissenschaftlichen — , T. H. Bruns. (B.) 641 Reflexion unti Refraktion mittels einer natürlich ge- krümmten Fläche zwecks Demonstration geometrisch- optischer Grunderscheinongeo. II, v. J.J. T. Chabot 823 Reflexionskonstanten: Oprische — und elektromotorischer Zustand beim Chrom, v. A. L. Bernoulli ... 632 Reflexionsvermögen: Über das — von passivem Eisen, V. W. J. Müller u. J. Koenigsberger .... 413 — 'Über das — von aktivem und passivem Eisen, v. W. J. Müller n. J. Koenigsberger 797 Refraktion : Reflexion und — mittels einer natürlich ge- krümmten Fläche zwecks Demonstration geometrisch- optischer Grunderscheinungen. II, V. J. J. T. Chabot 823 Registrier-Elektrometer : Über eine automatisch wirkende Vorrichtung zur Erweiterung des Messgebietes der — . — Kebst einer Bemerkuug über die automatische Auf- zeichnung der luftelektrischen Zerstreuung, V.A.S p r u n g 326 Registrierung; Ober eine Vorrichtung zur — der luft- elektrischen Zerstreuung, v. G. LUdeling . . . . 447 Reibung: Eine Methode zur Bestimmung der — in Röhren bei sehr geringer Geschwindigkeit, v. C.Forch 601 Selch, IC, Einige Beobachtungen am Schlömilch- Wellendetektor für drahtlose Telegraphie . . . . 33S Beiff, B. u. A. Sommerfeld, Die Elementargesetze. (B.) 47° Beingantim, M., Über eine mögliche Beziehung der Serienspektren zum Atomvolumen 302 — Berechnung des Molekularvolumens von Halogensalzen aus den Atomvolumina der Bestandteile. (N.) . . 687 BallBtab, Ii., Das Femsprechwesen. (B.) 63 (Resonanz, Optische siehe unter Optische Resonanz.) Beuleaux, F., Abriss der Festigkeitslehre fllr den Maschinenbau. (B.) SS9 Bibhardson, O. W., Über die einem Vakuum durch erhitzte Leiter erteilte Leitfähigkeit 6 — Elektrische Eigenschaften heisser Körper .... 609 Ricochetschuss: Ober den — , v. C. Ramsauer. (B.) . 480 Bieoke, B. u. J. Stark, Wanderang von Metallionen im Glimmstrom in freier Luft; Demonstrationsver- suche > . 537 Bighi, A., Das Radium. (B.) 647 Ringströme: Über elektrodenlose — , v. J. Härd^n . . 74 — Ober den elektrodenlosen — , v. E. Lecher ... 179 Bogowaki, W., Ein Beitrag zur graphischen Behand- lung eines Stemsystems 628 Roh-Petroleum: über ein aus — gewonnenes radioak- tives Gas, v. E. F. Burton 5" Bohr, M. V., Die Bilderzeugung in optischen Instro- menten vom Standpunkte der geometrischen Optik. (B.) 4^7 Rollfilms: Das Arbeiten mit — , v. H. Müller. (B.) . 4''5 BolofP, M ., Die Theorie der elektrolytischen Dissoziation. (B.) 62 — u. P. BerkitB, Leitfaden i)lr das elektrotechnische und elektrochemische Seminar. (B.) S"° Böntgen, W. C, Erklärung zu einer Mitteilung von S. Guggenheimer und A. Korn. (Briefk.) .... «68 Röntgenstrahlen: Über die Energie der — , v. W. Wien 120 — Der Einfluss der Temperatur auf die Ionisierung, welche in Gasen durch die Wirkung von — hervorgebracht wird, V. R. K. Mc. Clung . . .' 3^8 — Die neueren Strahlungen: Kathoden-, Kanal-, — und die radioaktive Selbststrahlung (Becquerelstrahlen), v. H. Mayer. (B.) . 474 — Kathodenstrahlen und — sowie die Strahlung aktiver Körper, v. F. Neesen. (B.) 474 — Konstruktion, Bau und Betrieb von Funkeninduktoren Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. S. Jahrgang. XVII Seite und deren Anwendung, mitbesondererBerücksichtigung der — tectinik, v. E. Ruhmer. (B.) 647 Röntgenstrahlen: Das Wesen der Kathoden- and — , r. J. Stark. (B.) 832 Röntgenstrahlung: Bemerkungen zur Polarisation der — , T. R. T. Lieben 72 Röntgentechnik: Rückblick auf die Entwickelung der — , V. F. Dessauer u. B. Wiesner. (B.) .... 609 Sosenthal, J., Über einige Verbesserungen an Queck- silberluftpumpen Sprengelscher Art. (N.) .... 690 Kurze Bemerkung hierzu, ▼. G. W. A. Kahl- banm 828 Rubens, H., Über Reststrahlen und die optischen Eigenschaften der Metalle 606 Sadolph, A., Über die Durchlässigkeit von Nebel fUr Lichtstrahlen von verschiedener Wellenlänge ... 36 Radolpll, H., Luftelektrizität und Sonnenstrahlung. (B.) 278 Snhmer, S., Radium und andere radioaktive Sub- stanzen. (B.) 474 — Konstruktion, Bau und Betrieb von Fnnkeninduktoren und deren Anwendung, mit besonderer Berttcksich- . tignog der Röntgenstnhlen-Technik. (B.) .... * 647 Sauge, C, Mass und Messen. (B.) 470 s. Sano, 8., Bemerkung zu den Arbeiten von F. KoUcek, A. Heydweiller und R. Gans über Magnetostriktion 8l2 Sauerstoff: Über die Zersetzung von Jodoform unter der Einwirkung von — und von Lichtstrahlen, v. E. v. Anbei 637 Berichtigung hierzu 808 Soheffer, W., Über Beziehungen zwischen stereosko- pischen Aufnahme- und Beobachtungsapparaten. (N.) 663 Richtigstellung hierzu, v. K. Martin .... 808 — Anleitung zur Stereoskopie. (B.) 806 Scheid, K., Chemisches Experimentierbuch fttr Knaben. (B-) 557 Schering, H., Eine Verbesserung der Hartgummi-Iso- latoren fiir luftelektrische Messungen 451 — u. H. Qerdüen, Ein Verfahren zur Messung der Strö- mungsgeschwindigkeit von Gasen mit besonderer Beiüclcsichtigung luftelektrischer Apparate .... 297 Schiffe : Die Wirkung eines Kreisels auf die Rollbewegung von — , V. H. Lorenz 27 Schlick, O., Die Untersuchung der Vibrationserschein- ungen von Dampfern. (B.) 143 Schlömilch-Wellendetektor: Einige Beobachtungen am — für drahtlose Telegraphie, v. M. Reich . . . 338 — Über den — , v. M. Dieckmann 529 Schmelzen: KrystaUisieren und — , v. G. Tarn mann. (B.) 645 Schmidt, A., Beobachtung der Helligkeitsabnahme durch Brechung 67 Bemerkung hierzu, v. H. Seeliger 237 — Beschränkung und Erweiterung meines Helligkeits- gesetzes 528 Schmidt, Q. C, Über die Emanation des Phosphors . 445 Schmidt, W., Vorführung eines Apparates zur Demon- stration stehender und interferierender Wellen. (N.) 683 SchniedeijoBt, J., Das Spektrum der Stickstoffflamme 390 Scboedler, F., Das Buch von der Natur. III, i. (B.) 644 Schreber, K., Die Kraftmaschinen. (B.) 277 ^ — Explosionsmotoren mit Wassereinspritzung. (N.) . 696 ' — Kraft, Gewicht, Masse, Stoff, Substanz. (N.) . . 697 Schulhygienische Erwägungen, v. G. Leubusche r. (N.) 720 ' Schulversuche: Anleitung zu 30 der wichtigsten — mit dem Differential- und Doppelthermoskop, v.B. Kolbe. „ (B) • • •„ 479 Schuster, A., über die Ionisierung der Atmosphäre . 607 Schute, HL, Die Fortschritte der technischen Physik in Deutschland seit dem Regierungsantritt Kaiser Wil- helm» IL (B.^ 534 Schweidler, E. v. u. Bt. Meyer, Über den Einfluss von Temperatnränderungen auf radioaktive Substanzen 319 Schweltaer, A., Über die experimentelle Entscheidung der Frage, ob sich der Lichtäther mit der Erde be- wegt oder nicht 809 Seite Schwingungsform: Über die — des Stieles der Edel- mannschen Stimmgabeln, v. P. Ostmann .... 825 Seddig, SL, Darstellung des Verlaufes elektrischer Kraftlinien, und insbesondere ihrer Richtungsände- rungen durch Dielektrika 403 Seeliger, H., Bemerkung zu dem Aufsatz des Herrn A.. Schmidt: Beobachtung der Helligkeitsabnahme durch Brechung 237 Antwort hierauf, v. A. Schmidt 528 Seibt, O., Ül>er den Zusammenhang zwischen dem direkt und dem induktiv gekoppelten Sendersystem filr drahtlose Telegraphie 4J2 — — Bemerkung, hierzu, v. J. Zenneck 575 Erwiderung, von G. Seibt 627 Entgegnung hierauf, y. J. Zenneck. .... 811 Beits, W., Methode zur Bestimmung der Intensität der ^-Strahlen, sowie einige Messungen ihrer Absorbier- barkeit ■ • • • 395 Sekundärstrahlung: Ober eine von den Kathodenstrahleu des Radiums in Metallen erzeugte — , v. F. Pa- schen 502 Mitteilung hierzn, v. H. Becquerel .... 561 Selbstunterbrecher : Verallgemeinemde Weiterentwicklung des elektromagnetischen — und ihre Verwendung zu akustischen Demonstrationen, v. J. J. T. Chabot . 89 Selen: Das — , v. L. Amaduzzi. (B.] 647 Sdenzellen: Einige Beobachtungen an — , y. G. Berndt 121 — Die Einwirkung von — auf die photographische Platte, V. G. Berndt 289 Sendersystem: Über den Zusammenhang zwischen dem direkt und dem induktiv gekoppelten — ffir draht- lose Telegraphie, v. G. Seibt 452 ^ — Bemerkung hierzu, v. J. Zenneck 575 Erwiderung, v. G. Seibt 627 — — Entgegnung hierauf, v. J. Zenneck 811 Serienspektren: Ülier eine m^liche Beziehung der — zum Atomvolumen, v. M. Reinganum 302 Bhimiau, S. u. K. Honda, Über die Magnetisierung und die magnetischen Längenveränderungen ferro- magaetischer Metalle und Legierungen bei der Tem- peratur von flüssiger Luft 40 — Über das Vorhandensein von Villaris kritischem Punkt bei Nickel 254 Entgegnung, v. A. Heydweiller 255 Erwiderung liierauf, v. K. Honda u. S. Shimizu 631 — Über die Magnetisierung und die magnetische Längen- änderung in ferromagnetischen Metallen und Legierun- gen bei Temperaturen zwischen — 186° und 1200" C. 816 Sidot-Blende : Beobachtungen über das Leuchten des — -Schirmes, v. H. Baumhauer 289 Siemens & Halske: Der schnellwirkende Typendruck- telegraph von — . (R.) 340 Simon, H. Th., Ober einen Phasenmesser und seine Verwendung zur FernUbertragung der Kompass- stellung. (N.) 686 — u. £. Madelung, Über ein neues magnetometrisches Verfahren zur Messung magnetischer Momente . . 410 Simpson, O. C, Über die Ursache des normalen at- mosphärischen PotentialgeföUes und der negativen Erdladung. Bemerkungen zu Prof. Ebetts Theorie 325 Erwiderung, v. H. Ebert 499 Antwort hierauf, v. G. C. Simpson .... 734 Smimow, D., Ein rasch wirkender Wasserkollektor . 597 Soddy, F., Radioaktivität, eine elementarische Abhand- lung vom Standpunkte derTheorie des Atomzerfalls. (B.) 473 — Die Entwickelung der Materie enthUUt durch die Radioaktivität. (B.) 473 — u. W. Ramsay, Weitere Versuche über die Ent- wickelung von Helium aus Radium 349 Sommerfeld, A., Bezeichnung und Benennung der elek- tromagnetischen Grössen in der Enzyklopädie der mathematischen Wissenschaften. V 467 — u. R. Reiff, Die Elementargesetze. (B.) .... 470 Sonnenfinsternisse: Meteorologie der — und verwandte Probleme, v. F. H. Bigelow. (B.) 143 — Elektrische Beobachtungen zu Batavia und an der Westküste von Sumatra während der totalen — am 18. Mai 190t, V. S. Figee. (R.) 803 Digitized by Google XVIII Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. Seite Spektral: über die — , Energieverteilung der „Quecksilber- Lampe aus Quarzglas", v. E. Ladenburg . . . 52; Xachtrag, v. E. Ladenburg SS© Spektralanalyse: Einleitung in das Studium der — , v. W. M. Watts. (B.) 776 — BeitrSge zur Pbotochemie und — , ▼. J. M. Eder u. E. Valenta. (R.) 804 Spektralgebiet: Eine quantitatiTe Bestimmung der ano- malen Dispersion des Natriumdampfes im sichtbaren und ultraTioletten — , v. R. W. Wood 751 Spektrallinien: Ober die Trennung der feinsten — , v. O. Lummer 606 — Auflösung feinster — , v. O. Lummer. (N.) . . 682 Spektralphotometrisch: „Vergleich einiger — Resultate", V. E. Hertzsprung 34 Bemerkung hierzu, v. O. Tumlirz . . . . • . 156 Spektrum: Ol>er das — der Emanation, t. Th. Indrik- son 214 — Über das ultrarote Absorptions- — einiger organischer Flüssigkeiten, v. M. Ikl£ 271 — Das — der Stickstoffflamme, v. J. Schuiederjost 390 — Ober das — des Emaniumlichtes, v. J. Hartmann 570 Spezifische Wärme: Über die — der Metallsulfide und das Jottle-Neumann-Koppsche Gesetz, v. B. ▼. A übel 636 SpitzenentladuDg: Ein einfacher Apparat zur Untersuchung der Nebelbildung und über die Anordnung der Nebel- keme bei der elektrischen — , v. H. Rebenstorff 571 Spitzenwirkung: Über — im homogenen elektrostatischen Felde, v. K. v. Wesendonk 399 Sprengel: Über einige Verbesserungen an Quecksilber- luftpumpen — scher Art, v. J. Rosenthal. (N.) . 690 Kurze Bemerkung hierzu, v. G. W. A. Kahl- baum 828 Sprung, A., Über eine automatisch wirkende Vorrichtung zur Erweiterung des Messgebietes der Registrier- Elektrometer. — Nebst einer Bemerkung über die automatische Aufzeichnung der luftelektrischen Zer- streuung 326 Stark, J., Ionisierung durch den Stoss negativer Ionen von glühender Kohle 51 — — Berichtigung hierzu 280 — Zündung des Lichtbogens an Metalloxyden ... 81 — Theoretische Bemerkungen zur Ionisation in Flammen 83 Bemerkung hierzu, v. E. Marx 298 — Der Glimmstrom zwischen nahen Elektroden in freier Luft 96 — Jahrbuch der Radioaktivität und Elektronik. (B.) . 474 — Die Dissoziierung und Umwandlung chemischer Atome. (B.) 475 — Bedienung und Anwendung der Quecksilberlampe aus Quarzglas. (N.) 673 — Quecksilber als kathodische Basis des Lichtbogens. 750 — Das Wesen der Kathoden- und Röntgenstrahlen. (B.) 832 — u. Ii. CasButo, Der Lichtbogen zwischen gekühlten Elektroden 264 — u. E. Stecke, Wanderung von Metallionen im Glimmstrom in freier Luft; Demonstrationsversuche 537 — u. F. Ii. Tufts, Die elektrische Strömung in Flammen zwischen nahen Elektroden 248 Stark, W., F. Heueler u. E. Haupt, Über die ferro- magnetischen Eigenschaften von Legierungen unmag- netischer Metalle. (R.) 190 Stentzel, A., Entstehung der Materie und der Xebular- Systeme. (B.) 485 Stereochemie, v. E. Wedekind. (B.) 557 — Lehrbuch der — , v. A. Werner. (B.) .... 584 — Materialien der — in Form von Jahresberichten, v. C. A. Bischoff. (H.) . . '. 775 Stereochemische isomeren: Die ultravioletten Strahlen ^ und die — , v. R. Magini 69 I Stereo-photogrammetrische Küstenvermessung: Über die 1 — vom Schiff aus, v. C. Pulfrich. (N.) . . . . 656 j Stcreoskopie für Amateur-Photographen, v. C. K.Berg- 1 ling. (B.) 806 I — Anleitung zur — , v. W. Scheffer. fll.) .... 806 I Stereoskopisch : Über Beziehungen zwischen — Aufnahme- iind Bec)bachtungsapi)araten, v. W. Scheffer. (N.) 663 • Richtigstellung hierzu, v. K. Martin . . . . 808 . Säte Stern, W., Demonstration des „Tonvariators". (N.) . 693 Sternsystem: Ein Beitr:^ zur graphischen Behandlung eines — , v. W. Rogowski 628 Stickstoff: Das Nachleuchten von Metalldiropfen in — , V. P. Lewis 546 Stickstoifflamme : Das Spektrum der — , v. J. Schuie- derjost 390 Stickstoffoxydul: Experimentelle Bestimmung der Ober- flächenspannung und des Molekulargewichts von Ter- flüssigtem — , v. L. Grunmach. (N.) 677 Stimmgabel ; Ober die Sdiwingungsform des Stieles der Edelmannschen — , v. P. Ostmann 825 Stoff: Kraft, Gewicht, Masse, — ,Snb»tan2,v.K.Schreber. (N.) 697 Stolse, F., Optik fttr Photographen. (B.) 535 Strahlen: Neue — oder eine neue Emanation, v. J. J. T. Chabot 103 Bemerkung hierzu, t. G. Bern dt 289 — Ober Rest- — • und die optischen Eigenschaften der Metalle, v. H. Rubens 606 /^-Strahlen: Methode zur Bestimmung der Intensität der — , sowie einige Messungen ihrer Absorbierbarkeit, V. W. Seitz 395 — Über die — des Radiums, v. F. Paschen . . . 563 — Änderungen, hervorgerufen durch — , v. W. Ram- say 606 N-Straiilen: Beitrag zur Klärung der neuesten Versuche von R. Blondlot über die — , v. O. Lummer . . 126 — V. R. Blondlot. (B.) 560 — Diskussion auf der Britischen Naturforscherver- sammlung, V. O. Lummer, W. A. D. Rudge, H. Rubens, J. B. Burke 606 — V. O. Lummer u. P. Weiss. (N.) 674 — Die— , V. R. W. Wood 789 S-Strahlen: Versuche über die störenden Wirkungen der — bei der Radiographie, v. F. Des sau er u. B. Wiesner 58 Strahlende Energie : Ober Methoden zur Messung — , v. E. L. Nichols u. W. W. Coblentz 149 Strahlung: Apparat zum gleichzeitigen Nachweis der Absorption der a- und ß des Radiums, v. F. Paschen 160 — Luftelektrizität und Sonnen- — , v. H. Rudolph. (B.) 278 — Über die Natur der — gewöhnlicher Metalle, v. E. F. Burton ^ 444 — Die — der Hefnerlampe, v. K. Angström . . . 456 — Die Rückwirkung der — auf ein bewegtes Elektron, V. M. Abraham 605 — Beitrag zur — der Gase, v. W. XernsL (N.) . . 777 Strahlungen : Die neueren — . Kathoden-, Kanal-, Rönt- genstrahlen und die radioaktive Selbststrahlung (Bec- querelstrahlen), v. H. Mayer. (B.) 474 Strahlungsartige Erscheinungen: Ober die — des Wasser- stoffsuperoxyds, V. L. Graetz. (X.) 688 Streintz, F., Erwiderung auf die Bemerkungen von E. van Anbei zu meinen Untersuchungen über die elek- trische I^itfähigkeit gepresster Pulver 159 Erwiderung, v. E. van Aubel 303 — Ober die Wirkung einiger elektropositiver Metalle auf Jodkalium 736 Stromdichte:' Die Lichtstrahlung der Xemstschen Glflh- körper bei veränderlicher — , v. L. W. Hartmann I Stromstärken : Über eine Vorrichtung zur exakten Eich- ung von Elektrometern für Elektrizitätsmengen und ihre Anwendung auf die absolute Messung äusserst geringer — , v. F. Harms 47 Strömungsgeschwindigkeit: Ein Verfahren zur Messung der — von Gasen mit besonderer Berücksichtigung Inft- elektrischer Apparate, v. H. Ger dien u. H. Sche- ring 297 Stachtey, C, Über geschichtete Entladung im Wasser- stoff bei Atmosphärendruck. (Berichtigung.) ... 88 Substanz: Kraft, Gewicht, Masse, Stoff, — .v.K.Schreber. (N-) ;, 697 Synchrone Rotationen : L ber eine einfache Methode zur Erzeugung — an zwei entfernten Stationen unter Verwendung des Frequenzzeigers v. R. Hartmann- Kempf, V. .■\. Korn 25 Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. XIX Seite T. Tallqvist, H., Lehrbuch der technischeo Mechanik. I. (B.) 480 Tammann, Q., Krystallisieren und Schmelzen. (B.) . 645 Tangentialkraft: Ober die — , die durch den schiefen Auffall von Licht auf eine Fläche hervorgeiufen wild, V. J. H. Foynting 605 Technische Physik : Die Fortschritte der — in Deutsch- land seit dem Regierungsantritt Kaiser Wilhelms 11., V. H. Schütz. (B.) 534 Telautographie: Empfangsappaiate fllr — undFemttber- tragnng von Halbtongravttren, t. A. Korn. . . . 164 ^Telegraphie, drahtlose: siehe nnter Drahtlose Tele- graphie.) Temperatur: Über den Einfloss der — auf die elek- trische Leitfähigkeit des Natriums, v. A. Bernini . 241 — Der Einfluss der — auf die Ionisierung, welche in Gasen durch die Wirkung von Röntgenstrahlen hervorgebracht wird, v. R. K. Mc. Clung . . . 368 — über den Einfiuss der — auf die elektrische Leit- fähigkeit des Kaliums, t. ä. Bernini 406 — über die Magnetisierung und die magnetische Längen- änderung in ferromagnetischen Metallen und Legierun- gen bei — von flüssiger Luft und zwischen — 186° und 1200° C, V. K. Honda u. S. Shimizu . . 40, 816 Temperatnränderungen: Ober den Einfluss von — auf radioaktive Substanzen, v. St, Meyer u. E. v. Schweidler 319 Theodolit : Über einen neuen zerlegbaren — und Photo- — , V. C. Pulfrich. (N.) 656 Theoretische Physik: Vorlesungen über — . II, v. H. v. Helmholtz. (B.) 475 Thermalquellen: Ober die in — enthaltene radioaktive Emanation, v. A. Gockel 594 Thermodynamik : Allgemeine Grundlegung der — , v. G. H. Bryan. (B.) 470 — I, V. M. L. Marchis. (B.) 559 — 1, 1, V. W. Voigt. (B.) 644 — Zur — der radioaktiven Vorgänge, v. A. H. Buche- ner •• . 730 Thermodynamische Herleitung; Über die — der physi- kalisch-chemischen Gleichgewichts-Bedingungen, v. K. V; Wesendonk 521 Thermosäule: Über den Nachweis Schumannscher ultra- violetter Strahlen (Wellenlänge kleiner als 186 fifi) mittels der — , v. A. Pflüger 71 Thermoskop: Anleitung zu 30 der wichtigsten Schul- versuche mit dem Differential- und Doppel , v. B. Kolbe. (B.) 479 Thomer, W., Die Theorie des Augenspiegels und die Photographie des Augenhintergrundes. (B.) . . . 217 Toeohe-Mittler, S., Zur Molekulargewichtsbestimmung nach dem Siedeverfahren. (B.) 280 Töne: Kurzer Bericht über Versuche zur Übertragung von — mittels elektrischer Wellen, v. (). Xuss- baumer 796 Tonfiguren, v. J. Peiser 555 Tonvariator: Demonstration des „ — ", v. W. Stern. (X.) 693 Topolanaky, M. u. V. Conrad, Elektrische Leitfähig- keit und Ozongehalt der Luft 749 Torricellischer Grundversuch: „Apparat für den — " u. „Pneumatischer Universalapparat", v. M. Kuhn. (B.) 479 Traube, J., Grundriss der physikalischen Chemie. (B.) 559 Traubenberg, H. S. v.. Über die Gültigkeit des Dal- tonschen resp. Henryschen Gesetzes bei der Absorp- tion der Emanation des Freiburger Leitungswassers und der Radium emanation durch verschiedene p'lüssig- keiten 130 Ttlfts, F. Ii., Die Erscheinung der Ionisation in Flammen 76 — Die Beziehung zwischen Leuchten und elektrischer Leitfähigkeit in Flammen 157 — Bemerkung über den Emfluss glühender Körper in Flammen auf die Ionisation 158 — u. J. Stark, Die elektrische Strömung in Flammen zwischen nahen Elektroden 248 Tumlirz, O., Bemerkung zu Herrn E. Hertzsprungs ,,Vergleich einiger spektralphotometrischen Resultate" 1 56 Seite Turbinen: Ober den hydraulischen Wirkungsgrad von — bei ihrer Verwendung als KraftmascUnen und Pumpen, v. R. Proell (B.) 312 — Ober Dampf- — , v. H. Bonin 798 Typeudrucktelegraph: Der schnellwirkende — von Sie- mens & Hauke. (R.) 340 u. Ulke, T., Die elektrolytische Raffination des Kapfers. (B.) 646 Ultrarot: Ober das — Absorptionsspektrum einiger or- ganischer Fltlssigkeiten, v. M. Ikl£ 271 — Beiträge zur Kenntnis der — Emissionsspektra der Ele- mente, V. H. Lehmann 833 Ultraviolett: Die — Strahlen und die stereochemischen Isomeren, v. R. Magini 69 — Ober den Nachweis Schnmannscher — Strahlen (Wellenlänge kleiner als 186 ftft) mittels der Thermo- säule, V. A. Pflüger 71 — Die — Absorptionsspektra der Ortho-, Meta- und Paza-Isomeren, ▼. R. Magini 145 — Einfluss der doppelten chemischen Bindung auf die — Absorptionsspektra, v. R. Magini 147 — Die Absorption von Quarz, Kalkspat, Steinsalz, Fiuss- spat, Glyzerin und Alkohol im änssersten — , v. A. Pflüger 215 — Über eine verbesserte Form des Zinkkugelphotometers zur Bestimmung der — Sonnenstrahlung, v. J. Elster u. H. Geitel 238 — Die Quecksilberlampe als — Lichtquelle, von A. Pflüger 414 — Ober das Woodsche Lichtfilter für — Strahlen, v. A. Kalähne 415 — Eine mikrophotographische Einrichtung für — Licht (;i = 275 /xfij und damit angestellte Unter- suchungen organischer Gewebe, v. A. Köhler. (N.) 666 — Eine quantitative Bestimmung der anomalen Disper- sion des Natriumdampfes im sichtbaren und — Spektralgebiete, v. R. W. Wood 751 Umdrehungsgeschwindigkeit: Über einen Kreiselversuch • zur Messung der — der Erde, v. A. Föppl . . . 416 Unipolar: Die elektromagnetische Rotation und die — Induktion in historisch-kritischer Behandlung, v. S. Valentiner. (B.) 644 V. Vakuum: Ober die einem — durch erhitzte Leiter er- teilte Leitfähigkeit, v. O. W. Richardson ... 6 — Induktion im — , v. J. Härden 75 — Divergenz von Elektroskopblättchen im — infolge von Belichtung, v. S. Guggenheimer u. A. Korn . . 95 — Bemerkung hierzu, v. F. Paschen 161 Vakuumapparate: Vorführung von — , v.R. Müller- Uri. (N'.) 659 Valenta, E. u. J. M . Eder, Beiträge zur Photochemie und Spektralanalyse. (R.) 804 Valentiner, S., Die elektromagnetische Rotation und die unipolare Induktion in historisch-kritischer Be- handlung. (B.) 644 Verbrennungskraftmaschinen : Die Bedeutung der — für die Erzeugung motorischer Kraft, v. E. Meyer. (X.) 699 Verkehr: Unter dem Zeichen des — , v. O. Jentsch. (B.) 482 Versammlung: XI. Haupt- — der deutschen Bunsenge- sellschaft für angewandte physikalische Chemie . . 305 — X. Allgemeine — der Deutschen Meteorologischen Gesellschaft in Berlin vom 7. bis 9. April 1904. 306, 392 — 76. — deutscher Naturforscher und Ärzte zu Breslau, vom 18. bis 24. September 1904 649, 777 Verstärkungsfiasche: Die Erfindung der elektrischen — durch Ewald Jürgen von Kleist, v. F. M. Feld- haus. (B.) 483 Vibrationserscheinungen: Die Untersuchung der — von Dampfern, v. C). Schlick. (B.i 143 Digitized by Google XX Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. Seite Vülari: Über das VorhaDdensein von — kritischem Punkt bei Nickel, v. K. Honda u. S. Shimizu 254 Entgegnung, v. A. Heydweiller 255 ErwideruDg, ▼. K. Honda u. S. Shimizu . . 631 Voigt, W., Thermodynamik. I, i. (B.) 644 Voller, A., Versuche aber die zeitliche Abnahme der RadioaktivitSt und Ober die Lebensdauer geringer Radiummengen im Zustande sehr feiner Verteilung. (N.) ,^ 78' Vorlesungsapparate: Über neue physikalische — , ▼. H. Hartl. (N.) 655 Vorlesungsverzeichnis fllr das Sommersemester 1904 . 218 — ntr das Wintersemester 1904/5 610 w. Waals jr., J. D. Tan der, Ober die Verlnderlichkeit der Grösse t der van der Waalsscheu Zustands- gleichuDg mit der Dichte 20 Wtüker, J., Einfahrung in d. physikalische Chemie. (B.) 478 Wallatabe, F. u. S. Dom, Physiologische Wirkungen der Radium-Emanation j68 Waltsr, Ii. H., Ein neuer messender Detektor ittr elektrische Wellen 269 WSrme: Die spezifische — des aberhitzten Wasser- dampfes, V. H. Lorenz 383 WSrmeabgabe: Ober die — glahender FSden durch Leitung und Konvektion, v. L. W. Hartmann . . 579 WSrmeleitung in Gasgemischen, v. A. Wassiljewa . '737 - — Berichtigung hierzu 808 Wärmemotore: Ober das mechanische Äquivalent che- mischer Reaktionen und die Arbeitsleistung von — , V. M. Cantor 379 Wärmestrahlung; Die — , ihre Gesetze und ihre Wirk- ungen, V. F. FrankenhSuser. (B.) 832 Wasser : Das Gesetz der Translation des — in regelmässigen KanSlen, FlUssen nnd Röhren, v. T. Christen. (B.) 87 Wasserdampf: Die spezifische Wirme des Überhitzten — , 1 v. H. Lorenz 383 I Wassereinspritzung: Explosionsmotoren mit — , v. K. i Schreber. (N.) . . 696 Wasserkollektor : Ein rasch wirkender — , v. D. S m i r n o w 5.97 Wasserstoffsuperoxyd: Ober die strahlungsartigen Er- ' scheinungen des — , v. L. Graetz. (N.) .... 688 ' Wasserzersetzung: Historische Notiz zur — , v. A. Xeu- I burger 124 ! WasslUewa, A., WSrmeleitung in Gasgemischen . . 737 | — — Berichtigung hierzu 808 ' Watts, W. M., Einleitung in das Studium der Spek- tralanalyse. (B.) 776 Weber, H., Die partiellen Differentialgleichungen der mathematischen Physik. II. (B.) 476 Weber, W. u. S. Kohlrausoh, FUnf Abhandlungen ttber absolute elektrische Strom- und Widerstands- messung. (B.) 477 Wechselstrommagnetfeld: Ein eigenttlmliches Dreh- moment im — , V. H. Axmann 5J4 Wedekind, S., Stereochemie. (B.) 557 Wehnelt, A., Ober den Anstritt negativer Ionen aus glühenden Metalloxyden und damit zusammenhängende Erscheinungen. fN.) 680 Weiss, P. u. O. Iiummer, N-Strahlea. (N.) ... 676 Weiseberg, J. u. C. Engler, Kritische Studien aber die Vorgänge der Autoxydation. (B.) 728 Wellen: Ober die stationären — in einem Gasstrahl, v. L. Prandtl 599 — Voritlhrung eines Apparates zur Demonstration stehen- der und interferierender — , v. W. Schmidt. (N.) . 683 Wellendetektor: Einige Beobachtungen am Schlömilch- — für drahtlose Telegraphie, v. M. Reich . . . 338 — Ober den Schlömüch , v. M. Dieckmann . . 529 Wellenlängen: Normalen der — , v. H. Kayser . . . 606 — Elektrische Wellen längs Drahtspulen und eine An- wendung derselben zur Messung der bei der drahtlosen Telegraphie benutzten — , v. J. A. Fleming . . 609 Wellenmesser: Der — und seine Anwendung, v. J. Dönitz. (R.) 118 Seite Weltall: Das Leben im — , v. L. Zehnder. (B.) . . 486 Werner, A,, Lehrbuch der Stereochemie. (B.) . . . 584 Wemioke, A., Lehrbuch der Mechanik. I. (B.) . . 63 Wesendonk, BL t.. Ober Spitzenwirkung im homo- genen elektrostatischen Felde 3<^ ber die thermodynamische Herleitung der physi- kalisch-chemischen Gleichgewichts-Bedingungen . . 521 WUtehead, J. B., Magnetische Wirkung elektrischer Verachiehung 300 Widerstände: Stöpselmessbrttcke mit vertauschbaren Ver- gleichs- — . Mitteilung aus der Werkstätte von Hartmann & Braun A.-G jo Widerstandsänderung: Ober die — des Wismuts durch kleine magnetische Kräfte, v. C. Carpini. . . . 819 Wien, W., Über die Energie der Röntgenstrahlen . . 128 — Zur Elektronentheorie 393 — Ober einen Versuch zur Entscheidung der Frage, ob sich der Lichtäther mit der Erde bewegt oder nicht 585, 604 Bemerkung hierzu, v. A. Schweitzer .... 809 Wiener, O., Lamellare Doppelbrechung 332 Wiesner, B. u. F. Dessauer, Versuche aber die störenden Wirkungen der S-Strahlen bei der Radio- graphie j8 — Rttckblick auf die Entwicklung der Röntgentechnik. (B.) 609 Wilson, H. A., Elektrische Leiträhigkeit von Flammen 608 Wind, C. H., Lehrbuch der Naturkunde. V. (B.) . . 280 Wismut: Ober die Widerstandsänderung des — durch kleine magnetische Kräfte, v. C. Carpini .... 819 Wissenschaft und Hypothese, v. H. Foincar£. (B.) . 829 Wolf, M., Publikationen des astrophysikalischen Ob- servatoriums Königstuhl-Heidelberg. (B.) .... 483 Wommelsdorf, H., Ober die Abhä^gkät der Strom- stärke, Leistung sowie des Wirkungsgrades der In- fluenzmaschinen von dem Entladepotential .... 792 Wood, R. W., Neue Verbesserungen in der Farben- Photographie nach der Beugungsmethode .... 605 — Eine quantitative Bestimmung der anomalen Disper- sion des Natriumdampfes im sichtbaren und ultra- violetten Spektralgebiete 605, 751 — Die N-Strahlen 789 Woodsches Lichtfilter: Ober das — fUr ultraviolette Strahlen, v. A. Kalähne 415 Zehnder, L., Das Leben im WeltaU. (B.) 486 Zeitbestimmung fUr kleine Fallräume nach der Methode von Radacovic, r. M. Th. Edelmann 461 Zenneck, J., Gravitation. (B.) 470 — Bemerkung zu der Arbeit von Herrn G. Seiht „Über den Zusammenhang zwischen dem direkt und dem induktiv gekoppelten Sendersystem fttr drahtlose Telegraphie" 575 Erwiderung, v. G. Seibt 627 Entgegnung hierauf, v. J. Zenneck 811 — Theorie und Praxis in der drahtlosen Telegraphie . 586 Bemerkung hierzu, v. E. F. Huth 748 Zerstreuung: Über eine automatisch wirkende Vorrich- tung zur Erweiterung des Messgebietes der Registrier- Elektrometer. — Nebst einer Bemerkung aber die automatische Aufzeichnung der luftelektrischen — , V. A. Sprung 326 — Ober eine Vorrichtung zur Registrierung der luft- elektrischen — , V. G. Lüdeling 447 Zölss, B., Über Elektrizitätszerstreuung in der freien Luft 106 — Ober Messungen des atmosphärischen Potentialge- fälles in KremsmOnster 260 Zustandsgieichung; Über die Veränderlichkeit der Grösse h der van der Waalsschen — mit der Dichte, v. J. D. van der Waals jr. 20 Zwiok, H., Elemente der Experimentalphysik zum Ge- brauch beim Unterricht. (B.) ''9 Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. XXI Namensverzeichnis der „Personalien". Abbe. 88. .Xoselmino. $60. AMt. 808. .'ViThenius. 776. 832. Ashan. 344. Angustin. 744. Battermann. 488. Baumert. I20. Beck. 392. Becquerel. 218. Behrend. 192. Renndorf. 560. Berend. 88. Kerg. 88. KlondloL 560. Bodenstein. 648, Bopp t- 39*- Börnstein. 88. Böttger. 32. 584. Bragstad. 32. 744. Branly. 32. Bredichin f. 344. Brestaner. 256. Brühl. 344. 584. Bnhie. 584. Chiuoni f. 744. Cohn. 280. Cour, la. 192. 832. Curia, P. 88. 536. Curie, Frau S. 32. Daublebsky v. Sterneck. 88. Dewar. 536" niels. 192. Dimroth. 218. Ditscheioer. 218. IHtz. 584. Dolezalek. 392. Dommer. 648. Edler. 609. 648. Ehrenfeld. 32. Eisenlohr -l-. 536. Engel. 192. Ephraim. 88. Estreicher. 728, Eversheim. 280. Exner, F. 256. Exner, K. 744. Famy. 32. Feldmano. 832. Finger. 218. Fischer, E. 256. Fischer, F. 32. Flamm. 144. Förster. 88. Fränkel. 32. Franzen. 832. Frege. 88. Frenzel. 88. Frerichs. 88. Fritsch. 560. Furtwängler. 776. Gast. 392. Gehrke. 560. Georgierics. 808. Gintl. 312. Gmeiner. 168. Goldsteio. 88. Gras. 312. Grassmann. 584. Gutermuth. 88. Hagenbach. 218. Haie. 144. Harms. 536. Harnes. 218. Hefner-Alteneck f. 64. Heinzerling f. 88. Herz. 144. Hess f. 88. Hettner. 144. Hilbert. 88. 808. Hinrichsen. 392. Hittorf. 218. Hoff, van't. 344. Hopfgartner, 192, Jol;. 648. 808. Kann. 192. Kapff. 584. 648. Kassner. 609. 648. 728. 1 Kaufler. 584. Kaufmann. 344. Kippenberger. 88. I Klages. 488. Knoop. 218. Kohlrausch. 488. Koenigsberger. 648. Koppel. 144. Kortum f. 648. Kötz. 32. Krentzberg. 32. Kriemler. 832. Kubier. 584. KUmmell. 312. Kurlbaum. 648. Laas. 120. Lampe. 560. L.indsberg. 776. Leidie f. 218. Lemström f. 744. Ley. 168. Lichtenfels. 728. Liebmann. 808. Lipschitz -f. 32. London. 744. Lorenz. 218. Ludwig. 832. Lummer. 744. Luther. 144. Lutz. 88. 560. Mangoldt. 392. Marchlewski. 32. Maurer. 728. Merz t- 392. Meyer, J. L. 120. Meyer, O. E. 488. Moersch. 218. Mosler. 32. Maller. 32. Nernst. 832 Neumann, B. 88. Xeumann, K. 88. Örtel. 120. Paalzow. 584. Fallich f. 144. Pape. 392. Pauly. 536. Peithner ▼. Lichtenfels. 728. Petzold. 488. Pomeranz. 648. Posner. 584. Prandtl. 440. j66. Prym. 144. Pscborr. $60. Pulfrich. 488. Rabe. 648. Reichet. 488. Reitter. 380. Riecke. 440. Rilliet t- 39*. Rimbach. 88. Kinkel. 280. 312. Ristenpart. 560. Roberts f. 584. Rodella f. 88. Rohn. 560. Rössler, E. v. 256. Rössler, G. 218. Rudel. 88. Runge. 536. 776. Rupe. 130. Rupp. 192. 280. 392. Schaefer. 32. Schall. 88. Schaum. 192. Scheel. 488. Schell f. 144. Schering t- 7*8. Schiff. 88. Schilling. 392. Schlesinger. 560. Schmidt. 609. Scholl. 808. Schreber. 560. Schröder. 192. 280. Schröter. 32. Schubert 192. 280. Schuster. 584, Schatte. 256. Simon. 536. Simons. 832. Soddy. 344. Sommer. 648. Soret -f. 218. Spies. 88. Sterneck. 88. Stobbe. 488. Stock. 192. Strecker. 192. Streintz. 560. Strömer. 88. Strömgren. 312. Struve. 88. 120. Study. 32. Thiel. 280. Thiermann f. 256. Vahlen. 776. Valentiner. 168. Villari f. 584. Vliet, van der f. 560. Vortmann. lao. Wagner f- 3*. Wedekind. 218. WehnelL 808. Weiss t- 488. Wellstein. 488. Wendelin. 88. Wiechert 536. Wien. 120. Williamsonf. 344.488. Winkler f. 728. WohL 312. Zefame. 31 2. Zehnder 488. Zindler. 168. ZulkowskL 808. Digitized by Google Digitized by Google Physikalische Zeitschrift No. I. I. Januar 1904. R«fUiktioatsch1u8s für No. a am 6. Januar 1904. 5. Jahrgang. Orlginalmlttellungen : L. W.HaTtmann, Die Lichtstrahlung der Nernstscheo GlUhkörper bei ver- änderlicher Stromdichte. S. I. ü. W. Richardson, Über die einem Vakuum durch erhitzte Leiter er- teilte Leitßhigkeit. S. 6. J. Elster u. H. Geitel, Über die radioaktive Substanz, deren Ema- IKHAI.T. uation in der Bodenlufi und der Atmosphäre enthalten ist. S. 11. J. D. V. d. Waals jr., Über die Ver- änderlichkeit der Grösse i der van der Waalsschen Zustandsgieichung mit der Dichte. S. 20. R. Börnstein, Einige Versuche über Elektrizitätszerstreuung in Luft S. 20. A. Korn, Über eine einfache Methode zur Erzeugung synchroner Rotationen an zwei entfernten Stationen unter Verwendung des Frequenzzeigers von R. Hartmann-Kempf. S. 25. H. Lorenz, Die Wirkung eines Kreisels auf die Rollbewegung von Schiffen. S. 27. Tagesereignisse. S. 32. Personalien. S. 32. Gesuche. S. 32. ORIGINALMITTEILUNGEN. Die Lichtstrahlung der Nernstschen Glüh- körper bei veränderlicher Stromdichte.') Von Leon W. Hartmann. Bisher ist die Eigenart der Lichtstrahlung der Nernst-Lampe nur wenig im einzelnen unter- sucht worden. In vorliegender Arbeit wurden daher die Charakteristika der Lichtstärke des Glühkörpers einer Nernst-Lampe bei veränder- licher Stromdichte auf spektrophotometrischem Wege bestimmt. Zu diesem Zwecke war es erforderlich, als Spektrophotometer ein Kirchhoffsches Spektro- meter zu benutzen, dessen Kollimator mit zwei einseitigen Spalten versehen war. Dem einen Kollimatorspalt gegenüber war ein totalreflek- tierendes Prisma angebracht, so dass Licht von einer gegenüber der Fläche des reflektierenden Prismas angebrachten Lichtquelle längs einer senkrecht durch die Kollimatorachse gehenden Linie durch den Kollimatorspalt in die Kolli- matorröhre reflektiert wurde. Die Intensität dieser Lichtquelle konnte daher in jedem be- liebigen Teile des sichtbaren Spektrums mit einer zweiten in irgend einem Punkte der Kolli- matorachse angebrachten Lichtquelle verglichen werden. Ein Rowlandsches Gitter, das auf einer mit Niveaueinstellung versehenen Metall- unterplatte aufgestellt war, ersetzte das zum Instrument gehörende System von Glasprismen. Das Gitter war so angebracht, dass es in der Drehungsachse des Beobachtungsfernrohres lag. Auf diese Weise wurde ein normales Spektrum, erhöhte Intensität der weniger sichtbaren Teile des Spektrums und eine geradlinige Kalibrie- ningskurve erzielt. Nachdem die Kollimatorspalten sorgfältig kalibriert worden waren, wurde das oben er- I) Ausführlich in The Physic. Review 17, 65, 1903. wähnte Prisma vermittels eines starren Schwung- armes dem oberen Kollimatorspalt gegenüber angebracht. Der Kollimator wurde hierauf für paralleles Licht eingestellt und gut festgeklemmt, so dass seine Achse durch die vertikale Achse des Instruments hindurchging. Ein durch den Kolli- mator gehender Lichtstrahl fiel daher auf das Gitter und wurde in das Beobachtungsfernrohr reflektiert, dessen Okular mit Fadenkreuz und einstellbarem Spalt versehen war, so dass nur ein schmales Bereich des Spektrums zu einer und derselben Zeit beobachtet werden konnte. Das Fernrohr war vorher so eingestellt worden, dass es nur in einer Horizontalebene sich be- wegen konnte. Dieses Spektrophotometer wurde in einem Dunkelraum aufgestellt und hierauf durch Vergleich mit den Spektrallinien, die man durch Verdampfung gewisser Metallsalze in einer gegenüber von den Kollimatorspalten angebrachten Bunsenflamme erzeugte, kalibriert. Infolge der mehrfachen kleineren Veränderungen, die ich später anbrachte, wurde eine ganze Anzahl erneuter Kalibrierungen notwendig. Ich fand, dass die einzige Veränderung der Kalibrierungskurve in einer gewissen Vertikal- verschiebung der ganzen Kurve bestand, so dass die Kalibrierung, wie dies auch wirklich geschah, durch Vergleich mit einer Natriumflamme kon- trolliert werden konnte. Als Lichtquelle wurde unter konstantem Druck in einemNapheybrennerNr.4 brennendes Acetylen benutzt; derselbe war mit einem 7,94 mm im Durchmesser fassenden gegenüber angebrachten Diaphragma versehen. Der Gas- druck wurde, um jeden Fehler infolge von Gasdruckveränderungen zu verhindern, fort- während beobachtet. Auf diese Weise wurde eine Lichtquelle von konstanter Intensität er- zielt. Dieser Brenner wurde sodann ständig aufgestellt, so dass die Diaphragmenebene sich 10 cm vor der Fläche des reflektierenden Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. i. Kollimatorprismas befand. In bestimmter Ent- fernung vor dem Kollimatorspalte wurde hierauf eine A. C. Nernst-Lampe zu 104 Volt fest an- gebracht, so dass der Glühkörper wagerecht stand und sich in der richtigen Höhe befand. In Serie tnit der Lampe war ein Rheqstat R und ein Westonscher Strommesser (A) angebracht, während an die Platin-Enddrähte des Glühkörpers die Enddrähte eines Westonschen Voltmeters ge- lötet waren. Das Verbindungsdiagramm ist in Fig. I wiedergegeben. Ein Wechselstrom von konstantem Potential wurde von einem Labo- ratoriums-Stromerzeuger erhalten. Oberhalb einer Stromstärke von 1,00 Ampere war es nötig, den vom städtischen Elektrizitätswerk gelieferten Strom zu benutzen, welcher sich als weniger konstant als der vom Laboratoriums- Xur I.eüuiix) Flamme Sehirm-Tnit < Diaphmgm.. ^— lagtTm, ^. ^^ tig _aäuit!l9. I K!g. I. Diagramm des Apparates. Stromerzeuger erhaltene Strom erwies. Um den von der Absorption des total- reflektierenden Prismas des oberen Kollimator- spaltes herrührenden Fehler zu eliminieren, wurde ein zweiter Napheybrenner mit Dia- phragma, der dem oben erwähnten ähnlich war, 50 cm entfernt dem KolHmatorspalte gegen- über angebracht, und das Licht des ersten Brenners, welchen wir Einheit Nr. i nennen wollen, wurde nach dem Durchgange durch das Prisma mit dem Lichte des zweiten Brenners verglichen, welchen wir Einheitsbrenner Nr. 2 nennen wollen. Die Ergebnisse dieses Ver- gleiches sind für den Fall, dass beide Brenner Acetylengas unter genau gleichem Drucke brannten, in Fig. 2 dargestellt. Man sieht, dass der Einfluss der selektiven Absorption des Prismas ganz auffällig ist. Um die schliess- licben Ergebnisse in bestimmten bekannten Einheiten auszudrücken, wurde das Licht des Brenners Nr. i spektrophotometrisch mit dem Lichte der Hefner-Alteneck-Lampe verglichen, die unter normalen Bedingungen brannte. Das heisst, die Hefner-Alteneck-Lampe wurde in 10 cm Entfernung vor den Kolliniatorspalten aufgestellt, und das Licht der Einheit Nr. i in dem ganzen sichtbaren Spektrum mit dem Acetyleneinheit Nr. 2, mit Acetyleneinheit Nr. i verglichen. 0,10^ O.'tS/l' o.sö^ O.BS/1 Fig. 2. ■ 1 y ^' ^n y 1 ^ r^ i ^^ \ i 1 1 1 tsi i WeiflerUt inj/e 1 OM/O e.at/A' der Hefner-Lampe verglichen. Die Ergebnisse dieses^ Vergleiches sind in Fig. 3 graphisch dargestellt. Auf diese Weise kann das Licht von Einheit Nr. 2 mit dem Lichte der Hefner- Alteneck-Lampe verglichen werden. Die Resul- tate dieses Vergleiches sind in Fig. 4 wieder- gegeben, welche mit früheren Resultaten in Übereinstimmung ist. Beim Erzielen der Endergebnisse für diese Kurven Hess ich die Hefner-Alteneck-Lampe an verschiedenen Tagen unter vorgeschriebenen Bedingungen brennen und bestimmte unabhängige Reihen von Werten, Acetyleneinheit Nr. i, verglichen mit der Hefnerlampe als Einheit. ^ N 1^ ^ T \ r^ — ^ ^ •4 ^ --^ <^ ■^ \ ^ k \ ^s \ 4 \j ^ 'S» 5 N V — \ 2 s \, 1 — 1 s N _4- . <'"4)' ■^ Wel Ifnl OWU O'iSu OSOu 0,S5U l"'),'- 3- Ü.60U OjiSfi^ Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. i. Vergleich yon Einheit 2 mit HefnerUinpc. (Refl. Prisma eli- | Vergleich der NernstUmpe mit Einheit Nr. I, bei konstanter miniert.) | Potentialdiffereni. V \, N s. N 1, \ \ 0 1 \ \ \ \ \ £ \ N 1 > ^ «^ ""^ 9 län S Wi llen r- Fig. 4. aso/i, aes/t, o-Iojl nach denen Kurven gezeichnet wurden. Die Mittelwerte der Ordinaten dieser eng mit- einander übereinstimmenden Kurven wurden als Werte der Ordinate der oben erwähnten end- gültigen Kurven angenommen. Beim Vergleiche des Lichtes der Acetylen- flamme mit dem des Nernstschen Glühkörpers musste natürlich zunächst als die eine Licht- quelle Einheit Nr. i benutzt werden, bei der die Absorption der Prismen eine Rolle spielt. Vermittels der in Fig. 2 dargestellten Kurven lässt sich das Licht von Einheit Nr. 2 mit dem des Nernstschen Glühkörpers vergleichen und auf diese Weise die Absorption des Prismas eliminieren. Aus diesem Grunde werden daher die Kurven in Fig. 6, die durch direkte Ver- gleichung des Lichtes des Nernstschen Glüh- körpers mit dem Lichte der Einheitslampe Nr. i erhalten wurden, von den in Fig. 7 gegebenen differieren. Dass ein derartiger Unterschied besteht, sieht man, wenn man beide Platten betrachtet. Die ersten Beobachtungen bei dieser Untersuchung wurden an einem anderen Glüh- j körper angestellt als der, mit dessen Hilfe man ' die in vorliegender Arbeit wiedergegebenen Daten erzielte. Es war ursprünglich beabsich- tigt, beim Aufzeichnen dieser Kurven die Potentialdifferenz für eine gegebene Beobach- tungsreihe konstant zu erhalten. Dies zeigte sich jedoch als unzweckmässig. Die in Fig. 5 dargestellte Kurve stellt ein Beispiel hierfür dar. Die Beobachtungen begannen mit langen Wellen und dehnten sich bis zu den kurzen Wellen aus. Die Potentialdifferenz wurde kon- stant erhalten, ohne dass der Stromstärke irgend welche Aufmerksamkeit geschenkt worden wäre. Die auf diese Weise erzielte Kurve war eine glatte Kurve, die jedoch von den später mit konstantem Strom erzielten stark differierte. Wenn diese Beobachtungen mit einem Durch- gang durch das Spektrum in umgekehrter Rich- tung wiederholt wurden, so ergab sich eine Kurve von ganz anderer Form. Dieses Ver- fahren zeigte sich daher unzweckmässig und wurde aufgegeben. Es ist wahrscheinlich, dass die Stromstärke allmählich mit der Zeit an Grösse abnahm, ohne dass die Potentialdifferenz eine anscheinende Veränderung erfahren hätte, und dass man zufällig gerade die erwähnte Kurve erhielt. Die Beobachtungen wurden daher mit einem während einer Beobachtungs- reihe konstant erhaltenem Strome ausgeführt und die Ergebnisse sind in Fig. 6 graphisch dargestellt. Beim Erzielen der Daten für diese Kurven wurden die ersten Beobachtungen bei der indi- zierten Normalstromkapazität der Lampe, näm- lich bei 0,80 Amp., ausgeführt. Hierauf wurden Beobachtungen vorgenommen mit bis auf 0,20 Amp. abnehmenden Strömen, worauf zu- nehmende Stromstärken von 0,80 Amp. bis zum Maximalwert von 1,50 Amp. benutzt wurden, bei welchem Werte der an dem Glühkörper befestigte Platindraht schmolz, bevor die Be- obachtungen erfolgt waren. Diese letztere Kurve verdient daher v/enig Beachtung; sie ist auf den Tafeln nur einmal gegeben, nämlich Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. i. in Fig. 6, und hierauf nicht mehr in Betracht 1 wurden und weitere Beobachtungen mit zu- gezogen worden. Die- aus den so erzielten j nehmender Stromstärke für jede Beobachtungs- Daten erhaltenen Kurven sind mit Buchstaben | reihe vorgenommen wurden, bis der Maximal- bezeichnet, a, c, b etc., in der Reihenfolge, in wert des Stromes erreicht wurde. Es mag hier bemerkt werden, dass die bei spektrophotometrischem Arbeiten notwendige Korrektion mit Bezug auf die Spaltbreite hier Vergleich der Nemstlampe bei rerschicdenen Stromdichten mit Einheit Nr. 2 bei Anbringfung der Korrektionen in Bezu;; auf Absorptionen, Spaltbreite. Beide Lichtquellen als 50 cm vom KoUimatorspalt entfernt angenommen. Vergleich der Nemstlampe bei verschiedenen Stromdichten mit Einheit Nr. I. oiou OMSii osoM ass/i oeo/i o.ss/i oio/t- Wellenlänffe^ . Fig. 6. tM>fi, a^ji, e.stu 0.SSJ1. OLto/i ojes/t, o.n/i. yColerilängc. der die Beobachtung erfolgte. Bei 1,20 Amp. brannte der Eisendrahtballast der Lampe durch, worauf die Zuleitungen zur Lampe direkt mit den Enddrähten des Glühkörpers verbunden nicht angewandt wurde, weil bei der Methode, nach der die Daten und Kurven behandelt wurden, dieser Fehler korrigiert oder wenigstens auf ein Mindestmass reduziert wurde. Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. In den Kurven von Fig. 7, wo das Licht der Acetylenflamme graphisch mit dem Lichte des Nernst-Lampen-Glühkörpers verglichen wird, ist die Absorption des Prismas eliminiert worden. In Fig. 8 wird das Licht des letz- teren graphisch mit dem der Hefner-Alteneck- Lampe verglichen. Ein Blick auf diese Kurven zeigt, dass bis zu einer Stromstärke von 1,00 Ampere die Intensitätszunahme des Lichtes Vcrgl. der Nernstlampe mit der Hefnerlampe. e^/i> o.*s/ir WeUaUäii^e. Fig. 8. des Glühkörpers im Vergleich mit Acetylen bei langen Wellen schneller und bei kurzen langsamer erfolgt. Oberhalb dieses Wertes der Stromstärke ist^ der Intensitätszuwachs im Be- reich der kurzen Wellen schneller und besteht eine anscheinende Intensitätsabnahme im Be- reiche der langen Wellen jenseits von 0,600. Die Kurven in Fig. 9 zeigen graphisch die Beziehung zwischen den Farbeigenschaften des Lichtes der Hefner-Alteneck-Lampe und denen des Lichtes des Nernstschen Glühkörpers. Auf dieser Tafel ist auch noch zu beobachten, dass oberhalb einer Stromstärke von 0,90 bis 1,00 Amp. im Bereiche der kurzen Wellen ein relativer Intensitätszuwachs und im Bereiche der langen Wellen eine entsprechende relative Abnahme stattfindet. Bei kleineren Werten der Stromstärke ist es umgekehrt. Die punk- tierten Kurven in den Figuren 6 — 8 zeigen dieselben Stromstärkenwerte wie einige von den ausgezogenen Kurven unter ihnen auf der Tafel. Nur eine Ausnahme findet statt, und in diesem Falle ist der Unterschied so klein. ?.i' — +— .if - — ( 1 \ \ — \ 1 \ - \\ \ \ \ i \ ' l \ ^ \i 1' \ ■ \ \ Yj 1 p; N i "1 \ \ x- 'a\\ ^ .'i^ D r< \K\ ,<i 2r T^-^i 1 1 \ ^ L ^ ^ ,-<s ^ 7*S ?\ F a; 1 '^ ! ^ ^ ^ / / 1 ^ '^ , i^ ^"^^ ! / /'' '^ M ^ B -m ' ^ ^ / /''' " M ^ 4 ^ // :-_-_ - — A j ^x- 'f — - i -— g.eo/c aes/ty o.io/t- ■" ow^a. 0M5/O nüHii o.sn/t o.so,u o.aöyU u.jo/i WeJIenläiiffe^. Farbe des {Ä) Acetylens in Sauerstoff, {B^ von Acetylen- Wasserstoff in Sauerstoff, (C) Acetylen in I.uft, (/)) Kerosen- busch, [E) gewöhnl. Gasflamme, (^) frisches Kalklicht, (C) Licht von altem Kalk, {H^ Bogenlicht, [U) Magnesiumlicht und (N) Nernstlampe. Einheit Acetylenflamme. Fig. 9. dass er Beobachtungsfehlern zugeschrieben werden kann, während jedoch in den anderen Fällen diese Erklärung nicht ausreicht. Diese punktierten Kurven wurden jedoch, wie man bemerken möge, an einem späteren Datum er- halten als alle entsprechenden ausgezogenen Kurven. Wenn auch der Strom konstant er- halten wurde, so deutet dies doch auf eine anscheinende Zunahme der Intensität des von dem Glühkörper bei zunehmendem Alter aus- Digitized by Google Physikalische Zeitschrift, 5. Jahrgang. No. i. gesandten Lichtes. Dies ist zu erwarten, wenn der Glühkörper allmählich bei fortgesetzter Be- nutzung aufgebraucht wird und daher einen kleineren Querschnitt erhält, da dann ein ge- gebener Strom den Glühkörper um so heisser machen .würde, je kleiner der Querschnitt, des Glühkörpers wird. In Fig. 9 sind die Kurven verschiedener Lichtquellen, verglichen mit der Acetylenflamme als Einheit, graphisch dar- gestellt. Die unter normalen Bedingungen für die Nernst-Lampe sich ergebende Kurve ist gleichfalls auf die Tafel aufgetragen. Die rela- tive Intensität der Acetylenflamme ist willkür- lich als Einheit angenommen, während in den anderen Lichtquellen, die mit der Acetylen- flamme verglichen wurden, dieser Teil der O.W/U. asoyU a&e/t O.TO/l HelUgkeitskutven der Acetyleaflamme, Nernstlampe und Hef- nerlampe. Helligkeit der Acetylenflamme nach Allen. Fig. 10. Kurve im Bereiche der D-Linie gleichfalls will- kürlich als Einheit angenommen worden ist. Aus der Tafel ergiebt sich daher, dass die der indizierten normalen Stromstärke von 0,80 Amp. entsprechende Kurve des Nernst-Lampen-Glüh- körpers sehr angenähert derjenigen gleich ist, die man mit der Strahlung gealterten Kalkes erhält. Wenn die Helligkeitskurve für die Acetylen- flamme im richtigen Massstabe eingetragen und dieHelligkeitskurven der Hefner- Alteneck-Lampe und Nernst-Lampe zum Vergleiche auf dieselbe Tafel aufgetragen werden, so erhält man die in Fig. 10 dargestellten Kurven. Auf dieser Tafel sind jedoch die Ordinalen der Nernst- Lampenkurve auf den dritten Teil ihres wirk- lichen Wertes reduziert und die Ordinaten der Hefner- Alteneck-Lampe lofach vergrössert. Die Helligkeit des Nernst-Lampen-Glühkörpers ist daher ganz bedeutend grösser als die Intensität der als Einheit benutzten Acetylenflamme. Wir können das Obige folgendermassen I zusammenfassen: Die leuchtende Strahlung des Nernst-Lampen- Glühkörpers ist bei der indizierten Normal- ' Stromstärke verhältnismässig reich an den I längeren Wellen des Spektrums; die Licht- I Intensität nimmt mit dem Alter zu; ihre leuch- I tende Strahlung ist verhältnismässig weniger reich in den kurzen und reicher in den langen i Wellen, als die der Acetylenflamme, während I bei zunehmender Stromstärke die Strahlung I schnell der des brennenden Acetylens ähnlich ; wird; bei Stromstärken unterhalb der indizierten I Normalstromstärke ist der Intensitätszuwachs I mit zunehmender Stromstärke in langen Wellen sehr ausgeprägt und oberhalb dieses indizierten I Normalwertes der Stromstärke ist die Intensitäts- ' zunähme in den kurzen Wellen am schnelLsten ; I bei Stromstärken unterhalb des indizierten Nor- I malwertes ist die Nernst-Lampe im Verhältnisse I ärmer an kurzen Wellen als die Flamme der Hefner -Alteneck -Lampe, während das Umge- I kehrte oberhalb dieses Stromstärkenwertes der Fall ist. Bei dem indizierten Normalwerte, oder ein wenig oberhalb desselben, ist die Farbe der I Nernst-Lampenstrahlung derjenigen der Hefner- , Alteneck-Lampe durchaus ähnlich. Die Licht- I Strahlung der Nernst-Lampe ist nicht wesentlich von der Strahlung glühenden alten JCalkes ver- schieden. I Randall Morgansches Physikalisches La- 1 boratorium, Universität Pennsylvania, Phila- delphia, Pa. (Aus dem EogliscIieD übersetzt von A. Gradenwitz.) (Ringegangen 7. November 1903.) I Über die einem Vakuum durch erhitzte Leiter erteilte Leitfähigkeit. Von O. W. Richardson. Vorliegende Mitteilung ist im wesentlichen ein Referat einer bereits in den Philosophical Transactions of the Royal Society of London (Reihe A, Bd. 201, S. 497— 549) veröffentlichten Arbeit. In experimenteller Hinsicht besteht die Untersuchung in der Prüfung der Leitfähigkeit des heisse Platin-, Kohle- und Natriumflächen umgebenden Raumes bei niedrigem Druck. Ausserdem ist der erste Teil der Arbeit der Ableitung einer die Versuchsresultate erklären- den Theorie gewidmet. Die durch erhitzte Metalle erzeugte Leit- fähigkeit ist zum Gegenstand einer grossen An- zahl von Untersuchungen verschiedener Autoren Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. i. gemacht worden. ') Die Erscheinungen sind jedoch sehr verwickelt; Betrag und Vorzeichen der Ionisierung variieren nämlich ganz erheb- lich mit der Natur, Temperatur und Vorgeschichte des Metalls, mit der Natur und dem Druck des umgebenden Gases und mit kleinen Veränder- ungen des Zustandes der Metallfläche. Ver- schiedene Beobachtungen führten den Verfasser zu der Ansicht, dass die negative Zerstreuung an erhitzten Metallen bei hoher Temperatur und niedrigem Druck die Erscheinung in ihrer ein- fachsten Form darstellt. Darunter befanden sich die Beobachtungen von Prof. McClelland^, dass der negative Strom von der Natur des Gases in hohem Grade und von dem Druck innerhalb von 0,04 und 0,004 durchaus unab- hängig ist, ferner Prof. J. J. Thomsons*) Be- obachtung, dass die negative Zerstreuung an heisser Kohle von Elektronen oder Korpuskeln getragen wird. Die angewandte Versuchsmethode bestand darin, dass die Gesamtzahl der von einer auf verschiedenen Temperaturen erhaltenen Metall- fläche ausgesandten negativen Ionen gemessen wurde. Mit anderen Worten, man mass die Beziehung zwischen dem Sättigungsstrom, der von dem heissen Metall bei negativer Ladung ausging, und dessen Temperatur. Ich fand es auch notwendig, die Beziehung zwischen Strom und elektromotorischer Kraft für die bei ver- schiedenen Drucken von dem betreffenden Metall hervorgerufene Leitfähigkeit zu untersuchen. Die allgemeinen Ergebnisse der Versuche lassen sich dahin zusammenfassen, dass bei ziemlich niedrigem Druck der Strom ganz ent- schieden die Sättigungserscheinung zeigt. Bei niedrigeren Drucken als die, bei der man einen erheblichen Einfluss der Ionisation durch lonen- stoss erwarten kann, ist der Sättigungsstrom unabhängig vom Gasdruck (wenigstens in Luft). Schliesslich zeigt der Versuch, dass der Sät- tigungsstrom für alle Metalle sehr schnell mit der Temperatur des Metalles zunimmt, während sein Wert bei irgend einer bestimmten Tempe- ratur mit der Natur des benutzten Metalles sehr bedeutend variiert. Neuerliche Versuche des Verfassers^) haben das Ergebnis gebracht, dass die von erhitzten Metallen bei niedrigem Druck erzeugte positive Ionisierung sich ganz anders verhält. Dieselbe ist keineswegs eine bestimmte Funktion der Temperatur des Metalles, sondern nimmt bei fortgesetztem Erhitzen auf Null ab. Ein Platin- draht, dem man auf diese Weise durch fortge- setztes Erhitzen seine ursprünglich vorhandene l) Siehe J. J. Thomson, Conduction of Electricity Ihrinigh Ga.ses. Cambridge 1903. Chapt. VIII. | z) Froc. Camb. Phil. Soc, 10, 241, und 11, 296. I T,) Phil. Mag., 48, 547. I 4) Hhil. Mag., Juli 1903. | Fähigkeit nimmt, beim Erhitzen auf eine ge- gebene Teniperatur positive Elektrizität zu ent- laden, kann diese Fähigkeit durch verschiedene Mittel wiedererlangen, z. B. dadurch, dass man ihn einige Zeit lang in die Nähe der Kathode in eine leuchtende Vakuumröhren-Entladung einbringt. Es ist daher augenscheinlich, dass die positive Zerstreuung eines erhitzten Metalles . bei niedrigem Druck weniger eine innerliche Eigenschaft desselben, als vielmehr eine solche ist, welche vom Vorhandensein kleiner Mengen irgend einer Fremdsubstanz abhängt oder die vielleicht von einer vorübergehenden Eigenart des Zustandes der Fläche herrührt. Die im obigen beschriebenen Merkmale der negativen Zerstreuung an erhitzten Metallen stehen in Übereinstimmung mit der zuerst von Prof. J. J. Thomson') ausgesprochenen und vom Verfasser^) weiter entwickelten Ansicht, dass die negative Ionisierung von den negativen Elektronen oder Korpuskeln herrührt, welche infolge der hohen Temperatur aus dem Metall herausschiessen. Da es einfacher erscheint, die experimentellen Resultate im Lichte der Theorie zu beschreiben, so möchten wir uns gestatten, zunächst die Theorie abzuleiten und eine Er- örterung derjenigen Punkte, in denen die Ver- suchsresultate mit den von der Theorie ange- gebenen differieren, auf später vorbehalten. Anwendung der Elektronen-Theorie der Metallleitung. Prof. Drude») und Prof. J. J. Thomson^) haben gezeigt, dass sich die meisten elektrischen und verwandten Eigenschaften von Metallen auf Grund der Annahme erklären lassen, dass die- selben grosse Mengen von kräftig sich bewegen- den geladenen Ionen enthalten, welche Träger des Stromes sind. Wir wollen uns an Thomson halten und annehmen, dass die einzigen frei beweglichen Ionen negativ geladene Elektronen oder Korpuskeln sind, deren Masse ungefähr io~^' Gramm und deren Ladung 3x10-1*' elektrostatische Einheiten beträgt, während die entsprechenden positiven Ionen von atomistischen Dimen.sionen sind, und den nichtionisierten Atomen insofern ähneln, als sie nur geringe Oszillationen um feste Mittelpunkte ausführen können. Die Korpuskeln innerhalb des Metalles besitzen dann, wie sich zeigen lässt, Eigen- schaften, ganz ähnlich, wie die eines gewöhn- lichen Gases; sie haben einen wohldefinierten Druck, eine freie mittlere Weglänge u. s. w. Neuerliche Versuche von Prof. Patterson*) 1 ) Kapports presentfe au Congrts iDtematioiial de Physique ; Paris,3, 138,1000. Vergl. Referat in dieser Zeitschr.a, 568, igoi. 2) Proc. Camb. Phil. Soc., 11, 286. 3) Ann. d. Phys. 1, 572, 1900. 4) Rapports present^s etc , 1. c, 5) Phil. Mag. (6), 3, 655. Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. i. haben gezeigt, dass die mittlere freie Weglänge der Korpuskeln bei den meisten Metallen von derselben Grössenordnung ist, wie in Gasen bei einem Druck von ungefähr 10 Atm., so dass die Ähnlichkeit zwischen den beiden Fällen wirklich eine sehr enge ist. Wenn man die gewöhnliche Analyse der kinetischen Theorie auf ein solches System an- wendet, so findet man, dass jedes Korpuskel eine Geschwindigkeit besitzt, deren Komponenten durch das Maxwell-Boltzmannsche Verteilungs- gesetz gegeben sind. Es ist daher augenschein- lich, dass alle Korpuskeln vom Metall entweichen würden, wenn nicht an der Oberfläche eine Kraft vorhanden wäre, welche danach strebt, sie im Innern zu erhalten; wir wollen annehmen, dass jedes Korpuskel einen bestimmten Betrag an Arbeit auszuführen hat, um die Grenze zu überschreiten. Die hier vorgeschlagene Theorie besteht darin, dass bei zunehmender Temperatur die mittlere kinetische Energie der Korpuskeln zunimmt, und dass sie auf diese Weise die Fähigkeit erhalten, durch die Oberfläche hin- durchzugehen und so die negative Ionisierung an erhitzten Metallen zu erzeugen. Wir wollen eine unendliche ebene Fläche eines heissen Metalles betrachten, welche zu der X-Achse senkrecht steht. Nach der Maxwell- Boltzmannschen Gleichung ist die Anzahl der Korpuskeln, deren Geschwindigkeits-Komponen- ten zwischen u und u + dji, v -\- dv und w -\- dw liegen, "(^0^ ^-*"' '"■ + -•- + -•-:' du ■ dv ■ dw wo n die gesamte Anzahl der freien Korpuskeln pro Kubikcentimeter Metall bedeutet, während m die Masse eines Korpu.skels und ^ ^ k die durchschnittliche kinetische Energie darstellt. Bei diesen Komponenten ist daher die An- zahl, welche die Flächeneinheit senkrecht zu u (und X) trifil, pro Sekunde €->"" '■"'■■ + '•■-■ + -"''' du dv div ■ und die Gesamtzahl der pro Sekunde auf die Oberflächeneinheit auftreffenden Korpuskeln — o 00 00 / / Aa^ ue -*"''"- + '-' + '"'\/«^/T'<Ät'. o — ao - 00 Wenn wir, wie oben, eine schnelle Veränderung ^P der Potentialfunktion der Oberfläche an- nehmen, so ist offenbar der .Symmetrie wegen d^ d '!> dy^ d. ^-°' und auch 111U - dx • «0 = K«^- 2* wo Uo die senkrechte Geschwindigkeitskompo- nente des Korpuskels ist, nachdem dieses aus dem Metall entwichen ist. Hiernach ist es augenscheinlich, dass nicht alle die Metalloberfläche treffenden Korpuskeln ausiderselben entweichen, sondern nur diejenigen, deren senkrechte Geschwindigkeitskomponente > ist. Die pro Sekunde aus der Oberflächeneinheit entweichende Gesamtmenge ist daher gegeben durch CC CO 00 yi; ' — * \2/UX WO i mit der absoluten Temperatur durch die Beziehung k = [2R0)~^ verknüpft und die Gaskonstante für ein einzelnes Korpuskel ist Den Wert des Sättigungsstromes erhält man in einfacher Weise, wenn man obigen Ausdruck mit der Ladung eines Ions und dem Inhalt der Metallfläche multipliziert. Wir können auch die von dem Metall infolge der Emission von Kor- puskeln verlorene Energie in der W^eise be- rechnen, dass wir die unter dem Integralzeichen stehende Grösse mit '/j m (« -\- v -]r «') mul- tiplizieren, d.h. mit der Translationsenergie eines Korpuskels, dessen Geschwindigkeitskomponen- ten zwischen u und u -f du etc. einbegriffen sind, und wie vorher integrieren. In Anbetracht seiner Wichtigkeit fiir die Sonnenphysik hat Verfasser auch das Gleich- gewicht von Korpuskeln in der Nähe einer ebenen heissen Metallfläche von unendlicher Ausdehnung; betrachtet. Das Volumen {v) der Masseneinheit der Korpuskeln genügt, wie man feststellt, der Gleichung d'v dx I (dv\^ , A^E'- V I fd%i\ "' "~ V \dx) ' /^ö=° woraus sich ergiebt wo X die Entfernung von der Ebene und /; die von der Masseneinheit der Korpuskeln ge- tragene Gesamtladung darstellt. Diese Gleichunt; wird gelöst und das Potential als Funktion von X und der Temperatur des Metalles dargestellt. Die Versuchsresultate lassen sich vorläufig' nicht ohne weiteres als Bestätigung obiger An- schauungen von dem Ursprung der negativen Ionisierung ansehen. Sie zeigen jedoch, dass der Sättigungsstrom sich in einem grossen Tem- peraturintervall durch eine Formel von der Form A H "■■ i """" ausdrücken lässt, wo A und b Kon stanten für alle Metalle sind, welche jedoch jo Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. i. nach der Art, wie dieselben behandelt worden sind, ganz bedeutend variieren. Die Überein- stimmung mit dieser Formel lässt sich nicht als Beweis dieser besonderen Theorie ansehen, da man einen Ausdruck von derselben Form leicht erhalten kann, ohne in betreff der Kor- puskeln innerhalb des Metalles irgend welche speziellen Annahmen zu machen. Wenn man z. B. der Analogie zwischen Verdampfung und Emission von Korpuskeln in einem Carnot- schen Kreisprozess nachgeht, so kann man leicht zeigen, dass der äussere Korpuskeldruck sich in der Form von /= C'^ ''•«-'"'*''' darstellen lässt, wo w die latente Verdampfungswärme der Korpuskeln in mechanischen Einheiten und C eine Integrationskonstante bedeutet. Nun ist im stationären Zustande der Korpuskeldruck proportional zu der Anzahl der pro Sekunde von der Oberfläche fortgetriebenen Korpuskeln, so dass wir den Sättigungsstrom wiederum in der Form .S'=^e'/.£-«;^« erhalten. Diese .Ableitungsmethode stellt natürlich keine Be- ziehung zwischen der Ionisierung und der An- zahl der im Inneren des Metalles enthaltenen Korpuskeln dar; da jedoch gerade hier alle augenfälligen Abweichungen zwischen Theorie und Versuch zuerst in die Erscheinung treten, so wäre es vielleicht logischer gewesen, die Formel auf diesem Wege abzuleiten. Wir wollen nunmehr daran gehen, die Versuche zu be- trachten imd dabei von den Einzelheiten ab- sehen. Anordnung der Versuche. Bei Platin bestand das heisse Metall aus einer feinen Drahtspirale, welche an der Achse einer cylindrischen Elektrode entlang ging. Beide wurden in eine Glasröhre eingekittet, welche auf einen beliebigen Druck evakuiert werden konnte. Der Draht wurde durch einen elektrischen Strom erhitzt, und seine Temperatur aus seinem Widerstände bestimmt. Er konnte auf irgend einem beliebigen Potential bis zu 400 Volt erhalten werden, und der dann nach der umgebenden Elektrode gehende Strom, die durch einen geeigneten Galvanometer hindurch geerdet war, gemessen werden. Vor Beginn der Beobachtungen wurde der Draht lange Zeit hindurch erhitzt, um ihn von okkludierten Gasen zu befreien, die abgepumpt wurden. Ich fand es jedoch ratsam, dieses Verfahren nicht zu weit zu treiben, da die Drähte bei zu lange dauerndem Erhitzen leicht brachen. Wenn der Draht beträchtliche Zeit hindurch auf konstanter hoher Temperatur er- halten wurde, so fand man, dass der Wert des Elektrizitätsverlustes zwischen, recht weiten Grenzen unregelmässig variierte. Dies schien von dem von den Wänden abgegebenen Gase herzurühren, denn wenn der Draht sich abkühlen konnte und hierauf wieder auf dieselbe Tempe- ratur gebracht wurde, so schienen die zuerst erzielten Ablesungen weit weniger veränderlich zu sein. Bei Kohle wurde eine ähnliche Anordnung benutzt und der Elektrizitätsverlust zwischen einem kleinen Lampen-Glühkörper und einem umgebenden Cylinder gemessen. Die Tempe- ratur wurde in zweifacher Weise bestimmt, nämlich erstens einmal in der Weise, dass man ein Platin-Platiniridium-Thermoelement aus sehr feinem Draht um den Glühkörper herumwickelte und zweitens, aus dem Widerstände des Glüh- körpers. Bei Kohle waren die Ablesungen ganz bedeutend konstanter als bei Platin und wurde weit weniger Gas abgegeben. Bei Natrium musste eine andere Methode angewandt werden. Das Metall wurde auf die Innenfläche eines Stahlcylinders verteilt, und der von ihm ausgehende Strom nach einem innerhalb des Cylinders angebrachten isolierten ', Draht gemessen. Der Cylinder wurde vermittels eines Gasofens erhitzt und die Temperatur mit einem Thermoelement aus Kupfer und Nickel bestimmt. Jedenfalls infolge der besonderen Gestalt der Elektroden und des etwas hohen Gasdruckes war der Strom bei Natrium niemals gesättigt. Aus diesem Grunde wurde an Stelle des Sättigungsstromes der Strom bei einer ge- I wissen Potentialdifferenz gemessen. I Versuchsresultate. Zuerst wurde die Beziehung zwischen dem , Strom und der angewandten elektromotorischen [ Kraft untersucht, wenn das Metall auf konstan- ter Temperatur erhalten wurde. Strom- und I E. M. K.-Kurven sind für alle drei Substanzen I gegeben und zwar bei Kohle fiir ein beträcht- ! liches Druckbereich. Bei Kohle und Platin wurde mit dem Strom Sättigung erzielt bei einem Potential, welches vom Gasdruck abhing. Bei Kohle waren bei einem Druck von 0,001 mm 1 5 Volt zur Erzielung der Sättigung ausreichend. Um die Resultate bei höheren Drucken zu ver- stehen, muss man annehmen, dass die Ionen durch lonenstoss erzeugt werden. Die Veränderung des Stromes mit der Tem- peratur ist in folgendem Bereich untersucht worden : Bei Platin von 10 ~*' bis 10 ~' Amperes pro qcm Oberfläche, bei Kohle von lO"** bis 2 Amperes pro qcm Oberfläche, bei Natrium von 10 ~" bis 2X 10 ~- Am- peres Gesamtstrom. Die entsprechenden Temperaturbereiche für Platin und Natrium gehen in roher An- näherung bez. von 1000" bis 1600* und von 100' bis 450". Die schwachen Ströme an Natrium Digitized by Google lO Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. i. wurden mit einemQuadrantelektrometer gemessen, im allgemeinen wurde jedoch ein empfindliches Dr. Arso nvaisches Galvanometer mit geeig- neten Nebenschlüssen benutzt. Eines der auffälligsten Ergebnisse der Unter- suchung besteht in den verhältnismässig ausser- ordentlich starken Strömen, die sich erzielen Hessen. Die bedeutendste Zerstreuung, die ge- messen wurde, betrug 0,4 Amp., und zwar ging dieselbe von einem Kohlenfaden nach einer in der Nähe angebrachten Elektrode; dieselbe ent- sprach einem Strome von 2 Amp. pro qcm Kohlenoberfläche, wenn das Potential am Kohlen- draht 60 Volt betrug. Der Druck betrug bei diesem Versuch nur ''eoo mm. Ströme von der Grössenordnung von 2 Amp. pro qcm schienen die bedeutendsten zu sein, welche sich an Kohlen- faden erzielen Hessen, da dieselben durchgehend einer weiteren Erhitzung nicht standhielten. Bei allen diesen Versuchen waren die ange- wandten Potentiale zu klein, als dass man eine Entladung zwischen den Elektroden hätte er- halten können. In dem ganzen oben angeführten Bereich ist die Beziehung zwischen dem negativen La- dungsverlust und der Temperatur ähnUch zu der in beigefügtem Diagramm angegebenen, welches die Versuche an Natrium darstellt. Infolge der sehr schnellen Zunahme des Stromes mit der Temperatur ist es unmög- lich, eine längere Reihe Beobachtungen im selben Massstabe in eine Zeichnung einzutragen; wenn man jedoch eine Anzahl von Kurven zeichnet, bei denen der Wert der Ordinaten nacheinander um Vielfache von 10 zunimmt, lässt sich dies, wie ich gezeigt habe, ermöglichen. So ist in der Figur die Einheit in der ersten Kurve io~' K ; R t i , I ! 1 < Stro . i 5 i ! M < V l V \ \ '- ■^ r=j Ci 2^ £: — — — — — V- JS ^ :::; — i-(f1 'A _J — — — — — '^^[^ <. ~ a*; !^- -^ — ^ : k n 1 4 K 1 w \ '«- ^1 f*» \ 1 — -^ l i^ =i ■ < 1 V -~_^ Am. .^ ! 1 — v 1 ' — ' — -4 \^ ^^f-o^f''^*^ 1^ i 1 1 li^ "'-f-;J!J-_j ' 1 "---( ' — , J 1 1 ' . i 1 - 1 ! — TT^ ~i~4— 4— j—j Amp., in der zweiten lo~^ u. s. w., und stellen die 6 Kurven in ihrer Gesamtheit eine konti- nuierliche Beobachtungsreihe dar. Ähnliche Kurven sind für die Beziehung zwischen dem Sättigungsstrom an Platin und Kohle und der Temperatur gezeichnet worden. Bei jedem Leiter lässt sich, wie es sich zeigte, die Beziehung zwischen dem Sättigungs- strom und der Temperatur durch eine Formel von der Gestalt darstellen, wo A und ^Konstanten sind. Die für diese Konstanten gefundenen Werte sind: Bei Platin A= 10^«, (5=4,93 x 10* „ Kohle A=io^*,i = 7,S x 10* 9.7 X 10* ii,9X 10* „ Natriumyi= 10", '5=3,i6x 10*. Beim Reduzieren der Beobachtungen erhält man den Wert von 6 zuerst und berechnet hieraus den von A. Da der Wert von A durch jede kleine Veränderung des Wertes von ö ganz ausserordentlich beeinflusst wird, so ist nur seine Grössenordnung gegeben. Wenn wir unsere Ergebnisse mit der theo- retischen Formel vergleichen und dabei setzen ^ 27«jr/ wo s die Ladung eines Ions ist, so erhalten wir für n die Zahl von Korpuskeln pro ccm MetaU. Bei Platin ergiebt dies «=10^', während Patterson') 10'^^ gefunden hat. Was die an- deren Leiter anbelangt, so ist die gefundene Zahl im Vergleich mit den Pattersonschen Werten von ganz absurder Grösse. Es ist je- doch leicht nachzuweisen, dass wenn fi nicht eine absolute Konstante wäre, sondern mit ge- ringer Temperaturveränderung behaftet wäre, der für A gefundene Wert sich ganz erheblich ändern würde. Wenn wir z. B. an Stelle von d = 7,8x10* fiir Kohle setzen, fi= 7,8x10* (i ^0,00027), so reduziert sich der Wert von A von 10'^ auf 10^®, während die Veränderung des Sättigungsstromes mit S dieselbe wie vor- her ist. Jedes Vielfache von ö, das man zu ii addiert, ruft in der Form der Funktion keinen Unterschied hervor, so dass wir nicht notwen- digerweise annehmen können, dass R\l ist. Wenn wir l? mit ^\R gleichsetzen, so er- halten wir die Arbeit, die zum Durchtreiben eines Korpuskels durch die Oberflächenschicht erforderHch ist (oder die latente Verdampfungs- wärnie, je nachdem man den Vorgang auslegt). Wenn wir annehmen, dass die Arbeit aus- I) l'hil. Mag., [6], 3, 655. A- -Ht Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. i. II schliesslich elektrisch ist, so erhalten wir die Diskontinuität d* des Potentials der Oberfläche des Leiters, wenn wir <f durch die Ladung eines Ions dividieren. Die hierfür gefundenen Werte betragen: Bei Natrium 6^ = 2,4$ Volt, bei Platin (J*==4,i Volt und bei Kohle d*=6,i Volt. Diese Zahlen sind von der- selben Grössenordnung wie der Potentialabfall, der notwendig ist, wenn ein Korpuskel durch Aufyrallen') ein Ion erzeugen soll, und sie sind in roher Annäherung umgekehrt proportional zu den Quadratwurzeln der Atomvolumina der betreffenden Elemente. Der Wert von d würde je nach den Vor- zeichen der Oberflächenschicht durch alles das- jenige, was eine elektrische Doppelschicht an der Oberfläche des Metalles erzeugt, erhöht oder vermindert werden. Neuere Versuche, die Herr H. A. Wilson*) angestellt hat, zeigen, dass der negative Ladungsverlust eines heissen Drahtes durch eine Atmosphäre von Wasser- stoflT erhöht und durch Kochen in Salpetersäure erniedrigt wird. Der Zuwachs des Stromes ist von einem Zuwachs von A und einer Abnahme von 6, und umgekehrt, begleitet. Dies kann entweder von einer Wirkung der hier betrach- teten Art herrühren, oder aber auch ein spezi- fischer EflTekt des in dem Metall aufgelösten Wasserstoffes beim Freimachen der Korpus- keln sein. Die erzielten Ergebnisse liefern eine voll- ständige Erklärung des als Edison-Effekt be- kannten Phänomens. Bei allen Versuchen war der Strom, wenn der heisse Draht positiv ge- laden war, nur klein im Vergleich zu dem bei negativer Ladung des Metalles erzielten. Nur bei Natrium war der Strom in umgekehrtem Felde stark genug, um ein empfindliches Gal- vanometer abzulenken. Der Umstand, dass derartige ausserordent- lich starke Ströme bei sehr niedrigen Drucken erzielt werden, bestätigt die Schlussfolgerung, dass. die Ionen nicht von dem äusseren Gase, sondern durch dessen Wechselwirkung mit dem Metall erzeugt werden. Die Rechnung zeigt, dass, wenn dem so wäre, jedes Gasmolekül zur Erzielung der bei Kohle verzeichneten Ströme 25 Ionen bei jedem Aufprall auf die heisse Metallfläche erzeugen müsste. Wenn man die zu Anfang der Arbeit theo- retisch abgeleiteten Formeln als richtig annimmt, so kann man die infolge der Ionisierung der Korpuskeln von dem Metall verlorene Energie berechnen. Man findet, dass dieselbe kleiner ist, als die in der Form einer gewöhnlichen elektromagnetischen Strahlung bei den Tempe- raturen emittierte, bei denen Messungen statt- 0 Townsend, Phil. Mag. (6), 1, 198. «) Roy. Soc. l'roc. 72, 272. gefunden haben, dass dieselbe jedoch mit der Temperatur schneller zunimmt. (Aus dem Englischen übersetzt von A. Gradenwitz.) (Eingegangen 10, November 1903.) Über die radioaktive Substanz, deren Emana- tion in der Bodenluft und der Atmosphäre enthalten ist. Von J. Elster und H. Geitel. In einer Reihe von, Mitteilungen, die mit dem Nachweis der Selbstionisierung der atmo- sphärischen Luft begannen, haben wir gezeigt '), dass die Eigenschaft der Radioaktivität nicht auf das Element Thorium und die aus dem Uranpecherz gewonnenen, vielleicht sämtlich auf Radium zurückführbaren aktiven Stoffe beschränkt ist, sondern dass sie auch der Luft und ge- wissen sehr verbreiteten Substanzen zukommt, die einen Teil der äusseren Erdrinde bilden. Dabei handelte es sich im allgemeinen nicht um Erscheinungen, die etwa an der Grenze des Nachweisbaren ständen, vielmehr Hessen sich die für die Becquerelstrahlung charakteristischen Merkmale, die Ionisierung der Gase, die photo- graphischen Eindrücke, sowie selbst Phospho- reszenzwirkungen insgesamt in deutlicher Weise hervorrufen. Nicht nur die rein geophysikalische Bedeu- tung dieser steten Quelle von lonenbildung in der freien Atmosphäre und besonders der mit dem Erdboden in enger Berührung befindlichen Luft, sondern auch das allgemeine Interesse, dass die grosse Verbreitung radioaktiver Vor- gänge an sich darbietet, veranlasste uns dazu, ihrem Ursprünge weiter nachzugehen, d. h. die radioaktive Substanz zu suchen, deren Emana- tion in der Bodenluft und der Atmosphäre ent- halten ist, andererseits aber auch in wesentlich statistischer Art die Abhängigkeit des Gehalts der Luft an Emanation von lokalen und klima- tischen Verhältnissen zu verfolgen. Unsere letzte Mitteilung *'') über diesen Gegen- stand enthielt das Ergebnis, dass gewisse Erd- arten, nämlich thonhaltige, radioaktive Eigen- schaften haben, und dass die Menge von Emanation in der Atmosphäre, gemessen an der Intensität der auf negativ geladenen Drähten niedergeschlagenen aktiven Schichten, in Mittel- deutschland durchschnittlich höher ist, als an der Nordseeküste. Inzwischen hat Herr W. Saake') in dem Alpenthale von Arosa noch grössere Beträge des Emanationsgehalts der Luft angetroffen, als sie bei uns bis jetzt beobachtet sind. 1) Diese Zeitschr. 2, ll6, 560, 590; 3, 76, 305, 574; 4, 439. S»*- 2) Diese Zeitschr. 4, 522, 1903. 3) Diese Zeitschr. 4, C26, 1903. Digitized by Google 12 Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. i. Während des Monats Juh' 1903 fand nun der eine von uns (Elster) Gelegenheit, Messungen der Radioaktivität der freien Atmosphäre am Nordabhang der bayerischen Alpen zu machen, während Geitel bei einem Aufenthalt im Harze die natürliche Aktivität verschiedener Erdarten prüfen konnte, die dort unmittelbar von ihrem Entstehungsorte zu entnehmen waren, während sie in der Umgebung von Wolfenbüttel erst auf sekundärer Lagerstätte vorkommen. Wir möchten im folgenden über die Er- gebnisse dieser und der durch sie veranlassten weiteren Untersuchungen berichten. Der Beobachtungsort in den Vorbergen der Alpen war der unweit Kochel am Nordab- sturze des Herzogstandes in etwa 600 m Seehöhe gelegene Weiler Altjoch. Zu den Versuchen diente wie früher in Juist das von uns konstruierte transportable Instrumentarium ') zur Bestimmung der Radioaktivität der Luft. Expositionszeit und Potential des exponierten Drahtes waren die gleichen wie früher. Die imThalevon Altjoch gefundenen Aktivierungs- zahlen ^) A sind daher ohne weiteres mit den in Wolfenbüttel und Juist ermittelten ver- gleichbar. Um dasselbe auch iiir die in Arosa') gewonnenen zu erreichen, wurde zwei- mal bei wolkenlosem windstillen Wetter nach der von Saake angewandten Methode ver- fahren, d. h. es wurde die Hochspannungs- trockensäule durch eine kleine Wimshurst- Maschine ersetzt und zugleich die Expositionszeit des auf — 2500 Volt geladenen Drahtes von 2 Stunden auf 30 Minuten verkürzt. Dabei fielen die Werte entsprechend der geringeren Expositionszeit kleiner aus; es ergab sich, dass sie zur Reduktion auf das von uns verwandte Mass mit etwa 2,1 zu multiplizieren sind. Soweit es die (im allgemeinen regnerische) Witterung gestattete, wurde täglich je eine Messung auf dem oberen, nicht überdachten Balkon des Gasthauses zum Altjoch in der Zeit zwischen 9^ und \p ausgeführt. Für die Aktivierungszahlen ergaben sich folgende Werte: Tabelle I. Bemerkungen Datum Alctivierungs zahl A 9 'VII. 115.3 II. VII. 9«.7 18 'VII. 152,2 23..VII. 97,6 24.'Vn. 1 94,4 25..VII. «0S<5 26.'VII. 130,6 «7. VII. 223,9 »9, VII. 216,5 Im Mittel ist A = Ausserdem wurden noch an drei anderen Orten Kontrollbeobachtungen angestellt und zwar: Am 26. Juli bei wolkenlosem Himmel unter Mittag auf einer frei gelegenen ebenen Wiese in Altjoch am Ufer des Kochelsee.s. Auch an diesem Punkte der Thalsohle war der Gehalt der Luft an radioaktiver Emanation hoch: A = 100,7. Am 22. Juli nachmittags auf einer ebenen, ausserhalb der Alpen gelegenen Wiese un- weit Benedictbeurens bei heiterem Wetter. Hier war A = 43.3. Am 14. Juli nachmittags auf einem 1650 m über dem Meere und etwa 1000 m über der Thalsohle gelegenen Felsgrate des Herzog- standes. Auch hier ergab sich ein kleinerer Wert als in Altjoch, nämlich Mit dem Verlassen der Thalsohle sanken also die Werte der A beträcht- lich herab. Der in Altjoch zu Tage tretende Fels (Kalk), sowie die denselben überlagernde Humuserde erwiesen sich, wie eine nachträg- liche Prüfung in Wolfenbüttel ergab, als in- aktiv; man wird also zu dem Schlüsse genötigt, dass aus grösseren Tiefen stammende Luft die Emanation der Thalluft zuführt. Reduziert man die Aktivierungszahlen, die Saake in Arosa (ca. 1800 m über dem Meer) fand, durch Multiplikation mit 2,1 auf das von uns gewählte Mass, so ergiebt sich im Mittel .^ ^ 91 und ein Maximum von 260, Zahlen, welche merklich innerhalb derselben Grenzen, wie die in Altjoch (ca. 600 m ü. d. Meer) gefundenen, liegen. Es ist bemerkenswert, dass demnach ein Einfluss der Erhebung des Be- obachtungsortes über dem Meere innerhalb des Alpengebietes auf den Gehalt der Luft an radioaktiver Emanation nicht hervortritt. Es erübrigt noch die in Altjoch gefunde- nen Werte mit den im Flachlande und an der Meeresküste früher ermittelten zu vergleichen. Man erhält so folgende Zusammenstellung: Tabelle II. ' Regnerisch ' Aufheiternd Wolkenlos Heiter, Dunst I Regnerisch Trübe, doch kein Regen Ganz rein Bewölkt, sehr klare Luft ' Verschleiert, doch kein Regen 137- Ort Mittel der Maximum der Minimum der A A A i) Diese Zeitschr. 4, 138, 1902. 2) Diese Zeitschr. 4, 97, 1902; 522, 1903. 3) Saake, 1. c. Juist .... 5 15 I Wolfenbüttel .20 64 4 .Mtjoch ... 137 224 92 Die Radioaktivität der Luft nimmt danach von der Nordseeküste nach dem Inneren des Kontinentes hin zu, um im Alpengebiet zu hohen Beträgen anzusteigen. Um einen Begriff von dem reichen Gehalte der Thalluft in Altjoch an radioaktiver Ema- Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. i. 13 nation zu geben, fügen wir noch hinzu, dass ein Draht von '/j ni Länge, der durch die von 12 gr Thoriumhydroxyd ausgehende Emana- tion in einem Luftvolumen von etwa 40 Litern bis zur Sättigung aktiviert wird, das Elektroskop des Zerstreuungselektrometers in etwa der gleichen Zeit entladet, wie der 10 m lange durch die Thalluft des Altjoch aktivierte Draht. Kenner des Terrains könnten, gestützt auf die Erfahrungen Pocchettinos und Seilas'), J.J. Thomsons^) und Himstedts^), nach denen von zerspritzendem Wasser aus Emanation in der Luft verbreitet wird, vermuten, dass die hohe Radioaktivität der Luft im Thale von Altjoch durch den in der Nähe niedergehen- den Kesselbergfall hervorgerufen werde. Das trifft jedoch nicht zu. Am Fusse des Falles waren die Werte der Aktivierungszahlen etwa nur V3 so gross wie in Altjoch. Drähte, ausgespannt über ausgetrockneten, gerölligen Bachbetten, die von den Fällen durch zwischenliegende Berge getrennt waren, aktivierten sich bis siebenmal so stark, als solche in der Nähe schäumender und zerspritzender Kaskaden. Dies Resultat stimmt mit den Erfahrungen Mc, Lennans^) überein, der ebenfalls in der Nähe des Niagara eine Verringerung der Aktivität der Luft fest- stellte. Höchstwahrscheinlich ketten sich die positiv geladenen Teilchen der Emanation teil- weise an die durch das zerstäubende Wasser erzeugten negativen Ionen und sind so ausser- stande, den von dem negativ geladenen Drahte ausgehenden Kraftlinien zu folgen. Hierfür spricht, dass ähnlich wie in Boden- und Keller- lufl*) in der Nähe der Fälle auch positiv ge- ladene Drähte sich, wenn auch schwächer als bei negativer Ladung, aktivieren; eine Erschei- nung, die um so undeutlicher wurde, je weiter man sich von dem Fusse des Falles entfernte. Die Untersuchungen des Erdbodens und der in ihm eingeschlossenen Luft auf Radioaktivität geschahen in der Nähe der Stadt Clausthal im Harz nach der ebenfalls schon früher dar- gestellten Methode*), die nur in Rücksicht auf die Transportfähigkeit des Apparates etwas ab- geändert war. Das Ex n ersehe Elektroskop mit aufgesetztem Zerstreuungskörper stand auf einem eben geschliffenen Eisenteller unter einer all- seitig geschlossenen Glocke aus geschwärztem Messingblech von 35 cm Höhe und 18 cm Durchmesser, deren unterer, gleichfalls abge- i) Natnrw. Rundschau 17, 591, 1902. 2) Phil. Mag. 591, 1902. 3) Berichte der Naturf. GeselUch. zu Freiburg 13, loi, 1903; auch diese Zeitschr. 4, 4S2, 1903. 4) University of Toronto Studies, Physical Science Series. 1903; auch diese Zeitschr. 4, 295, 1903. 5) Diese Zeitschr. 4, 97, 1902. 6J Diese Zeitschr. 8, 116, 1900. schliffener Rand mit Vaseline bestrichen auf dem Teller ruhte. Die Ladung des Elektroskops erfolgte in bekannter Weise durch eine von oben in die Glocke eingefiihrte isolierte Sonde. Von zwei einander diametral gegenüber stehenden Glasfenstern diente das eine zum Beleuchten, das andere zum Ablesen der Skala des Elek- troskops. Ein in der Mitte durchlochter Teller aus Zinkblech, durch dessen Öffnung der das Elektroskop tragende Zapfen frei hindurch ging, nahm die zur Untersuchung bestimmten Erd- proben auf. Zwei durch Hähne verschliessbare Ansatzröhren am oberen und unteren Ende der Glocke vermittelten die Zuleitung der Luftproben, deren Emanationsgehalt untersucht werden sollte. Die Versuche begannen mit der zuletzt ge- nannten Prüfung der Bodenluft. Wie schon früher geschildert, wurde ein beiderseits durch Hähne geschlossenes mit Wasser gefülltes eiför- miges Gefass von 4 Liter Inhalt von oben her mit einer in die Erde getriebenen Messingröhre durch einen Schlauch in Verbindung gesetzt; öffnete man nun beide Hähne, so floss durch den unteren das Wasser aus, während von oben her Bodenluft nachdrang. Durch Verdrängen mittels Wasser wurde dann diese unter die Glocke übergeführt. Der Erdboden besteht an der Stelle, wo die Luftproben entnommen wur- den, einer Waldblösse, aus einem braungelben Thon, der durch Verwitterung des darunter liegenden Thonschieferfelsens entstanden ist und •zahlreiche Bruchstücke des Muttergesteins ent- hält. Die Mächtigkeit der Schicht beträgt 66 bis 70 cm, in dieser Tiefe traf der in die Erde gestossene Bohrer stets auf zusammenhängendes Gestein. Trotz der geringen Tiefe, aus der demnach die Bodenluft stammte und die eine gewisse Beimengung von Freiluft wahrscheinlich macht, ergab sich eine sehr beträchtliche Ak- tivität. Während das durch die normale Selbst- ionisierung der Luft bewirkte Sinken des Po- tentials am Elektroskop zu ca. 6^8 Volt in der Stunde bestimmt wurde, fand sich unmittelbar nach Einleiten der Bodenluft ein Verlust von 650 Volt, der nach einer Stunde auf 8cxj stieg. Der Versuch wurde zu verschiedenen Zeiten mit Luft von verschiedenen (allerdings nahe benachbarten) Orten wiederholt, die ge- fundenen stündlichen Verluste schwankten zwi- schen 120 bis 980 Volt, sie waren im Durch- schnitt beträchtlicher, als die nach gleicher Methode in Wolfenbüttel erhaltenen. Es ver- steht sich von selbst, dass die Isolation des Elektroskops unter steter Kontrolle gehalten wurde. Daher konnte kein Zweifel daran bestehen, dass die Luft in jener Thonschicht radioaktive Emanation mit sich führte; es lag nach den Digitized by Google 14 Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. i. früheren Erfahrungen nahe, in dem Thone selbst die Quelle zu suchen. In der That erhöhte das Hineinbringen eines Quantums Thon (125 gr in lufttrockenem Zu- stande) in die Zinkschale den Spannungsverlust von 9,3 Volt auf 17,6 Volt in der Stunde. Der Betrag erscheint geringfügig gegenüber der Wirkung der mit Emanation beladenen Boden- luft, ist aber völlig ausreichend, die Aktivität des Thones sicher zu stellen. Wurde ein gleiches Volumen reinen Humusbodens, von derselben Örtlichkeit entnommen, das nur organische Be- standteile enthielt, in die Zinkschale gebracht, so fand sich keine Zunahme der Zerstreuung. In gleicher Weise, nur ein wenig schwächer, wie der durch Verwitterung des Schiefers ent- standene Thon, erwiesen sich auch solche Proben von Lehm und Thon sils wirksam, die aus Spalten von Gesteinen verschiedener Art, Spiriferensand- stein und Ibergkalk, entnommen waren. Man hätte nun erwarten sollen, dass die- selbe Eigenschaft, wie sie das Verwitterungs- produkt zeigte, auch am Muttergestein nach- weisbar sein müsste. Das Versuchsergebnis war indessen negativ oder mindestens unentschieden. Thonschieferstückchen, dem Gewichte nach selbst mehr als der zuvor untersuchte Thon betragend, ergaben, in die Zinkschale gebracht, keine merkliche Zunahme der elektrischen Zerstreuung. Auch der neben dem Thonschiefer vorkommende Grauwackefels erwies sich als unwirksam. Dies Gestein ist — von der Aufbereitung der Claus- thaler Erze her — in allen Graden der Zer- kleinerung bis zum feinsten Staube zu haben, der ähnlich wie Thon sich im Wasser suspen- dieren lässt, aber bei keiner Probe, auch der feinsten nicht, Hess sich eine Becquerelstrahlung mit völliger Sicherheit nachweisen. Das me- chanische Zermahlen des Gesteins hat also nicht dasselbe Ergebnis, wie die natürliche Ver- witterung. Dies auffallende Verhalten lässt eine doppelte Auffassung zu. Entweder enthielt das Mutter- gestein in der That keine radioaktive Substanz, dann muss eine solche, da eine spontane Bil- dung aktiver Stoffe nach allen bisherigen Er- fahrungen ausgeschlossen erscheint, in das Ver- witterungsprodukt von aussen hineingetragen sein. Man könnte dabei an die Zuführung von Emanation aus der Atmosphäre durch Nieder- schläge denken oder an eine Diffusion radioak- tiver Gase aus dem Erdinnern, deren Eigen- schaft sich dem Thone mitteile. In der That ist ja der Thon fähig, die im Erdboden enthaltene Emanation zu binden und dadurch selbst vorübergehend Aktivität anzu- nehmen. ') Gegen diese Auffassung spricht, dass eine Abnahme der Wirksamkeit des natürlichen l) Uiese Zeitscbr. 4, 522, 1903. aktiven Thones im Laufe der Zeit bis jetzt noch nicht nachzuweisen war, wobei allerdings zu bedenken ist, dass die Erfahrungen noch nicht viel länger als ein Jahr zurückreichen. Andererseits ist es aber sehr wohl möglich, dass das Muttergestein selbst den radioaktiven Stoff schon enthält, dass aber die Untersuchungs- methode nicht geeignet ist, seine Gegenwart zu zeigen. Dies kann mit der Zusammengesetzt- heit des Strahlungsprozesses zusammenhängen. Solange das Gestein fest ist, werden die leicht absorbierbaren a-Strahlen und die Emanation, die beide wesentlich von der Oberfläche aus- gehen und die am stärksten ionisierend auf die Luft wirken, gegen die durchdringenden ß- und 7-Strahlen, die aber wegen ihrer geringen Ab- sorbierbarkeit durch Luft auf das Elektroskop weniger wirken, zurücktreten. Erst durch den Prozess der Verwitterung wird die Mzisse bis aufs äusserste zerkleinert und zugleich durch Hydratbildung der Übergang der Emanation in die Luft erleichtert. Wird ja doch auch die Wirkung eines Stückes Uranpecherz auf das Elektroskop in ausserordentlicher Weise durch chemische Aufschliessung, d. h. durch Über- führung in emanierende Verbindungen ge- steigert. Die letztere Auffassung, die allein die Aus- sicht gewährt, aus den aktiven Erdproben einen primär wirksamen Stoff zu gewinnen — nach der ersteren würde es sich ja nur um induzierte Strahlung handeln — haben wir den weiteren Untersuchungen als Arbeitshypothese zu Grunde gelegt. ') Das Ziel, die Aktivität des natürlich vor- kommenden Thones durch chemische Mittel auf geringe Stoffmenge zu konzentrieren und so der Abscheidung des wirksamen Prinzips näher zu kommen, hatte sich wegen der Geringfügig- keit der Wirkung des Ausgangsmaterials als kaum erreichbar erwiesen, nur das eine liess sich mit Sicherheit behaupten, dass — gerade wie bei der Verarbeitung des Uranpecherzes — die Wirksamkeit besonders leicht an unlösbaren Rückständen und Niederschlägen haftete. Die Prüfung verschiedener Thonarten im Harze war in der Hoffnung ausgeführt, ein Ausgangs- material von besonders kräftiger Aktivität zu finden, doch war diese Erwartung unerfüllt ge- blieben. Da glückte es uns, in dem sogenannten „Fango", einem aus einer Sprudeltherme bei Battaglia in Oberitalien gewonnenen feinen Schlamme, der zur Herstellung von Umschlägen und Bädern von dort her importiert wird, ein i) Es würde sich lohaeo, eiae grössere Menge eines natür- lichen inaktiven thonhaltigen Silikats nach dem Aufschliessen durch Flusssäure auf Aktivität zu untersuchen. Ein mit einer kleinen Probe Feldspat gemachter Versuch ergab kein sicheres Resultat. Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. $. Jahrgang. No. i. IS Material ausfindig zu machen, dessen Aktivität die der bei uns vorkommenden Thone etwa um das Drei- bis Vierfache übertrifft.') Wir lassen eine Zusammenstellung folgen, in der die Aktivität der verschiedenen unter- suchten Substanzen, gemessen an der durch gleiche Gewichtsmengen (125 gr) in einer Stunde an dem oben beschriebenen Apparate bewirkten Potentialabnahme aufgeführt ist ; die des (trocke- nen) Fangoschlammes ist zur besseren Über- sicht daneben als Einheit zu Grunde gelegt. Nachdem der getrocknete Fangoschlamm ') mit konzentrierter Salzsäure übergössen war, wodurch die Carbonate von Calcium und Magne- sium nebst einem Teile des Eisenoxydulge- halts in Lösung gingen, wurde die von einem Überschusse an Salzsäure sauer reagierende Flüssigkeit von dem unlöslichen Rückstande getrennt. Letzterer erwies sich nach dem Aus- waschen und Trocknen (nach Verlauf einiger Tage) in seiner Aktivität keineswegs beeinträch- tigt, vielmehr war sogar eine geringe Steigerung Tabelle III. Aktivität verschiedener Erdarten, je 125 gr unter der Glocke. Potentialabfall in einer Stunde, der normale Verlust ist abgerechnet. Acker- Thona.d. Höhlen- j xT.i. ilehma.d., Thon V. ' Thon- PochVies 1 HumuS' erde aus , Nähe ▼• t» , Wolfen- Wolfen- "*"" büttel i büttel : --- Claus- schief. V. von i erde von thal Clausthal Clausthal Clausthal Humus- I Kalk- Fango Urankaliüm- erde von i scholter von | sulfat zum Altjoch v.Altjoch Battagliaj Vergleich Potentialab- nähme i. Volt D.durch Fango bewirkte Abn. als Einheit io,4 0.34 7-5 0,25 3.6 0,12 8,3 0,27 0,0 0,00 Da die Leitfähigkeit der Luft nach dem Einbringen der Substanz erst in einigen Tagen ihr Maximum erreicht, ist zur Abkürzung die Mes- sung immer in der ersten Stunde vorgenommen. Zum Vergleich ist die Wirksamkeit von Uran- kaliumsulfat in der letzten Kolumne beigefugt. Die Zusammenstellung kann nur ein ungefähres Bild geben, da die verschiedenen Arten der Strahlung nicht berücksichtigt sind und nur die Ionisierung der Luft als Mass benutzt ist. Man erkennt, dass bei dem Fango am ehesten die Möglichkeit vorlag, durch chemische Be- handlung eine Anreicherung der Aktivität zu erzielen. Das direkteste Verfahren hätte offen- bar darin bestanden, das Rohmaterial möglichst vollständig in Lösung zu bringen und — ähn- lich wie die Curies*) bei ihrer grundlegenden Arbeit über die Abscheidung der aktiven Ele- mente aus der Pechblende vorgingen — fest- zustellen, an welchen chemischen Bestandteilen die Aktivität vornehmlich haftete. Für unsere Hilfsmittel war diese Methode indessen nur bei kleinen Substanzmengen — etwa '/2 Kilo — anwendbar, so dass auf eine irgend erhebliche Aktivität eines Endprodukts nicht gerechnet werden konnte, doch war sie immerhin zur Orientierung wertvoll. l) Es bedarf wohl kaum des Hinweises, wie nahe es liegt, die dem Fangoschlamme zugeschriebene Heilwirkung mit den Keizerscheinungen der Haut und der Nerven in Zu- sammenhang in bringen, die durch Becquerelstrahleu hervor- gerufen werden. 2} Sklodowska Curie, Rccherches sur les substances radioactives p. 21 ff. Gauthier- Villars, P.iris 1903. 0.9 0.03 0,0 0,0 0,00 I 0,00 0.5 0,02 30.3 3577 118 bemerkbar. Es hatte demnach den Anschein, als 'seien durch die Ausziehung der in Salz- säure löslichen Carbonate im wesentlichen nur indifferente Massen beseitigt. Wurde der Rück- stand zum Zweck der Oxydation der beige- mengten organischen Substanzen mit rauchender Salpetersäure unter Zusatz von Schwefelsäure erhitzt und nach Verjagung der Salpetersäure mit l'lusssäure zur Entfernung der Kieselsäure in einer Bleischale abgeraucht, der verbliebene Riest in Wasser gelöst und aus dem Filtrat Eisenoxyd und Thonerde mit Ammoniak gefallt, so zeigten diese Niederschläge nach dem Trock- nen eine gewisse Aktivität, die aber, auf gleiche Substanzmenge bezogen, nicht wesentlich ver- schieden von der des in Salzsäure unlöslichen Rückstandes war. Etwa die gleiche Wirksam- keit hatte auch ein auf dem Filter verbliebener Rest von Kohle, der von einer mangelhaften Oxydation der organischen Bestandteileherrührte. Das Ergebnis war demnach, dass die Radioak- tivität des Fango die chemische Behandlung überdauert und — der alten Erfahrung ent- sprechend — sich leicht auf Niederschläge über- trägt. Die geringe Menge der verarbeiteten Rohsubstanz schloss eine weitere Konzentration der — zwar deutlichen, aber doch recht gering- fugigen — Wirkung aus. Wird der Fango anstatt mit kalter mit sieden- der Salzsäure behandelt, so geht ein beträcht- licher Teil des Eisen- und Thongehalts in die Lösung über und der Rest erweist sich — l) Eine Analyse des Fangoschlammes ist ausgeführt von Ilerru.F. Schneider, Wien. Her. 68, Abt. IIa, Seite 55, 1874. Digitized by Google i6 Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. i. immer auf gleiche Gewichtsmengen berechnet — als deutlich unwirksamer. Es ist also möglich, einen Teil des aktiven Prinzips auf diese Weise in Lösung zu bringen und es bot sich die Aus- sicht, unter Aufwendung einer grösseren Menge Rohmaterials auf diesem verhältnismässig be- quemen Wege eine teilweise Aufschliessung zu erreichen. In der That verrät sich die so er- haltene Lösung (aus etwa 4 Kilo hergestellt) schon dadurch als aktiv, dass sie an hindurch- gepresste Luft eine deutliche Menge Emanation abgiebt, wie nach den Verfahren von Sella und Pocchettino, J. J. Thomson und Him- stedt erkannt wurde. Da die Radiumverbin- dungen bekanntlich sich wie die des Baryums verhalten und mit diesen gemeinschaftlich ab- geschieden werden, so setzten wir der Lö.sung eine geringe Menge Chlorbaryum (2 — 3 gr auf die erwähnte Menge Fango) zu, das mit den darin vorhandenen Sulfaten einen Niederschlag von Baryumsulfat gab. Dieser zeigte sich nach dem Auswaschen und Trocknen mehr als hundertmal so wirksam, wie das Ausgangs- material. Um grössere Mengen davon herzu- stellen, nahmen wir die FLxtraktion des Fango mit Salzsäure in einem Fasse vor, in das wir etwa 20 Kilo hineinbrachten.') Die Einwirkung der Säure vollzieht sich bei so grossen Massen unter merklicher Wärmeentwicklung, die den Aufschliessungsprozess unterstützt, wenn sie auch nicht so ausgiebig ist, wie anhaltendes Kochen. Das in reichlicher Menge dabei entweichende Kohlensäuregas führte radioaktive Emanation mit sich, es verhielt sich seiner Leitfähigkeit nach etwa wie die bei uns der Krde aus i m Tiefe entnommene Bodenluft. Aus der so erhaltenen Lösung konnten durch Fällung mit Chlorbaryum Niederschläge von Baryumsulfat gewonnen werden, deren Aktivität die des Ausgangsmaterials 150 mal übertraf. Wir stellen die Aktivität einiger aus Fango ge- wonnenen Produkte in folgender Tabelle (IV) zusammen: Mitteilung erschienenen Arbeit von Herrn F. von Lerch') über die durch Thorium induzierte Aktivität beschrieben und genauer untersucht ist. Demgegenüber ist zu beachten, dass die Wirksamkeit der Barytniederschläge innerhalb 8 Wochen fast unverändert geblieben ist; nach Ablauf dieser Zeit ist eine gewisse Abnahme bemerklich geworden. Zu welchem Endzustande diese fuhren wird, muss die weitere Erfahrung lehren. Vorläufig hat es den Anschein, dass ein Teil der primär wirksamen Substanz an den Niederschlag gebunden ist. Gelegentlich einer schon mehrere Jahre zu- rückliegenden Beschäftigung mit den aktiven Bestandteilen des Uranpecherzes war es uns aufgefallen, dass auch in völlig vom Wismut (Polonium) befreiten Lösungen bei der Elektro- lyse mit schwachem Strome die Kathode stark aktiv wurde. Die wirksame Substanz konnte I wohl nur Radium sein ; in welcher Art die Ab- I Scheidung erfolgte (bei der chemischen Stellung I des Radiums ist ein Auftreten des Metalles selbst unmöglich), konnten wir nicht feststellen. Keinesfalls schien eine bloss induzierte Aktivität vorzuliegen, da sich eine Abnahme in der Zeit nicht herausstellte. Wir haben nun dieselbe Methode auf die aus Fango gewonnenen aktiven Lösungen an- gewandt, indem wir diese in schwach saurem Zustande (um Abscheidung von Eisen zu ver- hindern) bei etwa 2 — 4 Volt elektrolysierten. Als Anode diente ein Kohlenstab. Die Katho- den (aus Cu- oder /V-Blech bestehend) nehmen dabei eine sehr merkliche Aktivität an, obgleich ein Überzug auf ihrer Oberfläche dem Auge kaum bemerklich war. So gab ein Kupferblech von 45 cm Oberfläche, das am 5. Oktober d.J. I ','2 Stunden als Kathode in einer salzsauren Lösung aus etwa 2 Kilo Fango gedient hatte, eine Zunahme der Leitfähigkeit der Luft am Zer- streuungselektrometer von 7,8 Volt Potential- abfall pro Stunde auf 76,4, am 16. November eine solche von 6,9 Volt auf 73,8. Der Unterschied Tabelle IV. Aktivität der aus Fango gewonnenen Produkte, auf gleiche Gewichtsmenge berechnet. Natürlicher Fango I Fango mit I kalter Salzsäure I ausgezogen I l.o« Eisenoxyd x-augu Hill jjijj Thonerdeaus' Rest von orga- '''hMdeh I aufgeschlossenem nischer Kohle Fango mit Fango 0,50 0,97 Man könnte den Verdacht hegen, dass die Aktivität der Fällungen der Hauptsache nach eine induzierte sei, in der Weise, wie sie in einer während der Abfassung der vorliegenden l) Wir bezogen unser Material von der Fango-Import- i C'.csellschaft, Ifcrlin W. 64. 1,2 Baryumsuirat- fällung aus salz- sanrer Lösung 100 -l6o Urankaliuni- sulfat zum Ver- gleich iig ! ist so gering, dass er nicht mit Sicherheit ver- bürgt werden kann, d. h. die Aktivität de< ' Niederschlages hat in mehreren Wochen keine ' wesentliche Änderung erlitten. Es handelte I sich also auch hierbei nicht, wie bei den den I) Ann. d. »'hys. 12, 745, 1903. Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. i. 17 uiisrigen auch hierin ähnlichen Versuchen des Herrn v. Lerch um ein Hinüberwandern von induzierter Aktivität zur Kathode. Vielleicht Hesse sich durch Elektrolyse grösserer Mengen von Fangoauszug mittels Platin- kathoden und Ablösen der Überzüge durch möglichst geringe Mengen von Säure eine bessere Konzentration der aktiven Substanz er- zielen, als durch die Barytniederschläge. Jeden- falls ist die Beimengung neutraler Stoffe bei (lern elektrolytisch erhaltenen Produkte eine bei weitem geringere. Wir haben diesen Weg, der natürlich ebenfalls die Verarbeitung sehr grosser Mengen von I'ango erfordern würde, nicht be- treten. Die wesentlichen Resultate der chemischen Behandlung des Fangoschlammes waren dem- nach: 1. Die Fällung des aktiven Prinzips durch Chlorbaryum bei Gegenwart von Sulfaten. 2. Seine Abscheidung durch Elektrolyse an der Kathode. Da sich nun in derselben Weise Lösungen indifferenter Salze verhalten würden, denen eine äusserst geringe Spur einer Radiumverbindung zugesetzt ist, so widerspricht der chemische Be- fund der Annahme nicht, dass der aktive Stoff im Fango das Radium ist. Es schien uns nun zur Herbeiführung einer Entscheidung notwendig, die Untersuchung noch von einer anderen Seite aus zu führen. Wir machten dabei Gebrauch von den Eigenschaften iler von den aktiven Stoffen ausgehenden Ema- nation. Bekanntlich haben schon die Curies, denen man ja auch die Entdeckung der induzierten -Aktivität verdankt, das Gesetz') bestimmt, nach dem diese vorübergehend durch Kontakt mit der Emanation von Radium erworbene Eigenschaft in freier Luft sich verliert. Es gilt nämlich die Formel: in der J» die anfängliche Intensität der Strah- lung (unmittelbar bei Unterbrechung des Kon- takts mit der Emanation), J die Intensität zur Zeit / bedeutet, während a = 4,20 und H^ = 2420", *^i = 1 800" ist. .Setzt man y^ = 100 und rechnet y fiir Inter- valle der Zeit von je 15' aus, so erhält man <iie Reihe von / = o bis t = 1 20' : I) Sklodowska Curie, 1. c. \i. Iio. Da es sich wegen der Gefahr der Infektion der Beobachtungsräume bei der vorliegenden Untersuchung durchaus verbot, Versuche an. Radium selbst vorzunehmen, so haben wir auf eine Wiederholung der Curieschen Messungen verzichtet, dagegen in entsprechender Weise das Verhalten der uns hier interessierenden aktiven Emanationen, nämlich der des Fangos, der gewöhnlichen Ackererde und der in der Boden- und Freiluft enthaltenen festgestellt. Zu den Versuchen an Fango und Erde dienten geräumige cylindrische Behälter von mehr als loo Liter Inhalt, auf deren Boden 25 Kilo trocknen Fangos oder 50 Kilo Acker- erde gebracht wurden. Durch eine im Deckel dieser Gelasse angebrachte Bohrung wurde ein isolierter Draht eingeführt, der einen Bleidraht oder einen Streifen Goldpapiers trug. Mittels eines Ruhm kor ffschen Induktors in Verbin- dung mit einer Leydener Flasche konnte in früher beschriebener') Weise der Metallstreifen oder Draht 2 — 3 Stunden lang auf einem Potential von — 3000 Volt gehalten werden. Die hierdurch auf ihm erregte induzierte Aktivität war kräftig genug, um in der ebenfalls a. a. O. dargestellten Art an dem Zerstreuungselektrometer gemessen und durch i — 2 Stunden verfolgt werden zu können. Auf diese Weise sind die in den folgenden Tabellen aufgeführten Reihen erhalten. Da die zusammengehörigen Zahlen gut übereinstimmen, so ist es erlaubt, die Mittel zu bilden. Die Reihe der Mittelwerte kann alsdann mit den Curieschen Zahlen verglichen werden. Es zeigt sich, dass die Quotienten zweier zugeord- neter Werte sehr nahe konstant sind, d. h. dass sich die Reihe der Mittelwerte von der Curie- schen nur durch eine andere Anfangsintensität unterscheidet. Dividiert man mit dem Mittel- werte des gefundenen Quotienten in die Zahlen der Curieschen Reihe hinein, so ergeben sich die als „berechnet" bezeichneten Werte. Man vergleiche hierzu die Schlussreihen der beiden folgenden Tabellen, aus denen hervor- geht, dass das Abklingen der durch Fango- oder Erdemanation induzierten Aktivität mit der vom Radium herrührenden innerhalb der Fehler- grenze der Methode übereinstimmt. (Siehe Tabelle VI und VII.) Wie wir früher schon mitteilten, haben wir im Garten bei unserer Wohnung eine grosse Glocke aus Eisenblech mit ihrem unteren Rande in die Erde vergraben, so dass sie einen Raum II niese I^citschr. 3, i^oj, i()02. Tabelle V. Abklingen eines durch Radiumemanation aktivierten Körpers nach Curie fiir / =0 bis /— 120 Zeit 0 15 30 45 00 75 90 y 100 92..^ 7S,o 62,7 «8.7 3".'» -7ö loi [20 I.).S Digitized by Google I8 Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. i. Datum Tabelle VI. Abklingen eines durch Fangoemanation aktivierten Metallstreifens. Zeit 15^^ 30* 45^ 60' 75^ 90" 105' 120 24./X. 2s.;x. 26./X. 27 /x. 7 = fr" 76,0 73.6 76,3 73,8 63.4 64,6 63.4 61,2 5«.5 50,0 49.8 41.9 37.1 3^7 36.0 29.7 28,4 29,0 30,6 23.3 20,9 22,3 21,3 20,5 16,6 18,0 18,0 15.2 12,3 14,1 12,0 Mittel 74,1 +0,8 63.2 50,5 3M 29.4 22,0 «8,3 13.4 lierecha. n. Curie: A 62,6 +0,6 50,4 +0,1 39,1 —0.7 2y,o —0,2 22,1 —0,1 16.3 +2,0 11,9 + '.5 Tabelle VII. Abklingen eines durch die Emanation von Ackererde (ca. 50 kg) aktivierten Metallstreifens. '5' 30 45^ 60 . 75' 90' Datum Zeit 3/XI. 6./XI. ? = 14,4 14.4 14,4 II, I 12,8 12,0 12,3 -0,3 V.9 lo,..'. 10,4 10,1 +0,3 7,5 ^.9 e,2 7,9 +0,3 5.9 4.9 5.4 t),o -0,6 3.0 3.3 Mittel: ! 3.2 Berechn. n. Curie: A 14,9 -0,5 4,5 -'.3 i) Linear interpoliert. Datum Tabelle VIII. Abklingen eines durch Bodenemanation aktivierten Drahtes. Zeit 15I 30^ 45^ 60 75^ 9o[ 105' 5./DC. 7- 71.5 57.7 40,5 34,1 20,0 20,6 14,8 10,7 20./IX. 7 = 66,5 54,6 41,1 3',i 21,8 16,2 10,7 8,0 22./IX. 7 = 69. 5 57,6 39.3 32,3 22,4 17,1 12,3 8,7 2./X. 7-'- 64,4 58,3 44,9 32.3 27,5 19,2 13,6 8.7 3/X. 7- 67,5 56,7 40,7 35,0 25,8 18,4 14,0 9,7 Mittel: = 67.9 57,0 43,7 33.0 25.8 18,3 ,.«3J 9.2 Nach Curies Formel berechn.: 64,6 54,6 43,9 34.1 25,8 »9,2 14.2 10,4 A +3.3 +2,4 —0,2 — «.t 0,0 —0,9 — i.i —1,2 Tabelle IX. Abklingen eines durch Freiluftemanation aktivierten Drcihtes. Datum 1 Zeit 'y-rz 15' 45.4 45.4 45.4 30 36,1 . 39,8_ 38,0 45' 25.9 32,2 29,1 60' 75' 90' 105' 8,5 10,6 120' 5./IX. II./IX. Mittel: " 21,1 24.4 22,8 16,6 17.8 17.2 »3.2 14,1 6,9 8,4 7.7 Üerechn. n. Curie: A 44.5 +0,9 37,6 +0,4 30,2 23.5 —0.7 •7,8 -0,6 13,3 +0,8 9,9 +0,7 7," +0,6 von etwa */4 cbm abschliesst, dessen Boden aus Erde gebildet ist. Von oben können durch ein aufgesetztes Rohr isolierte Drähte einge- führt werden, die bei vorhergegangener nega- tiver Ladung die Induktion durch Bodenemana- tion in hervorragender Weise zeigen. Auch hier erwies sich das Abklingen der Aktivität in guter Übereinstimmung mit der Curie sehen Formel. (Vergl. Tabelle VIII.) Schliesslich war zu erwarten, dass nun auch die durch freie atmosphärische Luft erregte Aktivität, die ja ohne Zweifel auf einen Gehalt an Bodenemanation zurückzuführen ist, sich dem gleichen Gesetze fügen würde. Tabelle IX lässt dies deutlich hervortreten. (Siehe Tabelle IX.) Es sei noch bemerkt, dass die Verschieden- heit der Anfangsintensitäten darauf beruht, dass die zu aktivierenden Flächen nicht überall von gleicher Grösse, und der Gehalt an wirksamer Emanation bei den verschiedenen Versuchs- gruppen natürlich verschieden war. In der graphischen Darstellung geben die ausge- zogenen Kurven den Abfall der durch Radium induzierten Aktivität nach der Curieschen For- mel wieder, die Kreuze bezeichnen die den Be- obachtungen für Fango-, Erd-, Bodenluft- uiui Freiluft-Emanation entsprechenden Punkte. Zum Vergleich fügen wir noch das — schon von Rutherford eingehend untersuchte — Ab- klingen der durch Thoriumemanation induzier- ten Aktivität bei, das in der Langsamkeit seines Verlaufs ein ganz anderes Bild als das für Ra- dium gültige darbietet. (Tabelle X.) So weisen sowohl das Ergebnis der chemischen Untersuchung wie auch die physikalischen Eigen- schaften der induzierten Aktivität mit Überein- stimmung darauf hin, da.ss das aktive Prinzip Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. i. 19 Tabelle X. Abklingen eines durch Thoriumhydroxyd akrivierten Bieidrahtes. A. Beobachtete Kurve für die Zeit von /^o bis /=62 Stunden. Zeit 0 '2 I ■'2 4 16 21 42 62 J 40 48 53 59 53 26 18 3.5 1-3 des Fango und derverschiedenen Erdarten höchst- wahrscheinlich Radium selbst ist. Rechnet man hinzu, dass nach den Untersuchungen der Herren Ebert') und Himstedt ) die aktive Emanation, die entweder direkt dem Boden entnommen oder aus Quellwasser, in dem sie absorbiert ent- halten war, durch Einblasen von Luft gewonnen ist, denselben Kondensationspunkt wie die des Radiums zeigt, so dürfte ein — zwar indirekter — Beweis für das Radium als letzte Ursache der Aktivität der Bodenluft und der der Atmosphäre für erbracht gelten können. rkMli tauten Wir bemerken noch, dass man Wasser, das frei von Emanation ist, also beim Hindurch- pressen von Luft diese nicht in merklicher Weise aktiv und leitend macht, durch langen Kontakt mit Fango in wirksamen Zustand ver- setzen kann. Wir brachten am 23. August 1903 zwei Kilo Fango in einen Beutel aus Pergament- papier und senkten diesen in i — 2 Liter un- wirksamen Wassers ein. Am 22. September trieben wir 1 2 Liter Luft in langsamem Strome durch das Wasser unter die Glocke des Zer- streuungselektrometers. Es entstand eine Zu- nahme der Leitfähigkeit um mehr als das Dop- pelte, die nach Unterbrechung des Luftstroms 1) U. Ebert, SitzoDgsber. der MUDchener Akademie, 88, I, 1903. 2) F. Himstedt, Berichte <Ut N'aturr. Gesellsrh. /.u Freiburg i." Br. 14, i86, 1903. j bestehen blieb. Wurde die Luft in der Glocke I erneuert und derselbe Versuch gemacht, nach- I dem das Wasser durch Auskochen von der in ihm enthaltenen Emanation befi^eit war, so blieb ' die Erhöhung der Leitfähigkeit aus. I Ohne Zweifel beladet sich in analoger Weise ( das Quellwasser beim Durchsickern durch ak- I tjve Erdschichten mit Emanation und zeigt dann I die schon erwähnten von den Herren Sella ! und Pocchettino, J. J. Thomson und Him- I stedt untersuchten Wirkungen. An den Nachweis der Radioaktivität, oder ' wie wir sagen wollen, des Radiumgehaltes des I Fango und anderer Zersetzungsprodukte von I Gesteinen schliessen sich von selbst noch einige ' Fragen an, auf die wir aufmerksam machen möchten.') Die eine ist, ob auch in diesen I Mineralien das Radium mit defti Uran ver- I gesellschaftet auftritt. Ist das Verhältnis der I Mengen des Urans zum Radium nur annähernd ' das wie in der Pechblende, so dürfte eine dahin I zielende chemische Untersuchung des Fango I nicht ganz aussichtslos sein. Eine andere Frage I betrifft die mögliche Anwesenheit von Helium ; an solchen Orten, wo radioaktive Emanationen in besonders kräftiger Weise auftreten. In der ! That ist ja das Helium schon als Bestandteil ' mancher Thermalgase nachgewiesen; es wäre der Mühe wert, auch in den Gasen der Thermen von Battaglia danach zu suchen. Ferner liegt es nahe zu erwägen, welche I Aussicht etwa ein Versuch der Abscheidung des Radiums aus Fango bieten würde. Nach I den Curies ist die Aktivität der Pechblende von Joachimsthal etwa zehnmal so gross wie die des Urankaliumsulfats, also nach den oben an- geführten Zahlen das 1 1 80 fache von der des Fango. Rechnet man auf eine Tonne Pech- blende I gr Radiumgehalt, so würden 11 80 l) Die hier angeregten Fragen sowie die am Schlüsse gegebenen zusammenfassenden Bemerlcungen declcen sich in vieler Be/iehung mit denjenigen, ra denen Herr Himstedt in der zuletzt citierten Abhandlung: „Über die radioaktive Emanation der Wasser- und Ölnuellen", die uns während des .Abschlusses der vorliegenden Mitteilung zuging, gef&hrt ist. Die Übereinstimmung ist um so bemerkenswerter, als Herr Himstedt eine von der unsrigen verschiedene Methode an- gewendet hat lud in seiner ersten Arbeit — ebenso wie auch Herr J. J. Thomson — geneigt war, die Quelle der Erd- bodenemanation anstatt in einem allgemein verbreiteten aktiven Stoffe in dem Kontakte der Luft mit Wasser zu suchen. Soweit unsere Untersuchungen bis Anfang September 1903 ge- führt waren, ist eine kurze Darstellung davon der letzten Versammlung der British Association in Southport bei Gelegenheit der Diskussion über Radioaktivität durch HiTrii Dr. Lecs mitgeteilt. Digitized by Google 20 Physikalische 2^itschrift. 5. Jahrgang. No. Tonnen Fango erst die gleiche Menge enthalten. E^ kommt also der aktive Stoff hier in einer ganz ausserordentlichen Verdünnung vor, und es ist nur die ungemein empfindliche Reaktion auf das Elektroskop, die Ionisierung der Luft, durch die er sich verrät. Andererseits ist es keineswegs ausgeschlossen, dass andere dem Fango nach Entstehungsart verwandte Produkte von Thermalquellen an sich schon eine weit beträchtlichere Anreicherung darbieten. Es scheint wohl statthaft, die bisherigen Erfahrungen auf dem betrachteten Gebiete in folgender Weise zusammenzufassen. Die feste Erdrinde ist die Quelle einer ra- dioaktiven Emanation, die in gewisser nicht überall gleicher Dichtigkeit allgemein in der Bodenluft enthalten zu sein scheint. Von hier aus dringt sie einerseits durch Diffusion in die Atmosphäre besonders bei sinkendem Luftdruck ein und ist daher über dem Lande in grösserer Konzentration als über dem Meere vorhanden, andererseits löst sie sich in dem Wasser der Quellen und. Brunnen und kann diesem ver- mittels Durchlüftung wieder entzogen werden. Der Ursprung dieser Emanation ist in einem verschwindend kleinen Gehalte an Radium in den verschiedenen Erdarten zu suchen, seine Gegenwart tritt verhältnismässig deutlich in thon- hältigen Erden hervor. Gewisse Thatsachen, wie das Vorhandensein starker Emanation in Kohlensäureexhalationen und Thermalquellen und die vergleichsweise starke primäre Aktivität des aus einer solchen stammenden Fango- schlammes scheinen darauf hinzudeuten , dass der Gehalt an Radium mit der Tiefe zunimmt oder vielleicht in vulkanischen Produkten be- sonders hoch i.st. Während des Drucks dieser Zeilen erhalten wir Kenntnis von zwei Arbeiten, deren Gegen- stand zu dem der vorliegenden in Beziehung steht. Die erste (Water Radioactivity by E. P. Adams, Phil. Mag. 6. S. 563. 1909) bringt den Nachweis, dass hinsichtlich des Abklingens der induzierten Aktivität die Radiumemanation mit derjenigen übereinstimmt, die man aus Leitung.s- wasser vermittels Durchlüftung gewinnen kann. Dies Ergebnis ist zu erwarten, da jene Ema- nation eben die des Erdbodens ist, die in dem Wa.sser gelöst war. Ferner findet Herr K. Koehler (Ann. d. Phys. 12, S. 1140, 1903) dass der Kontakt von Luft mit reinem Wasser, eine nachwirkende Quelle beider lonenarten (wie es bei dem Vorhandensein aktiver Ema- nation der Fall sein müsste) nicht darstellt und konstatiert den Widerspruch seines Befundes mit den Ergebnissen von J. J. Thomson .sowie denen der ersten Mitteilung von F. Himstedt. Wolfenbüttel, im November 1903. (Kingegangen 19. N'ovember 1903.) Über die VerSnderlickkeit* der Grösse b der van der Wa als sehen Zustandsgieichung mit der Dichte.») V^on J. D. van der Waals jr. In erster Annäherung, d. h. wenn das Eigen- volum der Moleküle sehr viel kleiner ist als der Raum, in welchem sie sich befinden, bedeutet die Grösse fi der Zustand^leichung von van der Waals das vierfache Volum der Moleküle (welche Kugelform haben sollen) oder das halbe Volum der Deckungssphären; diesen Wert nennen wir dge,- Van der Waals hat nun nachgewiesen, dass i einer Korrektion bedarf, weil die Deckungssphären einander teilweise be- decken. Zählt man den Raum, welcher zwei Deckungssphären gemein ist, nur einmal, so be- kommt man ^ = ^00-33 r- Auf einem anderen Wege fand Boltzmann 3 il: 8 r Bis jetzt war noch in keiner dieser Rechnungen ein Fehler nachgewiesen, so dass man nicht wusste, ob oder z^ der richtige Wert war. 32 ö Ich glaube jetzt diese Frage lösen zu können, van der Waals hat nämlich übersehen, dass auch die Wand teilweise innerhalb der Deckungs- sphären fällt und dass dafür auch eine Korrek- tion angebracht werden muss. Schliesslich zeigt sich die Korrektion nur abhängig von der Differenz der Bruchteile, welche angeben, welcher Teil der Deckungssphären und welcher Teil einer ebenen Wand innerhalb anderer Deckungs- sphären fällt. Wegen der Kugelform nämlich ist die Wahrscheinlichkeit, dass ein Punkt einer Deckungssphäre innerhalb einer anderen Deck- ungssphäre fällt, grösser wie die korrespondie- rende Wahrscheinlichkeit für einen Punkt einer ebenen Wand. Eine leichte Rechnung giebt nun 3 ^'x 8 V den Wert, schon gefunden von Boltzmann, der aber einer längeren Kalkulation bedurfte. l) .AusfUIirlich in Arch. Neerl. 8, 285, 19OJ. (EiDgegangen 19. November 1903.. Einige Versuche über Elektrizitätszerstreuung in Luft.') I Von R. Bürnstein. Die elektrische Leitfähigkeit der Luft hat sich bei neueren Untersuchungen abhängig von t) Vorgetragen in <ler Sitzung d. Peutsch. Physik, (ics. I vom 13. N'ovember 1903. d = K Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. i. 21 mancherlei Einwirkungen gezeigt, die ihrerseits wiederum durch örtliche Besonderheiten be- einflusst erscheinen. In der Absicht, solche Einzelheiten am hiesigen Orte zu untersuchen, wurden die im nachfolgenden beschriebenen Beobachtungen unternommen. Zu den Messungen diente der bekannte Zer- streuungsapparat von Elster und Geitel mit Bernsteinisolierung, hergestellt von O. Günther in Braunschweig, dessen Gehäuse, Schutzcylinder und Deckel stets zur Erde abgeleitet wurden. Um störende Ladungsvorgänge in der Isolie- rungsvorrichtung zu vermeiden, wurde sorg- fältig darauf geachtet, dass das Instrument vor jeder Ablesung eine Viertelstunde lang mit Ladung desjenigen Vorzeichens versehen war, welches flir die bevorstehende Messung in Be- tracht kam. Die vortrefi liehe Isolierung ge- stattete es, die ohne Zerstreuungskörper etwa [geschehende Abgabe von Elektrizität zu ver- nachlässigen und die Beobachtungsergebnisse durch die Grössen darzustelleii: E -= 100 log Fo ! V; a = £jis. 0,4343 ( i — n), worin Vn die in Volt ausgedrückte Ladung des Elektrometers bei Beginn der Messung be- deutet, f^ dasselbe 15 Minuten später, ^ die inzwischen vom Zerstreuungskörper neutrali- sierte Elektrizitätsmenge, n das Verhältnis der Kapazitäten des Elektroskopes ohne und mit Zerstreuungskörper. Dann ist a das übliche Mass für die Zerstreuung. Zunächst untersuchte ich die Leitfähigkeit von Kellerluft. Die Herren Elster und GeiteP) fanden in der Baumannshöhle die Elektrizitätszerstreuung neunmal gegen, die Aussenluft vermehrt, in einem Wolfenbütteler Keller sechsmal, während von anderen Orten grössere [München]^) und kleinere [Clausthal und Zinnowitzi') Unterschiede gemeldet, im Kalisalzbergwerk bei Vienenburg') sogar eine geringere Leitfähigkeit als aussen gefunden wurde. Neuerdings hat Herr Gockel') in Frei- burg (Schweiz) einen in Süsswasser-Molasse- Hoden liegenden Keller untersucht und dort die Leitfähigkeit wenig grösser als im Labo- ratorium und bedeutend schwächer als in der freien Luft gefunden; dagegen wies Herr Him- stedt^) in Freiburg (Baden) fünf- bis sechsmal stärkere Zerstreuung in der Luft eines seit drei Wochen verschlossenen Kellers, verglichen mit Zimmerluft, nach. Von den meinerseits untersuchten beiden i) Elster und G'eitel, IDenkschr. d. luftelektr. Komm. r. d. Veisamml. d. Icartell. Akad.' MOnchen 1903. Diese Zeitschr. 4, 522, 1903. 2) Ebert, Denkschr. d. luftelektr. Komm. f. d. Versamml. d. kartell. Akad. Göttingen 1902. Diese Zeitschr. 4, 93, 1902. 3) Gockel, Diese Zeitschr. 4, 604. 1903. 4' F. Himstedt, Ber. der Naturf. Ges. Freibur« 18, loi, 1903. Diese Zeit-scht. 4, 482, 1903; Ann. d. Phys. 12, roy, 1903. Kellern ist der eine gegen 20 cbm gross und an mein im Berliner Vorort Wilmersdorf ge- legenes Wohnhaus derartig herangebaut, dass sein mit Ziegeln belegter Fussboden sowie drei seiner Seitenwände in dem umgebenden Sand- boden liegen, während die vierte Seite an das Haus grenzt und hier durch Treppe und Fall- thür mit den höher gelegenen Räumen ver- bunden ist. Leider ist der Luftabschluss von dieser Seite recht unvollkommen, und ausserdem trägt die Decke des Kellers, welche in Höhe des äusseren Erdbodens liegt, zwei mit Venti- lationsöffnungen versehene Erhöhungen. Diese Öffnungen, sowie die Eingangstür wurden drei Tage lang verschlossen gehalten, ehe die Ver- suche begannen. Die Messungen fanden ab- wechselnd im Keller und in meinem, im hoch- liegenden Erdgeschoss desselben Hauses be- findlichen Arbeitszimmer nahe an dem geöffneten Fenster statt. Die erste Versuchsreihe vom 24. bis 26. April d. J. zeigte sehr geringe Unterschiede, sogar etwas kleinere Zerstreuung im Keller. Eine zweite Reihe vom 12. bis 14. Mai ergab als Mittel: im Keller .... 0,68 0,56 im Arbeitszimmer . 0,46 0,43 Die Anfangsladungen des Zerstreuungskör- pers lagen dabei zwischen 210 und 220 V, der Ladungsverlust in 15 Minuten betrug durch- schnittlich: im Keller . . . — 11,4 F + 9,6 T im Arbeitszimmer — 8,8 F + 7,2 T Hierauf setzte ich die Messungen im Ge- bäude der Landwirtschaftlichen Hochschule fort, und zwar in einem Keller von etwa 19 cbm Grösse, der mit einer Wand an den äusseren Boden (feinkörniger Talsand), im übrigen an Nachbarräume grenzte; der Fussboden ist gleichfalls mit Ziegeln belegt. Eine Tür, ein p-enster und ein Ventilationsschacht wurden vier Tage lang möglichst gut verschlossen ge- halten, und dann die Messungen ausgeführt und sogleich im physikalischen Laboratorium im zweiten Stockwerk der Hochschule un- mittelbar neben dem offenen Fenster wieder- holt. Die Mes.sungen vom 15. Mai ergaben: <t- - a-\- 0,84 0,84 0,64 0,49 Die Ladungsverluste betrugen im Keller - 1 5 und +15, im Laboratorium - 1 2 und + 8 /: Ganz ähnlich verlief eine im Juli ausgeführte Beobachtungsreihe, welche noch etwas mehr Überschuss der Zerstreuung im Keller ergab, und hieraus darf wohl gefolgert werden, dass auch in hiesiger Gegend die Luft in Kellern im Keller . . im Laboratorium Digitized by Google 22 Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. i. grössere Leitungsfähigkeit hat als in anderen Räumen. Freilich ist der Unterschied recht gering, und es bedarf noch weiterer Unter- suchung, ob vielleicht ein besserer Abschluss der Keller nach aussen hin und ein weniger dichter Fussboden grössere Zerstreuungswerte in der Kellerluft hätten auftreten lassen. In Ergäazung dieser Versuche wurde nun Luft aus dem Boden gesaugt und auf Leit- fähigkeit geprüft. Solche Versuche sind zuerst von Elster und Geitel') ausgeführt, welche im ton- und kalkhaltigen Gartenland von Wolfenbüttel zwischen 16- und 4 mal, in Einzel- fällen bis zu 30 mal grössere Elektrizitätszer- streuung durch Bodenluft, wie in reiner Zimmer- luft fanden. In München massen Ebert und Ewers ■•') eine auf das 22 fache erhöhte Leit- fähigkeit der Bodenluft und fanden dabei stets die Zerstreuung der positiven Ladung etwas kleiner, als diejenige der negativen. Die in verschiedenen anderen Gegenden angestellten Versuche ') ergaben Zahlen, welche zwischen den genannten und 1,01 für Wilhelmshöhe (Basalt) liegen; Gockel *) fand in Freiburg (Schweiz) in einem Boden aus Süsswasser-Mo- lasse, stellenweise mit Diluvialgeschiebe be- deckt, etwa dreimal ■ so grosse Leitfähigkeit wie in Zimmerluft. Zum Ansaugen der Bodenluft benutzte ich ein für geologische Zwecke hergestelltes Stahl- rohr, dessen Höhlung durch einen Stahistab ausgefüllt wird. An der Aussenseite des un- teren Endes trägt das Rohr ein Gewinde, dessen Spitze durch das herausragende Stabende ge- bildet wird, oben wird durch einen aufge- schraubten Griff das Rohr verschlossen und der Stab an seiner Stelle festgehalten. Ist das Rohr in den Boden geschraubt, so kann nach Abnehmen des Griffes ein zweites Rohr gleicher Art mittels passender Gewinde an das erste gesetzt und eine Tiefe von 2 m erreicht werden. Entfernt man dann den inneren Stab und setzt ein Schlauchstück an das obere Rohrende, so liefert der Apparat in Verbindung mit einer Flasche, aus welcher Wasser ausfliesst, Boden- luft, und zwar aus der unmittelbaren Umgebung des unteren Rohrendes; denn das Ganze ist so glatt in die Erde gebohrt, dass ein Fest- treten oder Angiessen nicht erforderlich ist. Diese Vorrichtung, deren Benutzung ich der Freundlichkeit meines Kollegen, des Herrn Pro- fessor Grüner, verdanke, wurde im Hofe der Landwirtschaftlichen Hochschule, nahe bei dem vorerwähnten Keller benutzt, um mehrere Glas- flaschen von etwa je io_Liter Inhalt mit Boden- i) Elster und Geitel, Diese Zeitschr. 3, 574. 1902- z) Ebert und Ewers, Diese Zeitschr. 4, 162, 1902. 31 Zusammengestellt bei Elster und Geitel, vgl. Citat aus IQO?. 4j A. Gockel, Diese Zeitschr. 4, 604, 1903. luft aus I bis 2 m Tiefe zu füllen. Auch hier besteht der Boden aus feinkörnigem, steinfreiem, sogenanntem Talsand. Zur Untersuchung der Luft diente ein Glas- cylinder von etwa 12 Liter Inhalt, 18 cm Durch- messer und 47 cm lichter Höhe, der aufrecht stehend oben und unten mit luftdicht scfalies- senden und je einen Stopfen tragenden Deckeln versehen, sowie innen mit Drahtnetz ausge- kleidet war. Jeder der Stopfen enthielt ein Glasrohr zum Ein- und Ausfüllen der Luft, ferner eine Drahtleitimg, welche unten dauernd die- Erdleitung für das Drahtnetz und das Ge- häuse des Zerstreuungsapparates bildete, oben nach Bedarf die Ladung des Zerstreuungskör- pers ermöglichte. In diesem Cylinder war der Zerstreuungsapparat ohne Schutzcylinder und Deckel aufgestellt und konnte durch das Draht- netz hindurch beobachtet werden. Durch ein Bleirohr von etwa 3 m Länge war der Ver- suchscylinder mit der Wasserluftpumpe ver- bunden. Mit deren Hilfe wurde am 5. Juni der Cylinder bis auf etwa 90 mm Quecksilber- druck entleert und sodann mit Bodenluft ge- füllt, die unmittelbar vorher aus dem Boden entnommen war und deren Raum in den Flaschen durch Wasser ausgefüllt wurde. Zu den nachfolgenden Messungen wurde dem Zer- streuungskörper jedesmal eine Ladung von nahezu + oder — 200 V erteilt. Die Zer- streuung wird angegeben durch die Grösse a, daneben in Klammern durch die Anzahl der in einer Viertelstunde neutralisierten Volt. Es fand sich : 3.71 (70 V) am 6. Juni . ' . . 4^68 (84 V) — "j Stunde später — 4,84 (88 /-') am 8. Juni ... — 2,56 (62 V) , 2 Stunde später 2,62 (5 1 V) An den folgenden Tagen nahmen die Beträge stetig ab, und die mit Ausnahme des 7., 9. und 14. bis zum 20. Juni täglich ausgeführten Messungen von a- und a+ lassen erkennen, ' dass die Leitfähigkeit zuerst erheblich vermehrt I war und am ersten Tage noch stieg, dann aber langsam sank, bis nach etwa zwei Wochen der ! gewöhnliche Wert für Zimmerluft mit a = 0,2 bis 0,3 (5 bis 6 F) wieder erreicht war. Die I grösste beobachtete Leitfähigkeit der Bodenluft : erwies sich etwa 20 mal so gross, als diejenige der Zimmerluft. Dies ganze Verhalten ent- ' spricht den vorher genannten, in München ge- • wonnenen Beobachtungen. Ob hier auch Uni- polarität in der Bodenluft herrscht, kann aus j den Einzelmessungen nicht entnommen werden, i weil in den dazwischen liegenden beträchtlichen , Zeiten zweifellos erhebliche Änderungen der a— ! am 5. Juni ... — 1V2 Stunde später 5,54 (95 V) Digitized by Google Physikalische Zeitschrift." 5. Jahrgang. No. i. 23 Leitfähigkeit stattfanden. Vereinigt man aber die ersten 6 (5. bis 12. Juni] und die ersten 12 (5. bis 20. Juni) Beobachtungstage zu Mittel- werten, so findet sich: a- «4- Durchschnitt der ersten 6 Tage 2,71 (52 V) 2,68 (47 V) Durchschnitt der ersten 12 Tage 1,61 (31 V) 1,39 (28 V) Da an den einzelnen Tagen immer abwech- selnd mit positiver oder mit negativer Ladung begonnen wurde, beziehen sich die Mittelwerte nahezu auf den gleichen Zeitpunkt und können in der That dahin gedeutet werden, dass in der untersuchten Bodenluft eine stärkere Zer- streuung der negativen Elektrizität stattfand. Am 22. Juni wurde der Versuch nochmals begonnen. Bodenluft aus i m Tiefe an der nämlichen Stelle entnommen und in den Ver- suchscylinder gebracht, lieferte folgende Zer- streuungswerte: a— fl-(- ara 22. Juni ... — 4,53 (80 V) ','2 Stunde später 6,02 (98 P') — am 23. Juni . . . 5,07 (92 V) — '2 Stunde später — 5,08 (88 V) Hierauf wurde der Versuchscylinder mit Zimmerluft ausgespült und von neuem mit Boden- luft gefüllt, die am Vortage aus etwa 1,70 m Tiefe gesogen und in einer Glasflasche aufbe- wahrt war. Es wurde zunächst nur die Zer- streuungsgeschwindigkeit positiver Ladungen ge- messen, um den zeitlichen Verlauf einigermassen ununterbrochen zu verfolgen, und dabei ergaben sich Werte, die mit <if = 4.78 (87 V) beginnend, innerhalb dreier Stunden bis «+==6,87 (99 V) stiegen. Bei derselben Füllung des Cylinders wurde am 24. Juni «4. = 6,62 (96 V) und vier Stunden später a+=6,88 (loi '0, am 25. Juni (j+=5,ii (78 V) gefunden. Die hierauf neu in den Cylinder gefüllte Bodenluft hatte sich drei Ts^e lang in den Glas- flaschen befunden, zeigte aber auch hoch deut- lich vermehrte Leitfähigkeit, namentlich für ne- gative Elektrizität. Es Hess also auch dieser zweite Versuch erkennen, dass die aus dem Boden geholte Luft an Leitungsfähigkeit zuerst noch zunahm, und dass die Negativzerstreuung überwog- Der erreichte Maximalwert betrug hierbei fast das 3ofache der für Zimmerluft er- mittelten Grösse. Schreibt man diese Erscheinungen dem Ein- fluss der auf die Keller- und Bodenluft wirken- den Erdmassen zu, so erscheint es denkbar, die wirksame „Emanation" des Bodens auch im Grundwasser zu finden. Demgemäss untersuchte ich den Einfluss des Wassers, wel- ches einer in Wilmersdorf neben dem Hause stehenden Pumpe entnommen war, auf den Zerstreuungsäpparat. Durch vorausgehendes Abpumpen wurde das in der Röhre befindliche Wasser entfernt und mit dem hierauf ausfliessen- den Wasser Fliesspapierstreifen^benetzt,* die so- gleich an die Innenseite des Schutzcylinders gelegt wurden. Der nach oben durch den Deckel abgeschlossene Innenraum dieses Cylinders und somit die unmittelbare Umgebung des Zer- streuungskörpers erfüllte sich nun mit dem Dampf jenes Wassers. Es gelang aber nicht, eine deutliche Änderung der Zerstreuungsge- schwindigkeit hierbei zu bemerken. Um auch an der zweiten Beobachtungsstelle eine etwaige Beeinflussung der Versuche durch das Grundwasser zu berücksichtigen, setzte ich dort die Beobachtungen fort. Drei Glasgefässe wurden mit durchbohrten Stopfen und je zwei Glasröhren so eingerichtet, dass Luft in kleinen Blasen hindurchgesaugt werden konnte und dabei insgesamt eine Wasserschicht von 90 cm durch- laufen musste. Diese Gefässe wurden mit dem ' zu untersuchenden Wasser gefüllt, der Versuchs- cylinder durch die Wasserluftpumpe auf 80 bis 100 mm Quecksilberdruck (bei Untersuchung des Brunnenwassers auf 40 mm) evakuiert und hierauf mit Zimmerluft gefüllt, welche langsam in kleinen Bläschen durch die Wassergefässe perlte. Es ergab sich durchaus keine Zunahme ; der Zerstreuungsgeschwindigkeit, gleichviel ob die Gefässe mit Leitungswasser gefüllt waren oder mit dem Wasser einer Pumpe, in deren . unmittelbarer Nähe die vorher erwähnten Luft- proben aus dem Boden entnommen waren. : Ebenso verliefen Versuche, bei denen der Ver- suchscylinder einerseits mit der Pumpe, anderer- seits mit den Wassergefässen verbunden war ■ und Luft bis zur Dauer von zwei Stunden hin- durchgeführt wurde. Ihre Leitungsfähigkeit unter- ' schied sich nicht merklich von den vorher und nachher gemessenen Beträgen. Während diese letztere Wahrnehmung mit den Angaben von Himstedt') nicht überein- I stimmt, verlief ein anderer Versuch hier genau so, wie bei diesem und einigen anderen Be- obachtern, nämlich die Vermehrung der Leit- fähigkeit von Luft, die mittels eines Wasserge- bläses in sehr innige Rerühnmg und Mischung I mit Wasser gebracht wird. Von J. J. Thom- I son^j, Pocchettino und Sella*), Ebert*) und Himstedt wird berichtet, dass auf solche Art die Leitfähigkeit bis auf den zwanzigfachen (Thomson) Wert gesteigert werden kann. Bei Thomson erscheint diePositivzerstreuung grösser, I bei den anderen Beobachtern wird ein solcher I l) Himstedt, 1. c, S. 105; Ber. d, Naturf.-Ges., Freiburg . 14, 181, IQ03. 2) J. J. Ttiomson, Proc Cambr. Phil. Soc. 11, 505, { 1901 — 1902: Phil. Mag. (6) 4, 352, 1902. I 3) A. Pocchettino und A. Sella, Reud. Line. ($) 11, I f>;i 527. «902- 4) H. Ebert, Mönch. Sitzber. 88, 133, 1903. Digitized by Google 24 Physikalische Zeitschrift. S.Jahrgang. No. i. Unterschied nicht angegeben. Es wurde nun an derselben Wasserleitung, die zu den eben beschriebenen und negativ ausgefallenen Ver- suchen das Wasser geliefert hatte, eine Geiss- 1 ersehe Wasserluftpumpe angebracht und mit ihrem Saugrohr eine Bleiröhre von 3 m Länge verbunden, die zu dem vorher beschriebenen gläsernen Versuchscylinder führte und aus dessen oberer Zuleitung die Luft heraussog. Der un- tere Teil der Geisslerpumpe war mittels Stopfens luftdicht in eine Glasglocke von etwa 3,5 Liter Grösse geführt, welche in einer flachen Glas- schale stand, so dass das aus der Pumpe in die Glocke tretende Wasser über den Rand der Schale abfloss. Vom Oberteil der Glocke führte ein zweites Bleirohr die in der Glocke zusammen- gedrückte Luft nach dem unteren Zuleitungs- rohre des Versuchscylinders. Es war also die in den Apparaten (Versuchscylinder und Glocke) eingeschlossene Luft in dauerndem Kreislauf und wurde dabei in der Pumpe sehr innig mit beständig erneuertem Wasser gemischt. Ein mit dieser Vorrichtung ausgeführter Ver- .such lieferte folgende Zahlen. Nachdem alle Apparatteile miteinander verbunden waren, be- trug im Cylinder die Zerstreuung der jetzt darin befindlichen Zimmerluft: a— a-\. 0,29 (7,5 r) 0,2s {7 V) Als hierauf ohne sonstige Änderung die Pumpe anderthalb Stunden in Gang gewesen war, fand sich: a- rt+ 2.38(49.5'') eine halbe Stunde später 3,44(63!') am folgenden Tage . 4, 1 1 (70 ' ') — eine halbe Stunde später — 3.39(57.5') noch eine halbe Stunde später 3.67(63/) noch eine halbe Stunde später - 3,00(53 V) Also Zunahme der Leitfähigkeit auf ungefähr das Zehnfache des Anfangswertes, Erreichung des Höchstbetrages am zweiten Tage, und an- scheinend etwas .stärkere Vermehrung der Ne- gativzerstreuung. Ein zweiter Versuch verlief an einem an- deren Tage ganz ähnlich; die Pumpe wirkte eine halbe Stunde lang und hob die Leitungs- fähigkeit auf den drei- bis vierfachen Wert. Um diesen Vorgang weiter zu verfolgen, wurde nun versucht, durch inniges Berühren und Mengen der Luft mit Wasser auch auf än- dere Weise die gleiche Wirkung zu erzielen. Eine gläserne Flasche von etwa i Liter Inhalt wurde mit doppelt durchbohrtem Stopfen, Zu- flussrohr und Heber versehen. Durch das Zu- flussrohr und einen Schlauch wurde aus der Wasserleitung beständig Wasser zugeführt, durch den lieber ebensoviel entfernt, so dass eine fortwährend erneuerte Wassermenge von etwa 200 bis 300 ccm sich in der Flasche befand. Durch kräftiges Schütteln mit den Händen brachte man die in der Flasche vorhandene Luft in innige Berührung mit dem Wasser und sog, als diese Bewegung 20 Minuten gedauert hatte, die Luft in den Versuchscylinder. An einem an- deren Tage wurden drei Literflaschen zu etwa einem Viertel mit Wasser gefüllt, fest verschlossen und nun anderthalb Stunden lang in einer für chemische Zwecke gebauten Schüttelvorrichtun<r lebhaft bewegt. In den Versuchscylinder über- geführt, bewirkte die aus diesen Flaschen kom- mende Luft ebensowenig eine vermehrte Zer- streuungsgeschwindigkeit, wie das in dem vorifjen Versuche geschehen war. Mehr F)rfolg brachte ein anderes Verfahren. Eine Glasflasche von nahezu 10 Litern Inhalt wurde mit doppelt durchbohrtem Kork, Zufluss- und Heberrohr versehen ; das Zuflussrohr endete dicht unter dem Kork und trug hier mittels eines kurzen Stückes Kautschukschlauch ein in senkrechter Stellung befindliehes Messingrohr von etwa i cm Weite und 5 cm iJlnge, in dessen Wand nahe über dem verschlossenen unteren Ende zwölf feine (Öffnungen gebohrt waren. Wurde das Zuflussrohr mit der Wasserleitung verbunden, so konnte man in zwölf dünnen Strahlen Wasser in die Flasche treten und gleich- zeitig durch das Heberrohr eine ebenso gro.sse Wassermenge ausfliessen lassen. Der stationäre Zustand war leicht zu erreichen durch passende Höhenlage des äusseren Heberendes, welches mittels eines Schlauches an das im Stopfen be- festigte Heberrohr angesetzt war. Der Wasser- spiegel wurde in nahezu gleichbleibender Höhe erhalten, so dass die Austrittsöflhungen des Wassers sich etwa 15 bis 20 cm darüber be- fanden und die Strahlen teils die Wasserfläche, teils auch die innere Glaswand trafen. Auch hier war also die Luft der Flasche mit fort- während erneuertem Wasser in Berührung, und wenn nach etwa zweistündiger Einwirkung diese Luft in den Versuchscylinder übergeführt wurde, fand man daselbst die Zerstreuungsgeschwindig- keit gegen vorher auf den zwei- bis dreifachen Wert erhöht. Dabei schien die negative Ladung verhältnismässig rascher als die positive zerstreut zu werden. Zusammengefas.st lauten die Ergebnisse dieser Versuche also: Durch Berührung mit Wa.sser konnte die Leitungsfähigkeit der Luft nicht merk- lich beeinflusst werden, solange eine abge- schlossene, begrenzte Wassermenge zur Wirkung kam. Wenn aber eine fortwährend erneute Wassermasse auf die Luft wirkte, wuchs deren Leitfähigkeit deutlich. Dies sowie die grosse Leitfähigkeit der Bodenluft lassen die Meinung zu, dass in dem untersuchten Wasser die ,, Emanation", welcher Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. i. 25 man die beobachteten Wirkungen zuzuschreiben pflegt, in sehr geringer Menge vorhanden ist, dass sie an Isuft abgegeben werden kann und in dieser merkliche Änderungen erst hervor- bringt, nachdem die Luft mit einer ausreichend grossen Wassermenge in Berührung war. Ausdrücklich sei noch bemerkt, dass eine Beeinflussung der Versuche durch Radium oder eine ähnliche Substanz ausgeschlossen ist, denn dergleichen Körper sind in meinem Laboratorium noch niemals benutzt worden. Berlin, Landwirtschaftliche Hochschule. (Eingegangen 23. November 1903.] Über eine einfache Methode zur Erzeugung synchroner Rotationen an zwei entfernten Stationen unter Verwendung des Frequenz- zeigers von R. Hartmann-Kempf.') Von A. Korn. Für die telegraphische Übertragung von Photographien, Halbtongravüren, Handschriften. Zeichnungen u. s.w. wird es wohl stets von grösster Bedeutung sein, zwei synchron rotierende Walzen auf den beiden Stationen (Gebe- und Empfangs- station) zur Verfügung zu haben. Bei Hand- schriften und Zeichnungen kann man sich, bei Verwendung von zwei Leitungsdrähten, von der Synchronismusvorrichtung unabhängig machen (man vgl. z. B. das Prinzip des Gray sehen Telautographen) , für Photographien und Halb- tongravüren dürfte aber eine solche Einrichtung stets eine notwendige Vorbedingung sein. Zur Übertragung von Photographien und Halbtongravüren wird man wohl stets das Bild in eine grosse Zahl kleiner Flächeuelemente zu zerlegen haben, welche einzeln telegraphisch übertragen werden mü.ssen, und zwar so, dass nicht nur die Tönung jedes Elemente.s, sondern auch die relative, geometrische Lage je zweier Elemente richtig wiedergegeben wird. Im Besitze synchroner Rotationen an den beiden Stationen wird man während jeder Umdrehung der Walzen je eine Zeile des Bildes übertragen können, deren Höhe der Höhe der gewählten Flächen- elemente entspricht; während jeder Umdrehung wird man zweckmässig beide Walzen in der Achsenrichtung um die Zeilenhöhe verschieben, so dass sich die einzelnen Zeilen schrauben- förmig um die Walzen lagern und allmählich das ganze Bild zusammensetzen.^) 1) Bei der Ausarbeitung dieser Methode, sowie bei meinen telephotographischen Versuchen, über deren Fort- schritte ich gleichfsdls demnächst in dieser Zeitschrift be- richten werde, wurde ich von meinem Assistenten, Herrn G. Will, in dankenswertester Weise unterstützt. 2) In früheren Zeiten ist an Stelle der synchronen Rota- tionen die Verwendung synchroner Pendel zur Erreichung desselben Zweckes vorgeschlagen worden und auch zur Aus- ' Das Problem zerlegt sich in zwei Teile, ' einmal müssen die beiden Walzen in gleicher') Umdrehungsgeschwindigkeit erhalten werden, soweit dies praktisch möglich ist, und zweitens muss durch Korrekturen nach nicht zu langen Zeitintervallen verhindert werden, dass die praktisch unvermeidlichen kleinen Fehler sich zu merklichen Fehlern addieren. Die tech- nischen Mittel, um diese Aufgaben zu lösen, I sind zwar im Prinzip vollständig bekannt; I immerhin dürfte die vorliegende Zusammen- [ Stellung zur Erreichung des gewünschten End- I Zweckes wegen ihrer Einfachheit und relativen 1 Billigkeit von Interesse sein, vor allen Dingen aber dadurch, dass sie — gegenüber vielen anderen Vorschlägen — praktisch ausgeführt ist und thatsächlich durchaus zweckentsprechende Resultate geliefert hat. I. Methode zur Erzeugung gleichförmiger Rotationen mit bestimmter Geschwindig- keit. Die gleichförmigste Rotation besitzt un- zweifelhaft der Elektromotor, und zwar von Gleichstrommotoren der Nebenschlussmotor. Damit der Einfluss der äusseren von dem Motor zu leistenden Arbeiten vernachlässigt werden kann, muss die Leistung des Motors ent- sprechend gross gegen die zu der Walzen- und Ankerbewegung erforderliche Leistung gewählt werden. Für unsere Zwecke genügte ein halb- pferdiger Motor vollständig, selbst dann noch, wenn derselbe gleichzeitig zur Umformung von 220 Watt in Wechselstrom verwendet wurde. Zur Messung und Einstellung der Geschwindig- keit wurde jeder Motor mit Schleifringen zur Abnahme von Wechselstrom versehen und dieser zu je einem Frequenzzeiger von Hartmann- K e m p f '') g efiihrt. Dieser Frequenzzeiger (Fig. i ) beruht bekanntlich auf dem Prinzip , dass von einer Reihe abgestimmter Federn diejenige durch einen von Wechselstrom gespeisten Elektro- magneten zu starkem Mitschwingen gebracht wird, deren Schwingungszahl mit der Frequenz- zahl des Wechselstromes in Resonanz ist. nihrung gekommen (man vgl. das Prinzip des Casellischen Pantelegraphen); das (im Prinzip wohl auf Bake well zurück- gehende) Verfahren der synclironen Rotationen hat dem- gegenüber die beiden Vorteile* der Zeitersparnis und der Gleichförmigkeit der Bewegungen. 1) Unter der Annahme, dass die Walzen gleichen Durch- messer haben; im anderen Falle muss, damit die Richtigkeit des Bildes gewahrt wird, die Umdrehungsgeschwindigkeit dem Walzendurchmesser umgekehrt proportional sein. Die Walze mit grösserer Umdrehungsgeschwindigkeit muss dann nach jeder Umdrehung um die Differenz der Umdrehungs- zeiten aufgehalten werden. Ich erwähne dies schon an dieser Stelle, weil bei der vorliegenden Methode thatsächlich — ähnlich wie bei dem Bandot-System — durch die Ver- wendung nicht völlig gleicher Umdrehungsgeschwindigkeiten die Korrekturvorrichtung vereinfacht wird. 2) R.Hartmann-Kempf,E.T.Z. 1901,5.9. Diese Zeit- schrift 3, 546, 1901 ; diese Frequenzzeiger werden von der Firma Hartmann & Braun, Frankfurt a/M.-Bockenheim, hergestellt. Digitized by Google 26 Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. i. %• ^- 99 100 101 y c: D Qb n 0Dt. D >^ D 93% 1 99 rt 1 I 1 100 In Fig. I stellen »/, , % und % drei solche Federn dar, welche bezw. die Schwingungs- zahlen von 99, 100 und lOl haben, x^ und x^ die Klemmschrauben zur Zuführung des Wechsel- stromes, der durch die Wickelung v den aus Transformatorblechen bestehenden Eisenkern// umkreist. Die Skizzen «, ß, y, 6 stellen die Vorderansicht der in Thätigkeit gesetzten Federn') bei aufgesetztem Gehäuse dar, bei den Frequenzzahlen 99, 99V4f 99 Vj. JOO. Mit Hilfe eines Widerstandes zc» im Nebenschlüsse des Motors kann die Frequenzzahl leicht auf '('1 Proz. genau eingestellt werden; durch auto- matische Einstellung wird fraglos noch eine wesentlich höhere Genauigkeit erzielt werden können, im besonderen, wenn die den Motor .speisenden Spannungen sehr konstant sind (wie z. B. bei Verwendung von Akkumulatorenbatte- rien). Erhält man durch Regelung des Wider- standes Tf» fortwährend das Bild 6, so ist man (bei einem zweipoligen Motor) sicher, dass der- selbe bis auf '4 Proz. genau 3000 Umdrehungen in der Minute macht. In Fig. 2 ist die Schaltung des Motors und des Regulierapparates schematisch dargestellt. Es sind darin ßt Bi die Gleichstrombürsten, C der Kollektor des Motors, S^ Si die Schleif- ringe, b\ bi die Bürsten zur Abnahme des Wechselstromes, R ein Vorschaltwiderstand für den PVequenzzeiger H & B, Wa der Anlasswider- stand des Motors, w« der Regulierwiderstand im Nebenschluss. 2. Korrektur des Synchronismus. Zur Vereinfachung der Korrektur werden, wie wir bereits in der Anmerkung i, S. 25, rechte Spalte angedeutet haben, die Geschwindigkeiten der Motoren auf den beiden Stationen ein wenig voneinander verschieden gewählt. Auf der einen I) Die in Bewegung befindlicheo Federn sind schraffiert. '^-Hvw^ Station (I) wählen wir die Frequenzzahl 99 ''2, auf der anderen Station (II) die Frequenzzahl 100 V2- Die Vereinfachung der Korrektur be- steht jetzt darin, dass die Regulierung nur in einer Richtung erforderlich ist: Die schneller rotierende Walze muss nach jeder Umdrehung / I ^ um ( + e ) der Umdrehungszeit aufgehalten werden, wo t den positiven oder negativen, relativen S>nchronismusfehler vorstellt. In Fig. 3 stellen Ai bezw. A2 die beiden Walzenachsen auf den beiden Stationen dar. Dieselben sind bezw. mit den Motorachsen zwangläufig so gekuppelt, dass sie je nach Wunsch eine Umdrehung in 1, in 5 oder in 20 Sekunden') machen. Die Achse A2 sei die um I Proz. rascher rotierende. Sie wird nach jeder Umdrehung, die etwa eine Sekunde sei, um etwa -- Sekunde durch ein Häkchen an 100 dem Hebel /t, aufgehalten, welcher die Nase/ an der Walze r^ ergreift. Diese gleitet auf der Achse A.^ mit sanfter Reibung, welche aber doch gross genug ist, um unmittelbar nach dem Freiwerden der Nase/ die Walze r» mit voller Geschwindigkeit mitzunehmen. (Eine Regulier- vorrichtung für die Grösse der Reibung ist zweckmässig.) Das Freiwerden der Nase / tritt ein , sobald ein ganz bestimmter Punkt ^/, der Walze rj (bezw. ^/j auf r2) an dem Punkte /i des Hebels //| (bezw. an dem Punkte /2 des Hebels «2) anlangt, und zwar dadurch, dass in jenem Momente ein Stromstoss von Station I nach Station II geht und den Hebel //, abreisst. l) FUr die Zwecke, zu denen die synchronen Rotationen gebraucht wurden, waren diese TransmissionsverhSltnissc ( - , , ) besonders geeignet; doch könnte man V50 250 loocy ** * ' natürlich ebenso leicht andere Transmissionsverhältnisse ver- wenden. Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. i. 27 &iocXÄ^'M/ ^ <^iA..<xXu/t Joi^ ÖIVtA^^-VOVvU/VWVW^ i;^ Die Thätigkeit des Telegraphierens muss also nach jeder Walzenumdrehung für eine kleine Zeit (etwa 2 Proz. der Umdrehungszeit) unterbrochen werden; abgesehen von dieser kurzen Zeit ist die Linie L für die Telegraphier- ströme frei. In Fig. 3 gehen diese Ströme z. B. von dem positiven Pole der Batterie £, durch den Uraschalthebel «j, den Kontakt >ti, die Linie L, den Umschalthebel «3, den Kontakten den Empfangsapparat ^ zur Erde, durch den Kontakt >&2, den Umschalthebel »2 zum negativen Pol der Batterie £. Während dieser Zeit hält der durch einen der Batterie e entnommenen Ruhestrom bethätigte kleine Magnet »t-i den Hebel ä, fest, auch dann noch, wenn der an der Walze r^ angebrachte Nocken ds (der so angebracht ist, dass d^ an dem Punkte t^ immer ein wenig früher — etwa i Proz. der Umlaufs- zeit früher — anlangt als ^, bezw. d^ an /j und /j) den Umschalthebel Uj von Ci nach c^ hebt. In diesem Augenblicke ist der Empfangs- apparat g- ausgeschaltet , die Station II für die Korrektur des Synchronismus bereit. Dieselbe erfolgt nun, wenn di (^/j)') den Punkt ^, [t-i) passiert; dadurch wird ein den früheren Strömen entgegengesetzter Strom nach Station II ge- sandt, der Hebel A2 abgehoben, dadurch der von e gespeiste Ruhestrom unterbrochen, der Magnet m-x ausser Thätigkeit gesetzt, und die Feder /, reisst den Hebel ä^ ab. Der Synchronismus ist hergestellt, die Tele- graphierthätigkeit für die nächste Umdrehung beginnt. Indem man eine grössere Anzahl Stationen II, III, IV . . . in derselben Weise, wie die Station II anordnet, kann man von einer Station I aus in genau derselben Weise die Rotationen der Walzen auf allen jenen Stationen mit der Rotation der Walze rj synchron machen.') i) Motoren, wie sie fUr die obige Methode geeignet sind, liefert die Firma Fabins Henrion, Nancy, die Fre- quenzzeiger die Firma Hartmann & Braun, Frankfurt a/M.- Bockenheim; die (Sclineckennid-)Tr.insmissionen von den Mo- toren zu den Walzen die Firma J. Neher, Söhne, München; die Kosten jeder Station belaufen sich auf etwa 400 Mark. (Eingegangen 22. November 1903.) : Die Wirkung eines Kreisels auf die Rollbe- wegung von Schiffen. Von H. Lorenz. I Herr Ingenieur O. Schlick in Hamburg, I dem man die Ausgestaltung des für die Ozean- I Schiffahrt so wichtigen Massenausgleiches von mehrkurbligen Maschinen') verdankt, machte I den Verfasser vor einiger Zeit auf eigentüm- I liehe, einer starken Dämpfung analoge Wirkungen ' eines Kreisels auf die Rollbewegung von Schiffs- modellen aufmerksam. Da diese Erscheinung I meines Wissens in der Litteratur bisher nicht I behandelt wurde, so dürfte der nachstehende I Versuch einer Theorie derselben vielleicht einiges I Interesse beanspruchen. Wir betrachten die folgende, dem Schlick- ' sehen Modelle entsprechende Anordnung: In , einem Schiffe befindet sich ein Schwungring (Kreisel), dessen Achse AA vermittels eines l) T) ist in Wirklichkeit dieselbe Walze, wie ri und wurde in der Skizze nur der besseren Übersicht halber etwas kleiner gezeichnet, damit die beiden L'msch.ilthebel »1 und »2 getrennt sichtbar werden. i) Siehe hierüber u. a. Lorenz: „Technische Physik 1, Techn. Mechanik starrer Systeme", Manchen 1902, 543, sowie desselben Verfassers „Dynamik der Kurbelgetriebe", Leipzig 1901. Digitized by Google 28 Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. i. Fig. I. Fig. 2. Rahmens um horizontale Zapfen CC in der Symmetrieebene des Schiffes drehbar ist, Fig. I und 2. Der Kreisel habe das Träg- heitsmoment öo um die Rotationsachse AA, um eine senkrecht dazu stehende, z. B. die Achse HB, welche in der Symmetrieebene des Schiffes bleibt, das Trägheitsmoment ö. Dann ist, wenn wir uns der Einfachheit halber die Gesamtmasse im Schwungring konzentriert denken, also vom Rahmen absehen, 2Ö Öq oder 6 = 6*0 2 (i) Vermöge der Befestigung im Schiffe wirken nun auf den Kreisel die Momente 3){«, SDJt, 3)Jc, um die Achsen AA, BB, CC, denen die Winkelgeschwindigkeiten Wa, '"^'b, «v mit den Trägheitsmomenten ö„ = ö», Ob = 9^ = 0 ent- sprechen mögen. Alle diese Grössen sind durch die Eulerschen Gleichungen verknüpft, welche für unseren Fall lauten SDJo = On 7 ■ -\- (Ot 0,) Wl. 7Vc == ©o dt Wh = Qh -,-' + {ßr— 0<l) IL'c 71',.= at £, (dzuh . \ W l - tUcWaj dlVa dt \di d'Wc dt 9){,= e, "--""l + (ö, _ 04 r„, „,„ = (2) ^^^7t"''"''"\ Handelt es sich nun, was wir für die Folge stets voraussetzen wollen, nur um kleine Aus- lenkungen V der Symmetrieebene des Schiffes sowie (p der Kreiselachse aus der Vertikalen, so ist nach Fig. i und 2 df\) d(f> 7i'l, = ,. , Wc = (3) dt ' "' dt Weiterhin nehmen wir an, dass die Winkel geschwindigkeit tv^ des Kreisels um seine Ro tationsachse etwa durch Elektromotoren kon- 1 stant erhalten werde und setzen mit lOa = 7t'0 , dw« dt o , 9)i« = o . . (4) Von den anderen Momenten wird 3W» durch die Achse CC vom Schiff auf den Kreisel, bezw. umgekehrt übertragen. Bedeutet demnach f)c das sogenannte aufrichtende Moment des Schiffes (worin Z> das Deplacement und c die Metazenterhöhe bezeichnet), so ist mit dem Trägheitsmoment y des Schiffes um die Längs- achse durch den Schwerpunkt y-^^^,- +Dcrp + Wb==o, . . (5) wobei von der Dämpfung durch den Wasser- widerstand, die bei sehr kleinen Schwingungen stets nur unbedeutend ist, abgesehen werden soll. Macht man von dieser Vereinfachung auch fiir die Bewegung der Kreiselachse Gebrauch, vernachlässigt also Zapfenreibung und Luft- widerstand, so lautet der Ausdruck flir das Moment Wc, wenn wir am gewichtslos ge- dachten Rahmen im Abstände s vom Kreisel- zentrum eine Masse ;// konzentriert anbringen, d'^q) ms'' df^ + mgstp + 3Wr= o, (6) worin g die Erdbeschleunigung bedeutet. Durch dieses Moment W<- wird der Rahmen mit der Rotationsachse des Kreisels auf Biegung in der Symmetrieebene des Schiffes, durch 3K(, dagegen die Zapfen CC auf Biegung, der Rahmen und der Schiffskörper selbst auf Torsion beansprucht. Das letztere Moment iW* lässt sich flir jeden Ausschlag des Schiffes aus (5) leicht berechnen, wenn man gleichzeitig die Winkelbeschleunigung kennt, bezw. wenn das Bewegungsgesetz oder der Maximalausschlag und die Schwingungsdauer vorgeschrieben sind. Eliminieren wir nun mit Hilfe der Formeln (5) und (6) die Momente iOf* und 3K<- aus den Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. i. 29 beiden letzten Gleichungen (2), so folgt, da nach (3) dwb ä^y> dwc ^JjP dt'' d<p dt ~ dt dt' ' DcV' dt (3a) (7) {& + ms^) 2 + mgs(p -t fywo , Aus der ersten dieser beiden Formeln, welche der Gleichung (5) analog gebaut ist, erkennt man, dass für den Fall des nicht rotieren- den Kreisels, d. h. für Wg=o, das durch denselben lediglich beschwerte Schiff ebenso freie Schwingungen vollzieht, als wenn die Kreiselachse mit , =0 am Aus- at schlage gehindert wird. Da dieselbe Gleich- ung auch ebenso für ein mit einem Kreisel armiertes ebenes Pendel gilt, so kann man sich von der Richtigkeit dieser Schlüsse leicht an einem solchen überzeugen. Die Formeln (7) lassen sich nun noch weiter vereinfachen durch Einführung der reduzierten Pendellängen /, des Schiffes und 4 des Kreisels samt Übergewicht ;//^, nämlich De g mgs sowie mit den Abkürzungen (8) = /5, (9) m == o (7a) rf/2 "^ /, 'f^ a dt '^l'f + <^a, -4- "'» '^''^ dt'>' "^ 4 ^ ^ b dt Es sind dies augenscheinlich nichts anderes, als Schwingungsgleichungen des Schiffes und des Kreisels für kleine Ausschläge, von de^ien jede ein von der Bewegung des anderen Körpers abhängiges Stör- ungsglied enthält, welches für «'<.=o, d.h. für den Fall des nicht rotierenden Kreisels ver- schwindet. Eliminiert man eine der Variabein, z. B. <p, aus den Gleichungen (7) durch zwei- malige Differentiationen, so folgt Genau dieselbe sofort integrable Differential- gleichung 4. Ordnung würde man auch durch Elimination von V für <p erhalten haben, so dass bis auf die willkürlichen Konstanten C dasselbe Integral beide Gleichungen (7 a) befriedigt. Das- selbe lautet ,p = C, /.' + c^^ + c,^ + q^^«', worin k^ k^ /^s k^ die unter allen Umständen imaginären Wurzeln der Gleichung bedeuten. Wir dürfen demnach an Stelle der Exponentialfunktionen in unseren Integralen auch trigonometrische Funktionen setzen und schreiben fjp = A^ sin (a, / + ^,) + Ai sin (oi t -f ^\ f = Bi sin (ait + 7i) + Bi sin (cj / + /j)/' ^"^ worin Ai A^, B^ B-i, j9, ß^, 7, 72 Integrations- konstanten sind und die beiden Werte 2 '1 ab '2 ab I Ixli I (12) je einer Schwingung mit kleiner und einer solchen mit grosser Periode, welche sich superponieren, zugehören. Füra'<.=o, also für das Erlöschen der Kreiselrotation wird daraus <.-Vl. «,=K(. (12a) «2^=0, (I2b) wonach sich die Perioden der beiden überein- ander gelagerten Schwingungen mit ai^i = 2Jt, a^t%=2x . . (13) durch die gewöhnlichen Pendelformeln aus- drücken. Ist andererseits keine Masse m zum Aufrichten des Kreisels vorhanden, so folgt mit 4 = ?c und b = I (siehe Gl. (8) und (9)) a also nur noch je eine Schwingung für Schiff und Kreisel. Bevor wir diesen wichtigen Spezialfall weiter verfolgen, müssen wir noch etwas auf die all- gemeinen Integrale (11) eingehen. Dieselben enthalten 8 Integrationskonstanten, während so- wohl nach den beiden Differentialgleichungen {7 a), als auch nach Gleichung (10) nur deren 4 berechtigt erscheinen. Es müssen sich dem- nach die 4 überzähligen durch diese ausdrücken lassen. Hierzu gelangen wir durch Einsetzen der Werte (11) in die Gleichungen (7 a) und Auflösung der Winkelfunktionen in {at-\- ß) bezw. in {at+ 7). Aus dem Verschwinden der Koeffizienten von sin a t und cos a t, welches die Gültigkeit 'der Gleichungen für jedes t bedingt, entstehen 8 Bedingungsgleichungen, von denen wieder nur 4 voneinander unabhängig sind. ' Dieselben fuhren schliesslich auf A = ri — 90", /?2 = yi -90», . (14) woraus, wie natürlich, hervorgeht, dass die zusammengehörigen Bestandteile der Ausschläge go und «p senkrecht zu ein- ander stehen. Weiter folgt aus unseren Be- dingungen ■Bi Digitized by Google 30 Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. i. und J>i{f-aA = A'^J^'i' Multipliziert man die erste mit der dritten, die zweite mit der vierten dieser Formeln, so ergiebt sich unter Wegfall von Ali sowohl für et, , wie auch für «j dieselbe Gleichung, welche uns schon auf die Werte (12) führte. Daraus geht hervor, dass von den letzten 4 Formeln schon zwei zur Konstantenberechnung ausreichen, während die beiden andern damit von selbst erfüllt sind. Wir haben somit B, = A, M'n ß. .,') 0«2 ds) und dürfen schliesslich für unsere allgemeinen Integrale schreiben 9> = >4| sm (a,t+ß,) + A^ sin (cj / + /Sj) ) Ab (g Vi - at'^^ cos (a, f + 1%) ■ttj"'' '. cos (ßj ^ + ßl) (16) iCo a, Zur Bestimmung der Konstanten setzen wir nunmehr voraus, dass zur Zeit / = o das Schiff die Auslenkung tp = if>(, erfahren habe, während der bis dahin festgehaltene Kreisel in diesem Momente frei gegeben wird. Alsdann ist für t-=o auch 9)„ = o und weiterhin Daraus ergeben sich mit (16) die Bedingungs- gleichungen Af sin ßi + Ai sin ß^ = o. A, o, cos ßi + Ai 02 cos ßi=o (j6a) f A2 [j- —a^A sin ßi=o Die erste und letzte dieser Formeln können aber nur gleichzeitig bestehen, wenn sin /9, = sin ßi = o oder ^1=0 und ßi=x ist. Alsdann gehen die beiden anderen Gleichungen über in /i, ff — et, M — A i ff -..')- »A'O «'0 und ergeben ^, ß, = .-^2 a^ — '''«3. A «l^«2'' /i ß, .c «r '— ß, - (i6b) d. h. die Maximalausschläge der beiden übereinander gelagerten Schwingungen der Kreiselachse sind proportional dem anfänglichen Ausschlage des Schiffes, der Winkelgeschwindigkeit der Kreisel- rotation sowie der Schwingungsperiode selbst, so dass wir also neben einer lang- sam verlaufenden relativ grossen Schwing- ung eine rasch verlaufende kleine erhalten. Die erstere entspricht für den auf fester Unter- lage rotierenden Kreisel der Präzession, die letztere dagegen der Nutation derselben. Da nun auch das Schiff analoge Bewegungen voll- zieht, welche nur um 90* gegen die des Kreisels verschoben sind, so erscheint die resultierende Bahn des Endpunktes der Kreiselachse im ganzen als eine Ellipse (Fig. 3), die aber bei genauerer Betrachtung sich in eine Reihe zu- sammenhängender kleiner Schleifen oder Wellen auflöst.') Die Gleichung dieser epizyklischen Kurve ergiebt sich aus (16) mit (i6b), also _ _V'(. «'0 4 «i_ <P== '/' = ... 4 «2 J^Ä ßj / a,2ßj2 tr a-i' «i — ■ ß, sin a-i t\ ß2 / jX fojfl) t ^i6ci ^2 ' / «2^ ) durch Elimination der Zeit /. Wir kehren nunmehr zu dem schon oben erwähnten Spezialfälle des unbeschwerten Kreisels zurück, für welchen /j = x; und ^= 1 zu setzen war. Damit aber geht die zweite Gleichung (7 a) über in tf'tp titp dt'-' + '"" 7it (17) l) l'nter deu obigeo speziellea AnfaugsbediuguogeD be- sitzt die Bahnkurve nach aussen gerichtete Spitzen, wie eine Hypozykloide. Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. i. 31 Setzen wir dies in die noch einmal diffe- renzüerte erste Gleichung (7 a) ein, so folgt für die Schiffsbewegung und andererseits durch Elimination von y aus (17) mit der ersten Gleichung (7a) für die Be- wegung der Kreiselachse, dt* + Gf -I- w„ d^g> = 0, (17b) ^■'—Gf +:--). während (17 a) ausserdem noch eine, (17 b) da- gegtn zwei gleiche Wurzeln k-i=o ergiebt, denen im Integral ein Glied von der Form Cte**', also hier Ct wegen ^2=0 entspricht. Demnach haben die Integrale von (17a) und 17 b), wenn wir noch „ = ,•,.=>//•+ i^ . . (:7d) setzen, die Form f = B,i + Bi sitt (« ' + r) / Von den 7 darin auftretenden Konstanten sind, wie schon oben, wieder nur 4 berechtigt, da die Integrale zwei Differentialgleichungen zweiter Ordnung genügen. Setzen wir, um die drei überzähligen durch die übrigen auszu- drücken, die Werte von (18) in (17) ein, so folgt als Bedingung für das Verschwinden der Koeffizienten von cosat und sinat « Ai cos ß + WqBx sin y = o a Ai sin ß — ^oBi cos y = o oder ^==r-90« j . . A\ a -\- BiW^= o' Führen wir dagegen unsere Lösungen (18) in die erste Gleichung (7 a) ein, welche ja auch für diesen Spezialfall gültig bleibt, so folgt für^=o /) ^'f-«^) oder w^en (19), d. h //, 7Vt, = — Ai a sin / + f i?o = — (^1 ß cosß+A^) /j a mit sin 7 = cos ß und a^ jl cos ß 4- A^'o Damit aber geht (18) über in '/, = yl„ + Ai sin [at + ß) + A^t n^]\ cos ß + Aj 7i'„ /, A^a — -'- cos («/ + /9 a ^ «'0 a / di'^ so dass beide Bewegungen nicht mehr wie oben einer und derselben Differentialgleichung genügen. Mit der probeweisen Einfuhrung von C/' als Lösung erhält man sowohl aus (17a) wie auch aus (17 b) zwei imaginäre Wurzeln (17c) (19) (20) (21) Zur Bestimmung der vier hierin noch auf- tretenden Konstanten Aq, Ay, A^ und ß denken wir uns, wie schon oben, das Schiff zur Zeit /=o in die Lage tp = tpo bei festgehaltener Kreiselachse gebracht und nun unter Freigabe der letzteren sich selbst überlassen. Alsdann ist für diesen Moment <po=o und woraus die Bedingungen Aq + A sin ß = o Ai a cos ß -{■ A2 = o A, J-^- ^ \ a )cosß-\- ='ro Wn sin ß = o (21a) resultieren. Diese führen sofort auf sin ß = o, cos ß = I ^0 = 0, womit (21) 9> = A,--. ^- sich vereinfacht Vo^'fl m sin a t\ a' 5Lf'-»' i) -\-a ,(2lb) (21c) Diese Formeln besagen, dass, während das Schiff Schwingungen um eine be- liebig geneigte Ruhelage vollzieht, die Achse des im Schwerpunkt aufgehängten Kreisels sich gleichfalls unter Schwing- ungen immer weiter aus der Vertikale entfernt. Die Schwingungen haben nach Gleichung (12 b) eine kürzere Periode als die Eigenschwingungen des Schiffes, während das der Zeit proportionale Glied in der ersten Gleichung (21c) etwa der Präzession der Erd- achse entspricht. Wenn auch infolge dieser Bewegung der Gültigkeitsbereich unseres nur für kleine Ausschläge aus der Vertikalen auf- gestellten Ansatzes bald überschritten ist, so kann man doch leicht die durch (2 1 c) darge- stellte Erscheinung am Modell beobachten. Erst wenn die Kreiselachse infolge der immer wachsenden Auslenkung nahezu . horizontal ge- worden ist und damit die Wirkung des Kreisels auf das Schiff aufhört, richtet sich dieses lang- sam auf, um, wenn der Kreisel sich vollständig überschlagen hat, die Achse also wieder ver- tikal steht, von neuem um die gerade erreichte Stellung kleine Schwingungen, die sich in einer Erzitterung des ganzen Systems kundgeben, zu vollziehen. Dieses Spiel wiederholt sich so lange, bis die in unseren Formeln nicht berück- sichtigte Dämpfung des Wassers das Schiff zur Ruhe gebracht hat, wenn nicht schon vorher die Kreiselrotation infolge der Zapfenreibung ihren Einfluss verloren hat. Digitized by Google 32 Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. i. Jedenfalls stehen die Modellversuche, die man auch an einem mit dem Kreisel armierten Pendel anstellen kann, in vollster Überein- stimmung mit der oben entwickelten Theorie, deren Ausdehnung auf gedämpfle Schwingungen überdies keinen Schwierigkeiten begegnet. Das Ergebnis ist stets eine starke Abnahme aller Schwingungsamplitüden mit der Zeit und zwar infolge des Zusammenhangs des Systems auch dann, wenn nur einer der beiden Körper, z. B. das Schiff oder der Kreisel eine Dämpfung er- leidet. Dagegen scheitert die Durchfuhrung der Aufgabe für endliche Schwingungen an der Un- möglichkeit, die Variabein <p und »/"> in den hierfür gültigen, den Formeln (7) bezw. (7 a) analogen simultanen Differentialgleichungen zu trennen, die wir darum auch gar nicht erst angeschrieben haben. Auch für die Beurteilung der praktischen Verwendbarkeit der besproche- nen Vorgänge dürfte unsere Theorie noch nicht vollständig ausreichen. Sie deutet nur darauf hin, dass sowohl beim pendelnden, wie auch bei dem im Schwerpunkte aufgehängten Kreisel heftigeErzitterungen des ganzenSystems auftreten, während andererseits bei er- heblich verlangsamterRoUbewegung des Schiffes die Zapfen CC des Kreisel- rahmens nahezu das ganze aufrichtende Moment De übernehmen müssen. Göttingen, Institut für techn. Physik. (Eingegangen am 24. November 1903.) Tag;esereig:ni88e. Im Jahresbericht der deutschen Mathematiker- Vereinigung Band XII, 1903, Heft 8/9 hat Felix Müller in Steglitz-Berlin, S. 427, „abgekürzte Titel von Zeitschriften mathematischen Inhalts" veröffentlicht. Mit Unterstützung von Oberbiblio- thekar Dr. Valentin ist es ihm möglich gewesen, nahezu 1200 solcher Zeitschriften zusammenzubringen. Für die Ab- kürzung hat Professor Stäckel die Prinzipien aufgestellt. In dem alphabetischen Verzeichnis sind den Titeln der Zeit- schriften die Anfangsjahre beigefiigt nnd bei solchen, die be- reits wieder eingegangen sind, auch das letzte Jahr des Er- scheinens. Dasselbe reicht zurück bis zum Jatire l66j, in welchem das erste Heft der „Philosophical Trausactions" der Koyal Society of London und das erste Heft des „Journal des Savants" erschienen. Bis zum Jahre 1700 waren nur 17 Zeit- schriften mathematischen Inhalts zu nennen, w.^hrend das 18. Jahrhundert bereits 210 brachte, und im 19. Jahrhundert ca. 950 erschienen. Dabei sind Fortsetzungen von Journalen unter neuem Titel als neue Zeitschriften aufgeführt. Von den ca. 1200 mathematischen Zeitschriften ist ziemlich die Hälfte wieder eingegangen. Die meisten ca. 250 sind in Deutsch- land erschienen, dazu kommen je 200 französische, italienische und englische; der Rest sind schwedischf, dänische, russische, böhmische, spanische, japanische. Dem Inhalte nach gruppiert Müller diese Zeitschriften in i. rein oder vorwiegend mathe- matische, 2. physikalisch-naturwissenschaftliche, 3. astronomisch- geodStische, 4. technisch-militärische, 5. allgemein wissenschaft- liche und 6. Publikationen von Alcademien und anderen ge- lehrten Gesellschaften. Einige kurze historische Xotizen über die ältesten Zeitschriften jeder Gruppe teilt der Verfasser in den beigegebenen Erläuterungen mit. Ein chronologisches Verzeichnis der vollständigen Titel behält er sich vor. (Centralbl. f. Bibliotheksw.)., Vom 14. bis 23. April 1903 findet an der Universität Göttingen ein mathematisch-physikalischer Fortbildungskursus für Lehrer höherer Lehranstalten statt. Da die Zahl der von den einzelnen Schulkollegien zu vergebenden Plätze nur be- schränkt ist und deshalb eine Auswahl unter den sich Meldeo- den stattfinden muss, ist es erwünscht, dass die Meldungen schon bald eingereicht werden. Die Petersburger Physiko-chemische Gesell- schaft ist mit der Vorbereitung zu einer neuen Forschungs- reise nach dem Nordpol beschäftigt, zu der die umfassendsten Massregeln getroffen werden. Die Gesellschaft hat bereits im Frühjahr eine Denkschrift ausgearbeitet, die der Haupt- verwaltung für Handelsschiffahrt, dem Finanzminister, der Akademie der Wissenschaften, dem Vorsitzenden der Geogra- phischen Gesellschaft, dem Maiineminister und dem Minister der Volksauf klärung überreicht wurde. Es ist folgender Ent- wurf aufgestellt worden: i. Beobachtungen über die Sonnen- strahlung und die Strahlenbrechung der Luft; 2. über die Be- wegung der Wolken; 3. über die Erscheinungen der LufteleV- trizität im Zusammenhang mit der Auslöschung dei ultravio- letten Strahlen; 4. Bestimmung der Erscheinungen des Erd- magnetismus und der elektrischen Ströme im Ozean ; 5. che- mische Erforschung der Zusammensetzung der Luft und des Wassers und 6. Erforschung des Polareises. Das Unternehmen, das sich eine sehr gründliche Arbeit zum Ziel gesetzt hat und von den ersten Fachgelehrten geleitet wird, erfordert einen Aufwand von sehr grossen Geldmitteln, um die die Gesell- schaft aber offenbar schon jetzt nicht in Verlegenheit ist Personalien. (Die Herausgeber bitten die Herren Fachgenoesen , der Redaktion von eintretenden Änderungen mfiglichst bald Mitteilung zu machen.) Auf den durch das Ableben des Professors Lipschütz erledigten Lehrstuhl für Mathematik an der Universität Bonn wurde Professor Eduard Study aus Greifswald berufen. Der Oberlehrer F. Kreutzberg-DUsseldorf wurde zum Professor der angewandten Mathematik und Naturwissen- schaften an der neuen Akademie in Posen ernannt und der Kgl, Eisenbahn-Bauinspektor, Vorstand der Kgl. WerkstStten- inspektion Guben, Siegfried Fraenkel, ist beauftragt wor- den, an dieser Akademie über technische Wissenschaften Vor- lesungen zu halten. Ernannt wurden der Privatdozent für organische Chemie an der Universität Bonn Dr. phil. Georg Schroeter zam a,o. Professor, derTitularprofessor in dermechanisch-technischen Abteilung am Eidgenüssischen Polytechnikum in Zürich, I.. Farny zum o. Professor, der Privatdozent ßir allgemeine Chemie an der Universität in Krakau, Dr. Leo March- lewskl zum a. o. Universitätsprofessor, der Privatdozent der Chemie an der Universität Göttingen Dr. W. Kötz zum Titularprofessor, der Privatdozent an der Dresdner Technischen Hochschule Dr. Erich Müller zum ausseretatsmässigen a. o. Professor in der Chemischen Abteilung dieser Hochschule. An der Breslauer Universität habilitierte sich Dr. phiL Clemens Schaefer für Physik, an der Technischen Hoch- schule in Braunschweig der Diplomingenieur Dr. Hugo M Osler für Elektrotechnik, an der Leipziger Universität Dr. phil. Wilhelm Böttger für physikalische Chemie, an der Universität in Freibnrg i. B. Dr. Franz Fischer für phys- kaiische Chemie, an der Deutschen Technischen Hochschclc in BrOnn Adjunkt Ehren feld ftlr analytische Chemie. I Der Privatdozent für Elektrotechnik an der Technischen ' Hochschule in Karlsruhe, Ole Sivert Bragstad. bisher erster Assistent an der Elektrotechnischen Anstalt, ist aus dem Verbände dieser Hochschule ausgeschieden. ' Der Ausschuss des Syndikats der Pariser Presse hat den : Osiris-Preis von looooo Fr. verteilt. Frau S. Curie er- ; hält 60000 Fr. zur Fortsetzung ihrer Radiumforschungen, der I Ingenieur Branly 40000 Fr. für seine Arbeiten über draht- I lose Telegraphie. ; In Warschau starb der Professor der Chemie am I'olv- technikum Georg Wagner, 54 Jahre alt. Gesuche. Physiker, Privat-Dozent und mehrjähriger Hochschalassistent mit reicher Laboratoriumspraxis (auch elektrotechnischrr sucht entsprechende Stellung an einer Hochschule oder höheren Lehranstalt, event. in der Praxis. Gefl. Zuschr. unter K. 1j an die Kedakt. d. Zeitschr. Für die Redaktion verantwortlich Professor Dr. H. Th. Simon in OötUngen. — Verlag von S. Hirzel in Leipzig. Druck von August Pries in Leipzig. Digitized by Google Physikalische Zeitschrift No. 2. Originalmlttelluageii : ]. Elster u. H. Geitel, Notiz über den Anschlnss von Rezipienten aus Quarzglas an die Quecksilber-Luft- pumpe. S. 33. E. Hertzsprnng, Vergleich einiger spektralphetometrischen Resultate. S. 34- A. Pfliiger, Die Energieverteilung in den Funkenspektten der Metalle. s. 34. A. Rudolph, Ul>er die Durchlässig- keit von Nebel fQr T.ichtstrahlen von verschiedener Wellenlänge. S. 36. K. Honda u. S. Shimizu, Ober die Magnetisierung und die magnetischen I .ängenveränderungen ferromagne- tischer Metalle und Legierungen bei der Temperatur von flüssiger Luft. S. 40. II. Meldau, Zur Frage der Kompass- aufstellung in eisernen Ruderhäusern. S. 42. ,. F. KoHoek, Über die ponderomoto- rischen Kräfte, welchen ein ho- mogenes Dielektrikum in einem veränderlichen elektromagnetischen Felde unterworfen ist. S. 45. 15. Januar 1904. RedakdonuchluK fiir No. 3 am ao. Januar 1904. INHALT. i F. Harms, über eine Vorrichtung zur exakten Eichung von Elektrometern fUr Elektrizitätsmengen und ihre An- wendung auf die absolute Messung äusserst geringer Stromstärken. S. 47. Hartmann & Braun, A.-G., Stöpsel- messbrücke mit vettauschbaren Ver- gleichswiderständen. S. JO. J. Stark, Ionisierung durch den Stoss negativer Ionen vongliihender Kohle. S 51. I W. Kaufmann, Versuche über deii | Glimmstrom bei Atmosphärendruck. I S. 57. F. Dess.iuer u. B. Wiesner, Ver- suche über die störenden Wirkungen der S-Strahlen bei der Radiographie. . S. 58. Bespreobaaqen: Elektrochemische Litteratur. S. 61. P. G erdes, Einführung in die Elektro- chemie. S. 61. P.FerchlandgGmndrissderreinenund angewandten Elektrochemie. S. 61. M. Roloff, Die Theorie der elektro- lytischen Dissoziation. S. 62. W. Borchers, Elektro -Metallurgie. I. Abt. S. 62. 5. Jahrgang. Jahrbuch der Elektrochemie. S. 63. Handbuch der Elektrochemie. S. 62. H. Danneel, Spezielle Elektrochemie. I. u. 2. Lfrg. S. 62. W, Jäger, Die Normalelemente. S. 62. Monographien über angewandte Elek- trochemie. I— III u. V. S. 62. V. Engelhardt, Die Elektrolyse des Wassers. S. 62. A. Minet, Die Gewinnung des Alu- miniums. S. 62. Le Blanc, Die Darstellung des Chroms und seiner Verbindungen. S. 62. W. Pfannhauser, Die Herstellung von Metallgegeaständen auf elektro- lytischem Wege und die Elektrogra- vüre. S. 63. L. Rellstab, Das Fernsprechwesen. S. 63. U. Bauer, Vorlesungen Ober Algebra. S. 63. A. Wernicke , Lehrbuch der Mechanik I, 3. 4. Aufl. S. 63. Briefkasten: Zur Frage der optischen Resonanz. S. 64. Personalien. S. 64. ORIGINALMITTEILUNGEN. Notiz über den Anschluss von Rezipienten aus Quarzglas an die Quecksilberluftpumpe. Von J. Elster und H. Geitel. Den mannigfachen Vorzügen, welche das durch die Firmen Heraus in Hanau und Dr. Siebert & Kühn in Kassel in den Handel gebrachte Quarzglas im Vergleiche mit den üblichen Glasflüssen besitzt, stehen gewisse Nachteile gegenüber, welche eine allgemeine Verwendung dieses Materials zur Zeit noch ausschliessen. Für den Physiker ist namentlich störend, dass sich Rezipienten aus Quarzglas nur mittels Kittungen an eine Quecksilberluft- pumpe anschliessen und dass sich darin keine Elektroden einschmelzen lassen. Iridiumstäbchen haften zwar im Quarz, doch bleiben die Schmelz- .stellen immer undicht. Die erste dieser Schwierigkeiten lässt sich, wie wir hier mitteilen möchten, ganz vermeiden, und die zweite wenigstens insoweit, als das Vorhandensein von Quecksilberdämpfen die Versuche nicht störend beeinflusst. Auf unseren Vorschlag hin ist es nämlich den Herren Dr. Siebert und Kühn gelungen, Schliffstücke mit Quecksilberdichtung herzu- stellen, die halb aus Quarzglas und halb aus gewöhnlichem Glase bestehen. Es hat sich gezeigt, dass man sowohl ein Quarzrohr in ein Glasrohr, als auch umgekehrt ein Glasrohr in ein Ouarzrohr einschleifen kann. Ein derartiges Schliff- stück ist in Fig. i dar- gestellt ; giesst man noch in den Becher B einige Tropfen Quecksilber, so wird in bekannter Weise vollkommene Abdich- tung erreicht. Man über- sieht leicht, dass sich mittels dieser einfachen Vorrichtung jeder Quarzrezipient ohne Verwendung irgend- welcher Kittmasse an eine Quecksilberluft- pumpe ansetzen lässt. Quarz ^■f Zur Pumpe Schlzfl' x.Rectpientfn \sAlifF Glas Fig. I. Die gleiche Anordnung kann auch dazu dienen, Aluminiumelektroden in Vakuumappa- rate aus Quarzglas einzuführen. Es stellt Fig. 2 eine Geisslersche Röhre aus Quarzglas dar, bei Digitized by Google 34 Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 2. der dies geschehen ist Die Einschmelzstellen der Elektroden .£", und Ei befinden sich an den Enden der Glasröhrchen rj und r-i. Das Röhrchen i\ trägt einen Glasbecher B^ , in welchen der untere Teil des Quarzrohres, der obere den Quarzbecher Äj, in welchen das Glasröhrchen rj eingeschliffen ist. Übergiesst man noch das Quecksilber in 5, und ßi, um ein Verschütten desselben bei beliebiger Hand- habung des Rohres vorzubeugen, mit etwas Kolophoniumkitt, so lässt sich die Verbindung mit der Pumpe dauernd lösen. Dies gelingt unter Anwendung eines Leuchtgassauerstoff- gebläses leicht, wenn das Ansatzröhrchen a dünnwandig gewählt und mit einer Einschnü- rung s versehen wurde. Natürlich kann die Abschmelzstelle, um die Trennung von der Pumpe zu erleichtern, auch an einem rechtwinklig zu r-i angeschmolzenen Glasrohre angebracht werden. Wolfenbüttel, November 1903. (Kingegangen 27. November 1903.) Vergleich einiger spektralphotometrischen Resultate. Von Ejnar Hertzsprung. I u 111 IV V VI 0.43 o>753 2,54« 1,251 «,283 ',295 0,45 1,013 2,627 1,077 — ',«33 0,47 «,«47 2,692 0,998 0,937 0,944 0.49 1,458 2,739 0,744 0,745 0,738 0,51 1,650 2,769 0,582 0,56b 0,560 0.53 1,823 2,781 0,421 0,404 0,412 0,5s 1,981 2,788 0,270 0,271 0,271 0,57 2,125 2,792 0,130 0,127 0,129 0,59 2,257 2,794 0 0 0 0,61 2,378 2,790 —0,125 —0,104 —0,096 0,63 2,488 2,788 —0,237 —0,219 —0,208 0,6s 2,590 2,780 —0,3+7 -0,348 —0,316 0,67 2,684 2,77« —0,450 —0,447 — 0,411 0,69 2,770 2,754 -0,553 —0,514 —0,518 Die einzelnen Säulen der Tabelle geben an: I Wellenlänge des Lichtes in ft. II Logarithmen + eine willkürliche Konstante der Energie-Intensitäten in dem Gitter- spektrum der Hefnerkerze, berechnet unter der Voraussetzung, dass, innerhalb der be- trachteten Wellenlängen, das allgemeine Strahlungsgesetz gültig • ist. Die Formel lautet: = CX^ ( ix,--i),'wo e die Energie-Intensität des Gitterspektrums, k die Wellenlänge in Centimetern, t die absolute Temperatur, hier zu 1825* gesetzt'), und C eine Konstante ist. 111 Logarithmen interpoliert zwischen den von S. P. Langley-) angegebenen Energie- Intensitäten im Gitterspektrum der Sonne für „hohen" Sonnenstand, womit die Sonnen- 1) Vergl. (.;. W. Stew.irt, diese Zeitschr. 4, l- 3, 1902. 2) Wied. Ann. 19, 238, 1S83. j höhe verstanden ist, für welche die Sonne durch 9,33 : 7,6 senkrechte Atmosphären scheint, oder 54 ''j". ' IV = III-IIIo,S9 — (II- -110,59). V u. VI Logarithmen zu den von Else Köttgen') in zwei Versuchsreihen gefun- denen Werten von dem Verhältnisse zwi- schen den Helligkeiten des Sonnen- und Hefnerlichtspektrums, indem dieses Verhält- nis für die Wellenlänge 0,59 (i gleich i ge- setzt worden ist. j ' Es wird nur angegeben, dass die Mes- sungen in der ersten Hälfte von August 1 893 I in Berlin vorgenommen sind, was einer Mittagshöhe der Sonne von 51 — 56" ent- j spricht. Besonders die Übereinstimmung von IV '■ mit V ist eine gute zu nennen, indem das \'or- i zeichen der Differenzen ohne weitere Regel- mässigkeit schwankt. Hiermit soll nur, ohne alle Kommentare, an den Vergleich dieser nach so verschiedenen Methoden erhaltenen Werte erinnert werden. i) Wied. Ann. 68, 809, 1894. (EingegaDgen 5. Dezember 1903.) , Die Energieverteilung in den Fankenspektren der Metalle. Von A. Pflüger. Mit Hilfe der in dieser Zeitschrift 4, 861, 1903 I beschriebenen Thermosäulenanurdnung wurde ' die Energieverteilung in den Spektren ver- schiedener Metalle von 186 (i/i bis 1500 ftu untersucht. Das Flussspatprisma und die Flussspatlinsen des Spektrometers wurden I mir von der Firma Carl Zeiss in Jena freund- lichst zur Benutzung überlassen. Vor der, in j der Brennebene des Fernrohrobjektivs ange- brachten Thermosäule befand sich ein Spalt von 0,6 mm Breite. Er blendet aus dem Spektrum , Streifen aus, die von ca. 10 Angström-Ein- I heiten Breite bei igo fifi bis auf ca. 2000 A.-E. im Ultrarot, entsprechend der abnehmenden I Dispersion des Flusspates, anwachsen. I Die Funkenstrecke, erzeugt durch ein mitt- leres Induktorium mit Deprez-Unterbrecher und parallel geschalteter Leydener Flasche, befand sich dicht vor dem Kollimatorspalt, von gleich- j falls 0,6 mm Breite. Das Fernrohr wird, von I der Wellenlänge 180 //,« (der Durchsicbtigkeits- I grenze der Luft) beginnend, in kleinen Schritten r von I. bis 5 Bogenminuten durch das gesamte Spektrum hiudurchbewegt, und der zu jeder i Einstellung gehörige Galvanometerausschlag ge- messen. Dieser ist ein Mass für die Energie I eines Spektralbezirkes, dessen Breite uii<! Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 2. 35 Schwerpunkt aus den obigen Angaben ersicht- lich ist. Bei solchen Metallen, die entweder nur sehr wenige Linien aufweisen , oder bei denen einzelne Linien oder enge Linien- ijnippen besonders kräftig entwickelt sind, wurde durch schrittweises Hindurchbewegen durch den Ort der Linie diejenige Fernrohr- einsteilung gefunden, für die der Ausschlag ein Maximum war. Man erhält so ein ungefähres Bild sowohl von der Verteilung der Energie in linienreichen Spektren, als auch von den Intensitätsverhält- nissen der einzeln gemessenen, besonders starken Linien. Dies Bild würde vollkommen sein, wenn wir die Spalte so schmal wählen würden, dass die einzelnen Linien getrennt, jede für sich nacheinander auf die Thermosäule fielen, oder wenn wir wenigstens die Spalt- breite der abnehmenden Dispersion des Fluss- spates proportional abnehmen Hessen. In- dessen sind erstlich die feineren Linien nicht energiereich genug, um merkliche Ausschläge zu veranlassen, andererseits genügt diese Me- thode völlig, sowohl zur vorläufigen Orien- tierung, wie zur Auffindung der leitenden Ge- setze. Es zeigt sich nämlich, dass alle Metalle ein steiles Maximum der Energie im äusser- sten Ultraviolett, die Mehrzahl unterhalb 260 jift, besitzen. In seinem Bereiche sind die Ausschläge bis 10 mal so gross wie im ganzen übrigen Spektrum. Auf gleiche Dis- persion reduziert, würde dies Verhältnis noch bedeutend anwachsen. Selbstverständlich zeigen die verschiedenen Metalle sowohl hinsichtlich des Verlaufes, wie der Lage und Breite des Maximums grosse individuelle Verschieden- heiten. Von einer „Breite" des Maximums kann man natürlich nur sprechen bei sehr linien- reichen Spektren. Aber auch bei denjenigen Metallen, die nur wenige und sehr starke Linien aufweisen, sind die Linien unterhalb etwa 260 itii unvergleichlich viel stärker, als die höher liegenden. Eine Ausnahme macht nur das Magnesium. Dessen Linientriplet bei 280 itn ist nicht allein das stärkste seines Spek- trums, sondern das stärkste aller von mir ge- messenen Linien. Es erzeugt schon bei massi- ger Empfindlichkeit der Anordnung einen Ausschlag von 500 Skalenteilen. Femer lässt sich wegen der bei 1 80 ^ifi be- ginnenden, starken Absorption der Luft die untere Grenze dieses Maximums nicht immer feststellen. Vom Aluminium ist z. B. die Liniengruppe 1 86 (i(i , vom Zinn die bisher nur von Schumann nachgewiesene Gruppe bei etwa 190 (tft die weitaus stärkste des ganzen Spektrums. Beim Aluminium liegen aber nach Schumann noch unterhalb 180 einige sehr kräftige Linien. Andererseits giebt z. B. Nickel zwischen 220 und 235 fiß Aus- schläge von mehreren Hundert, darunter und darüber aber nur von sehr viel weniger Skalen- teilen. Hier ist also die Lage des Maximums gut bestimmt. Ein zweites, aber sehr viel schwächeres Maximum zeigen sämtliche Metalle an nahezu derselben Stelle im Ultrarot, nämlich zwischen ca. 700 und 1000 n/t. Dies Maximum könnte durch die hier sehr geringe Dispersion des Flussspates ver- ursacht sein; doch scheint mir der Umstand dagegen zu sprechen, dass erstens die Aus- schläge an seinen Grenzen plötzlich anwachsen, und dass es zweitens ein gutes Stück vor der Stelle geringster Dispersion vollständig ver- schwunden ist. Genaueres wird sich indessen erst sagen lassen, wenn die Spektra in dieser Region photographiert sind.. Das Maximum ist sehr klein im Vergleich zu dem im Ultra- violett. Bei gleicher Dispersion würde man hier nur Spuren von Ausschlägen wahrnehmen können. Bei der Beurteilung dieser ganzen Unter- suchung müssen wir schliesslich bedenken, dass die Energieverteilung zweifellos von den be- sonderen Bedingungen des Versuchs (Kapazi- tät, Selbstinduktion, Funkenlänge im Entla- dungskreise, Konstruktion des Induktoriums) abhängig ist. Die Feststellung des Einflusses dieser Faktoren ist Aufgabe der Spezialunter- suchung. Nur so viel glaube ich bereits aus einigen orientierenden Versuchen schliessen zu können, dass das Ma.ximum sich nicht er- heblich verschiebt, wenn man. die Bedingungen ändert. Dass der absolute Betrag der Energie sich mit ihnen erheblich ändert, ist ja anzu- nehmen, und leicht nachzuweisen. Mit grossen Induktorien und rotierendem Unterbrecher wird man vermutlich sehr viel grössere Ausschläge erzielen, und dann auch an die Feststellung der Energie der feineren Linien denken können. Über die relative Grösse des ultravioletten Maximums geben folgende Versuche einigen Aufschluss. Auf dem Tischchen des Spektro- meters wurde statt des Flussspatprismas ein auf Flussspat geteiltes Rowlandsches Gitter, das Herr Dr. Haus wal dt- Magdeburg mir freund- lichst zur Verfugung stellte, befestigt. Die Dispersion des Gitters beträgt in der ersten Ordnung ca. 290 A.-E. pro Grad. Es ist also dem Prisma, mit Ausnahme des äussersten Ultraviolett, gewaltig überlegen, aber natürlich sehr lichtschwach im Vergleich zu diesem. Mit diesem Gitter erhielt man im Bereich des je- weiligen Maximums bei allen Metallen kräftige, wenngleich geringere Ausschläge, als mit dem Digitized by Google 36 Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 2. Prisma, im ganzen anderen Spektrum aber, selbst im Bereiche des vermuteten ultraroten Maximums nur Spuren von Ablenkungen. Wenn auch die Energieverteilung durch ein Gitter erheblich verzerrt wird (nach den Unter- suchungen von Paschen), so wird man dies Resultat doch immerhin als ein qualitatives gelten lassen. Ein zweiter Versuch ist der folgende. Die Thermosäule wurde in ein Vakuumgefäss mit Flussspatfenster eingekittet, um sie, nach dem Vorgange von Lebedew, empfindlicher und zugleich stabiler zu machen. Dann stellte man sie dem Funken, mit den nötigen Vorsichtsmass- regeln gegen äussere Einflüsse, in etwa 20 cm Entfernung gegenüber. Die Ausschläge wurden nun gemessen, wenn nacheinander ein rotes Glas (undurchsichtig unterhalb 580 /ifi), eine Spiegelglasplatte (undurchsichtig unterhalb ca. 330 fifi), ein Ultraviolettglas von Schott (un- durchsichtig unterhalb ca. 280 ftfi), eine Quarz- platte (Absorption beginnt kräftig, aber nicht steil abfallend bei etwa 195 ftfi), endlich über- haupt kein Schirm zwischen Thermosäule und Funken geschaltet wurde. Die Ausschläge zeigten bei allen Metallen gleichfalls die grosse Überlegenheit der äussersten ultravioletten Strahlung. Diese Anordnung soll auch, mit leicht er- sichtlicher Abänderung, dazu dienen, die Strah- lung unterhalb 180 ftfi nachzuweisen, nachdem Versuche mit Wasserstoffliillungen des Spektro- meters fehlgeschlagen sind. Der Wasserstoff erwies sich in dem, allerdings primitiv zu- sammengekitteten Apparaten, als noch undurch- lässiger wie Luft. Wollte man annehmen, dass die Strahlung des Funkens eine reine Temperaturstrahlung sei — was mir unwahrscheinlich erscheint — , so läge es nahe, das ultraviolette Maximum als vom Dampfe, das ultrarote als von den glühenden Metallpartikelchen herrührend anzu- nehmen. Die Temperatur des Dampfes müsste dann ausserordentlich hoch sein. Genauere Mitteilungen mit samt dem Zahlen- material werden demnächst folgen. Bonn, physikalisches Institut der Universi- tät, Dezember 1903. I (Eingegangen 2. Januar 1904.) Über die Durchlässigkeit von Nebel für Licht- strahlen von verschiedener Wellenlänge. 1 Von A. Rudolph. ' Solange die Petroleumlampe fast ausschliess- | lieh als Lichtquelle für die Leuchtfeuer diente, war es üblich und auch ausreichend, das von zwei zu vergleichenden Lichtquellen ausgehende Licht unzerlegt zu messen und das Verhältnis der dabei gewonnenen Werte als Massstab für den Nutzwert dieser Lichtquellen zu betrachten. Dieses nur bei gleichem Urfarb engehalt zweier Lichtquellen zutreffende Verfahren muss bei starker Verschiedenheit des Urfarbengehaltes zu Trugschlüssen führen. Auf dem Wege vom Feuer bis zum Auge des entfernten Beobachters werden gewisse urfarbige Strahlen — nach den bisherigen Annahmen die violetten und blauen, vielleicht auch die dunkelgrünen und dunkel- roten — durch die Atmosphäre mehr oder weniger verzehrt. Der Befeuerungswert einer Lichtquelle hängt mithin von dem Gehalt an den nicht verzehrten urfarbigen Lichtstrahlen ab und zwar von dem spezifischen Gehalt (Gehalt der Flächenein- heit der Lichtquelle), weil diese durch das optische Mittel (Spiegel, Fresnellinse und der- gleichen) beobachtet wird. Seitdem in neuerer Zeit ausser dem Petro- leumlicht die verschiedensten anderen Licht- quellen — Acetylen- und Fettgaslicht, Gas-, Petroleum- und Spiritusglühlicht, elektrisches Bogen- und Glühlicht u. s. w. — in der Leucht- feuertechnik Verwendung finden, handelt es sich demnach in erster Linie um den Vergleich der Stärken zweier Lichtquellen im Lichte je einer und derselben Urfarbe, d. h. im Lichte von be- stimmter Wellenlänge. Bei der Verwendung des künstlichen Lichtes im bürgerlichen Leben kommt der Umstand, dass die einzelnen urfarbigen Lichtstrahlen nicht gleichmässig von der Atmosphäre verzehrt wer- den, nicht in Betracht, weil der Wirkungsbe- reich klein und die von den Lichtstrahlen zu durchdringende Luftschicht nur dünn ist. Die Leuchtfeuer sind im Gegensatz dazu für grosse Tragweiten bestimmt. Es besteht deshalb ein Unterschied zwischen dem Werte einer Licht- quelle für das bürgerliche Leben (bürgerliche Lichtstärke) und für Leuchtfeuerzwecke (Leucht- feuer-Lichtstärke). Der bürgerliche Leuchtwert zweier Lichtquellen kann, abgesehen von persön- lichen oder physiologischen Einflüssen, gleich sein, obwohl ihr Urfarbengehalt sehr verschie- den ist. Sie können als gleichwertig angesehen werden, wenn sie die Gegenstände, abgesehen von der Farbe, gleich gut sichtbar machen, z. B. wenn man dieselbe Schrift gleich gut lesen kann. In diesem Sinne können z. B. Petroleum- licht, elektrisches Glühlicht und Gasglühlicht trotz ihrer ganz verschiedenen Färbung gleichwertig sein. Für Leuchtfeuerzwecke haben dagegen nur solche Lichtquellen den gleichen Wert, welche die Atmosphäre in ihren verschiedenen Zuständen gleich gut durchdringen, d. h. gleich stark verzehrt werden. Das ist nur bei Licht- quellen von vollkommen gleichem Urfarbengehalt, streng genommen also nur bei Lichtquellen der- Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 2. 37 tfitns 70 et M tioaso *s *o 3S 30 I^SW^ääBC; V>o3*^-T OfiOSh ^ . t^flOSS ^. ^-. 'v j^ooas _ l^Ois c ooom a voas Wellenlänge IXfi^ 710 090 eso SM ew MO 570 SSO 530 ♦70 ifSO 1130 Fig. I. selben Art der Fall. Soll der Wert einer Licht- quelle aus der bekannten oder verhältnismässig leicht mittels der gebräuchlichen Photometer zu messenden bürgerlichen und spezifischen Licht- stärke für Leuchtfeuerzwecke ermittelt werden, so ist ein Massstab erforderlich, der es ermög- licht, erstens den Einfluss der Lichtstrahlen von einer bestimmten Wellenlänge auf die Gesamt- leuchtstärke der Lichtquelle zu ermitteln und die Lichtstärken der Strahlen von bestimmter Wellenlänge in verschiedenen Lichtquellen un- mittelbar zu vergleichen, zweitens die Fern- wirkung der Lichtquelle zu berechnen aus dem Prozentsatz, nach dem die einzelnen urfarbigen Strahlen von der Atmosphäre verzehrt werden. In der Königlichen Versuchsstation für Leuchtfeuer zu Stettin-Bredow sind im Sinne der vorstehenden Bemerkungen Unter- suchungen bezüglich einer Reihe von solchen Lichtquellen eingeleitet worden, die in neuerer Zeit in der Leuchtfeuertechnik Bedeutung er- langt haben. Als Lichteinheit ist bei den Versuchen die Hefnerkerze angenommen worden. Es handelte sich bei dem ersten Teile der Untersuchungen zunächst darum, den bürger- lichen Leuchtwert verschiedener Lichtquellen festzustellen, diese dann weiter spektralphoto- metrisch zu messen und zwar die Schaulinien so festzulegen, dass die von ihnen und der Nullinie eingeschlossenen Flächen die bürger- lichen Lichtstärken darstellen. Der Leuchtwert der verschiedenen urfarbigen Lichtstrahlen ist .sehr verschieden und wird durch eine Schau- linie (Intensitätskurve, Wertigkeitslinie) darge- stellt, welche in der Nähe des Natriumlichtes ihr Maximum hat. Diese Wertigkeitslinie ist zur Berechnung des bürgerlichen Leuchtwertes einer Lichtquelle aus der spektralphotometrisch ermittelten Schaulinie erforderlich. Die Abbildung i zeigt die für die Benutzung bei den weiteren Untersuchungen hier ermittelte Wertigkeitslinie, bezogen auf die Hefnerkerze als Einheit. Mit Hilfe dieser Wertigkeitslinie sind acht Lichtquellen untersucht worden. Die nachstehenden Ergebnisse zeigen nur verhältnis- mässig geringe Abweichungen zwischen der mittels der Photometer von Bunsen und Weber zu gleicher Zeit unmittelbar gemessenen und der aus der Schaulinie für die spektrale Leuchtkraft ermittelten bürgerlichen Leucht- stärke. Die Wertigkeitslinie ist mithin für prak- tische Zwecke brauchbar. Die Unterschiede in Prozenten anzugeben führt zu einem falschen Urteil und ist deshalb hier nicht geschehen. Die Empfindlichkeit des Auges und der zum Messen benutzten Apparate sind begrenzt, so dass die Fehler bei schwachen Lichtquellen in Prozenten ausgedrückt erheblich grösser sein können, als bei starken, obwohl die Messungen in beiden Fällen gleich sorg- fältig ausgeführt sind. Die Ermittelung des Verhältnisses, in welchem die verschiedenen Lichtstrahlen von der Atmo- sphäre aufgezehrt werden, umfasst den zweiten Teil der Untersuchungen. Diese sind mit künst- lichem Nebel in der Dunkelkammer begonnen worden und sollen darnach durch Beobachtungen Acetylen- Frei- breoner 1. Ans den Messnngen mit dem Spektralphotometer btredmet: H. K. . . . ]i 24,98 2. Mit den Photometern ge- 1' messen: H. K I 28,40 3- Unterschied: H. K. . . -(-3.42 Acetylen- GlUWicht 289,44 297,50 -H8,o6 I^ucht- , tnrm- j brenner von I Pintsch. j ' (Acetylen) I 93,90 go,oo —3.90 Nernst- licht 23.69 25.30 -J-i,6i Petroleum- lampe 23.94 26,50 +2,56 Spiritus- Glühlicht 42,07 45.70 +3.63 Elektr. Glahlicbt. fPolar- lampe) Elektr. GlOhlicht. (15- Volt- lampe) 70,39 78,00 + 7.61 7.73 8,30 +0,57 Digitized by Google 38 Physikalische Zeitschrift. 5, Jahrgang. No. 2. Fig. 2. im Freien nach Möglichkeit ergänzt und be- richtigt werden. Zur Erzeugung von künstlichem Nebel für diese Messungen wurde eine Vorrichtung her- gestellt, welche nach mehrfachen Abänderungen und Verbesserungen die in Abbildung 2 dar- gestellte brauchbare r'orm erhalten hat. Der Nebelapparat besteht aus einem Cylinder von 250 mm 1. W. und 995 mm Länge. In diesen mit einem Mantel für Wasserkühlung versehenen Cylinder wird ein gleichmässiger Dampfstrahl geblasen. Je nach der Menge des zufliessenden Kühlwassers kann jede gewünschte Abkühlung erreicht und somit auch die Nebeldichte in weiten Grenzen verändert werden. In Abbild- ung 3 ist die benutzte Versuchsanordnung dar- gestellt. An die Stelle der Vergleichsflamme ist ein Spiegel gesetzt worden, der das auf- fallende Licht der Hauptflamme L in den Kolli- matorspalt k\ wirft. Ein Vorzug dieser An- ordnung ist die völlige Übereinstimmung der spektralen Zusammensetzung des durch den \ Neb eXccpptwa^ DnArthurEänig I-^'g- 3- Spiegel nach ki abgeblendeten Lichtes mit dem der Hauptflamme Z. Die Folge hiervon ist, dass die Einstellung des Nicols, solange kein Nebel im Apparat ist, bei allen Wellenlängen die gleiche sein muss. Mit dem Nebelapparat ist eine grössere An- zahl (31) Messungen ausgeführt worden, denen 1 wohl noch Ungenauigkeiten infolge von geringen Schwankungen der Nebeldichte und von Ab- I lesungsfehlern anhaften, die aber in ihrem Ver- lauf miteinander hinreichend übereinstimmen. I Die Durchlässigkeit des Nebels in der Natrium- linie ist gleich i gesetzt, d. h. für die Lichtstrahlen von 590 (1(1 ist das Verhältnis der durch den Nebel zu den unmittelbar zum Nico! gelangten Strahlen gleich i. Darnach ist aus den Ver- I suchen die relative Durchlässigkeit des Nebels , für die Lichtstrahlen der verschiedenen Wellen- I längen von 490 — 670 [i(t in Abständen von je 20 (i(t ermittelt worden. Die Schaulinien I — IV in Abbildung 4 zeigen die Ergebnisse von 4 solchen Messungen. M ist das Mittel aus diesen 4, N aus allen 3 1 Mess- ungen. Als Massstab für die Nebeldichte ist das Verhältnis angenommen worden zwischen den Lichtmengen, die durch den Cylinder einmal ohne und dann mit Nebel gelangen. Die Schaulinien in der Abbildung 4 sind auf die Nebeldichte 50 bezogen worden, d. h. von 50 Kerzen der Lichtquelle gelangt nur eine durch den Nebel. Die Schaulinien sind also relative Durchlässigkeitslinien. Siestimmen darin überein, dass entgegen den bisher Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 2. 39 •MuftSIO S30 SSO SlO SM Fig. 4- eto 030 SSO S70 fast allgemein gültigen Anschauungen für den grünen und blauen Teil des Spektrums die Durchlässigkeit grösser als i, jedoch für den roten Teil kleiner als i ist, d. h. der Ver- lauf jeder dieser Linien zeigt deutlich, dass Nebel für blaue Strahlen durchlässiger ist, als für rote.') Die aus allen 3 1 Messungen erhaltene Schau- linie N zeigt eine Gesamtverschiebung der rela- tiven Durchlässigkeitslinie für die Nebelstärke 50 um 22 Proz. im sichtbaren Spektrum, wo- von auf den blauen Teil 14 Proz. und auf den roten 8 Proz. entfallen. Einzelne Schaulinien zeigen erhebliche Schwankungen, z. B. II in Abbildung 4. Das ist indessen nicht ungewöhnlich, da bei sehr geschwächtem Licht gemessen werden muss und die Ablesungen durch mancherlei Zufällig- keiten beeinflusst werden. Die Mittellinien aus je 4 Messungen [M Abbildung 4) und die End- linie aus allen 31 Messungen (.^V Abbildung 4) zeigen augenscheinlich, dass diese Fehler sich mit der Zahl der Messungen mehr und mehr ausgleichen und dass durch dieselben der Wert des Gesamtergebnisses nicht beeinträchtigt wird. Zur Bestätigung der Richtigkeit der bis- herigen Messungen wurde versucht, die ungleich- massige Lichtschwächung durch den Nebel un- mittelbar im Spektralphotometer wahrzunehmen. Nachdem das Nicol im roten Spektralfeld (Lithiumlinie) auf gleiche Helligkeit der Ver- gleichsfelder eingestellt worden war, konnte durch Abheben des Spektralrohres mit der Hand, damit das Überschauen des Spektrums sehr schnell möglich ist und eine merkliche Änderung n der Nebeldichte inzwischen nicht eintreten kann, das ganze durch den Nebel beeinflusste Spektrum beobachtet werden, wobei mit grosser Sicherheit die Thatsache festgestellt werden konnte, dass die blauen Strahlen nicht in dem Masse aufgezehrt werden, wie die gelben und roten. Mit dem dargestellten Apparate kann man Nebelstärken von 80 — 150 gut erreichen und vorübergehend noch bis 300. Für längere Messungen haben nur Nebelstärken von 40 bis 50 die erforderliche Gleichmässigkeit. Die Messungen sind mit künstlichem Nebel angestellt worden und haben das Ergebnis ge- liefert, dass solcher Nebel für blaue Strahlen durchlässiger ist als für rote. Auf die für Leuchtfeuer wichtigen atmosphärischen Ver- hältnisse ist das Ergebnis nicht ohne weiteres anwendbar. Trotzdem sind diese Versuche auch dafür nicht ohne Bedeutung. Der Nebelcylinder ist nur rund i m lang. Es ist noch kein be- sonders dichter Nebel im Apparat, wenn die Nebelschicht von i m Stärke die Dichte 50 hat, d. h. wenn von 50 Kerzen der Lichtquelle nur noch eine durch den Nebel gelangt, und es lässt sich die Nebeldichte 300 leicht erreichen. Daraus ergiebt sich, dass der Nebel in der Atmosphäre das Licht in so hohem Masse ver- zehrt, dass man davon Abstand nehmen muss, die Leuchtfeuer so stark zu machen, dass sie auch für Nebel noch eine brauchbare Wirkungs- weite haben. Für Leuchtfeuer kommt als besonders wichtig ein Zustand der Luft in Betracht, den man „diesig" oder „häsig" nennt und von dem man mit Sicherheit annehmen kann, dass er umge- kehrt wie der Nebel die roten Strahlen besser durchlässt als die blauen. Vielleicht wird es ge- lingen, durch die Fortsetzung der Versuche den Gegensatz aufzuklären. Diesige Luft verzehrt weniger Lichtstrahlen als Nebel. Wirksame Leuchtfeuer können dafür noch hergestellt werden.') i) Anm. der Redaktion: Die in dieser Zeitsclirift mit- geteilten Versuche über „Optische Resonanz" f4, 208, 258, 338, 339, 404, 426) zeigen, dass dieses Ergebnis kaum allge- meingültig ist, sondern nur der speziellen, im Apparate des Verfassers erzielten Nebeltropfengrösse zukommt. Nach jenen Vorstellungen und Versuchen muss das Absorptionsmaximom je nach der Nebeltropfengrösse an jeder beliebigen Stelle des Spektrums liegen können. (Eingegangen 11. Dezember 1903.) Digitized by Google 40 Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 2. Über die Magnetisierung und die magnetischen LSngenveränderungen ferromagnetischer Me- talle und Legierungen bei der Temperatur von flüssiger Luft. Von K. Honda und S. Shimizu. Vor zwei Monaten hat Professor Nagaoka und der eine von uns in einem Bericht der mathematisch - physikalischen Gesellschaft zu Tokyo die Ergebnisse von Versuchen über die Magnetisierung und Magnetostriktion von Nickel- stahlen mit verschiedenem NJckelgehalt ver- öffentlicht. Vorliegende Versuche wurden in der Absicht unternommen, obige Untersuchung auch auf die Temperatur flüssiger Luft auszu- dehnen. Der Apparat zum Messen der Längenverände- rung war derselbe wie bei der unseren früheren, in dieser Zeitschrift 4, 500, 1903 beschriebenen Versuchen benutzte. Im vorliegenden Falle wurde die Magnetisierung ausserdem nach der magnetometrischen Methode gemessen, wobei Magnetometer und Kompensationsspule in mag- netisch gerade westlicher Richtung von der Magnetisierungsspule aufgestellt war. Unsere Versuchsstücke bestanden aus 5 ferro- magnetischen Ovoiden und aus 12 von Herrn Ch. Ed. Guillaume gütigst überlassenen Proben von Nickelstahl. Dieselben wurden alle in der Form von Ovoiden untersucht (grosse Achse = 20 cm und kleine Achse = 1,0 cm). Die Er- gebnisse der Versuche lassen sich folgender- massen zusammenfassen: a) Die Magnetisierung ferromagnetischer Metalle. 1. Bei schwedischem Eisen, Wolframstahl und Nickel vermindert Abkühlung in flüssiger Luft die Magnetisierung in schwachem Felde, während die Magnetisierung in starkem Felde stärker wird. Bei Eisen und Wolframstahl ist die Veränderung sehr klein und beträgt höch- stens 2 bis 3 Proz., während bei Nickelstahl die anfängliche Verminderung verhältnismässig bedeutend ist und annähernd 10 Proz. beträgt. Das Feld, bei dem keine Veränderung statt- findet und die Wirkung der Abkühlung ihr Zeichen ändert, beträgt 1 1 5 Gauss bei schwe- dischem Eisen und Wolframstahl, und 580 Gauss bei Nickel. Fleming undDewar'), die zuerst die Magnetisierung von Eisen und Stahl in flüssiger Luft gemessen haben, beobachteten keine Zunahme der Magnetisierung bei Eisen und Stahl, weil die Felder, mit denen sie ar- beiteten, zu schwach waren, um eine derartige Zunahme zu zeigen. 2. Bei Gusskobalt und geglühtem Kobalt vermindert Abkühlung stets die Magnetisierung. Die Wirkung ist verhältnismässig bedeutend I) Proc. Roy. Soc. 60, 81, 1893. und bei Gusskobalt erheblich kleiner als bei geglühtem Kobalt. 3. Dieselben Versuchsstücke wurden nach Abkühlung in flüssiger Luft wieder bei gewöhn- licher Temperatur untersucht. Bei schwedi- schem Eisen, Wolframstahl und Nickel fallen die Magnetisierungswirkungen vor und nach der Abkühlung für alle Felder zusammen. Bei ge- gossenem und geglühtem Kobalt stellt sich hin- gegen eine bedeutende bleibende Veränderung des magnetischen Zustandes ein. 4. Ein Vergleich der Magnetisierung bei gewöhnlicher Temperatur und der bei der Tempe- ratur von flüssiger Luft ist in Tabelle I gegeben. Tabelle L Metall / A^=5 10 50 200 500 Schwed. Eisen j 27,50c 620 lOlO 1322 1527 1675 -186»,, 620 95° 1312 1517 '653 Wolframstahl . 30.7° 60 200 1220 1400 1502 — 186» 48 148 1190 1420 1544 N-ickel . . . ' 13,00 140 223 4«S 478 482 — 1860 50 166 1 385 443 478 Gußkobalt. . | 1 20,0,, — 186O 60 38 160 ! 116 1 608 494 919 840 1057 iot6 Geglüht. Kob. ' i8,60 — 1860 8 S 10 1 163 82 1 413 3«4 60s 505 b) Die Längenveränderung ferromagne- tischer Metalle. 5. Bei schwedischem Eisen und Wolfram- stahl wird durch Abkühlung in flüssiger Luft die Längenausdehnung der Metalle vermindert. Die Veränderung ist sehr klein bei Wolfram- stahl, jedoch bei schwedischem Eisen verhält- mässig bedeutend. Bei Nickel wird die Kon- traktion bis za H = 670 Gauss vermindert, aber in stärkeren Feldern erhöht. 6. Bei Gusskobalt wird die Kontraktion be- deutend erhöht, mit Ausnahme von schwachen Feldern, bei denen man eine geringe Abnahme der Kontraktion beobachtet. Bei geglühtem Kobalt ist es umgekehrt; die Kontraktion wird dort stets verringert. 7. Bei Wolframstahl, geglühtem Kobalt und Nickel sind die Längenveränderungen vor und nach der Abkühlung dieselben. Bei schwedi- schem Eisen wird jedoch die Ausdehnung nach der Abkühlung grösser als vor der Abkühlung. Bei geglühtem Kobalt nimmt die Kontraktion gegen die vor der Abkühlung beobachtete ein wenig ab. In Bezug auf die Längenveränderung verhalten sich -also Gusskobalt und geglühter Kobalt ganz verschiedenartig. 8. Der Vergleich zwischen der Längenver- änderung bei gewöhnlicher Temperatur und der Temperatur flüssiger Luft ist in Tabelle II enthalten : Obige Resultate für schwedisches Eisen, Nickel und geglühten Kobalt stimmen mit den von uns an Stäben von diesen Metallen erzielten Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 2. 41 Tabelle II. Metall Schwed. Eisen . WoirramstaM . Nickel . . . ■l' — I I I — : Gusskobalt Geglühter Kobalt. 1' «4.5° C. 186» 23,2» C. 186« 19.5° 186» 20,0* 1860 13.5° 186» + 3,4X10- + 3.2 4- 2.4 + 1.5 —13.0 — 10,0 — 1,9 — 1.7 — o.« — o,J + 3,6x10-6 ' + 3,3 , + 4.4 I + 4,1 — 26,0 — 21,0 -6,s -6,0 — 0,2 — o>i »50 300 700 Ergebnissen überein,') Die Veränderung der Längenausdehnung von Wolframstahl in starken Feldern ist mit der in unserem früheren Ver- such beobachteten nicht identisch. Da jedoch die Veränderung sehr unbedeutend ist, so lässt sich die Abweichung durch Betrachtung der entmagnetisierten Kraft erklären. c) Magnetisierung von Nickelstahl. 9. Ebenso wie bei Eisen, Wolframstahl und Nickel ist die Magnetisierung von Legierungen von Nickelstahl mit mehr als 25 Proz. Nickel in schwachem Felde kleiner und nimmt in star- kem Felde zu, wenn man eine Abkühlung durch flüssige Luft bewirkt. Bei Legierungen mit weniger Nickel nimmt die Magnetisierung mit der Abkühlung stets zu. Die Magnetisierungs- veränderung wird mit Ausnahme von 28,73 Proz. grösser, wenn der Nickelgehalt nach 25 Proz. hin abnimmt. Die Magnetisierung in flüs- siger Luft ist bei Nickelstahl zu 25 Proz., der in gewöhnlichem Zustande fast unmagnetisch ist, gleichfalls sehr gering. Bei weiterer Zu- nahme des Nickelgehalts nimmt die Magneti- sierungsveränderung wieder zu. Bei 26,34 Proz. findet die grösste Veränderung statt, und nimmt die Magnetisierungsstärke von 16 nach 1275, d. h. um ungefähr das 80 fache, zu. 10. Die Magnetisierung von Nickelstahl mit mehr als 36 Proz. Nickel ist vor und nach der Abkühlung fast dieselbe; sie ist daher umkehr- bar. Die Magnetisierungsveränderung bei an- derem Nickelstahl ist nicht umkehrbar; bei Ab- kühlung in flüssiger Luft tritt mit abnehmendem Gehalt immer weniger eine Wiederherstellung des Anfangszustandes ein; bei 24,40 Proz. und 24,04 Proz. ist die Magnetisierung nach der Ab- kühlung sogar grösser als in flüssiger Luft; die allgemeinen Ergebnisse fallen mit den von Hopkinson und Osmond mit fester Kohlen- säure erzielten*) zusammen. 1 1 . Tabelle III enthält die Magnetisierungs- stärke bei gewöhnlicher Temperatur und tn flüssiger Luft: + + + 4.5 + 4,1 —34.9 —29,0 -9.6 — 11,0 — 2.0 — 0,9 1,7x10-6 ' — 1,7x10-6 «.3 I — 2.7 + 3.8 I + 3.4 I —37.0 ' -32.9 I — ?•** -»'.5 I -3.0 , —2,0 Tabelle IIL ' — 6,7x10-« I — 9.4 I +».4 ■ + ».9 ■ —38.0 I —38,2 — 1,2 — 8,8 — 7.0 — 8,6 I>egterangen 70,32 Proz. I 50,72 I 46 I 36 I 29,42 I 29 28,72 ! 28,32 26,64 ^=5. «5 SO 500 25 24,40 24,04 / 2300:. ( —186« ) 240 I — 1860 I 20» ( —186» I 13» I —1860 ) 23« I —186» ) 13» I —186» I ' 230 I —186» f 17» I —186» I 230 1 —186» ( , 13° I —186" 19O ( — 1860 I I —186» S6o 500 $00 480 390 200 240 80 96 18 I 180 , 35 180 28 I 33 I 45 o , 20 o 0,2 o 20 I t8 768 766 900 916 885 880 698 740 132 166 358 190 240 162 48 211 0,1 126 o 0.5 o 80 5 70 942 1000 1004 978 1044 1052 1138 1238 1243 II62 13Ö0 1310 II08 1204 1220 II87 1347 1379 920 lOOI lOIO II40 »313 1343 152 172 «94 60s 943 1120 300 3«8 330 725 1126 1300 280 308 320 642 1019 1213 60 83 iit 600 978 1160 0,3 10 17 620 1068 «274 0 0 0,2 2,0 7.6 «5.2 0 5 lO 454 883 II02 20 48 72 431 898 II20 Die Kurven, welche die Beziehung zwischen der Magnetisierung in flüssiger Luft und dem Nickelgehalt darstellen, sind denen ganz ähn- lich, welche von Prof. Nagaoka und dem einen von uns bei gewöhnlicher Temperatur erhalten worden sind.') In vorliegendem Falle treten jedoch ausser einem Hauptmaximum zwei kleine Maxima auf, und zwar das eine bei 29 Proz. und das andere bei 26,64 Proz. Ähnlich ver- hält es sich mit der Längenveränderung in flüssiger Luft. d) Die Längenveränderung von Nickel- stahl, 12. Die Wirkung der Abkühlung auf die Längenausdehnung bei Nickelstahl geht ganz parallel mit der in Bezug auf die Magnetisierung beobachteten. Bei Nickelstahl mit grösserem Nickelgehalt als 28,82 Proz. nimmt die Längen- ausdehnung in schwachem Felde ab und in starkem Felde zu, wenn man dieselben in flüs- siger Luft abkühlt-, bei anderen Sorten von l) Honda und Shimizu, 1. c. 2} Compt. rend. 1S8, 304, 1899. 1) Nagaoka und Honda, Report of the Tokyo Mathe- matico-l'hysic.il Society, Vol. II, 2, 9, 1903. Digitized by Google 42 Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 2. Tab eile IV. Legierungen t H= 20 so 150 1 300 l 600 70,32 Prozent 1 '1 22,0» C. 1 ', - 186» 6,4X 6,0 10-6 9,5x10-6 9,8 ir, 5x10-6 '2,4 11,8x10—6 12,8 ii,8xio-<: '2,9 1 ' 26,5" , 8,6 «5,4 21,3 23,0 24,0 50,72 " 1 1' —186» 1 , 7,2 '4.5 23,0 26,0 26,7 46 1 1 20,0" ! 8,0 '5,5 22,0 24,0 1 25,' „ 1 : — 186« 7,2 15,5 24,5 28,3 29,6 36 1 ll 20,0" 5,5 9,7 '5,0 «7,o 19,0 „ 1 ! —186« 3,0 10,2 21,5 26,8 1 29,9 / 19.5" ■ 0,5 1,0 2,3 3.5 6,7 29,42 „ 1 ' — 186U 0,6 2,0 6,1 10,2 1 15,8 29 ) 12,5" 1 ',2 2,0 3,4 4,8 8,1 „ 1 —186" 1 0,1 2,4 10,1 'Ö,o 1 20,7 28,82 ) 22,5» •,o 1,6 2,8 4,3 6,9 „ 1 —186" 1 0,4 1.8 7.2 11,2 •6,4 28,32 1 20,0" , o.' 0,4 i,o 2,1 4.8 „ 1 -186» 1 °'5 2,0 6,3 11,3 t6,o 26,64 „ 1 -^^6^: ' 0,0 0,4 0,0 2,0 0,0 7.0 0,1 ! 11,8 0,2 '7.0 ) 25,0" 1 —186" 0,0 0,0 0,0 0,0 1 0,1 24,40 " 0,3 1:2 5.0 9,5 '3,6 1 21,0" 1 0,0 0,0 0,1 0,2 1 0,6 24,04 " 1 — 1860 0,3 1,6 6,8 12,2 21.1 Nickelstahl verschwindet die anfängliche Zu- nahme der Längenausdehnung. Das Verhältnis der gewöhnlichen Längen- ausdehnung zu der in flüssiger Luft nimmt im allgemeinen mit abnehmendem Nickelgehalt zu. Bei 36 Proz. beträgt es ungefähr 0,6, bei //= 500 Gauss und bei 28,32 Proz. etwa 2,7 und bei 24,40 Proz. etwa 80,0 in demselben Felde. 13. Bei umkehrbarem Nickelstahl fällt die Längenausdehnung vor und nach der Abkühlung genau zusammen. Die Längenausdehnung von anderen Nickelstahlsorten ist, nachdem diese in flüssiger Luft abgekühlt worden sind, stets grösser als vor der Abkühlung. Bei Legierungen zu 26,64 Proz. und 24,40 Proz. nimmt die Längen- ausdehnung beim Erhitzen auf gewöhnliche Tem- peratur sogar zu. Nickelstahl zu 25 Proz. dehnt sich bei gewöhnlicher Temperatur und ebenso in flüssiger Luft nicht merklich aus. 14. Die numerischen Ergebnisse unserer Ver- suche sind in Tabelle IV enthalten: 15. Schliesslich möge noch erwähnt werden, dass die Dichte nicht umkehrbaren Nickelstahls bei gewöhnlicher Temperatur eine dauernde Veränderung erleidet, wenn der Stahl in flüssige Luft getaucht wird. Diese eigentümliche That- sache ist zuer-st von Hopkinson beobachtet und kürzlich von Ch. Ed. Guillaume') und Osmond^) bestätigt worden: die Tabelle V enthält die beobachteten Werte der Dichte: Tabelle V. Legierungen 28,32 Proz. ' 26,64 Pro7. 24,40 Pro/.. 24,04 Fr. Vord. Abkühlg., Nach ll. „ ' 8.'5 8,01 8,16 7-99 8,13 8,06 8,06 7,94 I) C'oinpt. reml 126, 738, 1898. 2J Compt. rcnd. 128, 1395, 1899. Wir sehen daher, dass die Dichte durch Ab- kühlung in flüssiger Luft stets verkleinert wird. Der Quill au mesche Versuch zeigt uns, dass nicht umkehrbarer Nickelstahl durch Abkühlen ausgedehnt wird und beim Erwärmen auf ge- wöhnliche Temperatur wiederum eine Ausdeh- nung erfährt, so dass das Volumen dieser Le- gierungen einen doppelten Zuwachs beim Ein- tauchen in flüssige Luft erfährt. Tokyo, 4. Juli 1903. (Aus dem Englischen übersetzt von \, Gradenwitz.) (Eingegangen 21. November 1903. 1 Zur Frage der Kompassaufstellung in eisernen Ruderhäusern. Von H. Meldau. Im 3. und 4. Jahrgange dieser Zeitschrift sind von mir die für die Konstruktion des Schiffs- kompasses und fürseine Aufstellung und Behand- lung an Bord von Eisenschiffien massgebenden Gesichtspunkte in einer Reihe von Aufsätzen dargelegt worden.') Der Zweck dieser Auf- sätze, deren Inhalt übrigens rein referierenden Charakters war, lag darin, die Aufmerksamkeit und das Interesse physikalischer Kreise auf ein für den Seeverkehr äusserst wichtiges Gebiet angewandter Physik zu lenken. In gleicher Richtung ist das Ziel der vor- liegenden Mitteilung zu suchen, die eine spe- ziellere neuerdings fiir die Handelsmarine brennend gewordene Frage auf dem Gebiete des Kompasswesens behandelt. 1) Diese Zehsclir. 3, 323, 391, 554, 1902; 4, 376, I9i>3. Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 2. 43 Wie schon früher (d. Ztschr. 3, 558, 1902) an- t^edentet, sind die magnetischen Verhältnisse, unter denen der Kompass seine Aufgabe er- füllen soll, nicht nur auf den Kriegsschiffen, sondern zum Teil auch auf den Fahrzeugen der Handelsmarine mit der Zeit immer ungünstiger geworden. Die ausserordentlich erhöhte Ge- schwindigkeit moderner Passagierdampfer lässt im Interesse der Sicherheit der Schiffsfübrung einen vor den ärgsten Unbilden der Witterung geschützten Standort für die Schiffsführer wün- schenswert erscheinen. Während früher der Kompass stets auf der offenen „Brücke" des Schiffes Aufstellung fand, stellt man ihn deshalb jetzt vielfach in ein „Ruderhaus", das, sich rückwärts an die übrigen Brückenaufbauten (Navigationszimmer, Zimmer für Kapitän und Offiziere) anlehnend, den mittleren Teil der Brücke überdeckt und vorn und seitwärts ab- schliesst. Damit dieses Ruderhaus den nötigen Widerstand gegen etwa überkommende Seen besitzt, ist es nötig, wenigstens seine Vorder- wand aus Stahl herzustellen. Bisweilen hat man, einer Tendenz des Eisenschiffbaues fol- gend, auch für die Seitenwände sowie die Quer- und Diagonalverbände der Decke Stahl als Baumaterial angewandt. In magnetischer Be- ziehung war die Aufstellung des Kompasses in einem solchen Ruderhause wohl a priori als eine bedenkliche Verschlechterung zu bezeichnen und das hat sich denn auch durch die Er- fahrung in verschiedenen Fällen nur zu sehr bestätigt. Die am meisten charakteristische Verände- rung, die in den magnetischen Verhältnissen des Kompassortes durch die besagte Aufstellung in einem Ruderhause eintritt, scheint mir darin zu liegen, dass die schiffsmagnetische Ver- tikalkraft (Kraft senkrecht zum Deck) einen Zeichenwechsel erfährt und unter Um- ständen übermässig gross wird. Bei Schiffen, die in nordmagnetischer Breite gebaut sind, zeigen die in oder über Deckshöhe gelegenen Eisenteile naturgemäss Südpolarität, so dass bei frei aufgestelltem Kompass durch- weg eine den Nordpol der Nadel nach abwärts ziehende Kraft vorhanden ist. Durch die eiser- nen Seitenwände des Ruderhauses aber werden kräftige Südpole in unmittelbarer Nähe ober- halb des Kompasses festgelegt, so dass eine nach oben gerichtete Vertikalkraft die Folge ist. Ich hatte Gelegenheit, die auf diese Weise geschaffenen magnetischen Verhältnisse auf einer Reihe neuerer Dampfer des Nord- deutschen Lloyd zu untersuchen. Die Re- sultate der Vertikalkraftmessungen sind in den beistehenden sechs Darstellungen niedergelegt. Die Kräfte sind in der Mittelebene des Ruder- hauses in ungefährer Kompasshöhe ( i , i m über dem Fussboden) gemessen. Als Massstab für die Kräfte ist am linken Rande jeder Figur der für die deutschen Küsten geltende Wert {H= 1,8 G. i£.) der Horizontalkomponente des Erdmagnetismus angegeben. Die Kompassorte sind in den Figuren unter der Bezeichnung „vorderer Kompass" (v. K.) und „hinterer Kom- pass" (h. K.) kenntlich gemacht. Die sechs Schiffe sind auf drei verschiedenen Werften erbaut, nämlich beim Vulkan in Stettin, bei J. Schichau in Danzig und bei Joh. C. Tecklenborg in Geestemünde. Die Erbau- ungsorte sind den Schiffsnamen in den Figuren beigesetzt. J.Jlmttprüix mihelmysteuin ) tr, Z.^avsfrM'lUtebnt:(SteUui,> 1 mK 2 3 liK. <m. 3.,Seyälits" tßanzig.) sr-, it.fio<m'(Geesttnaindc) vX 2 3 JU[.*m. m S.^GneisenaU^GUlUn,) if-i 6., Zietea.'( Dornig) U- 3 'im. j'tK. 3 "'*'T'^hjr.'fm. " * rK.J 2 3 hJT.hn. -t.. .4. . ,1. 3 -L-t. I'ig. 1—6. Zur Erläuterung der Figuren sei folgendes hinzugefügt: Fig. I . Der Schnelldampfer „Kronprinz Wil- helm" hat ein Ruderhaus, dessen Vorder- und Seitenwände aus Stahl hergestellt sind. In der Decke befinden sich eiserne Quer- und Diagonalverbände. Im ganzen Ruderhause herrscht eine nahezu konstante nach oben ge- richtete Vertikalkraft von einem enormen Be- trag. Sie ist fast gleich 2 '2 JJ^ oder ungefähr gleich dem für unsere Breite gültigen Werte der Vertikalintensität, woraus — nebenbei be- merkt - das Kuriosum folgt, dass eine Flinder- Digitized by Google 44 Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 2. Stange in diesem Räume in unseren Breiten überhaupt unwirksam ist.') Fig. 2. Im bemerkenswerten Gegensatze dazu steht das Ruderhaus des Schnelldampfers „Kaiser Wilhelm 11". Die Seitenwände sind hier von Holz, die hinter dem Ruderhause stehenden Wände des Navigationszimmers usw. sind aus Holz hergestellt. Die an der Vorder- wand erhebliche Vertikalkraft fällt rasch ab, geht durch Null und ist für den hinteren Kom- pass schon nach abwärts gerichtet. Fig. 3. Ähnlich, wenn auch weniger günstig, liegen die Verhältnisse auf Dampfer ,,Seydlitz". Die Seitenwände sind auch hier, ebenso wie bei den folgenden Schiffen, aus Holz. Die hinter dem Ruderhause vertikal stehenden Eisen- massen bewirken, dass die Kräfte langsamer abfallen und im hinteren Teile de.s Hauses wieder ansteigen. Fig. 4. Recht ungünstig liegen die Verhält- nisse auf Dampfer „Roon". Trotz hölzerner Seitenwände fallen die Kräfte nur sehr wenig ab. Fig. 5. Einwandfrei sind die magnetischen Verhältnisse im Ruderhause des Dampfers „Gneisenau". Es ist verständigerweise nur ein Kompass im Hause aufgestellt und dieser dafür an einer magnetisch günstigen Stelle, Fig. 6. Das beste Verhalten bezüglich der Vertikalkräfte weist der Dampfer „Zieten" auf. Auf diesem Schiffe ist auf Veranlassung von Prof. C.Schilling ein Versuch mit einer Vorder- wand aus unmagnetischem Nickel stahl ge- macht. Die Seitenwände sind aus Holz. Die Vertikalkraft ist fast im ganzen Ruderhause gleich Null, nur im hinteren Teile findet ein Ansteigen statt, veranlasst durch die dahinter stehenden eisernen Wände. Das überraschend günstige Resultat, das bei diesem Schiffe erreicht ist, darf nicht ledig- lich der Nickelstahlvorderwand beigemessen werden; vielmehr trägt die ganze Bauart de.s Ruderhauses und vor allem der darunter be- findlichen Aufbauten zu ihm bei. Das Ruderhaus springt weit über den darunter liegenden Damen- salon vor; die Vorderwand des letzteren steht ihrerseits wieder frei (d. h. ohne Fortsetzung nach unten) über dem darunter liegenden Speise- saal. Deshalb giebt es in der Umgebung des Kompasses keine Eisenmasse von beträchtlicher Vertikalerstreckung. Der Vergleich der Figuren unterein- ander macht es sehr wahrscheinlich, da.ss die i) Zur Kompensation des Krängungsfehlers sind unter jedem der beiden im Ruderhause aufgestellten Kompasse vier kräftige Magnete etwa 22 cm unter der Kose befestigt. Hier- durch sei die frähcr (d. Ztschr. 3, 558, Anm.) Über dieses Schiff gemachte Angabe richtiggestellt. Jene Angabe ging auf eine mündliche Mitteilung zurück, in die sich ein Irrtum eingeschlichen hatte. Die weitere in der Anmerkung ge- machte Hemerkung bezieht sich aiif den Dampfer „Zielen", nicht auf „Kiiiser Wilhelm 11". von den verschiedenen Werften verwandten Eisensorten magnetisch erhebliche Abweichun- gen zeigen. Man vergleiche nur die Vertikal- kräfte auf „Kaiser Wilhelm 11" mit denen auf „Roon"! Das vom Stettiner Vulkan verwandte Material scheint nach den vorliegenden Figuren in magnetischer Hinsicht das günstigste zu sein (vgl. „Gneisenau" und „Kaiser Wilhelm II " gegen „Seydlitz" und „Roon"). Die eingehende Betrachtung, die hier den Vertikalkräften gewidmet worden ist, findet ihre Berechtigung darin, dass ein erheblicher Wert der schiffsmagnetischen Vertikal- kraft am Kompassorte als ein, wie es scheint, untrügliches Anzeichen für eine schlechte Beschaffenheit desselben angesehen werden darf') Insbesondere haben die Dampfer „Kron- prinz Wilhelm" und „Roon" mit ernstlichen Kompassschwierigkeiten zu kämpfen. Die praktischen Folgerungen, die aus den gemachten Beobachtungen gezogen werden können, gehen einerseits den Schiffbauingenieur, andererseits den Physiker, den Chemiker und die Eisenwalzwerke an: Die Seitenwände des Ruderhauses sind unter keinen Umständen aus Eisen herzustellen. Auch in den hinter dem Ruderhause gelegenen Räu- men hat man eiserne Wände soweit irgend möglich zu vermeiden. Aufs lebhafteste zu begrüssen wäre die Her- stellung eines nur schwach magnetisierbaren Stahles. Es braucht durchaus nicht auf Un- magnetisierbarkeit gedrungen zu werden; der Stahl müsste dem auf Dampfer „Zieten" ge- brauchten 2 5 proz. Nickelstahl gegenüber nur die Eigenschaften der leichteren Bearbeitbarkeit und der grösseren Billigkeit haben. Aus solchem Stahl wäre dann vor allem die Vorderwand des Ruderhapses herzu.stellen. Gegebenenfalls wäre dieser Stahl für die unter dem Ruderhause gelegenen Aufbauten heranzuziehen, bei denen sich die Anwendung von Holz aus Gründen der Festigkeit verbietet, und in deren Entwurf eine Rücksicht auf die magnetischen Verhält- l) Der Zusammenhang beider Erscheinungen ist einer- seits ein ursächlicher. Zwar wird die Vertikalkraft fiir den Ort, an dem sich die Nadeln befinden, durch den Krängungs- magneten aufgehoben, doch ist diese Kompensation aus mehreren GtUnden nur eine angenäherte; sie berücksichtigt beispielsweise nicht die mit der Veränderung der magnetischen Breite eintretenden Änderungen. Je grösser die aufzuhebende Kraft, desto grösser werden auch die Störungsglieder, die bei einer Neigung des Schiffes in Wirksamkeit treten. Anderer- seits ist ohne Zweifel das schlechte Verhalten der Kom|iasse bei grosser Vertikalkraft als eine reine Begleiterscheinung aufzufassen. In der grossen Vertikalkraft drückt sich die zu grosse Nähe von Eisenmassen aus. Diese Eisenmassen werden auch bei aufrechter Lage des Schiffes besonders wegen des in ihnen induzierten halb festen Magnetismus fiir das <;ute Verhalten des Komp.isses verhängnisvoll. Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 2. 45 nisse des Ruderhauses vom Schififbauingenieur nicht verlangt werden kann. (EingegangeD 3. Dezember 1903.) Über die ponderomotorischen Kräfte, welchen ein homogenes Dielektrikum in einem ver- , änderlichen elektromagnetischen Felde unter- • worfen ist. Von Franz Koläcek. Unter dem Titel „Über die magnetische Wirkung elektrischer Verschiebung" von | John B. Whitehead jr., erschien in dieser ' Zeitschrift (4, 229, I903) eine Abhandlung, in ' welcher sorgfältige Versuche beschrieben werden, 1 deren Resultate für die Max well sehe Lehre vom elektromagnetischen Felde verhängnisvoll werden könnten, wenn sie sich nicht anders interpretieren Hessen als durch Nichtwirkung des Magnetfeldes auf Verschiebungsströme. Im wesentlichen handelt es sich um die experimentelle Untersuchung des Antriebes, welchen ein rechteckiger Block D eines Dielek- trikums (siehe Figur) im periodisch veränder- Dichte, so gilt für die Komponenten der Spann- ungen elektrischer Art die Gleichungenreihe . X K 8jt (X2 Xy^ KXY 4Jt -\; etc. (o) / D Xx^ I liehen elektrischen Felde eines Kondensators I, I erfahrt, wenn senkrecht zu den elektrischen Kraftlinien und zur (möglichen) Bewegungs- richtung des Blockes x ein gleichfrequentes, veränderliches magnetisches Feld erregt wird. Der beste Erfolg i.st offenbar dann zu erwarten, wenn der Max well sehe Verschiebungsstrom und der das Magnetfeld erregende Spulenstrom in gleicher Phase .sind. Im Whiteheadschen Arrangement liess sich unter der Voraussetzung, dass die Verschiebungsströme allein die Ur- sache des Antriebes sind, die Stärke desselben berechnen. Dieselbe hätte eine Drehung des mit D verbundenen Hebels im Betrage von 485 Skalenteilen ergeben müssen, während that- sächlich das Beobachtungsresultat negativ war. I. Dies ist, wie im folgenden gezeigt wer- den soll, in bester Übereinstimmung mit den Maxwell-Faradayschen Anschauungen, denen zufolge die Fernwirkung polarer Massen auf Spannungen zurückzuführen ist. Ihr Betrag lässt sich an der Hand des Energieprinzips berechnen (Helmholtz-Kirchhoff). Ist AT die Dielektrizitätskonstante, X, Y, Z, (> die elektro- statisch gemessene elektrische Kraft, resp. F2 — Z2), KXZ 4x Die Spannungskomponenten Xx, A^, .V^ an einer Raumstelle erscheinen hier ausgedrückt durch die daselbst bestehenden Kräfte, und müssen, da es nur auf die Existenz dieser Kräfte und nicht auf deren Ursprung ankommt, auch dann richtig bleiben, wenn die Kräfte kein Potential besitzen. Eine Konsequenz dieser Idee ist beispielsweise das Gesetz der pondero- motorischen Wirkung eines Magnetfeldes auf ein Stromelement (siehe weiter unten). Die ponderomotorische Kraft elektrischen Ursprungs -S*,, //,, Ze beträgt per Volumeinheit », Ö Xx . Ö A'y Ö Xs = KY: KZß- ÖAT m Ix -\- Xq He^KZa- KXy ÖA' 8jr //2 ■ 8jr (I) Z, = KXß — K]\ wobei B^=X-^+Yi+Z-^;4Jta=Y„-l^, 4^ ß= IZ Ix' ÖA' IX 'i>x' 4^(' Ix (2) (A-A') + ^^{KY)+^-^KZ) gesetzt ist. Von der Richtigkeit der Formeln (l) kann man sich an der Hand der Gleichung (o) und (2) durch Derivationen unmittelbar überzeugen. Eine ähnliche Gleichungenreihe gilt flir die Spannungen magnetischer Art. Schliessen wir magnetische Raumdichten ((') überhaupt aus und beschränken uns auf Medien von überall gleicher Permeabilität A'= i , so erhalten wir, falls L, M, N Komponenten der magnetischen Kraft bedeuten, für die ponderomotorischen Volumkräfte magnetischer Art die Gleichungen: S,„ = My - N^ , H„ = Nd - Ly ; Z„ = L^-Md . IM IN ^ IN IL 4jra =^ ^ — , , 4Jtp = , ö /. ö M 4^5' = 0^-3;. Die Grössen d, §1 , y sind offenbar identisch mit den an einer Raumstelle x, y, c eventuell bestehenden Komponenten der Stromdichte h der Richtung ^, fi , v; also d = hX, ß^ = hn, y = Iiv. Sei ferner dl das Element eines Strom- ^l:' (3) (4) Digitized by Google 46 rhysikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 2. faden.s, q sein Querschnitt, i = hq die Strom- intensität. Die Kraft auf das Element eines Stromfadens vom Volumen d l-q ist dann gegeben durch: A.^ = {Mv — Nu) ■ dl -i, Ay = {NX - L v) di-i, A.^{Lii — MX)-dl-i. Man ansieht aus dieser Formel, dass der Antrieb auf der Feld- und Stromrichtung senk- recht steht und durch dl. i. sin ß gegeben ist, wobei ö den Winkel zwischen Strom- und Feld- richtung angiebt. Aus der weiteren Überein- stimmung der Kraftrichtung mit jener, die man durch die bekannte Zeichenregel ausdrückt, schliessen wir, dass die Gültigkeitserweiterung der Spannungsformeln auf Kräfte ohne Potential berechtigt war. 2. Kehren wir nun zur eigentlichen Aufgabe zurück. Das Dielektrikum {/)) 1 erfährt inner- halb eines Dielektrikums 2 in der Richtung der ;r-Achse einen resultierenden Zug A, der sich auf Spannungen beider Kräftearten zurückführen ULsst. Derselbe kann sich nur um unendliche kleine Grössen von jenem Zuge unterscheiden, den eine den Körper D eng umschliessende Fläche y/2 seitens des Mediums 2 erfährt. Denken wir uns den diskontinuierlichen Über- gang des Mediums i in 2 durch einen unend- lich rasch veränderlichen, aber stetigen Über- gang ersetzt, bezeichnen ferner mit dz ein Ele- ment des von A^ umschlossenen Raumes, so ist dem Greenschen Satze zufolge I dt [KYy — KZ-ß + Äff — Zß'] + jdT X- q . Das zweite Integral rechts transformieren wir an der Hand der Maxwell sehen Grund- gleichungen : , K HZ bL bM 4^« -f F 0/ öj bx ~'^''f b N I ö X bt ' V"~ by' bV K bX bAf V' bt bz' - , =AJCU bL i bV bt ■ V Ö.J bZ Oy K bV bN V'bt bx' bL ^ bM i bZ b't ' V b V ~ A A + A., +1 dTQ. (4a; 4^v + in welchen X, V, Z die Kräfte auf eine elek- trostatische Einheit, «, 7', w die elektromag- netisch gemessenen Dichten der Ohm sehen Ströme und Fdie Web ersehe Zahl bedeuten, in wobei gesetzt ist bK bx K b A, —Lh' H\ A -/. dl [Mw - Nv) + YN) ,,' i dziZM- Die Integration erstreckt sich bis zur Fläche A-i. Die Grösse b Klbx ist im homogenen Me- dium I Null bis hart an die Grenze, ändert sich aber von da ab in der Richtupg der Nor- malen «, die wir von i zu 2 positiv zählen, unendlich rasch. Sind s und / zwei zu einander und zu n senkrechte Richtungen, so gilt IK bx bK , . -c- - cos \n, x) . Da nun ö Kjb s und b Kb t endlich und b Kan unendlich gross ist, so hat man in limite bK bK - , < = <- cos («, x) . bx bn Die Volumintegration in Ay erstreckt offenbar von einer inneren Grenzfläche A bK , . , bK . > , = - g cos [s, ^) + ^ ^ <:os (/, x) -f sich , an zur I welcher K noch den Wert Ä', hat, bis äusseren Fläche A^, wo derselbe Ä^ ist. Ist ferner N die Normalkomponente und T die Tangentialkomponente der elektrischen Kraft inmitten des veränderlichen Gebietes an einer zu Ay und A-i parallelen Zwischenfläche, so ist daselbst [KN)"- Dabei sind T und Ki\ (die Normalkomponente der elektrischen Induktion) bei Abwesenheit von absoluten Ladungen von n unabhängige Grössen, für welche die Werte T-j^ und Aj/Vj an der äusseren Fläche Ai gesetzt werden dürfen. Man hat also, wenn mit den ein Flächen- element bezeichnet wird, wegen dr = d(odii //2= Ti+ .V2= 7'2 + 8:t/ d (0 cos n X I dn bK bn oder A = Ä'. 8Jr (7,.+ ^ I doD cos Hxl 7^2 • K^NA (6 W'enden wir die Formeln (4a), (5) und ('^ auf den Whiteheadschen Versuch an. Der erste Teil von A-, ist Null, weil 0hm- sche Ströme im Dielektrikum überhaupt nicht existieren, aber auch der auf eine Periode be- zogene Mittelwert von A-i, der im Versuche allein massgebend ist, ist Null. Ferner ist laut (6) A^ gleich Null , weil in zwei gegenüber liegenden Punkten i, 2 von J) (siehe Figur) '/>' Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. $. Jahrgang. No. 2. 47 und -^'j"^ gleiche, aber cosnx entgegengesetzte Werte besitzen. An den zwei anderen Flächen ist cos n x = o. Weil nun auch (> = o ist, so ist der Antrieb A in der jr-Richtung Null und das Resultat des Versuches im Einklang mit der Max wel Ischen Theorie. (Selbstverständlich würde das nämliche Resultat gelten, wenn D die Form eines zu 1 1 symmetrischen gelegenen und symmetrischen Körpers besässe.) Aus (4a) und (5) ergiebt sich, dass auch Volumteile des ruhenden Äthers einen Antrieb per Volumeinheit erfahren, wenn derselbe von elektromagnetischen Wellen durchsetzt wird, wie dies zuerst von Hertz ausgesprochen und von Helmholtz näher ausgeführt wurde. (Wied. Ann. 53, 13S. 1894). 3. Wir bemerken noch, dass laut (4a), (5) der Antrieb auf das Volumelement eines ho- mogenen Körpers sich aus drei Teilen zusam- mensetzt. Der erste entspricht der Wirkung des elektrischen Feldes auf die in ihm eventuell vorhandene Ladung, der zweite jener des Mag- netfeldes auf den aus Leitungs- und Ver- schiebungsstrom zusammengesetzten totalen Strom, der dritte wiederum der Wirkung des elektrischen Feldes auf eine Art magnetischen Verschiebungsstrom. Man sieht dies unmittel- bar ein, wenn man die in (5) angedeutete De- rivation nach f ausführt. Der Betrag dieses dritten Teiles zum An- triebe ist per Volumeneinheit K (IM ÖA^\ „ Z, ^ —F.- jetc. 4 Die Loren tzsche Theorie hält den Leit- unjjsstrom für einen Fortführungsstrom geladener elektrischer Massen, vindiziert aber auch den Maxwell sehen Verschiebungsströmen mag- netische Kraftwirkungen. Dagegen soll ein Volumteil ponderomotorischen Kräften nur in- sofern unterliegen, als er Träger von Ladungen und Fortführungsströmen ist; auf den Ver- schiebungsstrom wirkt also ein Magnet nicht. Infolge dieser Annahmen ist sie nun aller- 'lings in Übereinstimmung mit dem White- headschen V^ersuch, da ja das Dielektrikum /' keinerlei Ladung besitzt. Anders wäre es, wenn das elektrische Feld konstant bliebe und die Richtung des mag- netischen (konstanten) Feldes umgekehrt würde. Der Maxwellschen Theorie zufolge wäre t:in ballistischer Ausschlag zu erwarten, da in »ler Richtung ,r eine impulsive Kraft wirk- sam ist. Nach Loren tz sollte kein Ausschlag er- folgen. Versuche in dieser Richtung wären von grossem Werte. ^EingegoDgen am 22. November 1903.) Über eine Vorrichtung zur exakten Eichung von Elektrometern für Elektrizitätsmengen und ihre Anwendung auf die absolute Messung äusserst geringer Stromstärken. Von F. Harms. Der Wunsch, die in Gasen auftretenden klein- sten Stromstärken ihrem absoluten Wert nach zu messen, und die Unmöglichkeit, die zu dieser Messung nötige Kapazität von Elektrometern nach einer der mir bekannten Methoden exakt zu bestimmen, haben mich veranlasst, die im folgenden beschriebene kleine Vorrichtung zu diesem Zweck zu verwenden. Die Schwierigkeiten der Kapazitätsbestim- mung auf gewöhnlichem Wege liegen bei klei- nen Kapazitäten darin, dass die Kapazität sehr abhängig ist von der Konfiguration der in der Nähe befindlichen Leiter. Je kleiner die Kapa- zitäten werden, um so empfindlicher macht sich dieser Fehler bemerkbar. Bei einem Elektro- skop derElster-Geitelschen Form macht sich dies schon stark bemerkbar in folgender Weise. Ladet man das Instrument in der üblichen Weise mittels einer Trockensäule, so beobach- tet man nach Entfernung der ladenden Säule eine Abnahme der Spannung des Elektroskops bis zu 10 Proz. Die Kapazität eines solchen Instruments beträgt etwa 10 bis 15 cm. Ver- wendet man nun, wie es vielfach geschehen ist, zur Übertragung einer bekannten El. M. auf ein Elektrometer Kugeln von einigen cm Radius, die man durch Berührung mit dem einen Pol einer Batterie ladet, so kann die Ab- weichung der auf den Kugeln befindlichen El. M. von der berechneten V. /meiner Schätzung nach 25 Proz. und darüber betragen.') Über- haupt halte ich die exakte Bestimmung kleiner Kapazitäten, etwa unter einigen 100 cm, nach den gewöhnlichen Methoden für unmöglich: Zuleitungen, Änderungen der Lage von Um- schaltern haben ausserordentlich grossen Einfluss. Ich habe deshalb, um die Messung zu er- möglichen, nicht die Kapazität eines Konden- sators, sondern den Influenzierungskoeffizienten der einen Belegung auf die andere absolut be- stimmt. Wenn man"'^) (F'ig. i) den Cylinder II II Infolgedessen sind auch die Absolutwerte für die Anzahl der im ccm Luft pro sec gebildeten Ionen In meiner Arbeit (diese Zeitschr. 4, II, 1902) falsch. 2) Der nach meinen Ang.iben von der Firma (rUnther & Tegctmey er-Rraunschweig äusserst exakt hergestellte Digitized by Google 48 Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 2. ten und das Potential auf der geladenen Kon- densatorbelegfung nach Abschaltung der laden- den Batterie nicht mit der Klemmenspannung der Batterie identisch ist. Fig. 2 zeigt das Schaltungsschema : JWZe I L HHiilH Fig. 2. Fig. I. mit dem nicht geerdeten Pol einer Batterie von V Volt verbindet, während I zur Erde ab- geleitet ist (III dient nur als Schutzhülle und ist dauernd geerdet), dann die Erdleitung von I aufhebt und nun II zur Erde ableitet, so er- hält man auf I und den etwa damit verbun- denen Apparaten die El. M. cx V unabhängig davon, welche Kapazitäten etwa noch mit I verbunden sind, c ist der Influenzierungs- koeffizient von II auf I; kennt man diesen, so hat man ein Mittel durch Variation von V be- liebige El. M. auf einen Leiter zu übertragen. Man braucht dann nur noch das Potential der mit I verbundenen Leiter zu kennen, um die Kapazität des Systems berechnen zu können; im Falle, dass mit I ein Elektrometer verbun- den ist, ist'die Bestimmung des Potentials na- türlich besonders einfach. Von einer Berechnung des Influenzierungs- koeffizienten aus den Dimensionen habe ich ab- gesehen und es vorgezogen, den Wert experi- mentell zu bestimmen. Die Bestimmung ge- schah auf zwei vollständig unabhängigen Wegen. I. Mit dem ballistischen Galvano- meter. Hierbei hatte ich anfangs grosse Schwie- rigkeiten, die erst gehoben wurden, als ich alle in Betracht kommenden Leitungen und das Galvanometer selbst in geerdete Hüllen ein- schloss. Dann waren allerdings die Resultate auch bei Variation aller in Betracht kommenden Grössen konstant. Das Prinzip der Messung war Ladung des Kondensators zu einem be- kannten Potential und Entladung durch das Galvanometer. Die übliche Schaltung konnte, wie oben erwähnt, nicht angewandt werden, weil die Zuleitungen eine zxi grosse Rolle spiel- Kondensator stand mir in zwei möglichst genau gleich gear- beiteten P^xemplaren zur Verfügung. Ich habe weder nach Zerlegung, Reinigung und Wiederzusammensetzung eines Kon- densators, noch zwischen den beiden Kondensatoren Unter- schiede bemerken können, die i Proz. erreichten. Die Appa- rate können von GQnther & Tegetmeyer in sehr exakter Ausfuhrung mit Rcmsteinisolation des inneren Cylinders ge- eicht bezogen werden. Eine Klemme des zur Messung der Span- nung der Batterie B dienenden Voltmeters / jvar zur Erde abgeleitet. Der innere Cylinderl war durch das Galvanometer 6" zur Erde ab- geleitet, der Cylinder II konnte durch den Um- schalter .S" entweder mit der geerdeten oder der nicht geerdeten Voltmeterklemme verbun- den werden. Die durch Ladung und Entladunt; von II auf I influenzierte El. M. reichte dann gerade noch aus, um unter Anwendung der Multiplikationsmethode gut messbare Ausschläge zu bekommen. Als Galvanometer wurde ein Instrument von Hartmann & Braun nach dem System Deprez - d'Arsonval benutzt. Schwingungsdauer 6,13 sec, Dämpfungsverhait- nis 1,127, Empfindlichkeit im Mittel 9,04x10"'^' Amp. Bei einer Spannung der Batterie von 175,6 Volt wurde z. B. bei Anwendung der Multiplikationsmethode ein Grenzausschlag von 76,3 mm erreicht. Die Messungen wurden vielfach abgeändert, die grössten dabei beobachteten Differenzen betrugen etwa i Proz. Der Mittelwert für den Influenzierungskoeffizienten war bei beiden Kon- densatoren : <: = 4i,3 cm. Vollständiges Zerlegen und wieder Montie- ren der Kondensatoren änderte diesen Wert nicht. 2. Methode, durch Ladungsteilung mit Hilfe des Elektrometers. Dem einen Quadrantenpaar eines Quadran- tenelelektrometers war ein Luftkondensator von ungefähr 0,01 M.-F. Kapazität parallel geschaltet, dessen Kapazität anderweitig genau bestimmt war. Mit demselben Quadrantenpaar waren die inneren Cylinder I der beiden zu eichenden Luftkondensatoren verbunden. Die Cylinder II waren der eine mit Erde, der andere mit Hilfe eines Schlüssels -*>' entweder mit Erde oder mit der nicht geerdeten Klemme des Voltmeters verbunden. Ein Quecksilbernapf A' diente zur Ver- bindung des Elektrometerquadranten mit Erde. Während durch A" das Elektrometer an Erde ge- legt war, wurde lilektrode II des einen Kon- densators auf V Volt geladen, dann das Elektro- Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 2. 49 rniLi !- ci J^ ^ «1 i<4 1 r= VJU' s .Ml • Erde, Kig. 3. meter isoliert und II zur Erde abgeleitet; der dann entstehende Elektrometerausschlag gab, da die Voltempfindlichkeit des Elektrometers bekannt war, das Potential (v) des Systems an; dann ist: K ist die Kapazität des gesamten geladenen Systems. Da die Kapazität des den Quadranten pa- rallel geschalteten Kondensators C gross ist gegen die übrigen Kapazitäten, so kann man mit genügender Annäherung setzen: K= c+ r + 2c wenn C die Kapazität des Kondensators C ist, Y die des Elektrometers mit Leitungen. Das Verhältnis y -{- 2c lässt sich bestimmen, wenn man den eben beschriebenen Versuch ohne Zuschaltung des Kondensators C wiederholt. Auf diese Weise lässt sich c mit genügender Genauigkeit berechnen: Es ergab sich so für C= 9220 cm ') (/ + 2<r = ca. 180), bei dem einen Kondensator ^ = 41,5 bei dem anderen c = 4i,6 cm. Die Abweichung von den nach der ballisti- schen Methode erhaltenen Werten beträgt we- niger als 1 Proz.; ich möchte die nach der ersten Methode bestimmten Werte fiir die rich- tigeren halten, da die zweite sehr grosse An- forderungen an die Isolation stellt und bei den einzelnen Messungen auchgrössereAbweichungen (bis 2 Proz.) zeigte. Jedenfalls zeigt die Übereinstimmung der beiden Methoden, dass man Influenzierungs- koeffizienten von der Grössenordnung 50 cm auf weniger als i Proz. genau bestimmen kann. Die Verwendung des Apparates zur Eichung von Quadrantenelektrometern für Elektrizitäts- mengen liegt auf der Hand. Man lässt am besten den Kondensator dauernd an den Mess- quadranten angeschaltet; die Isolation ist sicher mindestens so gut, wie die der bestisolierenden Elektrometer, und die Vergrösserung der Ka- pazität um etwa 40 Proz. ist meistens unbe- denklich. Um das Elektrometer für El. M. zu eichen, hat man dann nur bei abgeleitetem l] Die Eichung mit ballistischem Galvanometer und der Vergleich mit einer Selbstinduktion in der Wechselstronibrücke S^ben auf '/» Proz. übeieinstimmende Werte. Elektrometer die Elektrode II auf ein bekann- tes Potential f^ zu bringen, etwa durch Anschal- ten eines Normalelements, und dann, nachdem das Elektrometer isoliert ist, Elektrode II wie- der zur Erde abzuleiten. Dem dann beobach- teten Elektrometerausschlag entspricht die Elek- trizitätsmenge cV. Das ist besonders bequem, wenn man gezwungen ist, mit verschiedenen Elektrometerempfindlichkeiten zu arbeiten.') Bei dem von mir benutzten Elektrometer war ein Ausschlag von i mm in der Minute noch sicher zu konstatieren; diesem Ausschlag entsprach eine Elektrizitätsmenge von 0,906 Volt X cm = ca. io~'* Coulombs. Ein Ausschlag von i mm pro Minute entspricht also einer Stromstärke von etwa 2 X io~'* Amp. Bei dieser Empfindlichkeit ist das Elektrometer noch leicht zu behandeln; die Nadel war nur auf 70 Volt geladen und der an der Elektrometernadel befindliche kleine Magnet etwas stasiert. i Volt gab nur einen Ausschlag von 160 mm. Die Verwendung von Quarzfadensuspensionen und die Anwendung des Kunstgriffs, den Körper, dessen Eiektrizi- tätsverlust oder -Zunahme gemessen werden soll, nur zum Zweck der Messung mit dem Elektrometer zu verbinden ^), wird Stromstärken wohl noch unter lo~ '* Amp. zu messen gestatten. Die Bestimmung der Kapazität von Mess- apparaten für luftelektrische Messungen, also etwa der Apparate von Elster und Geitel, Ebert, Linke, Gerdien, mit Hilfe der oben beschriebenen Vorrichtung, geschieht am besten folgendermassen : Fig. 4. Die Schaltung ist aus Fig 4 wohl ohne Er- klärung ersichtlich; man bestimmt zunächst, dadurch dass man mit Hilfe des Kondensators eine bekannte Elektrizitätsmenge auf das System bringt und die Spannung am Elektroskop ab- liest, die Kapazität A'des Gesamtsystems. Wenn 1) Wie ich Ann. d. Ph. 10, 876, 1903 gezeigt habe, hat es kernen Sinn, bei der Benutzung des Elektrometers zur Messung von Klektrizitütsmengen die VoltempfiDdlichkeit des Instruments anzugeben, da die , .scheinbare" Kapazität von der \adelladuug ausserordentlich stark abh.Hngig ist. 2) Diese Zeitschr. 4, II, 1902. Digitized by Google so Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 2. dies geschehen ist, bleibt Elektrode II dauernd mit Erde verbunden. Der Kontakt bei A sei durch Drehung des Kondensators um eine ver- tikale Achse leicht lösbar. Während bei A Kon- takt ist, wird das System geladen bis dasElektro- skop einen Ausschlag V^ Volt zeigt. Dann wird der Kondensator so weit gedreht, dass der Kon- takt bei A gelöst wird und eine weitere Drehung keine Änderung der Blättchenstellung mehr giebt; das Potential auf dem Elektroskop sinkt etwas aus dem oben (S. 47) angeführten Grunde (auf ^2); das Elektroskop wird entladen und durch Drehung des Kondensators der Kontakt bei A wieder hergestellt; das Elektroskop zeigt Vi Volt an. Ist y die Elektroskopkapazität, so ist offenbar: V,K-V^y= V,K; also 7 = K ^'-^ ^^ ')• K lässt sich nach der oben angegebenen Me- thode bestimmen, also ist auch 7 berechenbar. Natürlich kann man auch, statt das Elektro- skop zu entladen, nach der Trennung den Kon- densator entladen. Dann ist: V^y = V.,K. Dies ist nur möglich, wenn die Kapazität des Messinstruments mindestens gleich oder grösser ist als die des Kondensators; bei Quadranten- elektrometern ist dies der Fall. l] A'ist natürlich nicht c-\-y\ Für die Eichung eines Elektroskops führe ich folgendes Beispiel an: Während das Elektroskop abgeleitet war, wurde II mit einer Batterie von f^ = 170 Volt verbunden ; das Elektroskop wurde isoliert und II zur Erde abgeleitet, dann zeigte das Elektroskop 7»= 115 Volt. Ein zweiter Versuch ergab: F== 217, z'= 146, daraus folgt: K= c - V = 61,1 bezw. 61,5 cm (Mittel 61,3). Dann wurde das System auf F, = 263 Volt ge- laden, das Elektroskop abgetrennt (^^2=261) entladen und wieder angeschaltet ( ^^ = 200) und diese Manipulation wiederholt, bis die Aus- schläge zu klein wurden. V =200 F4 = 198 Fs = 152 Volt ^^ = 152 P^. = 151 F; = ii6 F7 = 116 Fs= 114 Fl, = 89 Hieraus ergeben sich für r . K K- y. K die Werte: Fi - K, 0,241 0,242 0,238 0,237 (Mitte 0,240). Aus diesen beiden Beobachtungsreihen folgt : 7 = 0,240 X 61,3 = 14,7 cm. Würzburg, physikalisches Institut, 8. De- zember 1903. (Eingegangen 22. Dezember 1903.) Stöpselmessbrücke mit vertauschbaren Ver- gleichswiderständen. Mitteilung aua der Werkstätte von Hartmann & Braun A.-0. Mit BezugUcihme auf die Mitteilung aus dem physikalisch-mechanischen Institut des Herrn Prof. Edelmann (diese Zeitschrift 4, 675, 1903) gestatten wir uns, hierneben die aus unserer Preisliste vom Frühjahr 1902 entnommene Ab- bildung sowie das Schaltungsschema einer Stöp- sel-Messbrücke wiederzugeben, bei der zur Kon- trolle der Verhältniszahlen die Vertauschung der Vergleichswiderstände in besonders bequemer Weise, mittels eines gekuppelten Doppelstöpsels durch einen einzigen Handgriff geschieht. Die ganze Brücke ist als Präzisions-Mess- apparat ausgeführt mit Widerständen aus Man- ganindraht, von denen diejenigen niedrigen Betrages bis 300 Ohm bifilar, die übrigen nach Chaperon induktions- und kapazitätsfrei ge- wickelt sind. Die Enden jeder Widerstandsrolle sind durch zwei 'starke eingelötete Kupferzulei- tungen an die zugehörigen Messingklötze ange- schlossen, so dass ein verlangter Widerstand ■Z~iA 446 10 20 _^ ^Qj aa 0v3 DA t 2 3 SBCooaioooo 1000 100 10 :3o cto Ij r.ffl 00 inm annn 20CX1 inoo ioo 30 WOG 3000 2000 1000 wo 300 Schaltungsschcma. Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 2. 51 Messbrilcke. gleichviel durch Ziehen welcher Stöpsel oder Stöpselgruppen man ihn herstellt, immer genau vom gleichen Betrage erhalten wird. Besondere konische Stöpsellöcher in sämtlichen Klötzen dienen wie bei unseren übrigen Präzisions- Rheostaten zum Herausgreifen jedes Einzelwider- standes und sind seitlich angebracht, so dass ein Verstauben kaum zu befürchten steht; überdies wird jeder Brücke ein Spezialwerk- zeug und Material zur Sauberhaitung aller Stöpsellöcher beigegeben. Sämtliche mit der Hand zu berührenden Teile der Brücke, wie Stöpsel, Klemmschrauben und Stromschlüssel sind mit Hartgummi überzogen, um das Auf- treten von Thermoströmen möglichst zu ver- meiden. (Eingegangen 22. Dezember 1903.) Ionisierung durch den Stoss negativer Ionen von glOhender Kohle.') Von J. Stark. § I. Einleitung. — Indem ein Ion eine genügend grosse Spannungsdifferenz frei ohne Zusammenstoss durchläuft, gewinnt es so viel kinetische Energie, dass es ein neutrales Gas- teilchen durch seinen Stoss zu ionisieren vermag. Das Minimum von frei durchlaufener Spannungs- I) Vorläufige Mitteilung. differenz, das gerade noch zur Ionisierung be- fähigt, heisst die lonisierungsspannung des be- treffenden Ions für das betreffende Gas. Die selbständigen elektrischen Strömungen in einem Gase sind unabhängig von einer Ioni- sierung durch sekundäre Energiezufuhr. Von dem Verfasser wurde eine allgemeine lonenstoss- theorie des Spitzen- und Glimmstromes (Ann. d. Phys. 7, 417, 1902) und der elektrischen Selbstentladung (Ann. d. Phys. 7, 919, 1902) gegeben, ferner wurde der Einfluss der Tem- peratur auf die Ionisierung durch lonenstoss (Ann. 'd. Phys. 8, 829, 1902) theoretisch be- trachtet. Als Existenzbedingung derjenigen selbständigen Strömung, die wir Lichtbogen heissen, wurde die Forderung bezeichnet, dass die auf die Kathode treffenden positiven Ionen hier die Temperatur so weit erhöhen, dass in- tensive Ausstrahlung negativer Elektronionen eintritt (Ann. d. Phys. 12, 673, 1903). Als gemischt unselbständig (Ann. d. Phys. 8, 815, 1902) wurden diejenigen Strömungen be- zeichnet, die Ionen zunächst sekundär durch äussere Energiezufuhr erhalten, dann aber da- neben durch den Stoss der sekundären Ionen vermöge des eigenen elektrischen Feldes neue Ionen hinzu erzeugen. Die lonenstosstheorie der selbständigen Strömungen konnte an dem experimentellen Material geprüft werden, das über diese Strom- arten bereits in beträchtlichem Umfang vor- Digitized by Google 52 Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 2. banden ist. An den Anfang der experi- mentellen Untersuchung der gemischt unselb- ständigen Strömungen ist am besten wohl ein Fall zu setzen, der sich vor anderen dadurch auszeichnet, dass er dank grosser Intensität der fraglichen Wirkungen der Messung leicht zugänglich ist, ferner dadurch, dass in ihm die einzelnen Faktoren in dem Erscheinungskomplex deutlich erkennbar sich voneinander abheben. § 2. Methode. — Ein fl-förmiger Kohlen- faden ist in der Mitte einer 2,5 cm weiten Glaskugel befestigt. Seiner Spitze ist auf 6 mm Abstand ein 1,5 mm dicker Metallstift in einem Ansatzrohr gegenübergestellt. Der Kohlenfaden wird auf Weissglut galvanisch erhitzt; in dem untersuchten Falle verbrauchte er hierzu 6 Volt Klemmspannung. Der positive Pol ist durch eine wohl isolierte Akkumulatorenbatterie, einen Strommesser und einen Vorschaltwiderstand von 500 Ohm mit dem Metallstift verbunden. Dieser liegt an dem positiven Pole der Batterie; er ist also Anode fiir eine elektrische Strömung durch das Gas zwischen ihm und dem glühenden Kohlenfaden; dieser ist Kathode. Ein Nachteil der Methode liegt darin, dass nicht alle Punkte des Kohlenfadens, also der Kathode, die gleiche Spannungsdifferenz gegen die Anode besitzen; ist die Spannungsdifferenz zwischen dem positiven Fadenende und der Anode x, so ist sie zwischen dem negativen Ende und der Anode x -\- a, v/o a die Klemm- spannung des glühenden Fadens ist. In den nachstehenden Figuren ist die erstere Differenz ;f ohne Klammern, die zweite {x -f- a) in Klammern eingetragen; a war in den nachstehenden Mes- sungsreihen 6 Volt. Infolge der hohen Temperatur werden an der Oberfläche der glühenden Kohle positive und negative Ionen im Gase erzeugt, teils durch Ionisierung des Gases, teils durch Elektrisierung, nämlich durch Ausstrahlung negativer Elektron- ionen aus der Kohle. Die positiven Ionen werden durch das elektrische Feld zwischen Metallstift und Kohlenfaden an diesem fest- gehalten, die negativen Ionen allein werden in den Gasraum hinein nach der Anode getrieben. Solange die Strömung nur diese sekundär er- zeugten negativen Ionen durch das Gas führt, ist sie rein unselbständig. Wenn dagegen bei Erhöhung der Elektrodenspannung oder Er- niedrigung des Gasdrucks auf die freie Weg- länge von negativen Elektronionen deren loni- sierungsspannung für ein im Stromraum vor- handenes Gas zu liegen kommt, so erzeugen diese negativen Elektronionen durch ihren Stoss im Gasraum neue positive und negative Ionen; entsprechtnd der Zunahme der spez. lonen- zahl kann beim Eintritt der Ionisierung durch lonenstoss die Stromstärke wachsen. Die Strömung ist dann gemischt unselbständig; sie erlischt, sowie man die Erhitzung der Kohle unterbricht. Die Vorteile der angewandten Methode zur Herstellung einer gemischt unselbständigen Strö- mung sind folgende. Die Anwendung von Kohle als Glühkörper erlaubt hohe Temperaturen und damit intensive Elektrisierung und Ionisierung an der Kathodenoberfläche zu erzielen; die Stromstärke der rein unselbständigen Strömung war von der Grössenordnung 5 • 10— 7 Amp. Zweitens ist infolge der hohen Temperatur in der Nähe der Kathode die Gasdichte kleiner als in der Nähe der Anode. Darum ist dort die freie Weglänge der schnellen Ionen grösser als hier. Die Ionen können darum in der Nähe der Kathode grössere Spannungsdifferenzen frei durchlaufen. Die negativen Ionen treffen folg- lich mit einer grossen kinetischen Energie in der Nähe der Anode ein und vermögen hier das Gas zu ionisieren. Aus dem gleichen Grunde vermögen positive Ionen, die durch Stoss in der Nähe der Anode erzeugt sind, in grösserer Zahl ohne Zusammenstoss mit Gasteilchen die glühende Kohlenoberfläche er- reichen. Drittens ist die Temperatur der Kathode infolge sekundärer Erhitzung bereits so hoch, dass eine geringe Steigerung derselben eine grosse Zunjihme der Ausstrahlung negativer Elektronionen zur Folge hat. Diese Steigerung hat an allen den Punkten statt, wo positive Ionen mit grosser kinetischer Energie dank frei durchlaufener Spannungsdifferenz eintreffen. Da- durch vervielfacht sich die Zunahme der lonen- zahl, die bei Eintritt der Ionisierung an der Anode infolge des Stosses negativer Ionen erfolgt. Die Folge davon ist, dass der Über- gang von der Strömung ohne Ionisierung durch lonenstoss zu derjenigen mit Ionisierung rasch und deutlich erkennbar erfolgt. Es sei Nq die Anzahl der negativen Ionen, welche an der Kathodenoberfläche sekundär durch die hohe Temperatur unabhängig von dem elektrischen Felde zwischen Kohle und Metallstift in der Zeiteinheit erzeugt werden. Von diesen No Ionen mögen Nin der Anoden- nähe zur Ionisierung durch Stoss kommen, wo N< I ist. Von den iV- A^ in der Anodennähe auf diese Weise erzeugten positiven Ionen mögen P die Spannungsdifferenz bis zur Kathode frei durchlaufen und je ein negatives Elektronion, also im ganzen N-P-N^, zur Ausstrahlung bringen. Was von No gesagt wurde, wieder- holt sich auch an N- P- Nq; sie veranlassen schliesslich an der Kathode eine Ausstrahlung von N^ • P^ ■ No negativen Elektronionen. Im stationären Zustand sind nun gleichzeitig sämt- liche Glieder der konvergenten geometrischen ReiheA^o+iV-/'iVo+A'- ■P'-No+... vorhanden. Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 2. 53 Die gesamte negative Stromstärke ist darum N, In l—N-P N\inA /"sind kleiner als Eins; beide Grössen sind Funktionen vom Gasdruck/, von der Ver- teilung der elektrischen Spannung im Gase, im angenommenen Falle von der Elektroden- spannung V. P hängt ausserdem von dem Material und der absoluten Temperatur T der Kathode ab; es wächst mit T und ist um so grösser, je mehr negative Elektronen die Ka- thode unter sonst gleichen Umständen aus- strahlt. N hängt noch von dem Abstand r der Anode und Gefässwand von der Kathode ab. Bei höherem Gasdruck, wenn nur sehr wenig Ionen von der Kathode frei durch das Gas zur festen Begrenzung laufen, wenn also die mittlere freie Weglänge X der negativen Ionen klein ist gegen r, ist N unabhängig von r, wenn dagegen diese Bedingung nicht mehr erfüllt ist, so er- reichen negative Ionen die feste Begrenzung, geben an diese ihre Energie ab und kommen so für die Ionisierung durch Stoss nicht mehr in Be- tracht. A'^ist also eine Funktion des Verhältnisses - = k\ es nimmt rasch ab, wenn k dem Werte Eins sich nähert oder noch kleiner wird. N und P nehmen unter sonst gleichen Umständen zu, wenn p abnimmt, weil dann um so grössere Spannungsdifferenzen frei durchlaufen werden. Die Funktion /„ = N^\{i-N [p, k, V) ■ P (/), T, V)\ wird in verwickelter Weise von p abhängen. Da die Stromstärke der negativen Ionen infolge von deren grösserer Geschwindigkeit diejenige der positiven weit übertrifft, so können wir i» gleich der gesamten Stromstärke i = ü + h setzen. Die V, «-Kurve wird je nach den Werten der Parameter / und k einen verschie- denen Verlauf besitzen. Eine weitere Komplikation der Erscheinung ist dann gegeben, wenn in der Strombahn ausser Gas (in dem untersuchten Falle war es Stick- stoff) noch Quecksilberdampf entsprechend der Zimmertemperatur (20") vorhanden ist. Dann hat man eine Bewegung der Ionen in Quecksilber- dampf vom konstanten Drucke ///^r = 0,001 mm und in Stickstoff vom variierbaren Drucke pN%- Es ist zu erwarten, dass die lonisierungs- spannung der negativen Ionen für Hg kleiner ist als fiir A^. /^-Dampf wird also bereits für kleinere Spannungsdifferenzen durch Stoss ioni- siert als A^. Solange aber ps-i beträchtlich grösser ist als pug, wird die Bewegung der negativen Ionen und ihre ionisierende Wirkung auf Hg gedämpft durch die Reibung an N-i- Molekülen. Die lonisierungsspannungen für Hg und A^ treten in N als Parameter auf. § 3. Singulare Punkte der F,/-Kurve, lonisierungsspannungen. Fig. i zeigt typisch den Verlauf der V, /-Kurve. Es treten an ihr zwei Knickpunkte auf, der erste bei etwa II Volt Elektrodenspannung (zwischen nega- tivem Fadenende und Anode), der zweite bei (i) m OS) 120) fzsj aoj tssj 1*01 Elektrodenspannung in Volt. Fig. 1. etwa 27 Volt. Sie werden durch ein plötzliches starkes Anwachsen der Stromstärke bedingt. Unterhalb von 1 1 Volt ist die Strömung rein unselbständig, darüber gemischt unselbständig. Bei dem fersten Knickpunkt beginnt die loni- ow; Kioj atw ndii ia(a) toftt) Udo) SUktrvdekspannanff in Volt. Fig. 2. na*) I sierung durch Stoss im Quecksilberdampf; bei dem zweiten erfolgt sie im Stickstoff.') Die Stromstärken sind von 27 Volt an in i der typischen Fig. i mehr als loomal zu klein I i) Es ist möglich, dass StickstofT durch Wasserstoflent- I wickluDg aus der Kohle verunreinigt war. Digitized by Google 54 Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 2. gezeichnet, um eine Übersicht zu gewinnen und Raum zu sparen. Die Fig. 2, 3, 4 geben da- gegen unveränderte Messungswerte wieder. Wie aus Fig. 2 und 3 zu ersehen ist, rückt der erste Knickpunkt um so weiter nach links. 016) *(wj arm n(w isnt) mtt) i^isoj £Uktndenspannung in. Tölt. je kleiner /a^; sowie er aber den Abszissen- wert (11) Volt erreicht hat, bleibt er auf diesem Werte stehen (Fig. 3). 11 Volt ist darum die lonisierungsspannung der negativen Elektronionen für Quecksilberdampf. *9(*t) Elektrodenspannuny in Volt. Fig. 4- Wie aus Fig. 4 zu erkennen ist, rückt auch der zweite Knickpunkt mit sinkendem pNi nach links; sowie er aber den Abszissenwert (27) Volt erreicht hat, bleibt er auf diesem stehen, ja rückt bei weiter sinkendem Drucke infolge der unten besprochenen Wandwirkung sogar wieder nach rechts. Ungefähr 27 Volt ist darum die lonisierungsspannung der negativen Elektronionen für Stickstoff (Wasserstoff?). Diese Zahl wurde auch unter anderen Versuchsbedingungen immer wieder gefunden. Wie aus den Fig. 2 und 3 zu ersehen ist, nimmt die Stromstärke ohne Ionisierung durch lonenstoss unterhalb (11) Volt Elektroden- spannung ab mit sinkendem Gasdruck. Dies hat darin seinen Grund, dass die Ionisierung des Gases an der glühenden Kathode durch die hohe Temperatur abnimmt mit sinkendem Gasdruck; es ist ja für diesen Fall i = Nc,. § 4. Einfluss der festen Begrenzung auf Ionisierung und Stromstärke. — Wie ein Vergleich der Kurven I, II, III in Fig. 4 lehrt, nimmt die Stromstärke und somit die Ionisierung in dem steilen Teil der Kurven mit sinkendem Gasdruck zu. Dies erklärt sich r daraus, dass zunächst das Verhältnis >& = n gross ist, also fast alle Ionen N(, zum Zusammen- stoss mit Gasteiichen kommen, ehe sie die feste Begrenzung erreichen. Die Ionisierung ist dann um so kräftiger, je mehr Ionen von Nu, mit sinkendem Drucke die lonisierungs- spannung frei durchlaufen. In i = No\[i -N{p, k, V) ■ P{p, T. V)] nimmt sowohl /*als auch N zw mit sinkendem/. Ist dagegen die Elektrodenspannung gleich der lonisierungsspannung (27 Volt) geworden, hat also k = - den Wert i erreicht, so nimmt mit weiter sinkendem/ zwar noch/* zu, aber A^ wird nunmehr mit it rasch kleiner; in dem steilen Teile der Kurven IV, V, VII nimmt darum die Ioni- sierung und somit die Stromstärke / mit sinken- dem Drucke wieder ab. Über den nahezu horizontalen Teil der Kurven in Fig. 4 ist folgendes zu sagen. So- lange V nicht ein mehrfaches der lonisierungs- spannung (27 Volt) ist, ionisiert i Ion von -^'d höchstens i Gasteilchen. N ist darum unter dieser Voraussetzung immer kleiner als i. Kommen von den N^ Ionen v zum Zusammen- stoss mit Gasteilchen, so werden von ihnen nur diejenigen ionisieren können, welche die lonisierungsspannung frei durchlaufen haben; ihrer seien a ■ v • N^. Mit wachsender Elek- trodenspannung wächst nun a und wird schliess- lich nahezu gleich i, während v nahezu kon- stant bleibt. N strebt also mit wachsender Elektrodenspannung einem konstanten Werte zu, der mit sinkendem Gasdruck abnimmt. Gleichzeitig aber nimmt P rasch mit sinkendem Gasdruck zu und strebt ebenfalls einem kon- stanten Werte zu, der dann erreicht wäre, wenn sämmtlicbe positive Ionen frei ohne Zusammen- stoss die Kathode erreichen würden. Wie A' Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 2. 55 und P einzeln , so erreicht auch ihr Produkt .V • P und damit i mit steigender Elektroden- spannung einen nur wenig variablen Wert. Dieser ist um so grösser, je kleiner in dem Produkt A^- P der Gasdruck / ist; er wird für eine um so kleinere Elektrodenspannung er- reicht, je grösser / ist. Ähnlich macht sich in demjenigen Teile der r, /-Kurve die Wand Wirkung bemerkbar, in dem Ionisierung im Quecksilberdampf allein statthat. Wie die Kurven der Fig. 2 in ihrem steilen Teile zeigen, nimmt bei konstanter Elek- trodenspannung die Stromstärke und somit die Ionisierung zunächst mit sinkendem Gasdruck zu aus leicht verständlichem Grunde. Bis zum Drucke 0,21 mm macht sich die Wandwirkung nicht bemerkbar. Von da ab nimmt indes, wie die Kurven der Fig. 3 lehren, die Ioni- sierung mit sinkendem Gasdruck ebenfalls ab. Der Grund ist der gleiche wie bei der Ioni- sierung in Hg. % 5. Sekundärer Glimmstrom, — Im selbständigen Glimmstrom schafft das elektrische Feld an der Kathode die negativen Elektron- ionen durch Vermittlung der positiven Ionen sich selbst. Von der Kathode weg durchlaufen die negativen Ionen zum grössten Teile den dunklen Kathodenraum frei und ionisieren in der negativen Glimmschicht das Gas durch ihren Stoss. Reicht die Anode bis an die ne- gative Glimmschicht heran, so strömen die negativen Ionen aus dieser in sie ein, ohne weiter auf das Gas gewirkt zu haben. Haben die negativen Ionen von der Glimmschicht bis zur Anode noch eine längere Strecke im Gase unter dem Antrieb der elektrischen Kraft zurück- zulegen, so erfolgt noch einmal Ionisierung durch den Stoss negativer Ionen im Gasinnern und zwar in der Form der positiven geschich- teten oder ungeschichteten Lichtsäule. Erzeugt man die negativen Elektronionen durch sekundäre Energiezufuhr an der Kathode, wählt den Elektrodenabstand und den Span- nungsabfall genügend gross, so ionisieren die negativen Ionen auf ihrem Wege zur Anode ebenfalls das Gas; und ist die Stromdichte genügend gross, so dürfen wir auch in diesem Falle eine positive geschichtete oder unge- schichtete Lichtsäule erwarten. In der That war in den obigen Messungen, sowie die Ionisierung in ^^2 eingetreten war, positives Licht an der Anodenoberfläche zu beobachten. Da in diesen Messungen die Anode der Kathode in kleinem Abstand gegen- übergestellt war, so war an jener immer nur der Anfang einer positiven Schicht wahrzu- nehmen. Wurde dagegen der Metallstift in das 4,5 mm weite Ansatzrohr zurückgezogen, so erschienen mehrere schön ausgebildete Schichten. So wurden einmal bei 58 Volt Elektrodenspannung 2 Schichten, bei noch grösserem Abstand und 300 Volt Elektroden- spannung 8 Schichten gezählt. Dieser sekundäre unselbständige Glimm- strom unterscheidet sich gemäss der Herkunft der negativen Elektronionen an der Kathode von dem primären selbständigen Glimmstrom dadurch, dass sein Kathodenfall (Spannungs- diflferenz zwischen erster positiver Schicht und Kathode) im Minimum nur der lonisierungs- spannung der negativen Elektronionen gleich sein muss, während derjenige des primären (Spannungsdifferenz zwischen Glimmschicht und Kathode) im Minimum gleich dem mehrere Hundert Volt betragenden normalen Kathoden- fall (der lonisierungsspannung der positiven Ionen) zu sein hat. Bei kleiner Stromstärke, so bei der Ioni- sierung in Hg allein, besitzt die positive Licht- säule des sekundären Glimmstroms eine zu kleine Lichtintensität, als dass sie mit dem Auge wahrgenommen werden könnte; vorhanden ist sie indessen auch in diesem Falle, voraus- gesetzt, dass Ionisierung durch Stoss statthat. § 6. Theoretischer Grund für die Konstanz der lonisierungsspannung und ihrer Unabhängigkeit von der Tem- peratur. — Das Elektron, das bei der Ioni- sierung vom neutralen Atom losgetrennt wird, haben wir uns innerhalb des neutralen Atom- verbandes in Schwingungen begriffen zu denken. Die Summe aus potentieller und kinetischer Energie der Schwingung sei si. Je nachdem die aus der Schwingung resultierende Be- schleunigung des loszutrennenden Elektrons der Beschleunigung gleich oder entgegen- gesetzt ist, welche das einfallende stossende Ion ihm erteilt, wird die Ionisierung durch die innere Schwingungsenergie unterstützt oder er- schwert. Ist e; die potentielle lonenenergie (Energie des losgetrennten Elektrons in Bezug auf das positive Restatom), hi die lonisierungs- arbeit, k ein Koeffizient (reziproker Wert des Wirkungsgrades der Ionisierung), so ist ai = k • {ei + Si). Entsprechend der ungeordneten Wärme- bewegung ist nun Si im allgemeinen von Atom zu Atom verschieden gross bei gegebener mittlerer absoluter Temperatur 7"; ausserdem nimmt es zu mit wachsender Temperatur. m muss dann praktisch sowohl in weiten Gren- zen unabhängig sein von T, wie auch von Atom zu Atom desselben Gases gleichgross sein, wenn si [T) klein ist neben a. Dem ist nun in der That so. Es giebt zwei Thatsachen, welche schliessen lassen, dass bis zur Rotglut Si sehr klein ist. Wäre nämlich si gross, auch nur von der Grössenordnung i Volt, so müsste bereits unterhalb der Rotglut lediglich infolge der vor- handenen Temperatur eine intensive elektro- Digitized by Google S6 Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 2. magnetische Ausstrahlung von dem negativen Elektron mit der Schwingungsenergie si ein- treten. Dies ist aber bei den meisten Gasen und Dämpfen nicht der Fall; die Strahlung ist gering. Zweitens ist das Verhältnis k der spez. Wärme des nichtionisierten einatomigen Queck- silberdampfes genau so gross, wie es sich unter der Annahme berechnet, dass die innere Energie des Atoms sehr klein sei. Andererseits ergiebt die Erfahrung, dass ai beträchtlich ist. Da s,- sehr klein ist, so kann dies nur daher rühren, dass et gross ist. Si kann deshalb wenigstens bis zur Temperatur der Rotglut neben ei vernachlässigt werden. Aus theoretischen Gründen muss darum die Ionisierung eines Gases, genauer die lonisierungsarbeit eines beliebigen Ioni- sators für ein Gas einen Schwellenwert besitzen und in weiten Grenzen unab- hängig von der Temperatur sein. Das Experiment hat für die Ionisierung durch lonenstoss dieses zweifache Resultat (Schwellenwert der kinetischen Energie und Unabhängigkeit von der Temperatur) ergeben. Für die Ionisierung durch Röntgenstrahlen wurde von Perrin (Ann. chim. et phys. U, 496, 1897) Unabhängigkeit von der Temperatur in den Grenzen — 12* und + 145" gefunden. § 7. Schwellenwert für die Licht- erregung durch negative Elektronionen. — In dem Buche des Verfassers „Die Elek- trizität in Gasen, Leipzig 1902" ist dargelegt, dass die elektromagnetische Strahlung in Gasen, die ihren Grund in der Beschleunigung nega- tiver Elektronionen und diese selbst zum Träger hat, nicht identisch ist mit dem diskontinuier- lichen Spektrum des Gases. Jene Strahlung, die beim Auftreffen freier negativer Elektronen auf Gasteilchen von den beschleunigten freien negativen Elektronen ausgeht, ist vielmehr von gleicher Art wie die Röntgenstrahlung. Da die Geschwindigkeiten der Elektronionen in der positiven Lichtsäule und in der negativen Glimmschicht kleiner sind als diejenigen der in Röntgenröhren benutzten Kathodenstrahlen, so ist die Stosszeit oder Dauer der Beschleuni- gung und damit die Länge der ausgesandten elektromagnetischen Welle grösser als diejenige der jenseits des Ultravioletts liegenden gewöhn- lichen Röntgenstrahlen. Die von den Elektron- ionen ausgehende elektromagnetische Strahlung kann darum im sichtbaren Gebiet des Spektrums liegen; da ausserdem in dem Gase alle mög- lichen Stosszeiten negativer Elektronionen vor- kommen, so ist das Spektrum ihrer Strahlung ein kontinuierliches. Unter diesem Ge- sichtspunkt liegt es nahe, das konti- nuierliche Spektrum der Gase zuzu- eignen der Strahlung der negativen Elektronionen. Von diesem Leuchten, dessen Träger die freien negativen Elektronen sind, wird im folgenden nicht mehr die Rede sein, sondern vielmehr von dem diskontinuierlichen Spektrum, dessen Träger das neutrale Teilchen oder das positive Ion ist. In dem erwähnten Buche ist von dem Ver- fasser dargelegt worden, dass in der positiven Lichtsäule und in der negativen Glimmschicht der Erreger der diskontinuierlichen Strahlung das schnelle negative Elektronion ist. Es wurde ferner dargelegt, dass, wenn vielleicht auch nicht das Banden-, so doch das Linien- spektrum als Träger das positive Ion hat und bei der Ionisierung eines Atoms durch den Stoss eines negativen Elektronions erregt wird. Eine Konsequenz dieser Anschauung, die in dem erwähnten Buche nur nebenbei gezogen wurde, soll hier deutlich ausgesprochen werden. Wenn eine spezifische Art des elek- trischen Leuchtens der Gase (Linien- spektrum) bei der Ionisierung durch den Stoss negativer Elektronionen zu- stande kommt, so muss bei der Er- regung dies es Leuchtens für die kinetische Energie der negativen Elektronionen ebenso ein Schwellenwert, ja der gleiche Schwellenwert (lonisierungsspannnung) existieren wie bei der Ionisierung durch Stoss. Als experimentelle Belege für diese Ansicht seien vorderhand folgende Thatsachen er- wähnt. In dem oben untersuchten Falle ge- mischt unselbständiger Strömung tritt das elek- trische Leuchten des Gases erst dann und genau dann auf, wenn die Ionisierung im Gase einsetzt. Und dann leuchtet das Gas nur in der lonisierungspartie an der Anode, nicht in der Nähe der Kathode, wo zwar die Strom- dichte ebenso gross ist, wo aber die negativen Ionen ihre lonisierungsspannung noch nicht frei durchlaufen haben. In der Nsäie der Kathode erhält man erst dann Leuchten, wenn man die Elektrodenspannung so weit erhöht, dass schon in kleinem Abstand von der Kathode die loni- sierungsspannung erreicht und somit Ionisierung ermöglicht wird. Die dunklen Zwischenräume zwischen den leuchtenden Teilen der positiven Schichten leuchten nicht, obwohl in ihnen die negative Stromdichte ebenso gross und die Geschwindig- keit der Ionen nur wenig kleiner ist als in den leuchtenden Teilen. Aber nur eine geringe Steigerung der kinetischen Energie oder frei durchlaufenen Spannungsdifferenz bis zu dem Schwellenwert der Lichterregung und der Ioni- sierung befähigt die negativen Ionen nach Durchlaufen des dunklen Zwischenraumes, das Gas im Anfang der nächsten Schicht zu ioni- sieren und zum Leuchten zu erregen. Nach der von dem Verfasser vertretenen Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 2. 57 lonenstosstheorie der geschichteten positiven Licbtsäule kann eine positive Schiebt unterhalb eines Minimums der auf ihr liegenden Spannungsdifferenz nicht zu- stande kommen. Dieses Minimum muss gleich der lonisierungsspannung der negativen Elektronionen für das betreffende Gas sein. In der vorliegenden Untersuchung betrug diese 27 Volt. Nach § 5 beanspruchten zwei posi- tive Schichten 58 Volt. In einem Gemisch zweier Gase wird bei allmählicher Steigerung des Spannungsabfalles zuerst das eine und dann erst das andere ioni- siert. Demgemäss muss in dem Gemisch zuerst das Leuchten von demjenigen Gase oder Dampf auftreten, w^elches die kleinere lonisierungs- spannung besitzt. So zeigen in dem Gemisch von Wasserstoff" und etwas Quecksilberdampt die der Kathode zugewandten Teile der posi- tiven Schichten die Quecksilberlinien intensiver im Verhältnis zu den Wasserstofilinien als die mittleren Partien der leuchtenden Teile. Wird der Druck derjenigen Komponente des Gemisches, welche eine etwa doppelt kleinere lonisierungs- spannung besitzt, im Verhältnis zu demjenigen der anderen Komponente mit der grösseren lonisierungsspannung so weit erhöht, dass in- tensive Stossionisierung in der ersten statthat, so sinkt der Spannungsabfall im Gemisch beträcht- lich; gleichzeitig wird die Leuchtintensität der ersten gross, der zweiten klein. Dies hat bei- spielsweise in einer Mischung von Quecksilber- dampf und Stickstoff oder Wasserstoff statt. Göttingen, 10. November 1903. (Eingegangen i6. November 1903.) Versuche über den Glimmstrom bei Atmo- sphärendruck. Von W. Kaufmann. Die folgenden Versuche über den Glimm- strom bei Atmosphärendruck bilden eine Wie- derholung eines Teiles der von Herrn Stark in dieser Zeitschrift 4, 535, 1903 veröffentlich- ten Messungen, und zwar unter Benutzung von Elektroden, die mit den von Herrn Stark be- nutzten genau identisch sind. Ich sah mich zu dieser Wiederholung durch die neue Mitteilung von Herrn Stark veran- lasst (diese Zeitschrift 4, 715, 1903), in der er die Richtigkeit des von mir angezweifelten (diese Zeitschrift 4, 578, 1903) Kurvenverlaufs für kleine Elektrodenabstände theoretisch zu erweisen sucht. Da mir die Grundlagen der von Herrn Stark entwickelten theoretischen Anschauungen doch noch nicht genügend sicher erschienen, um mit ihrer Hilfe die zwischen sei- nen und meinen Versuchen bestehenden Unter- '- schiede erklären zu können, so habe ich die i Starkschen Versuche, soweit zu einer Ent- ; Scheidung nötig, wiederholt. Die Elektroden waren in U-Form gebogene Platindrähte von 0,5 mm Durchmesser und 60 mm Länge, also fast identisch mit den von Herrn S tark benutzten (von 0,49 mm Durchmesser). i Bei den Messungen wurden die Elektroden I nach Einleitung des Stromes durch Berührung I zuerst zu grösserer Entfernung auseinander- i geschraubt und dann bei konstant gehaltener Stromstärke allmählich bis zur Berührung ge- nähert. Die eingetretene Berührung macht sich in einem eingeschalteten Telephon durch ein raschelndes Geräusch bemerkbar. Das früher angewandte umgekehrte Verfahren, das auch Herr Stark benutzte (diese Zeitschrift 4, 605, 1903), nämlich die Messungen bei wachsen- dem Elektrodenabstand auszuführen, fuhrt bei sich stark erwärmenden Elektroden zu Stö- rungen infolge der Wärmeausdehnung; durch diese werden die eben getrennten Elektroden sofort wieder zur Berührung gebracht, so dass eine scharfe Bestimmung des Nullpunktes unmöglich wird. (Es können bei vorsichtigem Auseinander- schrauben durch die abwechselnde Erwärmung bei der Trennung und sofortige Wiederab- kühlung bei der durch die Ausdehnung be- wirkten Berührung richtige Unterbrecherwir- kungen auftreten, die sich durch ein singendes Geräusch im Telephon und durch ziemlich regelmässige Intermittenzen des Glimmlichtes bei Betrachtung im rotierenden Spiegel be- merkbar machen.) Die erste Spalte der beiden folgenden Ta- bellen enthält den Elektrodenabstand in Trom- melteilen der Mikrometerschraube, von denen 150 auf ein mm kommen. Die zweite Spalte enthält die zugehörigen Spannungen in Volt- und die dritte die bei derselben Stromstärke von Herrn Stark gefundenen Zahlen. wo /so MO Trommeltale Digitized by Google 58 Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 2. Tabelle I (j = 9,6 Milliamp.). L V V (beob. K.) (beob. St.) 0 302 2 306 7 312 12 324 17 327 22 332 22,5 350 32 341 42 352 45 350 52 357 62 366 82 382 90 365 92 392 112 408 122 420 132 427 135 395 142 436 152 442 162 4SI 180 435 Tabell 5 II [i = 14,4 Milliamp.) L V V (beob. K.) (beob. St.) 0 302 I 302 2 309 4 318 9 323 14 327 19 332 22,5 350 29 339 39 346 45 350 59 360 79 373 90 360 99 386 119 401 13s 380 139 418 180 400 In den umstehenden Kurven sind die Re- sultate graphisch dargestellt. (Die Ordinalen der Kurven ftir 14,4 Milliampere sind der leich- teren Übersicht halber um 30 Volt nach unten verschoben.) Aus den Kurven geht deutlich hervor, dass der anfängliche Verlauf meiner Kurven ziemlich beträchtlich von dem der Starkschen abweicht, und im wesentlichen übereinstimmt mit dem von mir für stark ge- kühlte Kupferelektroden erhaltenen. Um aber noch weiteren Aufechluss über den von Herrn Stark theoretisch abgeleiteten Ein- fluss der Kathodentemperatur auf den Poten- tialverlauf zu erhalten, habe ich noch einige Messungen mit künstlich erwärmter Ka- thode gemacht. Zu diesem Zwecke wurde durch die Kathode ein Hilfsstrom von 1 2 Am- pere geschickt, der sie bereits vor Einschaltung des Glimmstroms auf helle Gelbglut erhitzte.') Die Wirkung besteht, wie aus der gestrichelten Kurve hervorgeht, im wesentlichen in einer Herabsetzung des Elektrodengefälles um etwa 20 Volt, und einer sehr geringen Verminderung der Steilheit der Kurve, d. h. des Wertes von dV\dL. Eine Beeinflussung des Anfangsver- laufes in dem von Herrn Stark theoretisch postulierten Sinne ist auch jetzt nicht zu be- merken. Berechnet man aus den annähernd gerad- linigen Stücken der Kurven für ungeheizte Ka- thode dV\dL, so ergiebt sich gute Überein- stimmung mit den aus den geradlinigen Teilen der Starkschen Kurven resultierenden Wetten. Diese Kurven laufen also in ihrem weiteren Verlaufe den meinen parallel, liegen jedoch be- trächtlich tiefer. Bonn, 21. Dezember 1903. l) Eine bloss die vordere UiegUDg freilassende Asbest- unterlage schützte hierbei den in der Hitze weich werdenden Draht vor Verbiegungen. (Eingegangen 23. Dezember 1903.] Versuche über die störenden Wirkungen der S-Strahlen bei der Radiographie. Von Friedrich Dessauer und B. Wiesner. Es war bis jetzt unmöglich, das Becken eines Erwachsenen mit dem Fluoreszenzschirm so zu durchleuchten, dass eine Kontur der Knochen zu sehen war. Bei radiographischer Aufnahme kamen zwar Projektionen der Knochen j zustande. Doch waren diese fast immer — 1 ausser bei ganz besonders günstigen Objekten i — unscharf, die Platte selbst schleirig. I Um die Ursachen zu suchen und zugleich I eine Methode zur Beseitigung dieser Störung i zu finden, gingen wir von den nachstehend an- I gegebenen Gesichtspunkten und Versuchen aus I und gelangten zu einem physikalisch nicht un- 1 interessanten Resultat. I Röntgen selbst machte die Beobachtung der ' starken diffusen Reflexion, welche die X-Strah- ' len in allen Körpern erleiden. Walter nannte die diffusen Strahlen u. W. zuerst Sekundär- oder S-Strahlen. Wir wissen jetzt auch, dass diese diffuse Reflexion mit <ler zunehmenden Pene- Digitized by GoQgk Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. S9 trationsfähigkeit der X-Strahlen rasch wächst. In den verschiedenen Stoffen ist sie verschieden. Ein Zusammenhang der Sekundärstrahlenbildung mit den allgemeinen Eigenschaften der Stoffe, in denen sie entstehen, ist bis jetzt noch nicht ermittelt. Zahlreiche Beobachtungen ergaben, dass sie in wasserhaltigen, feuchten, fettreichen Schichten sehr bedeutend, in Metallen, speziell im Blei, geringer sei. Dies Resultat ist medi- zinisch sehr wichtig,* denn es erklärt die Schwierigkeit der Aufnahme und Durchleuchtung fettreicher Körperteile und frischer Frakturen mit starken Blutergüssen. Diese S-Strahlen, die gleichfalls Fluoreszenz- wirkungen und chemische Wirkungen hervor- bringen, nahmen wir als Hindernis bei der Beckendurchleuchtung und als Ursache des Schleiers bei der Aufnahme an. Es handelt sich demgemäss darum, diese Strahlen von den X-Strahlen zu trennen und sie, da sie unter allen Umständen auftreten, gewissermassen abzufiltrieren. Zu diesem Zwecke mussten wir die Ent- stehung der S-Strahlen beherrschen, sie zwangs- weise entstehen lassen. — . Eine kräftige Bleifolie, zur Verstärkung auf eine Holzplatte befestigt, besitzt einen kreis- runden Ausschnitt, an dem ein starkwandiges Metallrohr angesetzt ist. (Fig. i.) Fig. I. Lässt man nun eine darüber angeordnete Röhre leuchten, so fallen Röntgenstrahlen in die Rohröffnung. Während nun ein Teil dieser X-Strahlen sich geradlinig bis zum anderen Rohrende fortpflanzt, trifft der andere Teil gegen die Wandung des Rohres. Die so in der Rohrwand entstehenden Se- kundärstrahlen treten um so reichlicher auf, je näher der Teil der Rohrwand der X-Strahlen- quelle liegt. Und zwar entspricht die Abnahme der auftretenden X-Strahlen von Zone zu Zone dem wachsenden Wert des tga, wobei a den Winkel bedeutet, den der auftreffende Strahl mit der senkrechten bildet, die vom Strahlen- ausgangspunkte auf die verlängert gedachte Rohr wand gefällt ist. Die Menge der auftreffenden Strahlen auf die n'' Längeneinheit der Rohrwand würde demnach gegeben sein durch die Grösse des auf sie treffenden Winkels x {Aa), wobei auf den Centriwinkel Aa jedesmal die Einheit der aus- fallenden Strahlen (Strahlendichte) kommt. Die gegebene Strecke selbst ist die Differenz zweier /^- Werte, wodurch sich also die Abnahme der im Innern des Rohres auftreffenden, diffus reflek- tierten X-Strahlen mit der Entfernung vom Strahlenausgangspunkte von Strecke zu Strecke verfolgen lässt. Die Sekundärstrahlen werden demnach in einer gegen das Rohrende gemäss dem wachsen- den Tangenswerte immer grösseren Verminderung erzeugt und strahlen äusserst diffus und diver- gent nach allen Seiten, die Bahn der pri- mären X-Strahlen kreuzend, im Innern des Rohres. Hält man in einiger Entfernung (ca. 5 bis 10 cm) vom unteren Rohrende einen Fluores- zenzschirm, so entsteht auf demselben ein scharf begrenzter kreisförmiger Fluoreszenzfleck, der in der Hauptsache von den primären, gerad- linig verlaufenden X-Strahlen herrührt, wie man aus seiner Grösse schliessen kann. Dieser Kreis ist umgeben von einem schwächer, aber auch noch ausgeprägt fluoreszierenden Ring, dessen Aussenkonturen nicht scharf, sondern allmählich auslaufend sind. Dieser Ring wird von S-Strahlen gebildet, die gemäss ihrer sehr grossen Diversionstendenz nach ihrem Austritt aus dem Rohr stark seit- lich — förmlich wie ein Wirbel austreten. Macht man mittels eines solchen Rohres eine Aufnahme eines kräftigen Objektes — z. B. eines Abdomens, wobei man dem Objekte das Rohr etwas in den Bauch drücken kann, so bekommt man ein ziemlich verschleiertes Bild, das zwar Einzelheiten noch eben erkennen lässt, bei dem man aber deutlich wahrnimmt, dass nicht nur primäre X-Strahlen, sondern auch S-Strahlen bei der Ausscheidung des Sil- bers beteiligt waren. Man kann noch aus anderen ähnlichen Ver- suchen feststellen, dass diese S-Strahlen eine ausserordentliche Tendenz besitzen, seitlich aus dem Strahlenwege zu entweichen und ganz ausserordentlich diffus zu verlaufen. Photo- graphiert man Bleistückchen, indem man sie über einer an Stelle des Leuchtschirmes geleg- ten photographischen Platte anordnet, so be- kommt man, je nach der Grösse des Abstandes Digitized by Google 6o Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 2. von letzterer, Bilder, die Schlüsse über den diffusen Verlauf der S-Strahlen zulassen. Die Einschaltung eines Metallrohres in den Strahlenweg ist also wegen der darin entstehen- den Sekundärwirkung — obwohl von einem Arzte seinerzeit empfohlen — für die Röntgen- aufnahme nicht sehr geeignet. (Fig. 2.) Anderer- seits ist es günstig, das Objekt durch eine ähn- liche Vorrichtung bei der Aufnahme künstlich dünner zu machen, zu komprimieren. Dass in dem erwähnten Falle der Betreffende, ohne wohl den Grund zu wissen, ein Diaphragma mit engem Ausschnitt auf das Rohr legt, dass die Bildung von S-Strahlen im oberen Rohrteile wieder reduziert wurde, veranlasste die gute Brauchbarkeit einer solchen Kompressions- methode, hebt die Wirkung des Rohres als solchen aber auf. Beobachtet man die Wirkung der Sekundär- strahlen auf dem Leuchtschirm in Bezug auf die verwendete Rohrlänge, so ergiebt sich ein Verhältnis beider. Je länger das verwendete Rohr und je näher es dem Ausgangspunkte der X-Strahlen ist, desto reichlicher treten die S-Strahlen auf. Benutzt man (Skizze 3) ein Rohr, das aus 2 Teilen besteht, so dass ein freier Ring zwischen den beiden bleibt, so treten die Sekundärstrahlen gemäss ihrer grossen, mehrfach erwähnten Divergenz grösstenteils seitlich aus dem Ringe heraus, während die geradlinig verlaufenden, primären X-Strahlen im Rohrin nem bleiben. Man hat damit einen Strahlenfilter, der in einer für die Praxis genügenden Weise X-Strahlen und S-Strahlen voneinander trennt. Versuch i. Die Wirkung der Anordnung auf dem Leuchtschirm beobachtet, ergiebt das in Figur 3 dargestellte Bild. Ein sehr ausge- prägter, scharf umgrenzter Fluoreszenzfleck ist von einer dunkleren Zone umgeben. Um diese legt sich gleich einem Saturnring der Reif der S-Strahlenwirkung. Beide Strahlenarten sind also jetzt getrennt. Ist der untere Ringteil sehr kurz oder konisch, mit erweitertem Durch- messer nach unten, so dass kein Aufprallen von Strahlen mehr stattfindet, keine Sekundärwirkung sich mehr einstellt, so scheiden die S-Strahlen fast völlig aus dem inneren Fluoreszenzkerne aus. Man hat hier thatsächiich es fast nur mit X-Strahlen zu thun, während die äussere Leucht- zone nur von S-Strahlen gebildet wird. Die mit einem solchen Apparate gewonnenen Bilder sind im Kerne fast schleierfrei, Schleier kann nur insofern entstehen, als Sekundärstrahlen im Körper des Patienten, auf den der untere Ring fest aufgepresst wird, selbst entstehen. Man gewinnt mit einem solchen Apparate z. B. von der Wirbelsäule des lebenden Individuums Bilder, die in ihrer Klarheit und Detailzeichnung (man sieht sogar die Knochenfaserchen mit Struktur) aussehen wie Präparate. Ebenso lassen sich Steine der Gallenwege, der Niere, der Blase mit X-Strahlen feststellen etc. Die radio- graphische Methode ist dadurch viel weiter ge- bracht. Versuch 2. Indem man mehrere solcher Filter übereinander in gleichen Abstufungen anordnet, kann man die Wirkung der Sekundär- strahlen in den einzelnen Zonen des Rohres sowohl mit dem Leuchtschirm, als auch genauer mit der photographischen Platte kontrollieren und auch die primären X Strahlen reiner ge- winnen. Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 2,' 61 Flg. 4. Auf Grund dieser Versuche konstruierten wirunsereBlendenapparate (Fig. 5), von denen die Abbildung genauere Anhaltspunkte giebt. Eingehender ist über die Versuche in der Kurellaschen Zeitschrift fiir Elektrotherapie (Berlin, Vogel & Kreienbrink)') berichtet. Ein beigefügtes Röntgenbild (Fig. 4), ein sehr IJ Jahrgang 1903, Heft II und 12. mangelhafter Abglanz des Originalbildes, die untersten Lendenwirbel eines lebenden erwach- senen, sehr kräftigen Menschen darstellend, mag einen Anhaltspunkt dafür geben, in welchem Masse die ganze Architektur der Wirbelsäule so darstellbar ist. Das Verfahren ist übrigens seit Jahresfrist nach unseren Angaben in nahezu hundert Kliniken eingeführt worden. iRiDgegaogen am 26. November 1903.) BESPRECHUNGEN. Elektrochemische Litteratur. Mit der Einführung in die Grundlagen der Elektrochemie befasst sich eine Reihe von neu erschienenen Werken. Sie mögen hier kurz charakterisiert sein, um demjenigen, welcher das Bedürfnis empfindet, sich mit der Theorie der Lösungen und ihren Konsequenzen, insbeson- dere denen auf technischem Gebiete, zu be- schäftigen, die Wahl der Hilfsmittel zu erleichtern. P. Gerde s, Einführung in die Elektrochemie. Nach der elektrolytischen Dissoziationstheorie bearbeitet, gr. 8. VIII u. 123 S. mit 48 Abbildungen. Halle, W. Knapp. 1902. M. 4,-, giebt eine kurze, für die Leser dieser Zeitschrift wohl zu elementar gehaltene Übersicht über das Gebiet. Ein grösseres Mass von phj-sikalischen und chemischen Kenntnissen setzt voraus: P. Ferchland, Grundriss der reinen und an- gewandten Elektrochemie, gr. 8. VIIU.271S. mit 59 Figuren. Halle, W. Knapp. IQ03. M. 5 -. Der theoretische Teil ist mit didaktischem Geschick geordnet und bietet eine gute Grund- lage für weitere Studien, die freilich an der Hand des Buches durch Anführung von Citaten hätten erleichtert werden können. Dass bei der Auswahl technischer Beispiele die organische Chemie unbeachtet geblieben ist — was dem Chemiker als Mangel erscheint — dürfte an dieser Stelle dem Buche eher zur Empfehlung gereichen. Digitized by Google 62 l'liysikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 2. M. Roloff, Die Theorie der elektrolytischen Dissoziation, gr. 8. IV u. 84 S. Berlin, J. Springer. 1902. M. 2, — , verfolgt ähnliche Zwecke, wie die neulich (4, 685, 1903) besprochene gleichnamige Schrift von Ab egg. Sie unterscheidet sich von dieser be- sonders dadurch, dass sie die historische Ent- wickelung des Gegenstandes in sehr anregen- der Weise in den Vordergrund rückt. Von W. Borchers, Elektro -Metallurgie. Die Ge- winnung der Metalle unter Vermittlung des elektrischen Stromes. 3. verm. und völlig umgearbeitete Aufllage. i. Abth. gr. 8. IV u. 288 S. mit 169 Abbildungen Leipzig, S. Hirzel. 1902. M. 9, — , ist der erste Teil der dritten Auflage erschienen. Der Verfasser hat das bleibende Verdienst, das erste brauchbare Werk über seinen Gegenstand geliefert zu haben. Auf Änderungen, welche das bekannte Buch in der Neuauflage erfahren hat, wird nach dem Abschluss zurückzukommen sein.') Hier mögen nur die interessanten Aus- fuhrungen hervorgehoben sein, welche der um die Elektrometallurgie des Kupfers sehr verdiente Dr. E. Wohlwill zu dem Buche beigesteuert hat. Von der gewaltigen Arbeit, welche auf dem Gebiete der Elektrochemie geleistetwird, giebtdas Jahrbuch der Elektrochemie. Bericht über die Fortschritte des Jahres 1901. Unter Mit- wirkung von P. Askenasy, W. Borchers, K. Elbs u. a. herausgegeben von H. Danneel. 8. Jahrgang, gr. 8. IX u. 725 S. mit Ab- bildungen. Halle, W. Knapp. 1902. M. 24, — Kunde. Es seien hier besonders die vorzüg- lichen Referate im wissenschaftlichen Teil her- vorgehoben, welche der frühere Mitarbeiter und jetzige Herausgeber des Jahrbuches, Heinrich Danneel, geliefert hat. Seine langjährige Thätigkeit an diesem Jahrbuch befähigte den Verfasser vor anderen zu der Aufgabe, zu dem grossen im Erscheinen begriffenen Handbuch der Elektrochemie den umfangreichsten Beitrag zu liefern: H. Danneel, Spezielle Elektrochemie, gr. 8. I. u. 2. Lieferung S. i — 160. Halle, W. Knapp. 1903. M. 6, — . Von dem auf vierzehn Lieferungen berech- neten Werke bringt die vorliegende erste Lie- ferung ausfuhrlich Wasserstoff, Wasser, Salz- säure und Schwefelsäure. Die ausserordentliche Reichhaltigkeit der Litteraturangaben wird das Werk fiir elektrochemische Arbeiten unentbehr- lich machen. Auf den Inhalt soll nach dem Erscheinen weiterer Lieferungen näher einge- gangen werden. Besonderes Interesse für den Physiker bietet l) Die 2. Abteilung ist inzwischen erschienen. Vergl. die Besprechung in dieser Zeitschrift 4, 859, 1903. W.Jäger, Die Normalelemente und ihre An- wendungen in der elektrischen Messtechnik. gr. 8. VIII u. 131 S. mit Figuren. Halle. W. Knapp. 1902. M. 6,—. Die Darlegung der Theorie der Normal- elemente, welche der Verfasser giebt, bietet etwa in ähnlicher Weise wie das von Dole- zalek beim Bleiakkumulator geschehen ist, gleichsam einen Studiengang der theoretischen Elektrochemie an einem speziellen Beispiele. Die dann folgende Besprechung der verschie- denen Normalelemente ergänzt die theoretischen Ausführungen des ersten Teiles durch eine grosse Zahl elektrochemischer Thatsachen. Der letzte Teil bringt ausführliche Angaben über die Eich- ung und die Anwendung der Normalelemente. Endlich sind im Verlage von W. Knapp -Halle Monographien über angewandte Elektrochemie (unter Mitwirkung von E.Abel, E. G. Acheson, P. Askenasy, H. Becker und anderer Fach- genossen herausgegeben von Victor Engel- hard t) im Erscheinen begriffen. Bisher liegen vor: I. Victor Engelhardt, Die Elektrolyse des Wassers, ihre Durchführung und An^ven- wendung. gr. 8. XII u. 117 S. mit 90 Fig. und 15 Tabellen im Text. 1902. M. 5, — . Es werden die Verfahren zur Gewinnung von Wasserstoff und Sauerstoff auf elektroly- tischem Wege besprochen. Die theoretische Elektrochemie hat sich gerade in letzter Zeit mit diesem Gegenstande vielfach beschäftigt, nachdem der merkwürdige spezifische Einflus? erkannt worden war, welchen die verschiedenen Metalle als Elektrodenmaterial auf die Gasent- wickelung ausüben, indem je nach dem Elek- trodenmaterial Wasserstoff und Sauerstoff sich bei verschiedenen Spannungen gasförmig ent- wickeln. Technisch wird das Verfahren der elektrolytischen Wasserzersetzung unter anderem auch durch das Bedürfnis der Luftschiffahrt nach reinem Wasserstoff zur Ballonfüllung wichtig. IL Adolphe Minet, Die Gewinnung des Aluminiums und dessen Bedeutung für Handel und Industrie übersetzt von E. Abel. VII u. 129 S. mit 57 Fig. und 15 Tabellen im Text. 1902. M. 7, — . Das Buch enthält einige fehlerhafte Berech- nungen, ist aber von Interesse durch die histo- rische Darstellung von der Entwickelung der Aluminiumindustrie. III. Max Le Blanc, Die Darstellung des Chroms und seiner Verbindungen mit Hilfe des elektrischen Stromes. VII u. 129 S. M. 6,—. Die Elektrolyse hat hier besondere Bedeut- ung dadurch erlangt, dass sie ein einfache.^ Hilfsmittel gewährt zur Regeneration der Chrom- säure aus ihren Oxydulverbindungen — die bei Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 2. (>i Benutzung der Chromsäure als Oxydations- mittel entstehen. V. W.Pfannhauser, Die Herstellung von Me- tallgegenständen auf elektrolytischem Wege und die Elektrogravüre. XII u. 146 S. mit lOl Abbildungen. 1903. M. 7, — . Hervorzuheben wäre hier die interessante Technik der Herstellung von Parabolspiegeln auf elektrolytischem Wege, wodurch die kost- spieligen Manipulationen bei der Erzeugung genau parabolisch ausgeschliffener Spiegel um- gangen werden. Coehn. (EiDgaDgen 31. Oktober 1903.) L. Rellstab, Das Pernsprechwesen. Samm- lung Göschen, Nr. 155. 12. 127 S. mit 47 Fig. u. I Tafel. Leipzig, G.J. Göschen. 1902. M. —,80. Das vorliegende Büchlein bezweckt, in ge- drängter Kürze über die Grundlagen und tech- nischen Hilfsmittel des Fernsprechwesens in möglichst elementarer Weise zu berichten. Alle mathematischen Auseinandersetzungen sind ver- mieden und als Erläuterung für kompliziertere elektrische Erscheinungen ist in glücklicher Weise auf mechanische Analogien zurückgegriffen. Zur Orientierung über das Fernsprechwesen und die damit verknüpften Probleme kann das kleine Werkchen jedem Interessenten warm empfohlen werden. Emil Böse. (Eingegangen 19. November 1903.) Gustav Bauer, Vorlesungen über Algebra. Herausgegeben vom mathematischen Verein München, gr. 8. VI u. 376 S. mit dem Bildnis Gustav Bauers und 1 1 Figuren. Leipzig, B. G. Teubner. 1903. Gebunden M, 13, — . Das Buch giebt die Vorlesungen, welche Herr Bauer seit 1870 an der Universität Mün- chen über Algebra gehalten hat. Sein Haupt- wert beruht in den Entwicklungen der sogen, „klassischen" Algebra (Lagrange, Bezon, Gauss), welche in den neueren Lehrbüchern in der Regel hinter den modernen Problemen zurücktreten, hier aber ausführlich gegeben wer- den. Besonders erscheinen in dieser Hinsicht die Abschnitte über symmetrische Funktionen (S. 41 — 58) und Elimination (S. 59 — 86 und S. 304 — 330) bemerkenswert. Bauer begnügt sich hier nicht mit den theoretischen Resultaten sondern er legt Gewicht auf Angabe von Vor- schriften, um die Rechnungen möglichst über- sichtlich und elegant zu gestalten, auch zeigt er in jedem Falle die Anwendung der gegebenen Methoden an Beispielen. So sind die Entwick- lungen über Elimination zwar theoretisch unvoll- ständig, indem prinzipiell allgemeine Resultate (Bezonsches Theorem) nur für spezielle Fälle bewiesen und ausgesprochen werden, dagegen praktisch, als Anleitung zur Rechnung in kon- kreten Fällen, von entschiedenem Werte. Eine ausfuhrliche und übersichtliche Behand- lung hat insbesondere die numerische Auflösung der Gleichungen gefunden (Kap. XX — XXIV, S. 200 — 256). Hier erweisen sich vor allem die zahlreichen Beispiele als nützlich. In den ersten Kapiteln (XX — XXI) wird die Abschätzung und Eingrenzung der Wurzeln behandelt (Budan- Fouriersches Theorem, Sturm scher Satz), Kap. XXII bringt dann die Newtonsche Nähe- rungsmethode und Kap. XXIV die Methode von Graeffe. Diese zeichnet sich vor allen übri- gen Annäherungsmethoden durch die Sicher- heit ihrer Anwendung aus — sie kann nicht versagen, wie die Newtonsche — und wird daher mit grosser Ausführlichkeit besprochen und an Beispielen erläutert: die Beispiele be- ziehen sich auch auf die komplizierteren Fälle der Berechnung imaginärer Wurzeln. Erhebliche Lücken und Mängel dagegen weist das Buch in denjenigen Gebieten auf, welche besonders in neuerer Zeit wesentlich gefordert und weitergebildet worden sind. Z. B. ist der Be- weis für den Fundamentalsatz der Algebra un- streng (S. 23). Die Darstellung der Galois- schen Theorie in Kap. XVI ist unvollständig und giebt keinen Begriff von der Bedeutung und Stellung dieser Theorie. Insbesondere aber wird der Anfänger Kap. XV (Unmöglichkeit der algebraischen Auflösung der allgemeinen Gleich- ung 5. Grades) bei der Lektüre am besten gänz- lich weglassen. Die Bau ersehen Vorlesungen richten sich also nicht eigentlich an einen Mathematiker, wel- cher sich in die heutige Auffassung der Algebra einzuarbeiten wünscht; dagegen kann das Buch Studierenden eine gute elementare Einleitung geben und eignet sich besonders als Nach- schlagebuch für solche, die für bestimmte Zwecke der Anwendung eine kurze Orientierung (z, B. über numerische Auflösung) suchen. Otto Blumenthal. (Eingegangen 22. November 1903.) Ad. Wernicke, Lehrbuch der Mechanik in elementarer Darstellung, mit Anwendungen und Übungen aus den Gebieten der Physik und Mechanik, i. Theil: Mechanik fester Körper von Alex. Wernicke, 4. völlig um- gearbeitete Auflage. 3. Abt. Statik und Kinetik elastisch -fester Körper (Lehre- von der Elastizität und Festigkeit), gr. 8. XI u. 825 S. m. Abb. Braunschweig, Friedr. Vie- weg & Sohn. 1903. M. 10, — . Die vierte Auflage dieses in der technischen Praxis verbreiteten Werkes umfasst in der vor- liegenden 3. Abteilung der Mechanik fester Digitized by Google 64 Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 2. Körper die Festigkeitslehre mit ihren Anwend- ungen auf Fachwerke und Maschinenteile, sowie die Theorie des Erddruckes. Schon in der An- ordnung des Stoffes zeigt sich die grosse Lehr- erfahrung des Verfassers, der von den einfachsten Thatsachen ausgehend den Leser bis zu den höheren Teilen der Theorie führt. Die Dar- stellung ist, ohne ermüdend zu wirken, überall sehr ausfuhrlich, offenbar mit Rücksicht auf vor- wiegend elementar vorgebildete Leser, denen darum auch nur selten Entwickelungen mit Hilfe der Infinitesimalrechnung zugemutet werden. Wenn trotzdem der Verfasser in der Behand- lung so weit gelangt, so ist dies neben seiner klaren Ausdrucksweise vornehmlich dem reich- haltigen und sauber ausgeführten Figurenmaterial zu danken, welches den Text aufs wirksamste unterstützt und das Werk zum Selbststudium be- sonders geeignet erscheinen lässt. Für den Unterricht an technischen Mittelschulen dürfte das Buch allerdings etwas zu unhandlich sein, während andererseits der Hochschullehrer es vorziehen dürfte, von der mathematischen Ana- lyse schon der Kürze halber einen weitergehen- den Gebrauch zu machen, als es hier geschieht. Der Verfasser schreckt übrigens darum vor schwierigeren Kapiteln durchaus nicht zurück; behandelt z. B. ziemlich ausführlich die Sätze von Maxwell und Castigliano über die Form- änderungsarbeit, von denen dann u. a. in der Theorie der Biegung krummer Stäbe ein sehr zweckmässiger Gebrauch gemacht wird. In diesem Abschnitte, wie auch in der Fachwerkstheorie tritt deutlich der Einfluss der bekannten Vor- lesungen Foeppls über technische Mechanik hervor, deren gelungenste Bände II und III (gra- phische Statik und Festigkeitslehre) auch öfters vom Verfasser citiert werden. Das Kapitel über die „Kinetik elastisch fester Körper", steht dagegen in Vergleich zu den statischen Abschnitten des Werkes nicht ganz auf der Höhe. Nach einigen Bemerkungen über die Spannungen in bewegten elastischen Körpern, wobei die so ungemein wichtigen Schwingungs- und Resonanzerscheinungen aber nfcht berührt werden, bespricht der Verfasser ausfuhrlich die Lehre vom Stoss in altherge- brachter Weise und geht dann zum Energie- prinzip über, welches in bunter Folge durch physikalische und technische Beispiele beleuchtet wird. In diese Ausfuhrungen sind auch einige kinematische Beobachtungen in Anschluss an Reuleaux eingeflochten, welche dem Refe- renten hier nicht recht am Platze zu sein scheinen. Immerhin betreffen diese Ausstellungen nur einen kleinen Teil des Werkes, welches im ganzen einen vorzüglichen Überblick über den derzeitigen Stand der Statik elastisch fester fester Körper gewährt und darum jedem Lehrer und Studierenden der Technik, Mathematik und Physik warm empfohlen werden kann. H. Lorenz. (IsiogegaDgen 17. November 1903.) Briefkasten. An die Redaktion der Physik. Zeitschrift. I Jahrg. 4, 258 — 261, 1903, Ihres geschätzten Journals be- I findet sich die .Abhandlung des Herrn J. Kossonogoff, in der die Möglichkeit erörtert wird, die Färbung der Lepidop teren-FIUgel durch die Erscheinungen der optischen Resonuz zu erklären, und in der im höchsten Grade interessante Zahlen- angaben angeführt werden. I Trotzdem erlaube ich mir darauf hinzuweisen, dass der verehrte Autor (auf S. 260) bei der Beantwortung der Frage ' über die Natur der von ihm studierten Kömerchen der I Schmetterliogsschuppen leider in folgenden bedauerlichen I Fehler verßUt. Er sagt nämlich, dass er die FlQgel (Papilio I machaon, Callimorpha dominula, Vanessa cardui] ' ()6 Stunden lang in Alkohol, Xylol und darauf in 3i>ro2. I Wasserstoffsuperoxydlösung geweicht habe und nach allen I diesen Manipulationen keine VeränderuDg in der Färbung der I Flügel habe wahrnehmen können. Hieraus folgert der Autor. I dass die Kömer, gleichwie die Schuppen selbst, wahrschein- I lieh ans Chitin bestehen. , Aus diesen Versuchen und Folgerungen ist aber ersicht- lich, dass der Autor leider mit der Frage von den Pigmenten der Lepidopterenflügel im Sinne der physiologischen Chemie und mit der diesbezüglichen bereits recht beträchtlichen Litterahir gänzlich unbekannt ist. Eine Extrahierung oder Veränderung dieser, Derivate der Harnsäure darstellenden Pigmente war ' mit den verwendeten Reaktionen natürlich nicht zu erwarten, jedoch hätte schon ein ganz primitives Befeuchten der Flügel > mit Alkalien, Salzsäure, Salpetersäure oder Eau de Javelle (die : in der entomologischen Praxis gewöhnlich bei Untersuchung I des GeSders zur Entfärbung der Flügel benutzt wird) — den ; Autor überzeugen können, dass die Pigmente sehr wohl ge- löst oder verändert werden können, ohne dass die Chitinbild- ungen angegriffen werden. Aus diesem Grunde ist der Autor jetzt wohl noch kemeswegs berechtigt, die grosse Mannigfaltigkeit der Färbung derLepidoi>- terenfiügel einzig auf die feinen Unterschiede in der Struktur der Chitinbildungen zurückzuführen; dessenungeachtet dürfte sich aber seine Methode bei der weiteren Untersuchung der Farben- modifikationen dieser Harnsäurederivate, die ohne Zweifel die eigentlichen Pigmente der Flügel sind, als fruchtbar erweisen. Ohne nur irgendwie die grosse Bedeutung der optischen Resonanz bei der Hervorbringung der verschiedenen Farben- effekte auf dem Insektenflügel überhaupt zu bestreiten, glaube ich aber, dass sich der Autor zur Aufstellung allgemeiner SchlussfolgeruDgen unbedingt mit den Arbeiten der physio- logischen Chemiker über die Frage von den Flügelpigmenten vertraut machen muss. Vor allem möchte ich hier die Ar- beiten von Hopkins (1889, 1895), Griffiths (1892), von Linden (1903), Urech (1892), Poulton (1895), Perry- Coste (1889—91), Beddard (1892), Baer (1899) u. a. her- vorheben. N. J. Kusnezow. Physiologisches Laboratorium der Universität St Peters- burg, den 22. Dezember 1903. Personalien. (Die Herausgeber bitten die Herren Fachgenossen, der Redaktion von eintretenden Änderungen möglichst bald Mitteilung zu machen.) Gestorben am 7. Januar 1904 der Ingenieur Dr. Fried- rich von Hefner-Alteneck, Mitglied der Akademie der Wissenschaften. Für die Redaktion verantwortlich Professor Dr. H. Th. Simon in Oöttingen. Druck von Angnst Pries in Leipzig. Verlag von S. Hirzel in Leipzig. Digitized by Google Physikalische Zeitschrift No. 3. I. Februar 1904. RedakdoluscUlUs ßt Mo, 4 am 3. Februar <904, 5. Jahrgang. An unsere Leset Rrechung: Beobachtung der Helligkeitsabnahme durch — , V. A. Schmidt Bunseniana. (B.) Cbriaten, T., Das Gesetz der Translation des Wassers in regelmSssigen Kanälen, FlDssen and Röhren. (B.) Elektrodenlose RingstrSme; Ober — , t. J. Hird^n . Elektronen: Die neueren Foischnngen aber Ionen und — , V. G. Mi " INHAIiT. S«ite 65 ie. (B.) V. F. Flammen: Die Erscheinung der Ionisation in L. Tufts — Theoretische Bemerkungen z. Ionisation in — , v. J. S t a r k Flimmerphotometrie: Das Problem der — , v. H. Krflss Härden, J., Über elektrodenlosc Ringströme .... — Induktion im Vakuum Helligkeitsabnahme: Beobachtung der — durch Brechung, ▼. A. Schmidt Induktion im Vakuum, v. J. Härden. - Ionen: Die neueren Forschungen über — und Elektronen, V. G. Mie. (B.) Ionisation : Die Erscheinung der — in Flammen, t. F.L.T u f t s — Theoretische Bemerkungen zur — in Flammen, v. J. Stark KräsB, H., Das Problem der Flimmerphotometrie . . Lichtbogen: Zündung des — an Metalloxyden, v. ]. Stark Iileben, B. v., Bemerkungen zur „Polarisation der Röntgenstrahlung" Magini, R., Die ultravioletten Strahlen und die stereo- chemischen Isomeren Metallozyde: Zündung des Lichtbogens an — , v. J. Stark Mie, G., Die neueren Forschungen Über Ionen und Elektronen. (B.) 67 87 87 74 88 76 83 65 74 75 67 75 88 76 8.1 81 7a 69 81 88 Seite Personalien 88 Pflüger, A., Über den Nachweis Schumannscher ultra- violetter Strahlen (Wellenlänge kleiner als 186 (ifi) mittels der Thermosäule 7« Photometrie: Das Problem der Flimmer , v. H. Krüss 6$ Pisa: Mitteilungen aus dem physikal. Institute der Uni- versität — . No. 18 69 Polarisation: Bemerkungen zur — der Röntgenstrahlung, V. R. V. Lieben 72 Ringströme: Über elektrodenlose — , v. J. HSrd^n . 74 Röntgenstrahlung: Bemerkungen zur Polarisation der — , T. R. T. Lieben 7* Sohmidt, A., Beobachtung der Helligkeitsabnahme durch Brechung 67 Stark, J., Zttndung des Lichtbogens an Metalloxyden 81 — Theoretische Bemerkungen zur Ionisation in Flammen 83 Stereochemische Isomeren: Die ultravioletten Strahlen und die — , v. R. Magini 69 Stuohtey, C, Über geschichtete Entladung im Wasser- stoff bei Atmosphärendnick. (Berichtigung) . , . lliermosSule: Über den Nachweis Schumannscher ultra- violetter Strahlen (Wellenlänge kleiner ab 186 (tft) mittels der — , v. A. Pflüger Tafts, F. Ii., Die Erscheinung der Ionisation in Flammen Ultraviolett: Die — Strahlen u. die stereochemischen Isomeren, v. R. Magini 69 — Über den Nachweis Schumannscher — Strahlen (Wellenlänge kleiner als 186 (i(t) mittels der Thermo- säule, V. A. Pflüger 71 Vakuum: Induktion im — , v. J. Härden 75 Wasser: Das Gesetz der Translation des — in regelmässigen Kanälen, Flüssen und Röhren, v. T. Christen. (B.) 87 88 7« 76 An unsere Leser! Von dem vorliegenden Hefte ab werden wir den Inhalt der Einzelhefte, wie oben, in der Form eines alphabetischen Sach- und Autorenregisters bringen, von der gleichen Anordnung, wie wir sie bisher bei dem Inhaltsverzeichnis der fertigen Jahrgänge verwendet haben. Wir hoffen, durch diese Neuerung unseren Lesern die Übersicht über die von uns gebrachte Litteratur sowie ihre ökonomische Benutzung wesentlich zu erleichtern. Redaktion und Verlag der Physikalischen Zeitschrift. ORIGINALMITTEILUNGEN. Das Problem der Flimmerphotometrie. Von Hugo Krüss. Der Gedanke Ogdon N. Roods'), welcher der Flimmerphotometrie zu Grunde liegt, hat ein grosses technisches, aber daneben auch ein physiologisches Interesse. Es ist die Eigen- schaft des Auges, welche man seit Plateau mit der Dauer des Lichteindrucks bezeichnet, in der neuen photometrischen Methode verwertet worden. Eine Fläche wird abwechselnd durch die beiden miteinander in Bezug auf ihre Helligkeit zu vergleichenden Lichtquellen be- l) On the photometry of differently coloured lights and tbe „Flicker"photometer. Phys. Review 8, 241, 1893. Diese Zeitschrift 1, 269, 1900. leuchtet. Geschieht der Wechsel in Zeiträumen, die länger sind, als die Dauer des Lichtein- druckes, so hat das die Fläche betrachtende Auge den in der physiologischen Optik als „Flimmern" bezeichneten Eindruck. Das Flim- mern kann zum Verschwinden gebracht werden, natürlich durch Beschleunigung des Wechsels, aber auch dadurch, dass die Beleuchtungs- stärken, welche die beiden Lichtquellen auf der Fläche hervorrufen, gleich gemacht werden. Das ist das Prinzip des Flimmerphotometers. Bei demselben muss der Wechsel in der Be- leuchtung also etwa lo — i6mal in der Sekunde stattfinden und sodann auf irgend eine der auch sonst in der Photometrie üblichen Weisen Digitized by Google 66 Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 3. die beiden Beleuchtungsstärken gleichgemacht werden; als Kriterium, dass die Einstellung erreicht ist, dient das Aufhören des I'^limmerns. Die verschiedenen instrumenteilen Anord- nungen zur Flimmerphotometrie stimmen fast alle darin iiberein, dass entweder durch einen mit einer Öffnung versehenen, hin und her be- weglichen Blendschirm oder durch rotierende Scheiben mit sektorenartig angeordneten Löchern abwechselnd die eine oder die andere Licht- quelle von der Bestrahlung des Photometer- schirmes abgeblendet wird. Ich habe in letzter Zeit eine einfachere Vorrichtung konstruiert, welche durch die in der Figur abgebildetenKörper veranschaulicht wird. Der Rand einer um ihre Achse rotierenden Scheibe ist unter 45" gegen die Scheibe geneigt und zwar abwechselnd nach der einen und nach der anderen Seite. Dieser Wechsel ist kein plötzlicher, sondern ein kontinuierlicher. Die Grenze zwischen den beiden Neigungsflächen erreicht denselben Rand der Scheibe beim Körper I nach 360*, bei 11 nach 180" und bei III nach 90"."' Die Drehungs- geschwindigkeit muss demgemäss bei I am grössten, bei III am kleinsten sein, letztere eignet sich de.shalb am besten zum Handbetrieb. Diese Körper werden zwischen die beiden zu vergleichenden Lichtquellen auf die optische Bank gebracht; das senkrecht zur Achse auf den Scheibenrand blickende Auge sieht in pas- sendem Wech-sel die beiden von je einer der beiden Lichtquellen beleuchteten geneigten weis- sen Flächen. Auf die instrumenteile Anordnung soll hier jedoch nicht weiter eingegangen werden; der Zweck dieser Zeilen ist, auf einige noch offene Fragen hinzuweisen, welche bei der Beschäftigung mit dieser neuen Methode sich vordrängen. Zunächst ist die auch schon von Helm- holtz') registrierte Thatsache zu verzeichnen, dass die Geschwindigkeit des Wechsels zwischen den beiden Lichteindrücken um so grösser sein muss, je heller die Beleuchtung ist. Da die Dauer des Lichteindruckes doch wohl um so länger ist, je intensiver der Eindruck ist, sollte man auf den ersten Blick meinen, dass die i) rhy.siol. Optik 1867, 344. Wechselgeschwindigkeit bei grösserer Inten- sität langsamer sein müsse als bei geringerer. Offenbar liegt die Sache aber so, dass man um so deutlicher den Wechsel zwischen den beiden Beleuchtungen empfindet, je heller es ist; Helmholtz fand thatsächlich bei Lampen- licht eine Frequenz von 24, bei Mondlicht eine solche von 10 als erforderlich, um bei Wechsel von Schwarz und Weiss eine kontinuierliche Empfindung hervorzubringen. Jedenfalls kommt hier aber auch noch die fiir verschieden grosse 1 absolute Helligkeiten auch verschieden starke I Unterscheidungsempfindlichkeit des Auges I gegenüber Helligkeitsunterschieden in Betracht. Eine vollständige Klärung dieser Verhältnisse steht noch dahin. Das Hauptproblem der Flimmerphotometrie beruht aber in folgendem. Bei Vergleichung zweier gleichfarbiger Lichtquellen kann man wohl ohne weiteres zugeben, dass das Auf- hören des Flimmerns stattfindet, wenn beider- seits die gleiche Flächenhelligkeit erzeugt wird, dass man also mit dem Flimmerphotometer richtige Helligkeitsmessungen zu machen im- stande ist. Diese Methode erhebt aber den Anspruch, dass dasselbe auch fiir verschieden- farbiges Licht gilt, ja dass sie unabhängig von der Farbe sei.') Von den begeisterten An- hängern der Flimmerphotometrie wird sogar behauptet, es höre beim Flimmern der Ein- druck von Farbe überhaupt auf; das ist natür- lich ein Irrtum, denn dann wären ja alle Experimente mit dem Farbenkreisel unmöglich. Es entsteht nichts anderes als die Mischfarbe und diese ist z. B. beim Vergleich der rötlichen Flamme der Hefnerlampe mit der grünlich- blauen des Gasglühlichtes fast weiss. I Wäre aber in der That die Flimmerphoto- , metrie unabhängig von der Farbe, so wäre das ein nicht hoch genug zu schätzender Vorteil. I Wie solches aber bewiesen werden soll, ist mir I vollkommen unbegreiflich. Man könnte ja auf I den Gedanken kommen, eine Kurve der j „Flimmeräquivalenz" ^) für das Sonnenspektrum [ herzustellen und diese Kurve mit den bekannten : Intensitätskurven zu vergleichen. Diese letz- ! teren kann ich aber nicht als zutreffend aner- kennen. Eine Energiekurye erfüllt den Zweck nicht, denn Energie der Ätherschwingung ist etwas anderes als Empfindungsstärke der Netz- haut; auch die physiologisch gewonnenen In- tensitätskurven — Fraunhofers V^ergleich der Spektralfarben mit Öllampenlicht, Vierordts Zumischung von weissem Licht, Crovas Seh- schärfebestimmung in verschiedenen Farben — sind mit Misstrauen zu betrachten. Es giebt I i) Whitman, Photometrie method which is independent of colour. Am. Joiirn. of sc. 46, 173, 1896. 2) (>. l'olimanti in J. v. Kries, Abhdlgen. z. l'hysiol. der Gesichtsempfindungeo 1902, 2. Heft,' S. 83, Digitized by Google Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 3. 67 eben kein einheitliches physiologisches Mass für* Licht von verschiedener Wellenlänge. Zu beachten sind hier allerdings die Ver- suchsergebnisse Polimantis. Er bestimmte die Flimmeräquivalenz für die verschiedenen Stellen des Spektrums eines Triplexbrenners im Vergleich zum Tageslicht. Die so erhaltene Kurve stimmt mit der Kurve der Peripherie- werte, welche er ebenfalls ermittelte, überein, nicht aber mit den Kurven der Dämmerungs- werte. Letzteres könnte schon bedenklich machen, aber die erstere Beobachtung bringt die Frage auch nicht viel weiter. An der Peripherie der Netzhaut sind die Zapfen sehr sparsam vorhanden, die Stäbchen vorherrschend. Nach der Hypothese von v. Kries vermitteln die Zapfen die Farbenempfindung, die Stäbchen sind farbenblind, bei geringer (Dämmerungs-) Beleuchtung fungieren nur die Stäbchen. Es müssten also eigentlich Dämmerungswerte und Peripheriewerte miteinander übereinstimmen. Bei der Anwendung der Flimmerphotometrie ist aber im allgemeinen keine Dämmerungs- beleuchtung vorhanden. — Ausserdem aber wird dabei nicht an der Peripherie des Gesichts- feldes beobachtet, sondern es wird der Photo- meterschirm oder die Randfläche meiner oben skizzierten Flimmerkörper fixiert; das Bild fällt also auf die Fovea centralis in die Mitte der .Macula lutea und hier sind überhaupt keine Stäbchen vorhanden, sondern nur dicht ge- drängt stehende Zapfen. Diese anatomische Verschiedenheit macht es unmöglich, die Kurve der Peripheriewerte mit derjenigen der Flimmer- werte zu vergleichen. Da aber ferner gerade die farbenempfindlichen Zapfen bei der Flimmer- photometrie in Thätigkeit treten, so kann von einer Unabhängigkeit von der Farbe oder einer Unempfindlichkeit gegen die Farbe nicht dabei die Rede sein. Neben dieser Hauptfrage, von deren Lösung die allgemeine Gültigkeit flimmerphotometrischer Ergebnisse im Sinne von Helligkeitsmessungen wesentlich abhängt, hat sich mir bei meinen Beobachtungen noch eine Thatsache aufge- drängt, für welche ich bislang keine Erklärung und keine ähnlichen Beobachtungen gefunden habe. Lässt man die Beleuchtungen durch zwei verschiedenfarbige Lichtquellen, z. B. durch die Hefnerlampe und einen Gasglühlichtbrenner sehr langsam wechseln, so unterscheidet man deutlich die Aufeinanderfolge eines rötlichen und eines bläulichen Streifens mit schwach verwaschener Grenze zwischen beiden. Steigert man dann die Drehungsgeschwindigkeit, so wird es allmählich immer schwerer, die beiden verschiedenen Färbungen voneinander zu unterscheiden, sehr bald lösen sie sich schein- bar ineinander auf, bei weiterer leichter Stei- gerung der Schnelligkeit hört die Empfindung verschiedener Färbung überhaupt auf, man hat den Eindruck der Mischfarbe und in ihr findet noch ein Helligkeitswechsel, ein Flimmern statt; erst bei weiter gesteigerter Schnelligkeit ver- schwindet auch dieser. Physiologisch höchst interessant ist es also, dass bei weit geringerer Wechselzahl als bei solcher, wo überhaupt eine kontinuierliche Wahrnehmung eintritt, bereits die Unterscheidung der Einzelfarbe aufhört und der Eindruck der Mischfarbe entsteht. Anders ausgedrückt, würde dieses so lauten, dass die Dauer des Farbeneindruckes kürzer ist, als die Dauer des Lichteindruckes über- haupt. Auch die Erklärung dieser Nebenfrage ist für die Technik der Flimmerphotometrie von Bedeutung. (EingegangeD 28. Dezember 1903.) Beobachtung der Helligkeitsabnahme durch Brechung. Von A. Schmidt. In vier Einsendungen des vorigen Jahrganges dieser Zeitschrift') habe ich im Interesse der Sonnenphysik den Satz bewiesen und verteidigt, dass beim Lichtübergang vom dichteren ins dünnere Mittel eine Helligkeitsverminderung ein- trete im Verhältnis n'^ cos'^ ß : cos'^ a. Meine ersten I Ausführungen, welche sich nur auf den Spezial- ; fall einer dünnen brechenden Schicht über einer j leuchtenden ebenen Fläche bei grosser Ent- I fernung des Auges stützten, waren dem Wider- spruche-) eines Astronomen begegnet, dessen theoretische Deduktion zu dem Schlüsse kam, dass die Helligkeitsabnahme von der Richtung der Strahlen unabhängig, also keine Funktion des Einfalls- bezw. Brechungswinkel ß und a sei und nur durch den Brechungsinde.x bestimmt werde nach dem Verhältnis h':i. Dieses abweichende P2rgebnis war die Folge zweier ungerechtfertigter Voraussetzungen, i . der Voraussetzung, dass bei der Brechung ein voll- ständiger Übergang der Lichtenergie von einem Mittel ins andere erfolge, 2. der Voraussetzung kollinearer Beziehung zwischen Objekt und Bild, vermöge welcher zu jedem Flächenelement am Orte des Objektes oder am Orte des Auges ein genau bestimmterRaumwinkel je am anderen Orte gehören müsste, unter welchem ein Auge das Flächenelement des anderen Ortes sehen würde. Bei der Ablehnung dieser Voraussetzungen für die Emission des Sonnenlichtes habe ich versäumt, eine kurz vor meiner ersten Veröflfent- dieser Zeitschrift er- lichung gleichfalls m II Diese Zeilschr. 4, 282, 341, 453, 476, 1903. 2) H. äecliger: Diese Zeitschr. 4, 343, 1903. Digitized by Google 68 Physikalische Zeitschrift. 5. Jahrgang. No. 3. schienene Abhandlung') eines Physikers zu be- rücksichtigen, welche aus denselben Voraussetz- ungen einen „allgemeinen Satz der geometrischen Optik" ableitet, natürlich ohne Beziehung auf die nachher von mir ins Auge gefasste Frage der Helligkeit der Sonnenscheibe. Der Autor, Herr Professor Straübel, hatte die Liebens- würdigkeit, selbst mir seine Arbeit zu denun- zieren und ich ergreife daher, bevor ich auf meinen Hauptgegenstand eingehe, gerne die Ge- legenheit, die Allgemeinheit jener Ausführungen auf die durch die Voraussetzungen gesteckten Grenzen zu beschränken. Zwei von demselben Punkte ausgehende oder nach demselben Punkte konvergierende Strahlen . nehmen infolge der Brechung beim Übergange von einem in ein anderes optisches Mittel im allgemeinen (da sie im allgemeinen verschiedene Einfallsebenen haben) zwei zueinander wind- schiefe Richtungen an, konvergieren also nach der Brechung nicht mehr nach einem Punkte, sie sind astigmatisch. Macht man nun mit Herrn Straübel die Voraussetzung, dass alle sehr kleinen ebenen Büschel bei der Brechung eben bleiben, so wird, da es in der Ebene keine windschiefen Strahlen giebt, der Astigmatismus von der Untersuchung ausgeschlossen. Es lässt sich wohl keine treffendere Form denken, die geometrisch-optische Untersuchung der fiir die Theorie der optischen Instrumente so wichtigen homozentrisch bleibenden Strahlenbüschel auf diese Büschel zu beschränken, als diese Form der Einfuhrung der KoUinearitätsbedingung. Jedes lineare Gebilde des Objektes lässt sich in geradlinige Elemente zerlegen. Jedes dieser Elemente sendet nach jedem beliebigen Raum- punkt ein ebenes Strahlenbüschel. Je eines dieser ebenen Büschel wird so gebrochen, dass, falls es eben bleibt, die Spitze des gebrochenen Büschels ins Auge des Beobachters fällt, und dass auf der Bildfläche ein Linienelement als Bild entsteht. Jedem Linienzug des Objektes (z. B. auch dem Rande) entspricht so ein scharfer Linienzug des Bildes, jedem Schnitt zweier Linien des Objektes ein solcher des Bildes, es besteht Kollinearität. Eine andere Form der Bedingung, dass die erzeugten Bilder von Astigmatismus frei seien, ist die: cos u = cos ß, d. h. die Winkel a und ß müssen so klein sein, dass ihre zweiten und höheren Potenzen ver- nachlässigt werden können. In diesem Falle führt auch mein Helligkeitsgesetz auf das